книги из ГПНТБ / Диденко А.Н. Сверхпроводящие волноводы и резонаторы
.pdfгде De и Do — табулированные коэффициенты разложения. При чет
ном m необходимо брать /=0 |
для четных волн и /=2 для нечетных, |
а при нечетном m j = ï. |
|
Определив векторы Ü Z E |
и ,Пг н, с помощью соотношений, которые |
связывают их с компонентами поля, можно записать выражения для последних. Задавая граничные условия для тангенциальных состав ляющих поля, можно определить фазовые скорости и критические волны каждой из волн Е- или Н-тнпа [156, 157].
Для Е-волны граничное условие, как обычно, сводится к равен
ству |
£ 2 = 0 |
на |
внутренней поверхности волновода |
(£=£о): |
||
Rem (ëo, |
<7)=0 для четных волн, |
|
|
(П.61) |
||
Ro„i(î;o, q)=0 |
для нечетных воли. |
|
|
|||
|
|
|
||||
Пусть q m n |
и q m n |
соответственно корни этих уравнении. При подста |
||||
новке |
q m n |
и q m n |
в решение уравнения (П.57) получим различные |
|||
моды |
£-волиы, |
которые будем обозначать индексами Етп. |
Здесь |
|||
|
|
|
ні—число вариаций |
поля по |
||
|
|
|
угловой |
координате |
т|. |
|
|
|
|
Для |
Я-волн граничные |
||
|
|
|
условия |
имеют |
следующий |
|
|
|
|
вид: |
|
|
|
" Г
|
|
|
\ |
|
|
|
• |
|
|
|
1 п |
О |
0,2 |
0,t |
0,Б О.в е |
Рис. П.4. Зависимость критических длин различных волн эллиптических волноводов от эксцентриситета. Пря моугольниками обозначены экспери ментальные значения.
Re'„,(|o, q)=0 для чет ных волн,
(П.62) Ro'm(|o, q) = 0 для не
четных волн.
Типы колебаний Я т п - в о л н находят аналогично.
Если в круглом 'волно воде Як-р определяется ве личиной радиуса (или же периметра 2я;/?), то для эл липтического волновода сле дует учитывать и форму эл липса. Эллиптичность харак теризуется эксцентриситетом е=Іі/а. Для волноводов та кого вида критическая дли на волны является функцией двух переменных
Л„р =/•(<!, е): (П.&З)
Вычисление осложняется тем, что коэффициенты разложения Ст, Sm
зависят от параметра q. Так |
как при f = |
/ к Р волновое число й к Р = |
= 2 Vq/h, то Лк Р = 7zh/Vqmn. |
Поскольку |
нас интересует влияние |
эксцентриситета на критическую длину волны, то и значение функции удобно выражать в безразмерных величинах
XKV/a = T.e/Vqmn |
или ХхѴ/а = |
ке/Удтп. |
(П.64) |
|
Наибольший интерес в области |
СВЧ |
представляют |
самые низко |
|
частотные типы колебаний Н 0 1 , |
Е 0 1 , |
E j ' , 0 , |
# f } ° , где |
индексом „0° |
обозначены нечетные, а «е» — четные типы колебаний.
220
Рассмотрим Eoi-волму. Для определения ее критической длины следует решить уравнение
S (_ l ) r D e § f / l r ( 2 Ѵ Ѵ Но ) = 0 . |
(П.65) |
г=0 |
|
Ввиду быстрой сходимости рядов учет только четырех членов даст достаточную точность. Коэффициенты De>r «находим интерполирова нием табличных значений по трем точкам.
Аналогично можно определить критические длины волн других типов колебаний. Графики зависимости Х„р /а от эксцентриситета
представлены на рис. П.4. Вычисления |
показали, что с |
увеличением |
|||
эксцентриситета |
ХКр/а для всех волн |
уменьшается. Как следует из |
|||
рисунка значения параметра Х„ѵ1а нечетных |
волн меньше значений |
||||
Якр/а соответствующих четных |
воли. |
|
|
|
|
Определим теперь коэффициенты затухания при распространении |
|||||
волн в гладких |
эллиптических |
волноводах. |
Используя |
материалы |
|
гл. 2, можно показать, что для эллиптических |
волноводов [158] |
||||
С<Е >=
где
(H)
C<H> =
Rs ШГ- sh2 £0 2Z0 кг
сШzE. 2 i
dx
(П.66)
2Z0 |
K2kk. |
|
|
rfn. |
Sin- 7) rf-/) |
|
zH |
|
|
dx |
|
\ |
I r r z H I2 |
d-ndt |
in.•zH 1 ' i di\
Здесь (i = a(l—e2 cos2 |
v))1 /2 ; x=x/ichg. |
v=k/x,=f/fup. Тогда ко |
||
Введем понятие |
относительной частоты |
|||
эффициент затухания |
может быть записан |
следующим образом: |
||
|
|
R, |
Ä 2 sh 2 £ 0 v |
|
|
|
2Z„ |
y^TZTT |
|
|
|
|
|
(П.67) |
,(Н) |
_ о |
( ѵ 2 _ 1 ) С < и > - С < н > |
||
|
|
2Z„ |
| / Ѵ 2 . |
|
221
где
I dll.ZË |
dt] |
dx I (! —e^cos^T))'/2
С<Е > =
^ « ^ І П ^ І М І - ^ с о з ^ / ] ) 1 / 2
c<H>
В настоящее время в литературе подробно просчитано с учетом ко нечной величины фактора когерентности поверхностное сопротивление для свинца и ниобия иа частоте /=11,2 Ггц. Тогда сопротивление на любой частоте, как уже отмечалось, можно выразить через его со противление на частоте 11,2 Ггц,'т. е. Rs({) =Rst (///О2 , где R.,i—.по
верхностное сопротивление металла при /і*=11,2 Ггц и выражения для а'Е> и а ( И ) запишутся в виде
(/.р/П.2) = |
|
|
|
|
(П. 68) |
« < н > « |
Rsi |
a [ С | И ) ѵ (ѵ= — 1) +C^""vJ |
(/„p/11,2)= |
2Z0 |
Ѵ^— 1 |
На рис. П.5 и П.6 построены графики частотных зависимостей коэффициентов затухания волн Е0 і и Ноі для ниобиеЕых волноводов
ctg -10s |
аа 101 |
1,5
1,0
" A
О |
2,0 |
2,5 |
О, I 1,5 |
Рис. П.5. Зависимость затуха ния от V для волны £ о і волно вода эллиптического сечения.
Рис. П.6. Зависимость затуха ния от V для волны Яш волно вода эллиптического сечения.
222
при 7"=4,2К для трех |
значении эксцентриситета Ci =0,35; е2 =0,50 и |
ез=0,65. При расчетах |
предполагалось, что на частоте 11,2 ГГц при |
7'=4,2К поверхностное |
сопротивление Rt i = 3,29 • 10 - s Ом. Аналогично |
могут быть построены графики для других температур других типов волн и других материалов. На основании этих графиков можно сде лать следующие выводы.
1. Затухание принимает минимальное значение при определенных частотах. Так, для Е-волны ѵ М і ш = 1 , 2 І , для Н-воли v M n u зависит от геометрии поперечного сечения. Острые минимумы показывают более сложную, чем при обычных температурах, зависимость поверхностно го сопротивления от частоты.
2. |
С увеличением эксцентриситета затухание электромагнитных |
||||||||||||
волн увеличивается; |
особенно чувствительна |
к этому волна Еоі. |
|||||||||||
3. |
В |
области |
сверхпроводимости |
волна |
Ноі теряет свое |
отличи |
|||||||
тельное |
'Свойство — уменьшение затухания |
с |
увеличением |
частоты. |
|||||||||
Даже |
когда |
е = 0 , то, как уже |
|
|
|
|
|
||||||
указывалось |
в гл. 2, |
затухание |
|
|
|
|
|
||||||
волны |
Ноі, |
начиная с ѵ:з=3, |
|
|
|
|
|
||||||
остается |
постоянным. С |
увели |
|
|
|
|
|
||||||
чением |
е |
коэффициент |
затуха |
|
|
|
|
|
|||||
ния волны |
Ноі |
то |
же |
будет |
|
|
|
|
|
||||
иметь |
минимум |
при определен |
|
|
|
|
|
||||||
ных V, однако по-прежнему ве |
|
|
|
|
|
||||||||
личина |
|
затухания |
остается |
|
|
|
|
|
|||||
меньше соответствующих |
значе |
|
|
|
|
|
|||||||
ний затухания для волн типов |
|
|
|
|
|
||||||||
ЕОІ, Е°и и Е е ц . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Следующим важным вопро |
|
|
|
|
|
||||||||
сом является вопрос о рас |
|
|
|
|
|
||||||||
пространении электромагнитных |
|
|
|
|
|
||||||||
волн |
в |
диафрагмированных |
Рис. |
П.7. |
Диафрагмированный |
||||||||
волноводах |
эллиптического се |
||||||||||||
волновод |
эллиптического |
сечения |
|||||||||||
чения. |
Как |
уже |
отмечалось, |
||||||||||
|
|
|
(в разрезе). |
|
|||||||||
это представляет |
значительный |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||
интерес. В последнее |
время по |
|
|
|
|
|
|||||||
явились сведения о том, что такие -системы могут быть использованы в различных областях [154, 159]. Итак, пусть имеется диафрагмиро ванный волновод эллиптического сечения (рис. П.7). Пусть уравнение внешнего контура £ = § 2 , а уравнение эквипотенциальной кривой, разделяющей 'пространство взаимодействия и пространство резона торов, | = ё і .
Рассмотрим сначала распространение Е-волны. Как обычно, дис персионное уравнение может быть получено из приравнивания состав
ляющих |
электромагнитного |
поля на границе раздела двух областей |
|||||
|
-г Ii |
• |
|
|
|
(П.69) |
|
|
|
|
|
|
|||
В общем |
случае |
|
|
|
|
|
|
|
L f C m R e m ( i . |
qmr) |
+ DmFeym |
(g, |
qmr)\cem |
(Ï), qmT), |
|
£z = |
|
|
|
|
|
(П.70) |
|
S fS m Ro m (Ç, |
qmr) |
+ £>'mGe yM |
(£, |
qmr)]sem |
(i\, q„. |
||
|
|||||||
m=0
I S |
rCm Re'n l (Ê, |
qmr) + |
D,„ Fey',„ (Ç, qmr)] ce,„ (т), |
^,„r ), |
2J |
[S m Ro' m (Ç, |
(/„„.)+ |
D'„,G'ey„1 (i, gm ,.)]sem (-»), |
(Jm r ). |
I m=0 |
|
|
|
|
Верхние выражения относятся к четным, а нижние—-к нечетным Е-волнам.
Поскольку «сшивание» всех членов в пространстве резонаторов и пространстве взаимодействия приводит к очень громоздким выра жениям, то ограничимся пока импедапсным приближением, для кото рого достаточно учитывать в каждой области только по одному типу колебаний.
Решения уравнения Матье могут быть записаны в виде рядов функций Бесселя первого и второго рода [155]:
Re2P (t. Я) = £ |
£ £ |
|
Й |
^ |
Е |
( - ° " D e | |
f / 2 n ( X , l d |
l |
||
Re2 p + 1 |
(i, |
q) = |
— |
|
x / j D e 2 p + i |
^ |
|
|||
|
|
œ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
2 |
( - |
1)" |
|
|
(*A ch Ç). |
(П.71) |
||
|
|
rt=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Fey2 p (Ç, <?) = |
ce2 |
|
(n/2, |
|
q) |
со |
|
О* De|gWï n |
(*ft ch 5), |
|
|
|
( - |
(П.72) |
|||||||
0 6 |
p " ^ ' |
? |
) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
00 |
|
|
|
F e y 2 p + 1 (Ij, </) = |
2 C e |
^ p e £ / |
+ |
2 i ' |
? ) |
J ] ( - »)" D e £ + X + 1 |
И ch Q, |
|||
|
„„ |
|
|
|
|
2se 2 p + , (я/2, g) |
|
|
||
X t h i ; ^ ( - l ) " ( 2 / i + l ) D o U + j / l B + 1 ( x A c h S ) , |
(П.73) |
n=0
224
• 4 s e , a p + 2 |
(я/2, |
?) |
||
х |
Л |
|
pь/и,-+2 |
|
2 |
|
2 |
0X |
|
|
|
|
2 |
|
/ s e 2 p + 1 |
(я/2, |
о) |
||
= 1<7Г 5 е " в о ^ і '
1
R O Ü P + J J ( | , 4 ) =
t h |
5 J ] ( - |
1)" |
(2" + |
2) Do|g+l/,r t + , |
(xA ch 6), |
|
n=o |
|
|
|
|
|
Q e y 2 p + i |
(Ê, |
<?): |
|
|
|
00 |
|
|
|
|
t h |
( - 1 ) П ( 2 Л + І ) |
D 0 ^ ' ' ^ " + I |
( x A c h 6 ) ' |
||
|
n=0 |
|
|
|
|
G e y 2 p + 2 ( £ , ?) =
oo
|
^ Г 8 |
6 , |
' п |
^ ' |
? ) * Ь б У ! < - l ) « ( 2 n + 2 ) D o f f t 2 X , + 1 |
(xAchü). |
|||||||
|
|
|
J |
|
|
n = 0 |
|
|
|
|
|
(П.74) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С учетом вышеизложенного отношение Ег/Н^ |
|
для четной Е-волны |
||||||||||
для |
II области, |
где |
х = |
А, |
запишется в |
виде |
|
|
|
|
|
||
|
Я |
|
[„ - |
*'«Z « |
Re'm (Ç, q) + |
A Fey'm |
« , ,) |
* |
* 1 ' 7 Ь > |
||||
Подставляя |
сюда значения |
R e m |
п Feym |
и их производных, |
получаем |
||||||||
|
|
|
|
2»', |
S |
( - |
1)я D e , n + j / 2 n |
+ j |
(АА ch |
+ |
|
||
|
|
|
|
|
п = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ash È S |
(— |
1)" D e 2 n + 3 - / ' 2 n + 3 - |
(AAch Ü) |
+ |
|
|||||
|
|
|
|
oo |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
-4» И |
( - 1)" D e 2 n + 3 A ' 2 n + |
3 (AA ch Ç) |
|
|
|||||
|
|
|
|
/1=0 |
|
|
|
|
|
|
|
(П.76) |
|
|
|
|
|
55 |
|
|
|
|
|
|
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
+ |
A S |
( - |
1)" D e 2 n + # ' 2 „ + 3 |
(AA ch | ) |
|
|
||||
|
|
|
|
nr=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
На |
внешней |
границе | = | 2 . |
*z=hi[{a2+b2)/(a2—бг)]1/2, |
тогда |
|
||||||||
|
|
|
|
S ( - l ) " D e ^ + j . / 2 n + 3 ( A A c h y |
|
|
|||||||
|
|
Л |
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
(П.77) |
|
|
|
|
|
S ( - l)"De 2 ^+'iV 2 n + 3 - (AAch y |
|
|
|||||||
15-231 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
225 |
|
Запишем |
теперь |
выражение для Ez/Hn |
в |
пространстве |
взаимодейст |
|||
вия. В общем случае это выражение будет иметь вид |
|
|
||||||
|
|
|
00 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
(«/.che) |
|
|
|
|
|
e */i n =o |
|
|
|
|
( П 7 8 ) |
|
Я „1 |
] |
ftftZ sh £ oo |
|
|
|
_ |
|
|
|
|
S ( - I ) " D e l g + { / ' ï n + , |
(xuchÇ) |
|
|||
|
|
|
/1=0 |
|
|
|
|
|
Приравнивая выражения (П.76) и (П.78) |
при |
можно получить |
||||||
дисперсионное уравнение в следующем |
виде: |
|
|
|
||||
|
|
|
со |
|
|
|
|
|
|
|
|
S ( - l)''De^+jV 2 l l + 3 - |
(xAchS.) |
|
|
||
|
|
|
S ( - l ) » . D e | £ + J / ' 1 1 1 + , |
(xftchÇ.) |
|
|
||
|
|
|
/1=0 |
|
|
|
|
|
S ( - l ) " D e | ^ W î n + , ( x A c h Ç , ) |
|
|
|
|
||||
I |
( - l ) " D e ^ + ; . / V ' 2 n + J ( ^ c h С,) |
|
|
|
|
|
||
/1=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
(П.79) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S ( - 1 ) " D ^ î / / » » + * |
(«A chÇj) |
|
|
||
Q 2 „ - H ( W |
= |
^ |
|
|
(i=U |
|
2); |
|
S ( - l ) " D e | g + ^ l n + i ( « Ä c h e ( )
/1=0
|
S (— 1)" D e ^ + ^ ' 2 n + j |
(xft ch £,) |
|
||
« W * (6.) = |
- ^ ? |
|
|
|
|
|
S ( - l ) " D e № ' 2 7 l + 3 - ( x / z c h & 1 ) |
|
|||
|
|
L 2/i + |
/ |
|
|
|
/1=0 |
|
|
|
|
Если фазовая |
скорость |
волны |
Ѵф=с, |
то к=0. При |
х = 0 все |
De2n=0, кроме Deo=l. Для |
Ео-волны отношение EzIHn |
в области |
|||
пространства взаимодействия |
на границе |
£ = І і выразится так: |
|||
226
В этом случае дисперсионное уравнение сильно упростится
kh ch £ ( - 1)" D e ° „ / 2 n (kh ch I-,) +
л = 0
2 S ( - l ) » D e g n i V ' , I 1 ( * A c h Ç I ) + n=0
+ 2 Ц ( - l ^ D e " , / ' , , ,
n=0
со
+ kh ch S, £ ( - 1 ) n De^iV2 „ (kh ch 6, |
|
|
н=0 |
|
|
00 |
|
|
2 ( - ' ) " DcV=n (AAchÇ,) |
|
|
_ n = 0 |
(П.81) |
|
0 0 |
||
|
||
S ( - 1 ) " 0 е ° , / У 1 п ( * А с [ | Ь ) |
|
|
л=0 |
|
|
Если ft—>-0, то эллиптический волновод обращается в круглый |
||
диафрагмированный и уравнение (П.81) переходит в дисперсионное |
||
уравнение для круглого волновода с учетом только одной простран ственной гармоники, справедливое для
/0 |
{kr-Л _ kaJ0 (kr2) — 1JX |
(kr2) |
(П.82) |
|||
Nt |
(k7j~kaN0 |
(kr2)-2N1 |
(kr2) |
|||
|
||||||
Аналогично можно получить_дисперсионные уравнения для Н-волн. |
||||||
Для четных Н-волн |
выражения "для Е^Нг |
запишутся в виде |
|
|||
|
|
in |
Z0h sh I X |
|
||
со |
и |
|
|
|||
|
|
|
|
|||
S ( - l ) n D e ^ + / / ' l n + , ( * A c h i ) + |
|
|||||
S ( - l ) - D e 2 2 ^ + 0 2 n + n ^ c h i ) + |
|
|||||
n=0 |
|
|
|
|||
+ |
A |
£ ( - 1) " |
Def£+/ Л " 2 |
я + І (kh ch g) |
|
|
|
|
rt=Q |
|
|
(П.83) |
|
•+ |
A |
S ( - 1)" De^+ | tfîn+, |
(kh ch g) |
|
||
|
|
n=0 |
|
|
|
|
15* |
227 |
где
|
n =0 |
|
"2л+ j ' |
A = |
|
|
|
|
|
|
|
|
I] |
( - l ) » D e 2 £ + j > 2 n + ^ c h y |
|
|
л = 0 |
|
|
|
|
00 |
|
|
|
S |
( - l ) " D e ^ + j / ' ï f l + , ( « A c h o |
S( - 1 ) " О е | і ; + | / 1 я + і ( х А с Ы )
л= 0
Дисперсионное уравнение для этого случая
00
|
S |
(—1)" |
Del5+| |
(кА ch |
g,) |
|
|
|||
_ft |
л = 0 |
|
|
|
|
|
|
_ / Г Я ч е т ( / i / i c h 6 і ) д |
||
* |
» |
( - 1)" |
ч |
e ^ |
î } c |
h i , |
^ ч е т ( * А с , 1 |
5 і ) ' |
||
|
1 |
D |
) |
|
|
|||||
|
л = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
(П.85) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
F'„ q e T |
(kh ch I) = |
£ |
( - 1 ) " |
De^+j / ' 2 n + , |
(AA ch E,)X |
|||||
|
|
|
00 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
XS |
( - l r D e ^ + l ^ + ^ M c h g , ) - |
|
||||||
|
|
|
/1=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
S |
( - 1 ) " De^+j 7 ' 2 n + i |
(ÄA ch Ы X |
|
||||
|
|
|
Л = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
oo |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
2 |
De|g+/ ( - 1)" W ' 2 |
n + i (AA ch g,); |
|
|
||||
|
|
л = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
00 |
|
|
|
|
|
|
F f f 4 e T |
(kh ch І) = |
лS= 0 |
( - 1) " |
D e & î / |
(M ch g,) |
X |
|||
|
|
X |
S |
H |
|
° 2 л + ; |
|
|
|
|
|
|
О" De^+) Z V ' 2 n + , (ÄA ch | 2 ) - |
|
|||||||
|
|
|
n=0 |
|
|
|
|
|
|
|
228
|
|
- £ |
( _ i) n D e ^ + } / ' 2 n + 3 - |
|
(AAchÊ,)X |
|
|
|||||
|
|
n=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
XS |
( - 1)" D e ^ + | W l n |
+ i |
( M c h 6 , ) . |
|
|
|
||||
|
|
n=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если иф |
= с, то |
X = 0 и уравнение |
(П.85) |
для |
четной //„,-волны |
||||||
примет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
( - О 7 1 |
De°2„ I'tn |
(khch g,) + |
/1 2 |
( - 1)" De°„/V'2 n |
(AAch|,) |
||||||
л = 0 |
|
|
|
/1=0 |
|
|
|
|
|
|
||
CO |
|
|
|
00 |
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
( - 1)" |
De°„ 7 2 n |
(khch g,) + |
/1 S |
( - l ) " D e ° / ; iV2 n |
(AAch | . ) |
||||||
/1=0 |
|
|
|
/1=0 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
AA ch t, |
|
|
|
|
|
(П.86) |
|
|
|
|
= |
|
5 - ^ - |
|
|
|
|
|
||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
( - 1) " De°„ /' „ (/e/i ch У |
2 S |
( - 1)" |
De°„ / ' 2 n |
(АЛ ch g,) |
+ |
||||||
n=o |
|
|
|
»=o |
|
|
|
|
|
|
|
|
OO |
|
|
|
00 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 ( - l ) " D e ° „ A f ' 2 n ( A A c h y |
2 |
Ц |
(—1)" Deg„ N'în |
(kh ch | , ) |
+ |
|||||||
n=0 |
|
|
|
n=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
WichÇ, S |
( - 1)" D e ^ / 2 n |
(AAchg,) |
|
|||||||
|
|
|
^ |
|
|
|
|
|
|
|
• |
(П.87) |
|
|
+ kh ch І, S |
( - 1 ) " |
De°„ |
tf2n |
(ЙА ch g,) |
|
|||||
|
|
|
/1=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Строго говоря, полученные выражения справедливы только для |
|||||||||||
четных Е- и Н-волн, для которых т = 0 . Если |
тфО, |
то как для чет |
||||||||||
ных, так и для нечетных электромагнитных волн деление на чистые Е- и Н-волны невозможно. В этом случае в эллиптическом волново де, как и в диафрагмированном волноводе круглого сечения, будут распространяться линейные комбинации электрических и магнитных волн.