книги из ГПНТБ / Комаров Е.Ф. Учебное пособие радиотелемастера
.pdfпроводника силовые линии внешнего поля и поля, созданно го током, направлены в противоположные стороны, поля вычитаются, и это приводит к уменьшению индукции ре зультирующего поля. Справа от проводника силовые ли нии обоих полей направлены в одну сторону, поля суммиру ются, и результирующее магнитное поле увеличивается. При этом происходит искривление силовых линий справа от проводника. Силовые линии можно уподобить упругим резиновым нитям, которые всегда стремятся пройти по крат чайшему пути. Сокращаясь по длине, силовые линии, рас положенные справа от проводника, выталкивают проводник влево. На проводник действует сила F.
На электромеханическом действии магнитного поля осно вана работа многих электрических приборов и машин. Рас смотрим в качестве примеров устройство и принцип действия электроизмерительного прибора магнитоэлектрического типа и динамического громкоговорителя (динамика).
Магнитоэлектрический измерительный прибор является основной частью любого устройства, предназначенного для измерения напряжений, токов и сопротивлений резисторов. Он также входит в состав более сложных измерительных приборов (ламповых вольтметров, генераторов и др.). Маг нитоэлектрический прибор состоит из неподвижной маг нитной системы, создающей основное магнитное поле про водника, намотанного в виде катушки (подвижная система). Неподвижная магнитная система образована постоянным магнитом, полюсными наконечниками (башмаками) и цилин дрической формы сердечником внутри катушки. Башмаки и сердечник изготавливаются из ферромагнитного материа ла — железа. В собранной магнитной системе между внеш ней поверхностью сердечника и внутренней поверхностью башмаков образуется кольцевой воздушный зазор, в котором существует радиально направленное магнитное поле. Под вижная система представляет собой катушку из провода, намотанную на прямоугольном алюминиевом каркасе (рам ке). Рамка снабжена торцевыми осями и спиральными пружинками, которые создают противодействующий момент и одновременно являются внешними выводами катушки.
При сборке рамка размещается в воздушном зазоре так, что имеет возможность поворачиваться вокруг своей оси на определенный угол. С рамкой жестко связана указатель ная стрелка, которая при вращении рамки отклоняется
30
и указывает на неподвижной шкале значение измеряемого тока. Конструкция прибора показана на рис. 16, а.
Рассмотрим принцип действия прибора. Предположим, что в проводниках левой части рамки (на рис. 16,6 для упрощения показаны лишь три витка) ток протекает в на правлении «на нас», а в правой части рамки в направлении «от нас». Эти части проводника рамки являются рабочими частями обмотки, создающими полезное взаимодействие маг нитного поля рамки с основным магнитным полем. В резуль тате этого на проводники, а стало быть, и на рамку начинает
Рис. 16. Устройство измерительного прибора магнитоэлектриче ского типа: 1 — постоянный магнит; 2 — полюсные наконечники; 3 — шкала; 4 — рамка; 5 — спиральные пружинки; 6 — указатель ная стрелка; 7 — сердечник
действовать механическая сила, направление которой оп ределится правилом левой руки. Применяя это правило дважды, т. е. для правой и левой частей рамки, мы полу чим п а р у сил, вращающих рамку в направлении движе ния часовой стрелки. Движение рамки будет происходить до тех пор, пока эта пара сил не уравновесится противодей ствием сил спиральных пружин. Указательная стрелка от клонится на некоторый угол. Этот угол будет тем больше, чем больше сила тока, протекающего по проводнику рамки.
Таким образом, измерительный прибор магнитоэлектри ческого типа предназначен для измерения с и л ы п о с т о я н н о г о т о к а, но, применяя специальные схемы вклю чения, можно использовать его для измерения напряжения и сопротивления.
Динамический громкоговоритель (динамик) предназначен для преобразования электрических сигналов в звуковые и является обязательной составной частью любого радиопри емника, магнитофона или телевизора. Динамик также име ет две основные части — неподвижную систему, создающую магнитное поле, и подвижную, содержащую проводник, по которому пропускается ток. Магнитная система динамика состоит из двух железных фланцев, один из которых снаб жен круглым железным стержнем — керном, а другой имеет
Рис. 17. Устройство динамического громкоговорителя: 1 — верх ний фланец; 2 — кольцевой постоянный магнит; 3 — нижний фла нец; 4 — керн; 5 — звуковая катушка; 6 — диффузор; 7 — центри рующая шайба
в центре отверстие с диаметром, несколько большим диа метра керна. Между фланцами помещен кольцевой постоян ный магнит, с помощью которого создается мощное магнит ное поле.
При сборке системы керн нижнего фланца вводится в от» верстие верхнего фланца и закрепляется так, что между внутренней поверхностью отверстия и наружной поверхно* стью керна образуется кольцевой воздушный зазор. Под* вижная система динамика представляет собой легкое бу* мажное кольцо с намотанным на него проводом (звуковая катушка), к которой приклеен бумажный конус — диф фузор.
При сборке динамика звуковая катушка вводится в воз душный зазор и при помощи специальной центрирующей шайбы устанавливается точно в центре этого зазора. Верх няя кромка диффузора укрепляется на металлическом коль це — диффузородержателе, и таким образом, вся система
32
получает возможность перемещаться в обоих направлениях вдоль оси керна. Конструкция динамика показана на рис. 17, а.
Рассмотрим принцип действия динамика, для чего пред положим, что в воздушном зазоре силовые линии магнит ного поля направлены от керна к краям отверстия, а в про воднике звуковой катушки ток протекает так, как это пока зано на рис. 17,6. Магнитное поле, созданное в зазоре пос тоянным магнитом, будет взаимодействовать с магнитным полем, создаваемым током, протекающим в проводнике катушки, и на проводник, а стало быть, и на всю катушку будет действовать механическая сила, толкающая катушку в определенном направлении. Применяя правило левой руки для правых и левых половин витков катушки, можно убе диться в том, что катушка переместится вверх. Если изменить направление тока в катушке на обратное, то при том же направлении магнитного поля в зазоре направление силы, действующей на катушку, также изменится на противопо ложное, и катушка будет перемещаться вниз. Если же в про водник звуковой катушки пропускать ток в различных направлениях, то направление силы, действующей на ка тушку, будет также изменяться, катушка, а вместе с ней диф фузор, придут в колебательное движение. Диффузор приве дет в движение окружающий воздух, и будет слышен звук определенной силы и определенного тона.
ЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ
Если в магнитное поле поместить проводник и с помо щью какой-либо внешней силы перемещать этот проводник так, чтобы он при своем движении пересекал силовые линии магнитного поля, то на концах проводника появится раз ность потенциалов. Это явление было открыто в 1831 г. английским физиком М. Фарадеем и получило название э л е к т р о м а г н и т н о й и н д у к ц и и .
Рассмотрим возникновение э.д.с. электромагнитной ин дукции в прямолинейном проводе, который перемещается с постоянной скоростью в однородном магнитном поле пер пендикулярно силовым линиям поля. Так как движение провода происходит в магнитном поле, то на каждую заря женную элементарную частицу внутри провода (свободный электрон) действует электромагнитная сила, направление
2 3-154 |
33 |
которой определяется по правилу левой руки (принимая |
|
в данном случае движение проводника со свободными элек |
|
тронами за направление тока). Под действием этой силы сво |
|
бодные электроны перемещаются на один конец провода, |
|
создавая на нем избыточный отрицательный заряд. На дру |
|
гом конце провода ввиду недостатка электронов возникает |
|
избыточный положительный заряд. Таким образом, на кон |
|
цах провода создаются равные и противоположные по зна |
|
ку электрические заряды. Это равносильно тому, |
что на |
концах проводника создана и действует некоторая |
э.д.с., |
которая получила название и н д у к т и р о в а н н о й э.д.с.
Обычно направление |
индук |
|
тированной |
э.д.с. определяют |
|
по правилу |
п р а в о й |
р у к и |
(рис. 18), которое читается сле дующим образом: если располо жить правую руку так, чтобы магнитные линии поля входили в ладонь, а отогнутый большой палец указывал направление дви жения проводника, то четыре вытянутых пальца покажут на правление индуктированного то ка или направление действия ин дуктированной э.д.с.
Если концы провода, перемещающегося в магнитном поле, соединить другим проводом, расположенным вне маг нитного поля, то в этой цепи под действием э.д.с. электро магнитной индукции возникнет непрерывное перемещение электронов, т. е. электрический ток, величина которого определяется по закону Ома.
Индуктированный ток будет протекать по проводнику до тех пор, пока этот проводник движется в магнитном поле. Как только прекратится движение проводника, так сразу исчезнет индуктированная э.д.с. и прекратится движение зарядов по цепи.
Рассмотрим факторы, которые определяют величину ин дуктированной э.д.с., для чего предположим, что проводник длиною I помещен в магнитное поле с индукцией В и пере мещается в нем со скоростью ѵ (рис. 19). Очевидно, что чем интенсивнее магнитное поле, т. е. чем больше значение В, тем сильнее это поле действует на свободные электроны,
34
находящиеся в толще проводника, тем большее коли чество их будет скапливаться на одном конце провод
ника и |
обнаруживаться недостаток в |
них |
на |
другом |
|||||
и |
тем |
большей |
окажется величина |
индуктированной |
|||||
э. д. с. Чем больше длина проводника |
/, |
тем |
в |
боль |
|||||
шем объеме проводника будет проявляться |
действие |
||||||||
магнитного поля |
на |
свободные |
электроны, |
тем |
большее |
||||
их |
количество будет |
приведено |
в движение |
и тем |
боль |
ше будет величина индуктированной э. д. с. Наконец, чем быстрее будет перемещаться проводник в данном магнитном поле, т. е. чем больше будет скорость его движения ѵ, тем большее количество
силовых |
линий |
пересечет |
он |
при |
|
|
|
|
|
|||
своем |
движении |
за единицу времени |
|
|
1 + |
+ |
||||||
и тем |
больше будет величина индук |
|
+ |
|||||||||
тированной |
э. д. с. |
|
индук |
|
+ |
1| |
+ |
У + |
||||
Следовательно, |
величина |
|
||||||||||
тированной |
э. д. с. |
прямо |
пропор |
|
+ |
!j |
+ |
+ |
||||
циональна |
индукции |
данного |
маг |
|
||||||||
нитного |
поля, длине |
проводника и |
|
+ |
i |
+ |
+ |
|||||
скорости его движения в магнитном |
|
|||||||||||
поле, |
т. |
е. |
е = В |
• I • и. |
|
|
Рис. |
19. |
Возникнове |
|||
|
|
|
|
|
ние |
индуктированной |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
э. д. с |
|
Ab
V = At •
Подставим это выражение в общую формулу:
R1 д&
е= В - 1 - й .
В этой формуле произведение I ■j~t пРеДставляет собой
площадь, которую покрывает проводник при своем дви жении за малый отрезок времени At, т. е.
I ■Ab = AS.
2* |
35 |
Произведем замену в основной формуле
е
Но произведение площадки AS и индукции магнитного поля В есть не что иное, как магнитный поток, пере секаемый проводником за время At, т. е.
ВAS = АФ.
Полученное выражение подставим в первоначальную формулу:
дФ
е~КГ •
Из последней формулы видно, что величина индук тированной э. д. с. зависит от скорости, с которой из меняется магнитный поток, пересекаемый проводником при движении. Это понятие скорости относится к ма лому изменению магнитного потока, происшедшему за малый интервал времени, и поэтому по данной формуле можно определить некоторую с р е д н ю ю э. д. с., дейст вующую в проводнике в течение данного интервала вре мени. Для того чтобы найти величину э. д. с. индук
ции в данное м г н о в е н и е времени, |
нужно взять |
б ес |
||
к о н е ч н о |
м а л о е изменение |
магнитного потока, |
проис |
|
шедшее за |
б е с к о н е ч н о |
м а л ы й |
отрезок времени. |
Тогда последняя формула может быть переписана в сле дующем виде:
СІФ
В математике так обозначается выражение, которому присвоено специальное название п р о и з в о д н а я . Оно имеет вполне определенный физический смысл, а именно с к о р о с т ь и з м е н е н и я о д н о й в е л и ч и н ы пр и
и з м е н е н и и |
д р у г о й |
(в данном случае |
скорость из |
||||||
менения магнитного потока по времени). |
|
|
|
||||||
Если к проводнику |
присоединено |
внешнее |
сопротив |
||||||
ление |
нагрузки, то |
в нем протекает |
ток |
и |
в |
простран |
|||
стве, |
окружающем |
проводник, |
образуется |
магнитное |
|||||
поле, |
которое |
по |
направлению |
будет |
либо |
совпадать |
|||
с основным, |
внешним |
магнитным |
полем, |
либо будет |
|||||
действовать ему навстречу. Это |
собственное |
магнитное |
36
поле проводника всегда будет направлено так, что б у
д ет |
п р о т и в о д е й с т в о в а т ь |
и з м е н е н и ю |
в н е |
ш н е г о по л я . Если проводник из |
области с более |
ред |
|
ким |
расположением силовых линий |
перемещается |
в об |
ласть, где линии расположены более густо, магнитное поле проводника вычитается из основного поля и, таким образом, противодействует увеличению поля. При об ратном движении проводника его поле суммируется с ос новным полем и противодействует уменьшению основного поля. Учитывая это, в последней формуле перед знаком производной всегда ставится знак м и н у с .
Формула |
выражает |
собой |
зависимость, которая |
из |
||||
вестна в электротехнике |
под |
названием |
п р а в и л а |
Л е |
||||
нца . Из этого правила |
вытекают |
несколько |
практи |
|||||
ческих выводов: |
|
|
|
|
|
|
|
|
1. Если |
проводник |
с |
постоянной |
скоростью |
переме |
|||
щается в однородном магнитном поле |
(силовые |
линии |
||||||
которого распределены |
в |
пространстве |
равномерно), |
то |
скорость изменения магнитного потока, пересекаемого
проводником, будет величиной п о с т о я н н о й и на |
кон |
|
цах проводника |
будет действовать п о с т о я н н о й |
ве |
л и ч и н ы э. д. |
с. |
|
2. При движении проводника с постоянной скоростью, но в неоднородном магнитном поле скорость изменения магнитного потока будет также изменяться и на концах проводника будет действовать изменяющаяся по вели чине э. д. с. При перемещении проводника в область более слабого поля величина э. д. с. уменьшается, а при движении в область более сильного поля увеличивается.
3. При движении проводника в однородном магнит ном поле, но с переменной скоростью, магнитный поток, пересекаемый проводником, также будет изменяться, что приведет к изменению э. д. с. индукции на концах про водника.
4.Для получения индуктированной э. д. с. и ин
дуктированного |
тока безразлично, |
двигать ли |
проводник |
в неподвижном |
магнитном поле |
или сделать |
проводник |
неподвижным и изменять во времени величину магнит ного поля. Важно, чтобы при этом происходило п е р е
37
с е ч е н и е п р о в о д н и к о м с и л о в ы х л и н и й м а г н и т н о г о п о л я .
В технике существует два типа электрических машин, в которых реализуются оба способа получения индуктирован ной э. д. с. При использовании первого способа машина содержит неподвижную систему обмоток (статор), создаю щих неподвижное магнитное поле, и подвижную обмотку, которая перемещается в этом поле (ротор). Такие машины получили название э л е к т р и ч е с к и х г е н е р а т о р о в . При втором способе машина имеет ряд неподвижных обмоток, по одной из которых (первичная обмотка) пропус кается ток, изменяющийся по величине. Вокруг обмоток создается изменяющееся во времени магнитное поле, в ре зультате чего на всех вторичных обмотках индуктируется э.д.с. Устройства, работающие по такому принципу, полу чили название т р а н с ф о р м а т о р о в .
ИНДУКТИВНОСТЬ. ЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА САМОИНДУКЦИИ
Свернем прямолинейный проводник в кольцевой контур и пропустим через него электрический ток. Вокруг провод ника возникнет магнитное поле, и внутри контура будет про ходить магнитный поток (рис. 20). Если ток, протекающий
|
|
по проводнику, |
не изменяется |
по |
||||||
|
|
величине, то магнитный поток так |
||||||||
|
|
же будет постоянным и в |
контуре |
|||||||
|
|
никаких |
дополнительных |
явлений |
||||||
|
|
происходить не будет. Однако, если |
||||||||
Рис 20. |
Возникновение |
ток в проводнике начнет изменяться, |
||||||||
то изменяющимся будет и магнит |
||||||||||
э. д. с. самоиндукции |
||||||||||
|
|
ный |
поток, |
пронизывающий кон- |
||||||
тур. Это, |
в свою очередь, |
означает, |
что силовые |
линии |
||||||
поля будут пересекать этот же самый |
проводник |
и |
на его |
|||||||
концах будет действовать индуктированная э.д.с. |
|
|
|
|||||||
Такое |
явление — индуктирование |
в |
проводнике |
э.д.с. |
||||||
при изменении тока |
в э т о м |
ж е |
п р о в о д н и к е |
— |
получило название с а м о и н д у к ц и и .
Каждому значению тока в проводнике соответствует впол не определенное значение магнитного потока. Следователь но, магнитный поток прямо пропорционален току:
7Ф пропорционален и
38
Однако величину магнитного потока определяют также форма и размеры проводника. Прямолинейный проводник большей длины создает больший величины магнитный поток, чем такой же, но более короткий проводник. Проводник, свернутый в кольцевой контур, создает больший магнитный поток, чем прямолинейный проводник той же длины. Нако нец, проводник, имеющий форму катушки, способен соз дать еще ббльший магнитный поток. Для точного опреде ления величины магнитного потока в последнюю формулу вводится коэффициент пропорциональности L:
Ф = L • і.
Здесь Ф — магнитный поток; і — ток в проводнике;
L — коэффициент пропорциональности, величина которого зависит от формы и геометрических
размеров данного проводника. |
і |
Этот коэффициент носит название коэффициента |
с а м о |
и н д у к ц и и или и н д у к т и в н о с т и . |
|
Чем больше индуктивность проводника, тем больше при том же значении тока величина магнитного поля, созданно го этим проводником. Исходя из этого можно представить себе индуктивность как некоторую величину, характери зующую способность проводника создавать магнитное поле (сравнить со свойством системы проводников, образующих емкость, где создается электрическое поле).
Из сказанного ясно, что наибольшей индуктивностью обладает проводник, свернутый в спираль (соленоид), при чем чем больше витков имеет такая спираль, тем больше ее индуктивность. На величину индуктивности проводника большое влияние оказывает среда, в которой располагает ся данный проводник. Если внутрь соленоида (катушки) ввести стержень (сердечник), изготовленный из ферромаг нитного материала, то величина магнитного поля, а стало быть, и индуктивности катушки резко увеличится. Этим часто пользуются на практике, создавая катушки большой индуктивности с относительно небольшим числом витков.
Для измерения индуктивности введена единица, которая называется г е н р и . Один генри есть индуктивность про водника, в котором возникает э.д.с. самоиндукции, равная 1в, при равномерном изменении тока на Іа в 1 сек. Сущест вуют более мелкие единицы — м и л л и г е н р и (тысяч
39