книги из ГПНТБ / Пфлейдерер, Карл. Лопаточные машины для жидкостей и газов водяные насосы, вентиляторы, турбовоздуходувки, турбокомпрессоры
.pdfные значения совпадают с теоретическими. При большой густоте решеток наблюдается большое процентное расхождение. Макси мумы уменьшаются и смещаются в сторону большего шага. Ука
занный угол решетки |
относится, как и раньше, к направлению |
|
нулевой подъемной силы, |
следовательно ооо — ~ + 8о и |
в соот |
ветствии с формулой (8. 40) Са = (0,092 до 0,1) /<3°. |
|
|
Однако использование |
этих графиков оправдывается |
только |
в диапазоне угла атаки, когда линия Са, 8 также и для решетки изменяется прямолинейно или по крайней мере имеет пологую форму. Ввиду того что в решетке с замедляющейся скоростью потока (в про тивоположность решетки с ускорением потока) область этой линей ной зависимости подъемной силы меньше, чем у отдельного профиля, отсюда вытекает уменьшение максимального значения подъемной силы. Это заслуживает особого внимания, потому что это большей частью имеет место в точке срыва потока.
Необходимо дополнительно проверить возможность универсаль ного применения кривых К (фиг. 198). Кроме того, необходимо знать направление нулевой подъемной силы 800 для решетки. В на стоящее время это вообще невозможно сделать с помощью достаточно простых способов. С другой стороны, расчет лопатки, как несущего крыла, следует применять только при широкой расстановке лопаток,
а именно, при > 1,3, Поэтому мы будем в дальнейшем придер
живаться предположения, что влиянием соседних лопаток на можно пренебречь. Это предположение оправдывается на практике.
Шимояма и |
Заальфельд установили увеличение коэффициента |
|||
сопротивления |
у решетки по сравнению с отдельным профилем. |
|||
Возрастающий |
средний |
наклон лопатки |
= -у- ( 0 |
ф- й3) давал |
снижение коэффициента |
сопротивления |
|
лопатку как |
|
Необходимо иметь в виду, что если рассматривать |
||||
несущее крыло |
только |
в узком диапазоне |
больших |
значений |
и малых углов 6 = 3 — р0, то это создает преимущества по сравне нию с методами одноразмерной теории, изложенной в разделе 60. Это можно видеть лучше всего на предельном случае лопатки равного давления, т. е. серпообразной лопатки согласно случаю 1 фиг. 173. Как можно видеть, здесь = ст также очень мало. Поэтому коэф фициент подъемной силы, вычисленный по экспериментальным дан ным, получается равным 10 и больше, что немыслимо для отдельного
профиля. |
воздействия потока |
в) Применение к осевому колесу. Сила |
|
на отдельную лопатку решетки представляет |
результирующую Р |
сил А и IF (фиг. 199). Угол X между направлениями сил А и Р опре деляется по формуле (8. 38). Эти силы можно отнести к ширине профиля b = 1. Вследствие их переменного значения они должны быть в данном случае отнесены к бесконечно малому элементу dr радиуса г.
Выделим круглое кольцо с радиусом г и шириной dr. Черёз это кольцо протекает жидкость с расходом dv. Отнесенная к этому
351
берется i]ft =0,85 -н 0,97. Значения |
w„ и й„ получаются следую |
||
щим образом на основании фиг. 194. |
|
|
|
ш2оо=О£2 + (БС-ВЁ)2 = ^,1+(«- ^4“)2'. |
(8.45) |
||
C3U |
-j~ CQU |
tg oo =------ (8'45а) |
|
|
|
причем сОаопределяется условиями втекания потока в рабочее колесо,
a c3ll — из основного уравнения, т. |
е. уравнения (8. 1). В случае |
|||||||
расположения |
«рабочее |
колесо — направляющее |
колесо», как |
пра |
||||
вило, угол а |
|
= 90°, следовательно сОи = 0. |
|
|
||||
Ввиду того |
что угол планирования X очень мал, им в большин |
|||||||
стве случаев |
|
можно пренебречь по |
сравнению |
с углом |
При |
|||
X % 0, |
так |
как |
- с~— = w., получаем вместо |
уравнений (8. |
43), |
|||
(8. 44) |
и (8. |
44а) |
Sin Роо |
|
|
|
|
|
выражения: |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
= |
|
(8-46> |
|
|
|
|
|
Г |
X _ 2gHth |
_ р Дсы |
(8. |
46а) |
|
|
|
|
|
а t |
■ |
||
|
|
|
|
|
|
|
Неучитываемое в этих выражениях участие сил трения в созда нии полезной мощности в последнее время часто рассматривается, как необходимая компенсация против некоторой ненадежности рас
чета. Чем больше и — гш, тем больше будет также w„, согласно г L
уравнению (8. 45), и тем меньше, следовательно, отношение
Отсюда следует: быстроходные машины имеют либо малый коэф фициент С , следовательно тонкие и мало изогнутые профили, либо
L
малое отношение —. т. е. немногочисленные и узкие лопатки.
Большей частью обе точки зрения совпадают, потому что, с одной стороны, по соображениям прочности нельзя произвольно и слиш ком уменьшать толщину лопатки, а, с другой стороны, с точки зрения кавитации и влияния приближения к звуковой скорости, следует выбирать малую нагрузку на площадь лопатки.
Иное положение наблюдается у тихоходных колес (рассмотрен ных в разделах 60—64) с тесно расположенными лопатками с явно
выраженной кривизной, которые поэтому должны рассчитываться |
||||||
по приведенным выше методам. |
|
|
£ £ |
|||
Если |
из уравнений (8.44) или (8.46) было |
определено |
||||
■ |
||||||
то можно |
, |
t |
соответствующего |
|||
выбрать |
— и тем самым, на основании |
|||||
коэффициента |
подходящие очертания лопатки |
в виде |
несущего |
|||
профиля или сегмента круга, как это было показано в п. |
«а». |
При |
этом следует обратить внимание на наиболее благоприятный коэф фициент «качества». Кроме того, необходимо учесть условия кави-
23 ПфлеОдерер |
650 |
353 |
Если имеется еще окружная составляющая скорости сОи на вса
сывающей стороне, то общее |
падение давления |
увеличивается до |
|
с2 |
(8.48) |
ДА = ДЛ'+-^-. |
||
Для определения степени |
приближения к |
звуковой скорости |
в случае газа используют этот же порядок расчета, исходя из зна
чений числа Маха |
, причем wmax определяется |
из выражения |
|
= W0 + 2£ДЛ' = W0 + 2a^awl- |
(8- 48а) |
Полученное отсюда число Маха служит опять только для сравне ния условий работы отдельных сечений лопаток.
Коэффициент а может быть выбран равным приблизительно 0,7 для насосов в диапазоне оптимального коэффициента «качества» (безударного входа), как это было подтверждено американскими опытами 1270]. Если попытаться определить значения а из уравне ния (8. 47) пли (8. 48а) с помощью данного значения а, то получатся сравнительно большие величины )., чем сообщалось раньше. Это можно легко объяснить тем, что конструктору необходимо иметь в виду начало снижения к. п. д., которое становится заметным только при существенном расширении области отрыва струи или сверх звуковых скоростей. (Для турбин следует выбирать менее половины этого значения, согласно выводам раздела 39.) Для точек поляр, которые расположены на большом расстоянии от оптимальной точки, необходимо выбирать большее значение а. Кроме того, коэффициент а увеличивается, когда место наибольшей толщины профиля расположено ближе к передней кромке 1276]. Поэтому наиболее благоприятными являются ламинарные профили, рас смотренные в разделе 62, у которых наиболее толстое место нахо дится вблизи середины профиля, причем изменение толщины соче тается с соответствующей скелетной (средней) линией. Значения
коэффициента |
могут быть определены из уравнений |
(8. 40а) |
и (8. 406) или из уравнения (8. 46), когда известен напор Hlh |
из урав |
нения (8.4). Ввиду того что кроме коэффициента а, появляется другой равноценный параметр — коэффициент подъемной силы Со, опасность кавитации и сверхзвуковых режимов растет с увели-
чением относительной толщины — и |
относительной вогнутости -j- |
|||
(фиг. 193). |
во внимание |
■ |
' |
|
Кроме того, следует принимать |
содержание |
газа |
||
в воде, в |
особенности, если с этим |
связана ее химическая агрес |
||
сивность |
(см. раздел 42). Уравнение (8. 47) дает |
значение £о |
= 0 |
при Д/z' = 0. Это имеет место только у прямой, бесконечно тонкой пластинки, но не у профилированной лопатки с прямой средней линией. Поэтому для учета влияния толщины при исчезающе малой
подъемной силе, |
Заальфельд в своей работе [268] делает предложе |
ние заменить в |
уравнении (8. 47) произведение коэффициентов аС„ |
23* |
355 |