![](/user_photo/_userpic.png)
книги / Математические модели элементов интегральной электроники
..pdfзочные МДП-транзисторы имеют встроенный канал) и комплементарные МДП ИС со сверхнизкими (порядка 0,5 В) пороговыми напряжениями.
Технология изготовления ИЛ МДП-транзисторов по мимо стандартных операций включает бомбардировку ионами примеси активной области канала сразу после выращивания диэлектрика затвора. Пройдя сквозь тон
кий диэлектрик, ионы легируют полупроводник на глу-
о
бииу от 500 до 4000 А. В зависимости от дозы легирова ние поверхности приводит либо к снижению порогового напряжения, либо к инверсии поверхности и образова нию поверхностного канала. Энергии ионов, применяе мые в технологии ИЛ МДП ИС, лежат в интервале 25— 100 кэВ. Энергия ионов Э и полная доза внедренной примеси D являются хорошо контролируемыми параме трами; это и обусловливает высокую воспроизводимость МПД-транзисторов [2].
Профиль внедренной примесиN&(x) в приповерхност ной области полупроводника после легирования хорошо описывается функцией распределения Гаусса (рис. 5.1)
И : |
Nа м ехр [— (х — С)2/(2о)*] — |
|
tfa (х) = |
|
|
— NA « |
Na мехр [— (х — с)2/(2о)*] |
(5.1) |
(обычно А/ам>Мд)} где А^ам — максимальное значение концентрации внедренной примеси, которое связано с дозой D следующим соотношением:
^ам = |
Д/(о |
|/2ic) = 0,4D/o. |
(5.2) |
Параметры профиля |
с н |
а однозначно |
определяются |
энергией ионов Э. Таблицы и графики для определения с(Э) и о(Э) для кремния приведены в работе [3]. На пример, для значений Э 30, 35, 40, 50, 60 кэВ координа та центра распределения с равна 1070, 1290, 1413, 1750,
2075 А, а отклонение а — 365, 406, 445, 540, 560 А.
Доза электрически активной примеси, которая про ходит сквозь диэлектрик и влияет на характеристики ИЛ МДП-транзистора (при полной активации внедрен
ной примеси), равна |
[4] |
00 |
|
£>' = JV. м | |
ехр [— (х — c)*/(2o)J)dx = |
ХА
|
со |
|
= (tfa a ОУ2л) |
| ехр [ - (х - с)Ч(2а)2] dx = |
|
= |
* Д |
(5.3) |
D erf [(л:д — с)/о, оо], |
||
где erf — интеграл |
вероятности в соответствующих пре |
|
делах. |
|
можно с до |
Реальный примесный профиль (рис. 5.1) |
||
статочной точностью аппроксимировать |
ступенчатой |
функцией. Такая аппроксимация применима, если коор дината центра распределения с сдвинута вглубь от гра ницы раздела диэлектрик — полупроводник, что имеет
Рис. 5.1. Профиль распределения примеси в МДП-транзисторе
сионно-легированным каналом и способы определения:
а— электрически активной примесной дозы D'; 6 — средней концентрации ЛГ'Ц.
место при энергиях больше 40 кэВ. Обозначим коорди нату левой границы обедненной области р—«-перехода между ИЛ областью и подложкой при нулевом смеще нии через Хгр (рис. 5.1,6), а усредненную на интервале (0, *Гр) концентрацию — через Ы'л. Заряд обедненной донорной области при нулевом смещении равен
QA= V %еп£оЯМдфк= СдВосV Ук» |
(5.4) |
где <рк— контактная разность потенциалов р—«-перехо да. Так как полный заряд р—«-перехода равен нулю, то заряд обедненной акцепторной области Qa=QAИсполь зуя (5.3) и (5.4), получаем следующее выражение для определения :
D erf [(Лтр— с)/о, оо] = СдЯос У <рк/ |
(5.5) |
Тогда усредненная концентрация N \ определяется вы ражением
N 'а= (D' - СлВосУ п 1 д )/(хгр - л:д). |
(5.6) |
Наличие под затвором ^-канального МДП-транзи- стора ионно-легированной p-области конечной глубины определяет целый ряд специфических особенностей при бора: характер отсечки канала, отсутствие в ряде слу чаев порога, различную подвижность носителей в раз-
Обедненныеслои в ИЛ канале и подложке
Рис. 5.2. Распределение зарядов в режиме плоских зон в анализируемой ИЛ МДП-структуре с прямоугольным профилем.
ных частях канала. Поэтому при создании физико-топо логической модели ИЛ МДП-транзистора, предназна ченной для машинного расчета, эти особенности долж ны быть учтены, а в число базовых параметров модели должны быть включены параметры ионно-легированного р-слоя.
Распределения зарядов в ИЛ структуре. Вывод урав нений статических вольт-амперных характеристик ИЛ МДП-транзистора при -ступенчатой аппроксимации рас пределения внедренной примеси выполнен в [5]. Рас смотрим р-канальную структуру, у поверхности которой сформирован ИЛ слой глубиной xjn с дозой D (рис. 5.2). Усредненное значение концентрации примеси в таком слое определяется после упрощения (5.6) как
N'b^D'IXfr |
(5.7) |
где Xju— глубина ионно-легированного |
слоя, отсчитан |
ная от поверхности полупроводника. |
выделить тонкую |
В ИЛ МДП-транзисторе можно |
приповерхностную область, проводимость которой в зна чительной степени модулируется внешним полем, и сле дующую за ней область ИЛ канала p-типа. В зависи мости от глубины и дозы легирования при напряжении на затворе, равном нулю, возможны два случая. В пер
вые. 5.3. Зонные диаграммы поверхности ИЛ МДП-транзистора
собогащением:
а— в исходном состоянии; б —при напряжении на затворе, обеспечивающей режим плоских зон: в — в режиме обогащения поверхности.
вом случае обедненная приповерхностная область (обеднение происходит из-за наличия заряда поверхно стных состояний <Зпов) смыкается с обедненной областью р—^-перехода и полная проводимость канала в исход ном состоянии равна нулю (рис. 5.3,а). Для притока подвижных носителей и образования проводящего кана ла необходимо повышать (по абсолютной величине) на пряжение на затворе UQ. При этом приповерхностный обедненный слой сужается и вплоть до режима плоских зон проводимость МДП-транзистора определяется про водимостью объемной части ИЛ канала (рис. 5.3,6). При больших напряжениях U3 приповерхностный слой обогащается дырками и проводимость прибора все в большей степени определяется проводимостью этого сильно обогащенного слоя (рис. 5.3,а).
Во втором случае в исходном состоянии обедненные области не смыкаются и существует проводящий канал (рис. 5.4). Изменяя напряжение на затворе такого при бора, можно увеличивать или уменьшать его проводи мость (относительно первоначального значения).
Приборы, рассмотренные в первом случае, относятся к МДП-транзисторам с индуцированным каналом (с обогащением). Ионное легирование при создании таких МДП-транзисторов используется для снижения порогового напряжения; доза легирующей примеси /У~'(2—5) • 1011 см“2. МДП^транзисторы, имеющие про водящий канал при СУ3= 0, относятся к приборам со
Рис. 5.4. Зонная диаграмма по верхности ИЛ МДП-транзистора с обеднением при U3 = 0.
встроенным каналом (с обеднением). Доза внедренной примеси при изготовлении этих приборов больше и со ставляет (1—2) - Ю12 см-2.
Определим первую граничную удельную дозу Di следующим образом:
D, = Qa(0)/<7 + Nxxs„ ^ Qa (0)jq = СдВос |
(5.8) |
Величина Di есть минимальная доза, при которой в ре жиме плоских зон обедненная область р—м-перехода «целиком помещается» в полупроводнике. При D>D\ в указанном режиме у поверхности существует прово дящий р-слой (рис. 5.2). Для Nji=НО15 см-3 величина Di^lO11 см-2. В реальных приборах типовые дозы пре вышают Di и поэтому в режиме плоских зон существует проводящий ИЛ слой p-типа с удельной концентрацией подвижных носителей, равной
Qpo = <7D r — Qa = |
Сд (С/д — Воеп V <Рк С/), |
(5*9) |
где Восп — коэффициент |
влияния я-подложки; |
С/д= |
=qD'lСд.
Втакой структуре режим плоских зон имеет место при напряжении на затворе С/з^С/дз р+С/, причем
С/пзр = ?Мдп -Ь0пов/Сд. |
(5.10) |
Дальнейшее увеличение напряжения на затворе приво дит к образованию у поверхности слоя, обогащенного дырками, с удельным зарядом
AQP= Сд (С/3— С/„ 8'р - U - Д ?)]^ Сд (С/3- Unap- U ) . (5.11)
В слоях обогащения величина Д<р не превышает не скольких фт и ею можно пренебречь. Толщина слоев
даже при сильном обогащении не превышает 0,5/,д. При
о
типовом значении УУа= 5 ’101в см-3 £д=200 А; следова-
о
тельно, толщина этого слоя не превышает .100 А, что значительно меньше глубины ИЛ слоя. Поэтому поле затвора, наводящее заряд AQP, практически не влияет
ftc-
—
Т Т Т + Т + Г
*ос r
Рис. 5.5. Распределение зарядов в канале ИЛ МДП-транзистора в режиме работы с приповерх ностным слоем обеднения.
на подвижные носители /7-слоя, концентрация которых равна Qp0. Из (5.9), (5.11) следует, что суммарная удельная плотность носителей в канале
QP — Q p o A Qp— Сл (С/д — Воспj/^piT-j-C/) -\-С д (С/3 — -С /пзр-С /)== -С д[С /3-С /'о ~
- и - |
Вое „ 0 ^ + С 7 - |
У ъ ) ] 9 |
(5.12) |
|
где С/'о — условное |
пороговое |
напряжение |
ИЛ МДП- |
|
транзистора, которое определяется |
выражением |
|||
С/'о = |
С/„ зр - С/д + |
Вос и / f K. |
(5.13) |
|
При С/3< (С/цзр+ fZ) у поверхности |
p-слоя |
образуется |
обедненная область (рис. 5.5), удельный заряд которой
Qoc связан с падением |
напряжения на |
этой области |
ДС/ос соотношением |
|
|
ДС/ос= |
Q2oc/(2ene0qNa). |
(5.14) |
Из условия электронейтральности можно также полу чить соотношение, связывающее Qoc, С/3 и U:
Qoc= .с д(С/з - С/п зр - с/ - АС/ос). |
(5.15) |
Отсечка канала происходит при смыкании припо верхностной обедненной области с обедненной областью р—л-перехода, т. е. при Qoc—Qpo- Используя (5.9), (5.14), (5.15), получаем следующее выражение, связы-
256
вающее U3 с напряжением t/= t/0тс, при котором проис ходит отсечка канала:
и з = и аз р |
t/д -[- t/отс — Дэс « К?к t/отс “|“ |
|
"Н (t/д |
^ос.« ]/*?к-“У t/OTc)V^2oc pi |
(5.16) |
где Воеp = Vr2eneo^Ata/CA— коэффициент влияния ионно легированного p-слоя. При £/Отс= 0 из |(5.'16) получается выражение для порогового напряжения U0lu определяе мого как напряжение на затворе, при котором проводи мость канала равна нулю:
и „ = и п ш р + |
t/д — ВосаУ^Рк (t/д— Вое л V 9к)г/Вое р = |
|
= |
t/'o + (t/д - Вос„У ^ / ^ о с р. |
(5.17) |
Вычитая из (5.17) выражение для порогового напряже ния обычного /7-канального МДП-транзистора с обога щением (4.22), получаем величину сдвига порогового напряжения в результате ионного легирования
|
Д{7„ =г= £/д |
(t/A |
Вос пУ^к)2/В 20Ср. |
(5.18) |
|
При |
D'=5*10il см-2, |
Xjn=1000A, хд=1000А |
имеем |
||
iV'a= 5-1016 см-3, Восп= 0,52 В1/2, ВОСр=3,68 |
В1/2 |
и сдвиг |
|||
порогового напряжения At/o—2,6 В. |
от соотноше |
||||
Из |
(5.17) следует, |
что |
в зависимости |
ния между дозой D' и напряжением плоских зон С/ПЗр ИЛ МДП-транзистор может быть либо с обогащением, либо с обеднением. Однако при некоторых дозах порог вообще может отсутствовать [5], так как при заданной концентрации JV'a величина изгиба зон At/oc при t/ = О не может превышать значения, равного двум уровням Ферми 2cpFp в ИЛ слое p-типа. Дальнейший изгиб бло кируется образованием у поверхности Инверсионного слоя я-типа. Удельный приповерхностный заряд обедне ния в предельном случае (при U = 0) равен
Qac макс — СдВос р [/"^ ? р р * |
(5.19) |
Из выражений (5.15), |
(5.17) при U = 0, |
<Эос = <2оамакс, |
|
At/0C=2cpFp получаем |
максимальное при |
заданном Af'a |
|
пороговое напряжение |
|
|
|
t/ои макс = t/пз р + Вас р V 2 ? Fp + 2 ? Fp |
(5.20 |
||
и максимальный сдвиг |
|
|
|
At/o макс = В ос р Y 2фрр ”1“ 2фрр В ос „ 2<Pjpn. |
(5 .2 1 ) |
Максимальному порогу при заданном N'a соответст
вует предельная доза D2i определяемая |
соотношением |
|
Qoc макс = q\(D2-^Di). |
Например, при «ЛРа=*5'1016 см-3 |
|
имеем Д1/омаис=4,5 |
В, />2= 8,1 -1011 см~2 |
(хзн= 1600А); |
при N'а=1017 см“3 А^/омакс=5,9 В, А>=1Д*Ю12 см~2. Если доза превышает D2, то смыкание обедненных обла стей (приповерхностной и р—л-перехода) вообще не произойдет ни при каких напряжениях затвора. Таким образом, получается ИЛ МДП-транзистор с неперекрываемым при 0 = 0 каналом. Именно в таком режиме ра ботают нагрузочные ИЛ МДП-транзисторы с обеднени ем, используемые в цифровых схемах;[1 ].
Прежде чем перейти к выводу уравнений вольтамперных характеристик ИЛ МДП-траизистора, опре делим напряжение отсечки канала Uorc. Напомним, что под Uотс понимается такое напряжение в данной точке (по координате у) канала, при котором проводимость канала в этой точке становится равной нулю. Условие отсечки определяет напряжение запирания прибора по
истоку |
и напряжение, при котором прибор переходит |
из крутой области характеристик в пологую. |
|
Если |
при некотором напряжении U обедненная |
область |
р—л-перехода достигает поверхности полупро |
водника, обогащенную дырками, то в этом случае при
поверхностная концентрация носителей |
определяется |
|
выражением (5.12), из которого, положив |
Qp=0, легко |
|
получить |
|
|
U отс = £ /з ---U 'o ----Ясс п [ j / ' (Вос п/ 2 |
] / <Рк)2 — (£/з — Uo) — |
|
В о с п /2 + J / * ) ] . |
(5 .2 2 ) |
Такой случай имеет место при выполнении условия U> >UoTct, где напряжение U0TCi определяется соотношени ем (5.9) при Qp= 0 и равно
^Л)ТС1 == U2д/52осп*-[-срк. |
(5.23) |
Соответствующее этому напряжению граничное зна чение напряжения на затворе U3i может быть получено из (5.12)
U — Uji$ рД- UQ/TCI. |
(5.24) |
При U3<U3i отсечка канала наступает в процессе смы кания приповерхностной обедненной области с обеднен-
258
ной областью р—n-перехода. В этом режиме |
из (5.16) |
||
находим |
|
|
|
отс == <Рк -{-а2. |
|
(5.25) |
|
Здесь CL = j/*/?2i/4 (7, — р\ j2\ |
= Вос п(1 -|- 2U^jBzoc.р)/Ь\ |
||
*7i — (t/п зрЧ - t/д ”1“ ¥ к "{" ( / д / В 2ос р — |
/73) / 6 ; 6 = |
1 — 5 2ос n jВ йос р* |
|
В приборе с неперекрываемым |
каналом |
при |
/7= 0 от |
сечка не происходит ни при каких значениях |
LJ3. Лишь |
при повышении напряжения, вызывающего расширение обедненной области р—я-перехода и ее смыкание с приповерхностной обедненной областью, может насту
пить отсечка. Нетрудно показать |
[5], что это возможно |
||||||||||
при U> £Л)тс2» где напряжение |
U0Tс2 |
определяется |
из |
||||||||
условия |
Qoc макс=<За=<7^/= С д{7д. С |
учетом |
(5.9) |
и |
|||||||
(5.19) получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£/отс2= <Рк + |
[(t/д - |
Воер ]/2 ^ )/В ос „1*. |
|
(5.26) |
|||||||
На основании .(5.15), используя |
(5.19) |
и (5.26) |
и учи |
||||||||
тывая, что A£/0C= 2<PFJ), |
для |
прибора |
с |
неперекрывае |
|||||||
мым каналом граничное значение |
U32 можно |
записать |
|||||||||
в виде [5] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6/32— t/I13p -|- срк -|- (f/д Вос |
2 |
|
JB0C«~|-Вос р |
|
|
-|- |
|||||
Ч" ^ F p = |
^ онмаксЧ" ?к + |
(t/д — Вос р Vr2?Fp a/B2oc я- |
(5.27) |
||||||||
Следовательно, в |
таком |
МДП-транзисторе при С/3> |
|||||||||
> t / 32 напряжение |
отсечки не |
зависит |
от U3. |
Заметим, |
что все полученные соотношения включают абсолютные значения зарядов, напряжений и т. п., и это надо учи тывать, когда возможны режимы работы при положи тельных и отрицательных напряжениях на затворе.
Уравнения вольт-амперных характеристик. Выраже ния (5.22), (5.25), i(5.26) определяют напряжения от сечки канала в разных режимах работы (при указанных выше границах применимости). Для вывода вольтамперных характеристик необходимо выразить в явном виде удельную плотность подвижных носителей в кана ле Qp в режиме работы с приповерхностным слоем обед нения. Определим из (5.14), (б. 15) Qoc
Qoc = (Сд/2) BV []Л + 4 (t/з - и пзр- U)(B\Cр - 1]. (5.28)
С учетом выражения для объемной части заряда ИЛ слоя (5.9) получим
Qp = Qpo Qoc = Cp[Uд Boc п <рк -|- U —
- (В!ос р/2) (1/1+4 ((Уз - и юр- U)/B>Kp - 1)]. (5.29)
Рисунок 5.6 иллюстрирует зависимость (5.29). В ле
вой |
полуплоскости |
при |
отрицательном |
напряжении |
||||
|
|
|
|
U,—Un3V с ростом |
(по абсо |
|||
|
|
|
|
лютному значению) |
напряже |
|||
|
|
|
|
ния на затворе суммарный за |
||||
|
|
|
|
ряд канала линейно увеличива |
||||
|
|
|
|
ется вследствие увеличения за |
||||
|
|
|
|
ряда поверхностного обогащен |
||||
|
|
|
|
ного слоя AQP; в этом режиме |
||||
|
|
|
|
зависимость Qp(U3) описывает |
||||
|
|
|
|
ся |
выражением |
(5.12). В пра |
||
Рис. |
5.6. |
Зависимость |
сум |
вой |
полуплоскости суммарный |
|||
заряд канала |
уменьшается с |
|||||||
марного |
подвижного заря |
|||||||
да в |
И Л |
канале p -типа от |
ростом U3 вследствие расшире |
|||||
напряжения на затворе. |
ния |
поверхностного |
обеднен |
|||||
описывается выражением |
ного слоя; зависимость QP(U3) |
|||||||
(5.29). |
|
|
Уравнение вольт-амперных характеристик ИЛ МДПтранзистора при общепринятой плавной аппроксимации
канала может быть записано в общем виде |
(4.30) |
|
/с=(Z/L) J* |
*рэ{U) QP (U) d.U, |
(5.30) |
и'с |
|
|
fr'n |
|
|
где U'„, U'c — напряжения |
(относительно |
подложки) |
в точках канала, примыкающих к областям истока и стока. Полный ток канала определяется потоками носи телей, движущихся в объеме ИЛ слоя и в приповерхно стном слое обогащения. Подвижность первых ие зави сит от поля затвора и определяется средней концентра цией примеси в ионно-легированном слое в соответствии со следующим приближенным выражением [5]:
Р 'Р = Н-мин -j“ Мшакс [1 (W'a/A/’o)0] |
(5.31) |
где |Л м ц и = 100 см2/В*с; |Л м акс = 380 см2/В*с; |
NQ= 1,2Х |
Х'Ю17 см-3, a —OJ Эта формула верна в диапазоне кон центраций от 1015 до 1018 см-3.
На поверхностную эффективную подвижность носи телей слоя обогащения влияют поперечное Ех и про-