![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Полоник В.С. Телевизионные автоматические устройства
.pdfУказанный дефект возникает за счет недостатков оптической системы ТД, передающей трубки, ФОС, разверток и видеотракта.
Однако независимо от причины и места возникновения этот де фект как уже указывалось, самым серьезным образом влияет на работу ТД, так как затрудняет выделение полезного сигнала.
2.2. НЕРАВНОМЕРНОСТЬ ВИДЕОСИГНАЛА
Определение неравномерности видеосигнала Нс производится по формуле
Нс = ^ — Ошіа.. Ю0%,
Umax T' Um in
в которой входящие величины берутся из рис. 2.16 и в.
Одной из наиболее существенных причин, вызывающих паразит
ное изменение величины видеосигнала, |
является |
н е о д н о р о д |
нос т ь ф о т о с л о я по п о в е р х н о с т и |
м и ше н и . |
При сущест |
вовавшем до недавнего времени способе индивидуального нанесе ния фотослоя в каждой трубке путем распыления вещества фото проводника внутри уже собранной трубки слой имел разную тол щину, его свойства на отдельных участках мишени были различны. Сейчас слой наносится на планшайбу до ее установки в трубку, благодаря чему всегда можно заранее отбраковать неравномерные слои.
При поливе люминесцирующего вещества на днище колбы про светной трубки бегущего луча также возникает заметная неодно родность слоя по толщине.
Для передающих трубок неравномерность сигнала наиболее часто имеет круговую симметрию, для просветных трубок бегущего луча часто встречается неравномерность, распределенная по пило образному закону.
Не менее серьезной причиной неравномерности видеосигнала
является |
нарушение о р т о г о н а л ь н о с т и п о д х о д а л у ч а |
т р у б к и |
к п о в е р х н о с т и м и ше н и на краях растра, в резуль |
тате чего нормальная составляющая скорости электронов там пада ет, равновесный потенциал мишени смещается, и сигнал становится меньше. Это явление обусловлено несовершенством свойств ФОС и в меньшей мере изменением угла падения пучка на краях мишени по отношению к ее центру из-за плоской формы мишени вместо сферической. Неравномерность сигнала по рассматриваемой при чине имеет тоже круговую симметрию и в сумме с предыдущей достигает для видикона 25ч-45%.
Возникновению неравномерности видеосигнала способствует и н е л и н е й н о с т ь о т к л о н е н и я л у ч а п е р е д а ю щ е й т р у б- к и. Как 'известно [42], величину видеосигнала можно считать об ратно пропорциональной времени коммутации элемента изображе ния или, в данном случае, скорости перемещения луча. Неравно
— 50 —.
мерность сигнала здесь будет ч'исленно равна половине коэффици ента нелинейности разверток и составлять 5-ь-10%. Следует отме тить, что сказанное относится только к искажению сигнала по строкам. Однако аналогичные искажения возникают и при нали чии нелинейности по кадрам, но совсем по другой причине — из-за наложения строк друг на друга (частичного или полного), что при водит к повторному стиранию потенциального рельефа и, как след ствие, к снижению сигнала. Неравномерность сигнала из-за нели нейности разверток может иметь произвольную форму.
Неравномерность освещенности фотослоя, которая получается вследствие н е с о в е р ш е н с т в а о б ъ е к т и в о в , также приводит к неравномерности сигнала. Известно '[8], что по мере удаления от оси объектива освещенность изображения падает по закону
Еа = Е0ф(со)cos4 со,
где E„ — освещенность изображения точки, находящейся на оси, которая проходит под углом со по отношению к главной оптической оси объектива; Ес — освещенность изображения точки, находя щейся, на главной оптической оси; ср(со) — закон виньетирования1), что приводит к возникновению неравномерности освещенности фо тослоя:
Я(О |
■1 0 0 %. |
|
Ев+ |
Неравномерность сигнала по причине несовершенства объекти вов Н0 связана с неравномерностью освещенности в плоскости фотослоя Я0 = Яшу. где у — коэффициент наклона световой харак
теристики передающей трубки, равный для видикона 0 ,6 ч-0 ,8 , и составляет величину 1 0 ч-2 0 % в зависимости от типа объектива.
Для определения суммарной неравномерности сигнала Нх по всем изложенным причинам, если неравномерности имеют подоб ную форму и одинаковый знак, необходимо положить в каждом случае максимальные величины аргументов равными единице, найти относительные значения минимальных величин аргументов ait перемножить их и подставить в выражение
/ |
П |
|
1—П аі |
|
•Я2 = ------------- 100%. |
|
1+ П аі |
|
£=1 |
') Виньетированием называется снижение освещенности от центра к краям изображения по причине срезания площади действующих зрачков объектива его диафрагмами. Закон виньетирования определяется экспериментально.
— 51 —
Когда неравномерности имеют различную форму и знак, то не обходимо изобразить их графически и, перемножая ординаты,
Л
найти максимальное значение ["1 а,-.
/=і
Если провести указанные расчеты, то окажется, что суммарная неравномерность сигнала для видикона может достигать 40-^60%.
2.3. НЕРАВНОМЕРНОСТЬ ФОНА ИЗОБРАЖЕНИЯ
Неравномерность фона изображения Нф = Ю-- 100%, в кото-
ис
рой величины «ф и ис берутся из рис. 2 . 1 г и д.
Возникновению пилообразного неравномерного фона способст вует неправильная регулировка корректирующих токов в ФОС.
Такой же пилообразный характер имеет фон и при малой вели чине постоянной времени переходных цепей, что приводит к пере косу рабочей части видеосигнала. Однако неравномерность в этом случае легко выправляется и не превышает обычно значения 2 —
-4-5%.
В малокадровых ТД темновые токи и их неравномерность име ют зачастую величины, сравнимые с размахом и неравномер ностью полезного сигнала; в этом случае может создаться нерав номерность фона, достигающая 30%.
Совместная величина |
неравномерности сигнала и фона (см. |
рис. 2 .1 е) |
|
Н„ = |
“Ф+ “« - итіп . 100о/о |
|
«ф + Ис + Umin |
и может достигать для малокадрового видикона величины 50-f-
-70% .
Внастоящее время нет достаточно удовлетворительного уни версального способа устранения неравномерности сигнала и фона, поэтому приходится прибегать к различным частным решениям, наиболее пригодным для каждого конкретного случая.
2.4. СПОСОБЫ КОМПЕНСАЦИИ НЕРАВНОМЕРНОСТЕЙ. СИГНАЛА И ФОНА ИЗОБРАЖЕНИЯ
Оптическая компенсация
Способы оптической компенсации позволяют выравнивать не равномерность сигнала и фона для всех типов передающих трубок, учитывая и неравномерность, создаваемую объективом.
В наиболее общем виде сущность этих способов заключается в размещении между объективом и приемником света оптического фильтра, представляющего собой негативное изображение имею щейся неравномерности сигнала и фона (рис. 2.2). Происходящее при этом локальное изменение интенсивности падающего света
— 52 —
позволяет устранить не только неравномерности сигнала, но н сигналы от пятен на фотослое передающей трубки или на люмине сцентном экране трубки системы бегущего луча.
Для получения негатива в системе бегущего луча фотопленка помещается в плоскости объекта, а для системы с передающей трубкой съемка производится с экрана видеоприемного устройства (іВПУ). В последнем случае должны быть приняты все меры по устранению фона на изображении, возникающего в видеотракте.
Ю
компенсации неравномерности фона с помощью негативного фильтра: а) система бегущего луча; б) система с передающей трубкой;
1 — трубка бегущего |
луча; 2 — объ- |
||
ектнв; |
3 — негативный |
фильтр; |
|
4 — контролируемый |
объект; 5 — |
||
ФЭУ; |
6 — передающая |
трубка |
Несмотря на простоту этого способа, практическая его реали зация сопряжена с рядом трудностей и эксплуатационных не удобств, а именно: негатив нужно изготавливать в индивидуальном порядке под данную трубку и оптическую систему и устанавли вать на место с большой точностью; с течением времени из-за ста рения трубки или выгорания люминофора негатив приходится за менять; способ не позволяет скомпенсировать неравномерности фана, возникающие иногда при различных комбинациях света и тени на изображении.
Способ оптической компенсации не получил практического при менения и используется только для компенсации неравномернос тей, вызываемых несовершенством объективов. С этой целью ис пользуются так называемые оттенители.
Оттенитель представляет собой склейку двух линз — плосковыпуклой из стекла, используемого для нейтральных светофильт ров, и обратной ему плосковогнутой линзы из обычного оптическо го стекла. Расчет первой линзы производится таким образом, что бы интенсивность света, проходящего через нее, увеличивалась по мере перехода от центра к периферии по закону, обратному поте рям света в данном объективе. Вторая линза служит для превра щения оттенителя в плоскопараллельную пластинку.
— 53 —
С достаточной для практики точностью (3-=-5%) расчет плосковыпуклой линзы делается по формуле Д = ЕпсІ±Дг, где Д = 1п—— ■
плотность светофильтра; т — коэффициент пропускания оттените- |
|
ля; Еп = 0,274— показатель поглощения |
фильтра для Хпр=500 Нм; |
сі — толщина стекла; Д,-=0,036 —поправка на отражение света. |
|
Следует отметить, что поскольку |
характер неравномерности |
сигнала из-за применения трубок близок к характеру неравномер ности, создаваемой объективом, возможна ориентировочная ком пенсация оттенптелем и неравномерностей, порождаемых трубками. Однако при этом следует учитывать значительное уменьшение ин тенсивности попадающего на трубку света (в 2-=-3 раза), что при водит к снижению общей чувствительности системы.
При работе с передающими трубками типа диссектор, имеющи ми, щелевую апертуру и работающими в однострочном режиме, можно скомпенсировать неравномерность сигнала с помощью фи-
Рнс. 2.3. К вопросу компенсации неравномерности сигнала с помощью заслонки: а) расположение элементов; б) кривые изменения токов и апертуры;
/ — фигурное отверстие в заслонке; 2 — щелевндная апертура луча; 3 — непрозрачная заслонка
гурной заслонки [108]. Перед фотокатодом трубки устанавливают непрозрачную заслонку (рис. 2.3а) с продольным фигурным выре зом, профиль которого выполняют так, чтобы эффективная длина /аФФ апертуры была обратно пропорциональна чувствительности диссектора в данной точке строки. На рис. 2.36 приведены кривые видеосигнала іс при равномерной засветке фотокатода, расчетной
ширины апертуры 4 фф= 4 у мин и видеосигнала і'с после установки Іс М
заслонки. Максимальная ширина отверстия в заслонке равна дли не / 0 щелевой апертуры и расположена в точке строки с минималь ным видеосигналом. Данный способ позволяет уменьшить неравно мерность видеосигнала до ±3% .
Компенсация за счет улучшения трубок и ФОС
В первую очередь, следует отметить уже осуществленный пере ход на новую технологию напыления фотопроводящего слоя в видиконах. В настоящее время напыление слоя на планшайбу про
— 54 —
изводится до ее установки в трубку, благодаря чему можно осу ществить тщательный предварительный контроль за равномерно стью фотослоя, что позволяет значительно уменьшить неравномер ность сигнала.
Весьма полезным для снижения неравномерности сигнала явля ется и осуществленное в современных видиконах электрическое раз деление мелкоструктурной сетки от второго анода, которое способствует одновременно и повышению разреша ющей способности трубки. На рис. 2.4 приведен график, показывающий зави симость снижения неравномерности сигнала от соотношения напряжений на мелкоструктурной сетке и втором аноде.
По-видимому, некоторое снижение неравномерности сигнала может быть получено при переходе на сферическую форму мишени {131], благодаря чему независимо от локализации луча труб ки он всегда будет строго ортогональ ным к поверхности мишени.
Что касается ФОС, то современная вычислительная техника позволяет до статочно точно рассчитывать радиаль
ные составляющие скоростей электронов при различных вариантах взаимного расположения отклоняющих и фокусирующих катушек,
а также самой трубки и найти наиболее оптимальные их поло жения.
Схемные способы компенсации
Снижение неравномерности сигнала может быть достигнуто по дачей синхронно с разверткой увеличивающегося потенциала сиг нальной пластины при переходе луча от центра к краям мишени. Для этого в цепь катода трубки подается напряжение, изменяю щееся по параболическому закону; для сохранения фокусировки луча и предотвращения его паразитной модуляции эквивалентные напряжения подаются одновременно на модулятор и первый анод
Сходного результата можно добиться и синхронным изменением усиления сигнала в видеотракте.
Учитывая, что величина сигнала достаточно точно пропорцио нальна скорости сканирования, неравномерность сигнала можно выправить также путем изменения нелинейности разверток — на краях растра луч должен перемещаться быстрее, чем в. центре.
Неравномерность сигнала может быть значительно уменьшена за счет изъятия сигнала на краях растра (20-^30% от линейного
— 55 —
размера растра) путем введения широких гасящих сигналов или увеличения амплитуды развертки по строкам и по кадрам.
Для устранения неравномерности фона следует применять гене ратор компенсирующего сигнала, имеющего ту же форму, что и фон, но противоположную фазу [29]. В общем случае компенсирую щий сигнал составляется из смеси составляющих, изменяющихся по пилообразному и параболическому законам синхронно с часто тами строчной и кадровой разверток. Перед подачей компенсирую щего сигнала частоты кадров в видеотракт им необходимо промодулировать гасящие строчные импульсы, так как в противном слу чае компенсирующий сигнал будет удален из тракта фиксирующей цепью и окажется, таким образом, бесполезным.
Формирование составляющих компенсирующего сигнала по строкам и по кадрам производится обычно из П-импульсов с по мощью интегрирующей цепи. При подаче на вход такой цепи на
пряжения UBX= const на выходе |
будет |
получено напряжение |
т. е. пилообразное; если |
UBX — Kt, |
то и ъыхтаKit2, т. е. на |
пряжение будет параболическое. Указанные соотношения справед ливы при условии, что постоянная времени при получении пилооб разного сигнала будет в 2 - ^ 3 раза больше длительности первично го П-импульса, а при получении параболического сигнала — в 2ч-3 раза больше периода этого же импульса.
С практической частью схемы формирования пилообразного и параболического сигналов для обычного стандарта разложения можно ознакомиться в [85].
Способы компенсации фона, сохраняющие только черно-белые перепады в изображении
Вв е д е ние . В целом ряде применений телевизионной автома тики анализу подвергаются только черно-белые перепады в изобра жении, а промежуточные изменения яркости интереса не представ ляют. Сюда следует отнести почти все измерения размеров, конт роль формы изделий, частично подсчет предметов и др. В этих слу чаях устранение фона может быть достигнуто более простыми спо собами.
Д и ф ф е р е н ц и р о в а н и е в и д е о с и г н а л а . Способ уст ранения неравномерности фона с помощью дифференцирующих це пей поясняется рис. 2.5а. Видеосигнал сильно дифференцируется, и полученные короткие импульсы подаются на формирующее устрой ство триггерного типа, на выходе которого получаются П-импуль- сы одинаковой амплитуды с хорошей крутизной фронтов и дли тельностью, соответствующей длительности исходных видеоимпуль сов.
Постоянная времени дифференцирующей цепи обычно выбира ется исходя из условия, что ее величина значительно (до 1 0 раз) меньше, чем длительность наиболее короткого видеоимпульса.
Недостатками данного способа являются значительные искаже ния и даже потеря информации при работе с видеоимпульсами,
— 56 —
имеющими малую амплитуду и недостаточную крутизну фронтов. В самом деле, при формировании таких видеоимпульсов (рис. 2.56) на выходе системы могут получаться импульсы с длительностью, соизмеримой с длиной строки, или импульсы будут отсутствовать
Рис. 2.5. Эпюры напряже ний в схеме устранения не
равномерности сигнала пу |
|
тем |
дифференцирования |
(а), б) |
в)), интегрирования |
(г)) и задержки видеосиг нала ( д))\
/-—исходный видеосигнал; 2 — продифференцированный сигнал; 3 — выходной сигнал; 4 — про интегрированный сигнал; 5 — за держанный сигнал; 6 — суммар
ный сигнал
вовсе. В известной мере это явление может быть устранено путем увеличения постоянной времени дифференцирования, однако при этом может быть потеряна информация от видеоимпульсов, разме щенных во времени близко друг от друга (рис. 2.5в).
Таким образом, рассмотренный способ устранения фона изобра жения применим только для ТД с большой величиной размаха ви деоимпульсов.
И н т е г р и р о в а н и е в и д е о с и г н а л а . Один из способов уст ранения неравномерности фона заключается в сложении в противо фазе исправляемого и проинтегрированного сигнала (рис. 2.5а). Этот способ пригоден для выправления фона без импульсов сигна ла большой длительности, так как в противном случае при вычита нии исходные сигналы будут сильно искажены. При попытках уст ранить эти искажения за счет увеличения постоянной интегрирова ния начнет искажаться кривая фона; таким образом, поставленная цель достигнута не будет.
С д в и г с и г н а л а во |
в р е м е н и . Сущность компенсации |
неравномерности фона этим |
способом поясняется рис. 2 Ъд. Здесь |
основной сигнал с помощью линии задержки задерживается на не большую величину At (несколько элементов разложения) и затем вычитается из исходного. Полученные в результате узкие импульсы запускают формирующее устройство, которое формирует п'севдоисходный сигнал с импульсами равной амплитуды. Недостатком спо соба является потеря информации от импульсов, расположенных друг от друга ближе, чем величиназадержки.
— 67 —
2.5. КОМПЕНСАЦИЯ ДЛЯ СИСТЕМ БЕГУЩЕГО ЛУЧА
Общие сведения
Особенности системы бегущего луча позволяют применить, кро ме уже описанных, принципиально отличающиеся системы компен сации неравномерности видеосигнала и фона, которые одновремен но снижают помехи в сигнале, возникающие по причине неоднород ностей в люминофоре ’[2 2 ].
Будем рассматривать световой поток от просветной трубки, со стоящий из двух составляющих — постоянной и переменной.
Переменная составляющая порождается рядом причин, основ ными из которых следует считать: зернистость структуры люмино фора; флуктуации тока луча; неравномерность светоотдачи люми нофора по полю зрения; неравномерность пропускания света, соз даваемая объективом.
Первые две причины вызывают появление флуктуирующей со ставляющей светового потока, вторые — приводят к возникновению синхронной гладкой переменной составляющей светового потока. Назовем все эти составляющие суммарной помехой.
Компенсация с помощью разностного усиления
Структурная схема устройства, реализующего этот принцип, приведена на рис. 2.6а. Световой поток Фо, пройдя через объектив, разделяется с помощью разделительной призмы на две составляю щие — рабочую Фр и компенсационную Фк-
Рис. 2.6. Структурные схемы устройств для компенсации неравномерности видео сигнала для системы бегущего луча; а) с помощью разностного усиления; б) с
помощью обратной связи;
/ — просветная трубка; 2 — объектив; 3 — разделительная призма; |
4 — компенсирующий |
ФЭУ; |
5, 7 — усилители; 6 — разностный усилитель; 8 — основной ФЭУ; |
9 — контролируемый |
объект |
Рабочий световой поток будет состоять из постоянного потока Фро и переменного — <$(х, у)Фѵо, где х, у —. координаты сканирую щего пятна на объекте; q>(x, у) — относительное изменение свето вого потока, вызванное суммарной помехой.
— 58 —
Тогда для рабочего канала |
|
|
|
ФР = Фро П + Ф (*> |
«/)] = |
Ф0 £ И + ф(X, у)] |
|
и для компенсационного канала |
|
|
|
Фк = Ф,<о П + Ф (X, у)] = Ф0 (1 — 0 [1 + |
ф(*, у)\, |
||
где £— относительная величина светового потока, |
прошедшего че-' |
||
рез разделительную призму в рабочий канал. |
|
||
Рабочий поток Фр проходит затем через контролируемый объект |
|||
и модулируется в соответствии с |
его |
локальной |
прозрачностью |
р(х, у). Таким образом, на рабочий ФЭУ падает световой поток
Фрі = Ф0 £ [1 |
+ Ф (*, у)] р (х, у), |
|
|||
который преобразуется затем в ток, |
усиливается в КР раз и подает |
||||
ся на компенсирующее устройство. |
|
|
|
|
|
Компенсационный канал имеет аналогичную с рабочим каналом |
|||||
оптическую систему, ФЭУ и усилитель с |
коэффициентом |
усиле |
|||
ния Кк- |
|
выходе рабочего и компенса |
|||
Таким образом, напряжения на |
|||||
ционного каналов будут соответственно: |
|
|
|
||
и р = SpRpKp0o £ [1 + |
ф(х, |
у)] р (х, |
у), |
|
|
UK= SkRkKk0 o(1 — £) [1 + ф {х, |
у)], |
|
|||
где 5р5к — чувствительность |
ФЭУ; |
Rp, RK— сопротивления на |
|||
грузки ФЭУ. |
|
|
|
|
чтобы |
Подбирая величины КР и Кк, всегда можно сделать так, |
Sptfp/СрФо£ = SkRkKk0 o(\ - £ ) = с .
Тогда — =р(х, у). Отсюда можно сделать вывод, что для
■UK
полной компенсации суммарной помехи в компенсирующем уст ройстве следует осуществить операцию деления Up на UK при по мощи соответствующих схем.
Приемлемого результата можно добиться, если в качестве ком пенсирующего устройства применить более простое устройство — разностный усилитель-
Тогда на выходе компенсирующего устройства
и раз„ = с [1 +ф (*, y)]U— p(x, у)]. '
Последнее выражение показывает, что разностный сигнал содер жит информацию об объекте, но полезный сигнал промодулирован напряжением помех с коэффициентом модуляции ср(х, у). Однако нетрудно установить, что в этом случае отношение сигнала к сум-
„ 1— р(х,у)
марнои помехе в — —— - лучше, чем при отсутствии компенсации,
р(х,у)
и повышается при снижении контраста объекта.
Принципиальная схема компенсирующего устройства с помо щью разностного усиления приведена на рис. 2.7.
— 59 —