книги из ГПНТБ / Комаров Е.Ф. Учебное пособие радиотелемастера
.pdfнапряжение питающей сети до требуемой величины, диод Д служит выпрямительным элементом (вентилем), а под ре зистором Ra имеются в виду рабочие цепи усилителя или приемника (цепи анодов и экранирующих сеток), которые потребляют ток от выпрямителя.
Г
Сеть
L
Рис. 63. Схема простейшего |
Рис. 64. Графики, иллюстри- |
однополупериодного выпрями- |
рующие работу однополупериод- |
теля |
кого выпрямителя |
В течение положительного |
полупериода, когда к аноду |
диода приложено положительное напряжение, диод открыт и через него протекает ток. При этом на резисторе R H будет действовать напряжение в положительной по отношению к катоду диода полярности. В течение отрицательного полупериода диод закрыт и напряжение на нагрузке отсутству-
Тр + н |
ет (рис. 64). |
|
|
|
Таким образом, при помо |
||
|
щи такой схемы переменный |
||
|
ток и переменное напряжение |
||
|
преобразуются |
в п у л ь с и |
|
|
р у ю щ и й т о к и п у л ь |
||
|
с и р у ю щ е е |
напряжение. |
|
|
Ток через нагрузку протекает |
||
|
в течение одного полупериода |
||
Рис. 65. Схема двухполупе- |
питающего напряжения, |
поэ |
|
тому такая схема носит |
на |
||
риодного выпрямителя |
звание схемы о д н о п о л |
у - |
|
|
п е р и о д н о г о в ы п р я м и т е л я .
Чтобы ток в нагрузке протекал в течение второго полупе риода, необходим еще один однополупериодный выпрями тель, который должен работать поочередно с первым на одну и ту же нагрузку (рис. 65). В этой схеме в качестве венти лей использованы вакуумные диоды, конструктивно объе диненные в общем баллоне (двуханодный кенотрон). Для на гревания нити накала кенотрона на сердечнике трансфор матора намотана специальная обмотка.
ПО
ß течение положительного полунериода к аноду диода Д1 приложено отрицательное напряжение, он закрыт и ток не пропускает. Диод же Доказы вается открытым, так как на его аноде действует положительное напряжение. Че рез верхнюю половину вторичной обмотки, диод Д2 и нагруз ку R H протекает ток /. В это время на нагрузке действует положительное напряжение.
В течение отрицательного полупериода полярность на пряжений на секциях вторичной обмотки изменяется на про тивоположную и диод Д будет закрыт, а диод Д1, наоборот, окажется открытым. Ток будет протекать через нижнюю половину вторичной обмотки, диод Д1 и нагрузку (в том же направле нии).
Как видно из графика на рис. 66, ток в нагрузке и напряжение на ее концах пульсируют в этом случае с вдвое большей частотой, чем раньше, поэтому их форма прибли жается к постоянному току и посто янному напряжению. Так как в дан ной схеме ток в нагрузке протекает в течение обоих полупериодов, то и сама схема получила название схе
мы д в у х п о л у п е р и о д н о г о в ы п р я м и т е л я . Однако и в схеме двухполупериодного выпрямителя выход ное напряжение (напряжение 1/я, действующее на нагрузке) не является постоянным. В некоторые моменты времени оно достигает некоторой максимальной величины, а в другие моменты времени становится равным нулю (см. рис. 66).
Чтобы сделать это напряжение более постоянным, парал лельно резистору R H подключается конденсатор большой емкости Сф.
Когда через кенотрон протекает ток, конденсатор Сф заряжается и запасает энергию. Когда ток, протекающий через кенотрон, уменьшается и становится равным нулю, конденсатор Сф сам становится источником энергии и созда ет ток через резистор R H, поддерживая напряжение на нем более или менее постоянным (см. нижний график на рис. 66). Пульсации напряжения и тока в нагрузке при этом заметно уменьшаются (происходит «сглаживание» пульсаций).
Включение одного конденсатора оказывается недостаточ ным, пульсации тока еще остаются большими. Для луч-
Ш
шего «сглаживания» пульсаций в схему выпрямителя вводится еще один накопительный элемент в виде катушки индуктивности (сглаживающий дроссель). Одновременно с этим параллельно нагрузке включается второй конденса тор Сф (рис. 67). Совокупность трех элементов схемы, а имен
но: двух конденсаторов и дроссельной |
катушки, |
образует |
так называемый с г л а ж и в а ю щ и й |
ф и л ь т р , |
который |
служит для сглаживания пульсаций выпрямленного тока. В то время, когда через кенотрон протекает большой ток, оба конденсатора и дроссельная катушка заряжаются и за пасают энергию. В то же время, когда ток через кенотрон
Гр
Рис. 67. Схема двухполупериодного выпрямителя с фильтром
уменьшается, катушка и конденсаторы начинают разря жаться, поддерживая ток в нагрузке почти постоянной величины.
Чем больше емкость конденсаторов фильтра и чем больше индуктивность дросселя, тем лучше сглаживаются пульса ции выпрямленного тока. Хороший фильтр доводит пульса ции выпрямленного тока до величины в несколько десятых долей процента. Это означает, что амплитуда переменной составляющей тока, протекающего в нагрузке, будет в нес колько сотен раз меньше величины постоянной составляю щей. Практически емкость конденсаторов фильтра имеет величину порядка 20—іОмкф. Индуктивность дросселя обычно выбирается в пределах 10—20 гн.
Для того чтобы выпрямитель имел возможность работать от сети с различными напряжениями, первичная обмотка трансформатора имеет несколько секций и в зависимости от величины напряжения сети к ней подключается та или другая секция. Иногда первичная обмотка трансформатора содержит две одинаковые секции, которые при помощи специального переключателя соединяются то параллельно, то последовательно друг с другом.
112
МОСТОВАЯ СХЕМА ВЫПРЯМИТЕЛЯ
Двухполупериодная схема выпрямителя со средней точ кой долгое время была основной схемой выпрямителя в при емниках и телевизорах, так как она при относительной прос тоте отличается хорошими качествами. Однако в последнее время в связи с развитием полупроводниковой техники и массового выпуска выпрямительных полупроводниковых диодов получила распространение другая, так называемая мостовая схема выпрямителя.
В мостовой схеме одна и та же вторичная повышающая обмотка путем особого включения выпрямительных диодов используется в течение обоих полупериодов. Это позволяет сделать ее с вдвое меньшим числом витков, что повышает электрическую проч ность трансформатора и уменьшает объем работ по его намотке. Кроме того, в мостовой схеме уровень пульсаций получается меньшим при том же сглаживающем фильтре.
Это объясняется |
тем, что в мостовой схеме |
автоматически |
|
достигается |
абсолютная симметрия «плеч», |
в то время как |
|
в обычной |
схеме |
со средней точкой полная симметрия |
достигается редко.
Как видно из рис. 68, в мостовой схеме необходимо иметь не два, а четыре вентиля. Это является недостатком схемы и до известного времени препятствовало ее широкому распространению. Лишь после начала массового выпуска промышленностью полупроводниковых выпрямительных диодов стало возможным широкое применение мостового выпрямителя в схемах приемников и телевизоров.
Схема работает следующим образом. Во время положи тельного полупериода (плюс напряжения на верхнем конце
вторичной обмотки, |
минус на нижнем конце) диоды ДЗ и |
|
Д4 будут закрыты, а |
диоды Д1 и Д2 открыты. Ток проте |
|
кает в направлении |
от верхнего конца вторичной обмотки |
|
трансформатора через правый |
верхний диод, резистор А?н, |
|
левый нижний диод к нижнему |
концу обмотки. |
Во время отрицательного полупериода (потенциалы кон цов обмотки меняются на противоположные) диоды Д ! и Д2 будут закрыты, а диоды Д З и Д4, наоборот, открыты. Ток протекает по цепи: нижний конец вторичной обмотки
113
трансформатора, правый нижний диод, резистор R H, левый верхний диод, верхний конец обмотки.
Таким образом, через нагрузку ток протекает в течение обоих полупериодов в одном и том же направлении. Сле довательно, мостовая схема выпрямителя также является двухполупериоднсй схемой.
СХЕМА ВЫПРЯМИТЕЛЯ С УДВОЕНИЕМ НАПРЯЖЕНИЯ
Данная схема представляет собой, по существу, два однополупериодных выпрямителя, выходные напряжения кото рых соединены последовательно (рис. 69). Здесь, так же как и в мостовой схеме, благодаря особому включению диодов вторичная обмотка силового трансформатора используется в течение обоих полупериодов питающего напряжения. Осо бенностью схемы является то, что эта обмотка имеет вдвое
меньшее число витков и рассчитана на вдвое меньшее напря |
||||||||
|
+(-)ДІ |
|
жение. |
|
|
|
|
|
|
|
|
В |
течение |
положительного |
|||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
полупериода диод Д2 закрыт, а |
|||||
|
|
|
диод Д1 открыт |
и через него и |
||||
|
|
|
конденсатор Сф / |
протекает ток. |
||||
|
|
|
Конденсатор |
Сф/ заряжается, и |
||||
|
|
|
на |
его |
обкладках действует на |
|||
|
|
|
пряжение, |
представляющее со |
||||
|
|
|
бой выходное напряжение пер |
|||||
Рис. |
69. Схема |
выпрямителя |
вого выпрямителя. |
|||||
с |
удвоением |
напряжения |
|
В |
течение |
отрицательного |
||
|
|
|
полупериода |
диод Д1 закрыт, |
||||
так |
как потенциал его |
анода |
стал |
отрицательным. Диод |
Д2, наоборот, открыт и через него протекает ток, заряжаю щий конденсатор Сф2. На обкладках конденсатора Сф2 дей ствует напряжение, которое является е ы х о д н ы м напряже нием второго выпрямителя.
Как ьидно из схемы, напряжения, действующие на кон денсаторах Сф/ и Сф2, соединяются между собой последо вательно и согласно, вследствие чего общее выходное напря жение всей схемы оказывается равным сумме этих напряже ний, т. е. практически удвоенной величине. Последователь но соединенные конденсаторы Сф/ и Сф2 образуют первый конденсатор сглаживающего фильтра. Далее к ним подклю чается дроссель и второй конденсатор фильтра СфЗ.
114
Включение и выключение диодов в схеме происходит через интервал времени, равный половине периода питаю щего напряжения. При этом частота пульсаций выходного напряжения оказывается равной 100 гц. Следовательно, данная схема, так же как и мостовая схема, представляет собой двухполупериодный выпрямитель.
Схема выпрямителя с удвоением напряжения проста, на дежна в работе и поэтому получила широкое распростра нение. Недостаток ее заключается в том, что в схеме фильтра здесь используется большее число конденсаторов и два из них (С ф / и Сф2) должны иметь вдвое большую емкость.
ТРЕБОВАНИЯ, ПРЕДЪЯВЛЯЕМЫЕ К ВЫПРЯМИТЕЛЬНОМУ ДИОДУ
Диод в схеме выпрямителя работает в двух режимах. В первую половину периода, когда он открыт, на его зажи мах действует небольшое «прямое» напряжение и через него протекает ток, величина которого зависит от тока, потребляемого нагрузкой. Если данный, конкретный диод не рассчитан на такой ток, то он может выйти из строя. Сле довательно, величина выпрямленного тока является одной из важных характеристик выпрямительного диода. Всегда при замене выпрямительного диода нужно учитывать вели чину тока, потребляемого нагрузкой, и в соответствии с этим выбирать тот или иной тип диода. Допустимые значения выпрямленного тока для различных диодов приводятся в справочных таблицах.
Во вторую половину периода, когда диод закрыт, ток че рез него не протекает и на его зажимах действует «обратное» напряжение, величина которого будет определяться суммой двух напряжений: напряжения на вторичной обмотке трансформатора и напряжения на первом конденсаторе филь тра. Практически величина этого напряжения достигает удвоенного значения напряжения второй обмотки трансфор матора, т. е. 2(/2. Если диод не рассчитан на такое обратнее напряжение, то он будет пробит и выпрямитель выйдет из строя. Следовательно, величина обратного напряжения яв
115
ляется второй важной характеристикой выпрямительного диода. Всегда при замене диодов нужно учитывать величину обратного напряжения, получающегося в данной схеме выпрямителя, и согласно этому выбирать соответствующий тип диода. Это особенно важно при выборе полупроводни ковых диодов, для которых пробой представляет собой пол ное разрушение прибора и невозможность его дальнейшего использования. Величины допустимых обратных напряже ний для конкретных типов выпрямительных диодов также приводятся в справочных таблицах.
Иногда возникает необходимость получить на выходе вы прямителя большое напряжение при использовании в его схе ме диодов с малым обратным напряжением. В таком случае
вцепи вторичной обмотки силового трансформатора вместо одного диода включается несколько однотипных диодов, со единенных последовательно. Вследствие того, что обратные внутренние сопротивления этих диодов (т. е. сопротивления диодов в то время, когда к аноду приложено напряжение
вотрицательной полярности и диод закрыт), обычно разные, обратное напряжение, действующее в схеме, распределится между отдельными диодами неодинаково. На диоде с самым большим обратным внутренним сопротивлением, т. е. на са мом лучшем по качеству диоде, будет падать наибольшее по величине напряжение, и, если оно превысит максимально допустимое обратное напряжение для данного диода, он мо жет быть пробит. Вслед за ним пробьются все остальные, так как полное напряжение источника будет приложено к меньшему числу диодов. Для того чтобы уравнять -напря жения, действующие на зажимах диодов, и тем самым исклю чить возможность их пробоя, параллельно каждому из дио
дов подключается шунтирующий резистор. Сопротивления шунтирующих резисторов имеют одну и ту же величину, ко торая выбирается из приблизительного расчета: один килоом на один вольт обратного напряжения.
Таким образом, к диодам, работающим в схемах выпрями телей, всегда предъявляются два основных требования:
1. Максимально допустимая амплитуда тока, на которую рассчитан диод, должна быть равна или больше амплитуды выпрямленного тока, протекающего в реальной схеме.
2. Максимально допустимая амплитуда обратного напря жения, на которую рассчитан диод, должна быть равна или больше амплитуды обратного напряжения, действующего в данной схеме выпрямителя.
116
ПРИНЦИП ПЕРЕДАЧИ И ПРИЕМА РАДИОСИГНАЛОВ
Целью техники радиосвязи является передача какой-либо информации (сообщения) на большие расстояния без про водов. Для осуществления передачи и приема информации используется система радиотехнических устройств, которая носит название линии радиосвязи. Рассмотрим работу такой линии связи применительно к источнику звуковой информа ции. Функциональная схема линии радиосвязи для передачи и приема звуковой информации приведена1па рис. 70.
Рис. 70. Функциональная схема линии радиосвязи для пере дачи звука
ПЕРЕДАЧА РАДИОСИГНАЛОВ. НАЗНАЧЕНИЕ ПЕРЕДАТЧИКА. ПОНЯТИЕ О МОДУЛЯЦИИ
Первым звеном линии радиосвязи является микрофон — прибор, преобразующий звуковые колебания в электри ческие. Он располагается в специально оборудованном поме щении — студии, в которой находятся все источники ин формации, т. е. источники звуковых колебаний.
Уровень напряжения, полученного с выхода микрофона, весьма невелик (для динамического микрофона — единицы милливольт), и поэтому его приходится усиливать при помощи специальных микрофонных усилителей. Затем уси ленное напряжение звуковой частоты по кабелю из студии передается на передатчик (рис. 70).
Одной из главных частей передатчика является гене ратор высокой частоты (ГВЧ), назначение которого состоит в создании переменных напряжений и токов высокой часто ты. Эта частота носит название н е с у щ е й ч а с т о т ы и весьма точно поддерживается в передатчике, для чего в его схему введены специальные стабилизирующие устройства. Напряжение несущей частоты, полученное 'с выхода гене ратора, еще не содержит в себе полезной информации, и его нельзя использовать для передачи. При передаче звуковой
117
информации при помощи линии радиосвязи необходимо, чтобы колебания, изменяющиеся по закону звуковых частот, управляли колебаниями (несущей) частоты, создан ной ГВЧ передатчика. Такое управление колебаниями высо кой частоты при помощи колебаний низкой частоты называ ется м о д у л я ц и е й . Процесс модуляции производится при помощи устройства, которое называется м о д у л я т о р о м , и является так же, как и ГВЧ, частью передающего устройства. Управляющие колебания низкой частоты носят название м о д у л и р у ю щ и х к о л е б а н и й .
‘Шіттіт
иНесущее колебание
О |
см |
|
|
U3 |
Модулирующее колебание |
|
-■ |
о 4 |
(І/ТАт'^лгаЯ |
|
Іу и іл л /У ! |
1 .
Модулированное колебание
Рис. 71. Графики напряже ний при амплитудной моду ляции
и,
‘ш т ш м п
V W W V W cut
Рис. 72. Графики напряжений при частотной модуляции
Ранее было показано, что любая переменная синусои дальная величина (ток или напряжение) характеризуется тремя основными параметрами: амплитудой, частотой и фазой. Очевидно, чтобы модулировать колебания высокой частоты (несущие колебания), необходимо изменять по за кону модулирующего колебания хотя бы один из парамет ров несущего колебания: амплитуду, частоту или фазу. В соответствии с этим существует три способа модуляции: амплитудная, частотная и фазовая.
В радиовещании и телевизионном вещании используются амплитудная и частотная модуляции. Фазовая модуляция используется для специальных целей и в радиовещании не применяется.
При амплитудной модуляции (AM) по закону модули рующих колебаний изменяется амплитуда несущих колеба ний (рис. 71).
При частотной модуляции (4M) по закону модулирую щих колебаний изменяется частота несущих колебаний
118
(рис. 72). Как видно из рисунка, при частотной модуляции амплитуда частотно-модулированных колебаний остается постоянной, а изменяется только частота. Под воздействием модулирующего сигнала частота несущих колебаний откло няется от своего среднего значения то в одну, то в другую сторону. Этот процесс носит название д е в и а ц и и ч а с т о т ы . Частотно-модулированный сигнал занимает в час тотном диапазоне определенный участок, причем ширина его оказывается во много раз больше, чем при амплитудной модуляции. Это является серьезным недостатком частотной модуляции, не позволяющим использовать ее в «узких» час тотных диапазонах (в диапазонах длинных, средних и даже коротких волн). Эффективное использование частотной моду ляции возможно только в диапазонах УКВ и СВЧ.
Положительным качеством частотной модуляции явля ется ее большая по сравнению с амплитудной модуляцией помехоустойчивость.
АНТЕННЫ. ИЗЛУЧЕНИЕ РАДИОВОЛН
После получения на выходе передатчика модулирован ных колебаний напряжения и тока возникает задача прев ращения энергии этих колебаний в энергию электромагнит ных колебаний (радиоволн). Эту задачу выполняет антенное устройство (антенна).
Теоретически электромагнитные колебания возникают вокруг каждого проводника, по которому протекает пере менный ток. Однако не всякая система проводников обла дает свойством эффективно излучать эти колебания в прост ранство. Можно показать, что колебательный контур обыч ного (достаточно малого) размера почти не излучает радио волн, так как электрические и магнитные поля, созданные противоположными сторонами одного и того же витка ка тушки, в любой точке пространства имеют противополож ные фазы и взаимно компенсируются. Для того чтобы контур начал излучать колебания, необходимо увеличить геомет рические размеры проводников контура, сделав их соизме римыми с длиной излучаемой волны, а также придать про водникам такую форму, при которой токи в них по отноше нию к окружающему пространству протекали бы в одном направлении. С этой целью преобразуем колебательный кон тур таким образом, чтобы соединительные проводники его
119