Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Прямые реакции и изомерные переходы

..pdf

Скачиваний:

Добавлен:

23.10.2023

Размер:

6.4 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 23 / 163 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 > Следующая >>>

y	Jt,
фоііа считалось стандартное отклонение аф =	^ — ( Л ф — число
отсчетов фона за время £ф ), соответствующее	распределению

Пупссона.

Для определения ошибки измерения активности в большинстве

описываемых здесь случаев распределение Пуассона						неприменимо
вследствие	невыполнения	условий	W<Cl	и ii<^N0		( À — посто
янная распада, t—время		измерения,	п — число		зарегистрирован
ных ядер,	/Ѵ0 — число радиоактивных		ядер),	так	как	измерялись
малые активности, имеющие к тому			же небольшие периоды полу

распада. Для набора хорошей статистики время измерении вы биралось достаточно большим, соизмеримым с периодом полурас пада. Мы пользовались биномиальным распределением, стандарт ное отклонение для которого имеет вид

			а	- Ѵ Ч « - "	-	(U2)
			б а	}	'
здесь	У,	— число отсчетов,		а	активностью за время
здесь	У,	— число отсчетов,		обусловленное	активностью за время
	'а	измерения	/а .
		измерения	/а .
Когда		проводится	п идентичных измеренчп,			статистическая
погрешность уменьшается				в У п раз.
2.	Аппаратурная		ошибка	определялась	экспериментально, с

помощью эталонного долгоживущего у-излучателя 1 3 7 Cs, с доста

точной для быстрого набора статистики активностью.		Стабиль
ность аппаратуры, кроме профилактической	еженедельной		про
верки, контролировалась и во время измерении	(до и после каж
дого замера). Погрешность оценивалась нами	как а а	п ^ 0 . 2 %	за

2 часа непрерывной работы. Если контрольные измерения с эта лонным источником до и после замера имели аппаратурную ошиб ку более 0,2%, результат отбрасывался.

3. Ошибка из-за различия интегральных потоков у-квантов при облучении может быть только следствием непостоянства гео


метрии облучения, поскольку источник 6 0 Со			дает стабильный по
ток у-квантов, а	время	облучения измеряется достаточно точно.
Были приняты	меры,	обеспечивающие постоянное местоположе
ние облучаемого	объекта с точностью 1 мм.		Величина поправки

на эту погрешность определялась экспериментально по замеру ак тивности навески, помещаемой в поле облучения. Для этой цели


использовался эталон из индия, облучавшийся вместе			с образцом.
4. Ошибка,	обусловленная неточным знанием потока,			связана
с нормировкой	вычисленного	потока у-квантов по	измеренному
сечению фотоактивации l u C d		и 1 1 5 Іп[41]. Относительные		погреш
ности определения сечения		фотоактивации изомеров	указанных

выше ядер и определения удельного потока у-квантов одинаковы. Эта погрешность вносит наибольший вклад (30%) в полную ошибку определения сечений фотоактивации ядер.

ности у-спектрометра (сюда же входит погрешность определения телесного угла, так как при градуировке мы находили величину е£2), зависит от точности измерения абсолютной активности у-из- лучателей, применявшихся для градуировки эффективности, и от статистической ошибки при счете импульсов от этих уизлучателей на нашем спектрометре. Так как активность градуировочных ис точников достаточно высока, мы набирали такое количество им

пульсов, чтобы	статистическая ошибка	была пренебрежимо мала
по сравнению	с ошибкой определения	абсолютной активности.

Таким образом, вклад давала относительная погрешность изме рения абсолютной активности.

6. Ошибки определения вероятности испускания регистрируе мого излучения вызваны неточностью схем распада, т. е. по грешностью измерения вероятности данного перехода с изучае мого уровня и экспериментального определения полных коэффи


циентов	внутренней конверсии				для	регистрируемого			перехода.
Для	многих		ядер измерен		только		коэффициент		конверсии с
K-оболочки		ал- и отношение К : L : M : N. В таком случае при оп
ределении		(Хполп учитываются			погрешности этих измерений. В тех
редких случаях, когда нет сведений об экспериментальном											опре
делении коэффициентов внутренней конверсии, значения										а	взяты
по таблицам Банд и Слива [9]. Конкретные значения									погрешностей
для каждого ядра				указаны в табл. 1, 2.
7. Ошибки измерения длительности облучения для всех ядер,
кроме долгоживущих (1 2 3 Те),					пренебрежимо малы и не					учитыва
ются, поскольку			время облучения			выбирается > 107"]/2				изомеров,
т. е. достигается насыщение активации.							Время	і с конца облуче
ния до начала измерения определялось							с' абсолютной			погрешно
стью Д ^ 0 , 2 сек.				Относительная		погрешность		измерения			в про
центах определялась в этом случае по формуле
		°.р =		-	100=		100 - ^ =	^ 1 .	и .		(1.13)

Как видно, эта ошибка значительна при малых периодах полурас пада.

Относительная погрешность определения сечения фотоактива ции, связанная с погрешностью определения времени измерения, оценена нами в 0,1 %•

Таким образом, основные погрешности при измерениях свя заны со статистическими погрешностями, неточностью определе ния эффективности и коэффициентов внутренней конверсии. По теории ошибок средняя квадратичная ошибка для величины, являю щейся функцией многих независимых переменных, измеренных с ошибками а определяется по формуле

№ + ( £ )'«:+ ( # ) Ч + № ! ( Ш )

здесь ah

ов , Оф, ос — среднеквадратичные

ошибки

определения

скорости

счета,

коэффициента

внутренней

конверсии,

удельного

потока и

эффектив

ности

7-спектрометра

соответственно.

§ 4 . Р е з у л ь т а т ы

измерения

сечений

ф о т о а к т и в а ц и и

изомеров

Результаты

измерений

сечений

активации

представлены в

двух таблицах. Б табл. 1 приводятся

установочные

данные для

расчетов сечений фотоактивации, а также

результаты

измерений

периодов

полураспада

изомеров,

обработанные

по методу

наименьших квадратов. В табл. 2 даны сечения

фотоактивации

изомеров. • Для

ядер,

у которых

неизвестны

точные

значения

энергии

активационных

уровней,

приведены два значения

сече

ний: в интервалах £„=1,17-4-1,33 Мэв и Еа

= 1,00-4-1,17 Мэв, по

скольку

при энергии

1,17 Мэв поток

у-кваиюв резко возрастает.

Литературные

данные

представлены

только для ядер 77Se, 8 7 Sr,

107, îo^g^ п з і п

д л я остальных

ядер

(кроме 1 1 'Cd н

l l 5 I n )

нет

сведений

о сечениях

фотоактивацип

через

актнвационный

уро

вень (ниже 1,33 Мэв), сравнимых с нашими результатами, вслед

ствие разных условий облучения.		Наши	результаты не	зависят
от геометрии облучения и других		внешних факторов.		Следова
тельно, они универсальны	и сравнимы		с результатами	других
авторов.
Рассмотрим полученные данные для каждого ядра в отдель
ности.
77Se. Спектр у-излучения и спад активности со временем					пред
ставлены на рис. 4, схема	уровнен — на рис. 5. Вследствие				мало


го периода		полураспада кривая		спада активности		снималась
несколько раз по изменению			времени		задержки от конца		облу
чения	до начала измерений.		Энергия		изомерного	состояния и
период	полураспада согласуются			с литературными данными [17].
Сечение		фотоактивации	тормозным		излучением	для	уровня
1190 кэв, найденное в [45],

a,.= (b8 ^ï) 10"25 с£'-Эв

в пределах погрешностей согласуется					с нашими		результатами.
Там же обнаружены			и другие активационные уровни для ядра
77Se, расположенные			ниже	уровня	1190 кэв,	и	определен их
вклад в сечение активации. При вычислении сечения							фотоактивации
77 Se мы вводили		поправки		на активацию от этих		уровней (930 и
1000 кэв).		1190 кэв		нами	вычислено		соотношение
Для	уровня
г	9 , 3 - Ю - 5	эв.		г			>9,3-10~5 эв.
оТ0 - ~ =			Так как всегда - ^ < 1 , то gT0

Т а б л и ц а 1

Изотоп	Химическое состояние	Вес образ Вес элемен		Содержа	Измеренный пе	Регистрируе	Полный коэффициент	Эффективность
Изотоп	Химическое состояние	ца, г	та, г	ние изото	риод полураспада	мое Y-излуче-	внутренней конверсии	регистрации
	мшлеіш			па, %	изомера	нне, кэа		(eS)

"Se	Se	2,240	2,240	7,58
" B r	HgBr2	34,340	15,220	50,54
«Sr	Sr(N03 )2	0,376	0,156	7,02
89Y	Y , 0 3	7,660	6,030	100
103Rh	Rh	0,840	0,840	100
10'Ag	Ag	1,001	0,985	98,4
	Ag	1,006	0,994	98,8
	Cd	0,727	0,727	12,75
UBIn	In			4,28
4SI 11	In	1,345	1,345	95,72
i23Te	Te	4,040	1,040	0,87
і2ьте	Te	4,040	4,040	6,99
i35ßa	BaO,	3,210	2,640	6,59
i3'Ba	BaO,	3,210	2,640	11,32
167£r	Егобз	0,882	0,774	22,94
Lu(N0 3 ) 3 - 5H 2 0		2,050	0,780	2,59
noHf	Hf	0,651	0,651	13,75
	W	15,500	15,500	35,5
Ю1ІГ	Ir	16,400	16,400	38,5
195pt	Pt	4,629	4,629	33,8
l s ' A u	Au	8,039	8,039	100
»>Hg	H g	1360	1360	16,84
* Литературные	данные.

1 7 , 5 + І с е к .	161 ± 5	0.96 + 0,07	0,125
4,8*сек.	206 + 5	0,2 .	0,11
2,8 + 0,2 час.	390 + 6	0 , 2 8 ± 0 , 0 3	0,062

—9.3*

57* м ии.		2 0 ± 2	а к	= 40	0,45
44*сек.		94	20,3		0,5
39*сек.		88	24,7 + 0,5		0,5
49 ± 2 мин.		245	0,069		0,10
103*мин.		390± Ю	0,52 + 0,05		0,062
4,50 + 0,15	час.	335 ± 4	1,15±0,07		0,072
103 + 5 дн.		160±5	0,19		0,105
58*дн.		109.4*			"0,13
2 8 ± і час.		267 + 5	5,73 + 0,3		0,091
2,6 мин.		661*	0 , 1 І ± 0 , 0 0 3
2,3*сек.		208*	а к	= 0,46
3,7 + 0,6	час.	8 8 ± 3			0,13
18,7*сек.		217*	0,055±0,010		о , п
5,3*сек.		160*	ак =	0,296±0,010	0,125
4,5*сек.		130 + 5			0,125
4 ± 0 , 2 сут.		130±5	1,79		0,12
7*сек.		280 ± 6	0,44±0,1 0		0,087
43*мин.		159±5	0 , 9 ± 0 , 1

Г а б л и ц а2

	Энергия	актива-	Фс X 10",			/, с е к - '
Изотоп	цношюго	уровпл,	Фс X 10",		1	/, с е к - '			9,П	X Ю - 2 6	,	ГМ--ЭЗ
	Мэв		1-квІсм'-сек-эв					sa
								sa
""Se	1,190		3.45	3	мин.	133,5	25	93	18t1 ,2 [45]
'Зг	1,17-1,33		3,5	1	мин.	669	4	16,2
	1,00-1,17		7,8				1,8	5,63	8,5±з4 [41]
"Sr	1,22		3,5	17 дп.		0,787	6,17	24	8,5±з4 [41]
зву	1,17-1,33		3,5	3	мин.	<0,15	« 0 , 0 4	—
l»Rh	1260		3,53	3	дп.	0,273	0,28	1,14
" i C d	1300		3,54	17	ди.	12,05	8	35	8 + 4 , 5 [ 4 5 ] ;		6 ± \| [41 ]
ПЗІп	1,13		7,88	1,5 час.			5,26	17,4	7,5±1	[41]
llôln	1,078		7,75	17 дн.		155,8	9	27	7 , 1 ± 2 , 3 [ 4 1 ]
i23Te	1,17-1,33		3,5	236 дн.		0,248	0,6	2,43	П , 5 ± 4 [41]
i23Te	1,17-1,33		3,5	236 дн.		0,248	0,6	2,43
	1,00-1,17		7,8				0,27	0,844
lsäTe	1,17-1,33		3,5	236 дн.		<0,00045	« 0 , 0 1 6	—
	1,17-1,33		3,5	10	дн.	0,115	0,313	1,27
	1,00-1,17		7,8				0,14	0,44
137В a	1,17—1,33		3,5	25 мин.		<0,008	« О / М О - 3	—
i07Er	1,17-1,33		3,5	1 мни.		<16	« 2 . 0 5	—
"«Lu	1,17-1,33		3,5	25 час.		0,09	0,47
	1,00-1,17		7,8				0,21	—
1T9HF	1,17-1,33		3,5	3 мин.		<0,233	« 0 , 2 1	—
	1,17—1,33		3,5	1 мин.		<0,97	« 0 , 0 1 8	—
m i r	1,17-1,33		3,5	1 мин.		144	5,51	22,3
	1,00-1,17		7,8				2,47	7,7
îespt	1,17-1,33		3,5	19	дн.	1,715	0,238	0,965
	1,00-1,17		7,8				0,107	0.334
»7 Au	1,22		3,5	1,5 мин.		26	0,5	2
•07Ag	1,17-1,33		7,8	320 мин.		0,418	0,025	0,10		[4 5]
•07Ag	1325		3,54	10	мин.	29	6,2	27,4	9+1	[4 5]
	1210		3,50	10 мин.		35	9,3	35,2	8,5 +5 [45]

Номер канала	ttce/e
Рис. 4. Спектр f-излучения (а)	и спад активности
TimSe со временем	(б).

Рис. 5. Схема уровней 1 7 Se.

Этому предельному значению ширины уровня могут соответст вовать переходы типа El , M l и Е2 с разумными значениями задэржек вероятностей переходов относительно одночастичной оценки (см. табл. 3).

Таким образом, возможными значениями спина и четности уровня 1190 кэв являются 5/2", 3/2- , 3/2+. Менее вероятны 1/2- и 1/2+, так как в этом случае затрудняется переход с активационного уровня в изомерное состояние со спином 7/2+, экспери

ментально наблюдаемый при фотоактивации.
Обнаружены переходы из состояния 7416 кэв				1/2+ ядра			77Se,
полученного по реакции 76 Se (п, у) 77 Se		на уровень		1190 кэв [17].
Так как разрядка высоковозбужденных		состояний,		образуемых по
(п, у) реакции, обычно происходит путем El-переходов,						то	сле
дует предположить для спина и четности уровня				1190 кэв			зна
чения 1/2- или 3/2- . Остается	неясным,		почему	в этом		случае
уровень 1190 кэв не заселяется при ß-распаде 7 7 Вг с J* =1/2 - . Воз
можно, из-за малой энергии электронов интенсивность					ß-nepexo-
дов на этот уровень очень мала	и экспериментально				не обна
ружена.
Из наших результатов н исследования			переходов 77Se,			обра
зованного по {п, у) реакции, следует		считать наиболее				вероят

ным для уровня			1190 кэв значение /" = 3/2-. Необходимо отметить
также,	что	этот уровень		хорошо		проявляется		в		реакции
7e Se (d, р) 77Se, а это указывает					на значительную		примесь			в нем
одночастичного			состояния [81].		TXß
7 9 Вг. Из-за			малого значения			= ( 5 ± 2 сек.)	кривая			спада
•активности во времени не снималась, а определялась									по интен-
симетру только			для идентификации изомера. В работе						[1] приво
дится	сечение	фотоактивации		брома		излучением 1 1	G In только для
интегрального			потока у-квантов. Фотоактивация 7 9				Вг	с	помощью

-у-излучения 6 0 Со получена впервые нами. Можно сделать досто


верный вывод,			что 7 9 Вг	имеет активационный уровень с						энергией
Еа ^	1,33 Мэв.
Исходя		из предела		величины		° Т 0 1 , 6 - Ю - 5		эв,	получаемого
при	условии, что — •< 1, можно					утверждать,		что	переход с
активационного			уровня в основное состояние—типа El , Е2								или
M l . Тогда		с учетом спина 3/2~ основного					состояния 7 9 Вг				для
.активационного			уровня	следует положить			У* = 5/2+ , 7/2- , 5/2_ .
В первых		двух	случаях		уровень	не мог быть		обнаружен			при
распаде 7 9 Кг, с / = 1/2".					Из уровней со		спином 5/2",			извест
ных	по распаду		7 S Kr, ни один не имеет переходов в						изомерное
состояние		с	интенсивностью,			соответствующей				значению

j m ^ - l , 6 - 1 0 - 5 эв [17]. В экспериментах по кулоновскому возбУж дению [20] также не отмечено переходов в изомерное состояние-

Таким

образом, спин

активационного

уровня 7 9 Вг

скорее

всего

имеет

значение

5/2+ .

8 7 Sr. Спектр у-лучей и кривая

спада

активности

ядра

8 7 m Sr

согласуются с [17]. Сечение

фотоактивации тормозным

излуче

нием,

измеренное

Бусом [41], ат

=•= (8,5-з j • Ю~2 6

см2эв

не

рас

ходится с

нашими результатами.

Ядро

мало изучено,

поэтому

приводим

схему

уровней

(рис. 6).

Активационным

уровнем

является

состояние

1220 кэв (уровни

ниже 1220 кэв

не дают

вклада

фотоактивацию

выше

1,5%

[41]), впервые

полученное

\pn\da\

5,25-{00г.		S7			280		vac.

		Рис. 6. Схема уровней 8 7 Sr.
в реакциях [р, /г) и (d, а) [17], однако					спин		и четность			его не
установлены.		В работе [41]		предлагаются		значения			/ " = 5/2+-+-
-МЗ/2+.								(п,
В спектре		у-лучей,	полученных в реакции 8 G Sr						у) 8 7 Sr, не
отмечались переходы			из состояния 8435 кэв				1/2+ ядра 8 7 Sr на
уровень	1220 кэв [17]. Поскольку обычно они представляют									собой
El-переходы,		то отсутствие		переходов	указывает			на	то, что ни
1/2~, ни 3/2-		не являются спином и четностью этого уровня.
При	распаде 8 7 Y из основного состояния со. спином								1/2-	засе
ляются	уровни 388 кэв		1/2- и 871 кэв		3/2- .	Уровень			1220 кэв не


заселяется, хотя это энергетически возможно. Исходя из					правил
запрета при ß-распаде уровню 1220 кэв можно			приписать		/ = 5/2,
7/2,	9/2 и т. д. любой четности. Не обнаружено		заселение		уровня
1220	кэв и при распаде	изомерного состояния	8 у	т У с J~ = 9/2+
Однако это не основание		для каких-либо выводов,		так как изо-

мерный

уровень разряжается преимущественно

в основное со

стояние 8 7 Y и ß-распад на возбужденные

состояния 8 7 Sr не

может

конкурировать с этим

процессом.

1220 кэв

Обсудим возможные значения

У для уровня

ядра

S 7 Sr

на

основании

наших

результатов.

Получено

значение

£ Т 0

^ : = : 2 , 4 - 1 0 - 5 эв.

Так как - ^ < 1 , то

gT0

> 2,4-10"5

эв. Этой

предельной

ширине

парциального

перехода

основное

состоя

ние

могут

соответствовать

лишь

E l - , M l - , Е2-

переходы.

Если

предположить, что переход

1220 кэв -> 0—типа

М2, то он

оказы

вается

ускоренным более чем в 6 раз, что маловероятно.

Исходя

из мультипольностей

возможных

переходов

спина

основного

состояния

9/2+

предлагаются

следующие

значения

для J~ уровня 1220 кэв:

El-переход 7/2", 9/2", 11/2";

Ml-переход 7/2+ , 9/2+ , 11/2+ ;

М2-переход 5/2+ , 7,2+, 9/2+ , 11,2+ , 13 2 + .

Теперь рассмотрим переход из состояния 1220 кэв в изомер

ное	388 кэв,	1/2". Наиболее вероятен путь через			промежуточ
ное	состояние	871 кэв,	3,2". Предельная	ширина	такого	пере
хода	gVm >2,4-10~5 эв (так как - у - < і )			ограничивает возмож
ные	величины	спинов	значениями J-4^7/2.	По-видимому,		следует

исключить также значение 7/2+ , так как в этом случае переход из 1220 в 871 кэв должен быть типа М2 с ускорением У ^ ^ - Ю 3 относительно одночастичной оценки по Мошковскому. Если при писать уровню 1220 кэв J' = 5/2+ , то должен иметь место пе реход типа El в состояние 871 кэв с фактором задержки ,F3 <;iOs относительно оценки по Вайскопфу. Однако из [93] следует, что переходы в этой области ядер имеют задержки порядка 101—106. Следовательно, наиболее разумно значение J' = 7/2", тогда Е2-переход в 871 кэв ускорен в 200 раз, а ЕІ-переход 1220-^0 кэв имеет задержку ~105 . Если между состояниями 1220 и 871 кэв

будут обнаружены новые уровни с J'—			1/2+	или 3/2+ , для уров
ня 1220 кэв можно допустить значение			J'=	5/2+ или 7/2+			соот
ветственно.		1220 кэв проявляется
Характерно, что уровень					в реакциях типа
(р, п) и (d, а)	и не обнаруживается при неупругом рассеянии
дейтронов [71] на стронции;		это является	признаком			значительной
одночастичной	примеси в	уровне.
8 9 Y . Нами получено только максимальное предельное значение
сечения фотоактиваини 8 Ü Y. Энергия изомерного					состояния		равна
913 кэв, а следующих уровней, известных из схемы						распада s s Zr
и из ядерных реакций [17],— 1506 кэв и выше. Возможно,							что су
ществуют уровни и ниже 1506 кэв. Однако				кажется		маловероят-


ной возможность	фотоактивации			уровня		913 кэв 9/2+			у-излучением
с £М акс=1,33 Мэв	при	/ и	=1/2	ядра 8 9 Y. Для этого					следовало	бы
предположить наличие		как	минимум		двух		новых	уровней между
913 и 1330 кэв, со спинами			между 1/2-			и	9/2_ .	Эксперимент		по
фотоактивации 8 9	m Y у-излучением 6 t Co				[107] следует, по-видимому,
признать ошибочным. Фотоактивация					не		обнаружена нами			при

облучении источником с потоком на порядок большим, чем в [107].

Более того, не обнаружено заметной

активации 8 9 m

при

использо

вании

источника

у-излучения

£ м а к с = 2,08

Мэв

[1]

примерно

таким

же потоком,

что и

в [11].

1 0 3 Rh. В связи с сильной

конверсией линия -10 кэв не

наблюда

ется. Все вычисления

велись

по

характеристическому

рентгенов

скому

излучению

/(-линии

кэв.

Коэффициент

конверсии

на

А'-оболочке взят из

[10], а полный коэффициент конверсии ос[ Ю лн=

= 300

вычислен

по

значениям

К : L

и L : М,

приведенным в

[18].

Выход

флуоресценции

равен

f =

0,93.

[108]. Из

Активационный

уровень

l 0 3 Rh 1260 кэв определен в

измеренного

нами

сечения

фотоактивации

вычислена

величина

Тт

эв и из нее найдено предельное значение ши

£ " Г 0 _

=1,14 -10— 6

рины

уровня

относительно

перехода

в основное

состояние.

При

этом задержки для возможных типов переходов оказались следую

щими:

для

Е2 — F 3 <125,

для

El — F3 -^5-106 ,

для M l —

F 3

^ 6 , 3 -

104. Так

как переходы типа Е2 с задержкой порядка

102

не

встречаются, то возможными типами могут быть El

или

M l . Ис

ходя из систематики [9, 93]

E l -

и Ml-переходов

для

этой

области

ядер предпочтителен El-переход.

Таким

образом,

с учетом

/0 '

основного состояния ядра

1 0 3 R;i

следует

считать

наиболее

вероятным

значение

уровня

1260

кэв

=3/2+

(не

исключено 3/2- и Ml-переход);

El-переход

можег

осуществляться

и при

./" = 1/2+,

однако

меньшее

значение

спина

мы исключаем

по причинам,

аналогичным для 77Se.

I 0 7 A g . Серебро имеет два

стабильных

изотопа

примерно

оди

наковым

содержанием

естественной

смеси:

1 0 7 A g (51,33%)

I 0 9 A g (48,6%). Характеристики

изомерных состоянии

близки

друг

другу: £ m ( l 0

7 A g )

кэв и

Ет (1 0 S Ag) = 88

кэв,

так

что

их

трудно энергетически разрешить и практически

невозможно

вы

делить

по

периоду

полураспада

(

(1 0 "r e Ag) = 44

сек.,

ТЧі

( 1 0 9 m A g )

39 сек.j.. Поэтому для исследования фотоактивации

изомеров

этих

ядер

взяты

образцы,

обогащенные

изотопами

1 0 7 A ç ( 9 8 , 4 % )

и 1 0 9 A g

(98,8%).

В работе [45] найдены активационные уровни

I 0 7 Ag . Для

энер

гии ниже

1,33

Мэв наибольшее сечение фотоактивации приходится

на уровень

1325 кэв.

Вклад остальных уровней не более 25%.

Нами

для уровня

1325

кэв

получено сечение

фотоактивации

<<< < Предыдущая 1 23 / 163 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ