Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Прямые реакции и изомерные переходы

..pdf

Скачиваний:

Добавлен:

23.10.2023

Размер:

6.4 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 1415 / 1615 16 > Следующая >>>

римента и в первую очередь собственной нестабильностью

пучка

частиц и допустимой толщиной мишени

(рис. 34).

Светосила

спектрографа. Под

полной

светосилой

многока

нального магнитного спектрографа

будем

понимать

отношение

числа

ДУѴ частиц данной

энергии,

попавших

каналы

спектро

графа

и зарегистрированных

детекторами,

числу

частиц

этой

энергии,

испущенных

источником — мишенью:

T =

AN/N;

Поскольку

многоканальный

спектрограф

состоит

фактически

из отдельных

спектрографов, объединенных

в одну

конструкцию,

то его

полную

светосилу Т можно

представить

суммой

светосил от

дельных его каналов

где

— светосила г'-го

канала

Ті = ANjNQ.

(Ш.44)

Если источник испускает No частиц

определенной энергии, то число час

тиц

этой

энергии,

попавших в

канал,равно

Nt=NttQt

где й . — пространственный

угол за

хвата

частиц в канал,

определяемый

геометрией

спектрографа.

Число

частиц

ДЛ^ ,

достигших

фокальной

поверхности

канала и

зарегистрированных

детектором,

134 L , см

равно

133

ДУѴ^ =

k, N

(111.45)

УѴ Q

Рис .

34. Разрешение спектрогра

Коэффициент

пропорционально

сти ki указывает долю регистрируе

фа

и пучка

циклотрона.

мых детектором частиц из числа по

павших на фокальную поверхность. Для фотоэмульсионного

метода

регистрации

его можно

определить

как

отношение

площади

SMl,

просмотренной под микроскопом, ко всей площади 5 р

занима

емой

пиком на фокальной

плоскости:

•п

(и—эффективность счета). Вообще говоря, коэффициент

k, в за

висимости от выбранной

системы

регистрации

может принимать

любые значения меньше единицы (kіоптим

!)•

140

Светосила

канала определяется

из

( I I I . 44) и ( I I I . 45):

7) •-= kt '2.

; (Ш.46)

Пространственные углы захвата частиц в каналы можно под

считать, зная необходимые /геометрические размеры

спектрогра

фа. Для'каналов с шириной

зазоров 2 см при /=80 см; Ь = 2 см

имеем

. .

> •

1,25-Юз

Q i = 40 + R

а?теР-

Здесь ширина щели а фигурирует

в качестве

параметра,

опреде

ляющего

телесные углы

2, при заданном

разрешении. Кроме то

го, видно, что телесные

углы

зависят

от радиусов

траекторий ча

стиц в поле.

Светосила

каналов

измерялась

полупроводниковым

детекто

ром

ПДі с широким

окном. Его рабочая

«площадь

равнялась

3,2X2,4 см2

(3,2 см—ширина

фокальной

поверхности). Перед из

мерениями

установка

калибровалась

определялась

активность

а-источника

2 3 8 Pu: А = 0,64-106

ч а с т и

.Телесный

угол

при калиб-

сек-стер

р о ж е выбирался

таким,

чтобы скорость

счета

не отличалась от

ожидаемой

на фокальной

поверхности

больше,

чем в

102

раз.

Считалось, что ошибки, связанные с

изменением

загрузок

аппа

ратуры по івходу, малы и их можно не учитывать.

Следует иметь в виду весовой

состав

а-источника

2 3 8 Р и :

238Р и _82; 5о/о ;

2зэр —14,4%;

Р и — 3 , 1 % .

Поскольку

детектор на

фокальной

частиц

2 4 0

и 2 4 0 Р и , то

активность А

не считает

от 2 3 9 Р и

а-источника должна быть уменьшена

0,82 раза: Окончательно

Л=0,52-106

секс^тер' и

Х ' ° Р 0 Ш 0

'Согласуется

с паспортными

данны

ми для этого

источника.

Относительный метод определения светосилы каналов исклю

чает необходимость измерения коэффициента kt в

( I I I . 46).

углов

Ниже

представлены

результаты

измерения

телесных

для ряда каналов спектрографа в зависимости

от расстояния L ,

измеренного от начала

фокальной линии:

Q -10-5,

-10-5,

Q -10-s,

r M

L , см

L,CM

L , см

стер

1,1

1,09

160,5

1,13

168,6

1,11

169.1

1,11

151,4

1,18

142,3

1,24

162,5

1,12

150,9

1,20

129,0

1,32

128,6

1,31

145,4

1,23

136,4

1,27

101,6

1,46

116,2

1,37

122,1

1,35

123,6

1,33

98,8

1,52

105,0

1,46

102,6

1,46

101,1

1,49

87,8

1,63

88,6

1,59

91,1

1,59

93,5

1,56

81,0

1,70

82,8

1,65

SO,7

1,66

87,8

1,60

72,4

1,78

75,3

1,68

70,9

1,78

79,7

1,67

64,7

1,86

67,1

1,82

65,3

1,85

74,1

1,75

141

	5		6		7		8
172.0	0,54	167,7	0,56	163,1	0,54	168,4	0,54
154,9	0,60	145.8	0,61	146,5	0,57	153,0	0,57
133,2	0,64	129,1	0,65	131,1	0,62	120,7	0,64
116,5	0,68	110,6	0,70	107,3	0,69	103,1	0,71
ï 0 0 , 7	0,75	96,4	0,74	94,7	0,73	97,6	0,73
88.7	0,80	83,2	0,81	84,3	0,80	88,1	0,79
80.8	0,87	75,0	0,87	76,2	0,83	79,3	0,81
71.9	0,88	69,3	0,90	70.5	0,87	73,2	0,85
€7,3	0,91	66,5	0.92	66,8	0,88	67,9	0'89
	10		11		12		13
159.1	1,15	170,5	1,10	166,3	1,10	164,3	1,12
132.2	1,29	147,3	1,20	137,4	1.25	141,3	1,23
111.3	1,40	139,0	1,25	120.3	1,35	113,2	1,39
95.7	1,54	122,7	1,35	105,8	1,44	100,3	1,48
92.8	1,57	108,6	1,42	100,6	1,50	91,5	1,56
86.2	1,63	98,3	1,50	92.4	1,57	87,3	1,59
81,6	1,65	8?,5	1,61	88,3	1,60	80,8	1,64
74,4	1,73	77,5	1,68	78,9	1,66	74,3	1,73
70.3	1,79	68,2	1,78	68,6	1,80	66,4	1,83

Измерения светосилы отдельных каналов спектрографа пока зали, что она примерно одинакова для каналов с одной и той же


шириной межполюсного			зазора.
	Точность прибора. Многоканальный				спектрограф	значительно
повышает точность проводимых экспериментов благодаря							высо
кой разрешающей		способности		и отсутствию ошибок, связанных
с	поддержанием идентичности			условий эксперимента		при	работе
с	одноканальными	спектрометрическими			установками.
	Точность, которую		может обеспечить		прибор,	определяется

точностью измерения энергии регистрируемых частиц, точностью определения эффективных сечений изучаемых процессов и точно стью измерения углов.

Точность определения энергии регистрируемых частиц зави сит от:

1)точности установки мишени по вертикали в положение, в котором находился а-источник при градуировке;

2)точности воспроизведения положения фокальных поверхно стей, полученных при градуировке, при работе с различными си стемами регистрации;

3)точности, которую обеспечивают калибровочные зависимо

сти (ом. § 13); 4) факторов, оказывающих влияние на разрешающую способ

ность спектрографа.

В данном спектрографе «предметами изображения» служат узкие щели а на входах в боковые камеры, жестко связанные с остальными деталями спектрографа и не меняющие своего по ложения при переходе от режима калибровки к рабочему режи му прибора; это позволяет использовать не точечные, а протяжен ные источники-мишени, что упрощает пространственное совмеще ние мишени в рабочем режиме с положением а-источника при

142


калибровке. При		геометрических		размерах источника или мише
ни, обусловленных допустимым				углом	Д е = ± 3 ° ,	установка	их
с точностью до 1 мм не вызывает трудностей.
Неточность воспроизведения положения фокальных поверхно
стей угловых	каналов		приводит	в первую очередь к ошибкам в
определении расстояний			L от начала отсчета до положения линии
на фокальной.
Представляя		калибровочные		функции	каналов	в виде	ряда
( I I I . 30) по	степеням I		и В, следует иметь в виду,			что число	чле

нов ряда, которое может дать достаточную точность, необходимо выбирать из физических соображений. Очевидно, что для «иде ально» выполненного спектрографа (в предположении, что фокаль ная плоскость строго перпендикулярна медианной плоскости за

зора, поле строго однородно и эффекты краевого поля		можно
свести к некоторому увеличению полюсов магнита)	все	коэффи
циенты ряда, кроме aiu обращаются в нуль. При	этом	D. отсчи-

тывается по длине фокальной линии от точки влета заряженной частицы в магнитное поле с эффективными границами. Если L отсчитьшается от произвольной точки на фокальной плоскости, коэффициент а01 также отличен от нуля, а отношение а01/ап про порционально сдвигу начала отсчета от начала координат.

Бели детекторы, регистрирующие излучение, расположены на плоскости, отличной от фокальной в небольших пределах, то ко эффициенты а0 і и а и довольно резко изменяются и, естественно, ухудшается разрешение, но вид градуированной функции сохра няется. Точность установки, т. е. допустимое отклонение положе ния фокальной плоскости от найденного экспериментально, по зволяющее работать с прежней калибровочной зависимостью, можно оценить, воспользовавшись выражением ( I I I . 21), продиф ференцировав которое, получим

Такая	чувствительность связана с тем, что анализируемые		ча
стицы	падают на	фокальную плоскость под острым	углом
( - 3 5 ° ) .
При	оцределении	калибровочных зависимостей необходимо

быть уверенным в отсутствии неоднородностей поля внутри за

зора,	вызванных	некачественной	сборкой	магнитной	цепи спек-
тографа (непараллельность зазоров) или				плохим	качеством са
мого	материала	магнитоцровода.	Поскольку такие		неоднородно

сти связаны с геометрическими положениями дефектов и должны

вести себя одинаково при различных значениях индукции			маг
нитного .поля, то коэффициенты	а,, будут отличны	огг нуля	(і>0).
До сих пор предполагалось,	что индукция В0	известна	для

градуируемого канала. Если поле В0 измеряется лишь в опорном

канале, то	для всех других становится существенной		зависимость
Bt=B{Bu)	.Очевидно, если Bt=ktBu	(где &z =const),	то это пов-

143

лияет	лишь	H.a.	абсолютное		значение коэффициентов	аік. Если
зависимость		не	линейна,	то	должны появиться.коэффициенты alk
(где	ki=\).	В частности,		если BL можно представить		в виде

то наряду с коэффициентами ап появятся отличные от нуля ко эффициенты ап. Таким образом, наиболее реальный вид градуировочной функции в этом случае таков:

Однако специальной экспериментальной проверки этого выра жения не проводилась, так как в каналах 7 и 9, для которых воз


можен такой вид		калибровочной		зависимости,		непосредственно'
измерялись	индукции		магнитного	поля	в зазорах при • проведении
градуировочньгх		работ.
Для обраіботки спектров, получаемых на фокальной плоскости,,
нужна энергетическая			калибровка		спектра,	т. е. зависимость
Е = Е{1, В).	Поскольку магнитный			анализ разделяет частицы			в
изучаемом	спектре по		группам в	зависимости		от импульса р,	то

для довольно легких частиц с большими скоростями необходим, строго говоря, релятивистский переход от р к Е, если погрешность

нерелятивистского перехода

не удовлетворяет

требуемой

точно

сти. Разница в величине кинетической

энергии, выражаемой

че

рез р, окажется

разной АЕ=Ер

— Ek

где Е

определяется

выра

жением (III.28),

a Ek — выражением

(III.27).

Импульс р измеряется точно и равен

77Z0cß

здесь

р =

Р = Т

Тогда

І т г т

г ^ -

(1 + pa)'/.

( 1

Вводя приближения

_ . ,l +. ^1- ß 2 + -

1 + ß2

1 — ß2

окончательно

получаем

J i _

Д/f:

•

Для протонов

энергией

Мэв (У=5,86-109

см/сек)

ß=0,195

ошибка за счет нерелятивистското перехода от

р к

равна ~= 1%.

Чтобы в полной мере судить о

возможностях

спѳктографа

как прибора для

изучения

ядерных

реакций

с высоким разреше-

144


нием,	работающего	совместно с полутораметровым		циклотроном,,
были	исследованы	энергетические спектры реакций		19F(p,		р ' ) 1 9 *
F и 27Al {р, р') *2 7 А1,		снятые под разными'углами,, Мишенями слу-
жили	тонкая тефлоновая (—1,5 мг/см2)		пленка; и	алюминиевая'
(~І1	мг/см2) фольга. Общий заряд частиц, прошедших				через ми
шень,	составлял 1,8-10- З к для реакции		1 9 F(p, p')1 9 *F	и	2,2-КНк

		1*27	m	130	110	450 •	160 LtCM
Рис .	35.	Энергетический спектр			протонов, рассеянных наа 7 А1,
			снятый под углом 0Л			= 4 5 ° .
для реакции		2 7 Al(p, p') 2 7 *Al . Значения				индукции	.магнитного поля;
в опорном	канале — соответственно 5 = 8,765 и ß —9,195 кгс.
На рис. 35 приведен				энергетический		спектр рассеяния		прото
нов на A I 2	7 , полученный			в канале	10 (Ѳл = 45°). С помощью			калиб

ровочных зависимостей для каналов и схем уровней, взятых из-

[17], были	идентифицированы			линии спектров, соответствующие
основным и возбужденным состояниям 1 2 С,1 9 F,2 7 А1:
Е	Мэв±кэв	L , см	р,	Мэв	Е , Мэв	мб\стер-
		» С		(р, р')	"*С
	0	154,4	179,90		0	11
	4 , 4 3 3 ± 5	131,0	147,54		4,43	7,4
	7 , 6 5 6 ± 7	111,0	125,02		7,66	-
	9 , 6 3 ± 1 4	96,7	108,91		9,63	4,6,
		"F	(р, р') 1S*F
	0	157,2	177,05		0	29
	0,198	156,2	175,93		0,198
	1,347	150,8	169,85		1,35	1,5
	1,556	149,6	168,53		1,55	4,6
	2,784	143,2	161,29		2,78	1,3
	4,036	136,6	159,85		4,03	0,5
	4,57	133,5	150,36		4,58
	5,455	128,6	144,84		5,46	2,4
	6,048	124,9	140,67		6,05	0,5,
	(6,50)	118,0	133,80		6,95	0,9
	7,40	116,7	131,44		7,38	1.4
	8,564	108,8	122,54		8,57	1.4
10-192						145

	"kl	(p, p') "*Al
0	163,9	181,38	0	10,3
0,842	159,9	177,28	0,842	0.5
1.013	159,0	176,17	1,013	0,8
2,213	153,0	169,59	2.212	2,6
2,731	159,4	166,64	2.731	0,6
2,976	149,0	165,09	2,998	3,2
3,674	145,5	161,21	3,66
4,57	140,6	155,78	4,57	0,8
4,81	139,1	154,12	4,82	0,4
5,49	135,4	148,91	5,50
5,67	134,4	147,14	5,66
6.14	131,0	145,15	6,12
6,47	129,8	143,82	6,50
6,94	127,3	140.94	6,94
7,44	125,1	138,50	7,44
7,66	122,0	135,18	7,66
7,99	118,9	132,41	7,98
8,55	116,5	129,52	8,52
9,32	111,2	123,20	9,35
10,03	106,3	117,78	10,04

Здесь дифференциальные сечения некоторых уровней 1 2 С, 1 9 F приведены для угла Ѳл = 65°, а уровней 2 7 А1 — для Ѳл = 45°.

Полученные в этом эксперименте данные об энергиях и сече ниях некоторых уровней 1 2 С, 1 9 F, 2 7 А1 хорошо согласуются с опуб ликованными в литературе.

ЛИТЕРАТУРА

I .

А б р а м е И. А.,

П е л е к и с

Л. Л. «Изв.

АН Латв.ССР»,

сер. физ.-техн.

19,

1968.

•2. А л X а з о в Д . Г., E р о х и н а

К. И., Л е м б e р г

И. X* «Изв. АН СССР»,

сер. физ., 28,

1667,

1964.

3. Альфа-,

бета-

и гамма-спектроскопия.

Под ред. К. Зигбана,

вып. 1, М.,

Атомиздат,

1968.

А ф а н а с ь е в

Н. Г, ПТЭ, 2, 24,

1964.

Ъ. Б а з ь

А. И.,

З е л ь д о в и ч

Я. Б., П е р е л о м о в

А. М. Рассеяние,

реак

ции

распады

нерелятивнетской

квантовой

механике,

М.,

1966.

'6. Б а л д

и н А. Н.

и др.

Кинематика

ядерных

реакции,

М.,

Физматгиз,

1959.

7. Б е г ж а н о в

Р. Б. и др. Возбужденные

состояния

ядер,

Ташкент, Изд-во

«Фан»

УзССР

1967.

Б е г ж а н о в

Р. Б. и др. «Изв. АН УзССР», сер. физ.-мат.,

15, 59,

1967.

9. Б е р л о в и ч

Э. Е.

В сб. «Гамма-лучи»,

М.—Л.,

Изд-во

АН

СССР,

1961,

стр.

85.

10.

Б о г д а н к е в и ч

В. и др. ЖЭТФ, 39, 1224, 1960.

I I .

Б о р

О. и др. Деформация

атомных ядер, М.—Л., 1958.

12.

Б о я р к и н а

А. Н. «Изв. АН

СССР»,

сер. физ., 28, 337,

1964.

13.

В е р е щ а г и н

А. Н. и др. «Изв. АН

СССР», сер. физ., 33,

2064,

1969.

14.

В ы с о ц к и й

В. С ,

К о б л и к

Ю. H.,

M а з и т о в

Б. С ,

H и м Э. А.,

С и д о р о в

В. В.

сб. «Исследования

по ядерной

теоретической фи

зике», Ташкент, Изд-во «Фан» УзССР, 1969.

15. Д а в ы д о в

А. С. и др. «Вестник

МГУ», сер. физ. астрой.,

4, 72,

1962.

16. Д е м ь я н о в с к и й

О. Б.,

Л е й к и н

М.,

Я б л о н и н

К- И.

ПТЭ,

82,

1963.

17.

Д ж е л е п о в

Б. С , П е к е р

Л. К.,

С е р г е е в

В. О.

Схемы

распадов

радиоактивных

ядер

100, М.—Л.,

Изд-во

«Наука»,

1963;

Схемы

распадов радиоактивных ядер А <

100, М.—Л., Изд-во «Наука», 1966.

18.

Д р а б к и н

Г. и

др. «Изв. АН СССР»,

сер. физ.,

19, 324,

1955.

19.

3 а п а р о в

Э. А., М а з и т о в

Б. С.

Программа и тезисы докладов 18-го

Совещания

по

ядерной спектроскопии и структуре ядра, стр. 55—57,

М — Л . , Изд-во

«Наука»,

1968.

20.

И л ь я с о в

А. 3.

Автореф. канд. дисс, Л., 1969.

21.

К о р с у н е к и й

М. И. и др. ЖЭТФ,

12, 1, 1942; ДАН СССР, 26, 144, 1940.

22.

Л ей п у н е к и й

О. И. и др. Распространение гамма-квантов в веществе,

М.,

Физматгиз,

1960.

23.

Л и т в и н

В,

Ф. ПТЭ, 6,

3(3. 1963.

24.

Л о б а и о в

E. М.,

Р о м а н о в

А. М.,

С т а р о д у б ц е в

С. В. «Изв. АН

УзССР» сер. физ.-мат. наук,

3, 1959.

25.

Н е м е ц

О. Ф., С о к о л о в

Л. С. и

др.

Ядерная

физика,

293,

1966;

«Изв. АН СССР», сер. физ., 32, 614,

1968.

26.

О м е л ь ч е н к о

Б. Д. ПТЭ. 3, 156, 1969.

27.

Пе к е р

Л. К. Материалы

2-й школы

по теории и структуре

атомного

ядра,

Л., изд. ФТИ АН СССР,

1967.

147

28.	П о п о в и ч M . , С а у л и т				В. Р. «Вестник ЛГУ», сер. хим. фнз.,		10,	2,	38,
	1962.
29.	С а у л и т		В. Р. «Вестник ЛГУ», сер. хим. физ.,			16, 3, 72, 1962;	4,	1,	37,
	•1S62;	4,	1, 49,	1965.
30.	С т а р о д у б ц е в С. В.,				Р о м а н о в А. М.	Прохождение заряженных
	частиц через вещество, Ташкент, Изд-во АН УзССР, 1962.

31.Т е р е н е ц к и й К. О., Т о к а р е в с к и й В. В. «Изв. АН СССР», сер. фнз., 34, 174Г, 1970; 35, 100, 1971.


32.	A n d	re w s			P. T. et						al. Nucl. Phys.,									56,		422			(1964).
33.	В ä c k l i n				A. et				a 1. Nucl. Phys., A96,												539			(1967).
34.	В a s s e l			R. H . et						al . Phys. Rev.,									136,		B960					(1964).
35.	B e c c h e t t i						F. D. a n d						G r e e n l e e s								G. W.					Phys. Rev.,						182, 1190				(1969).
36.	B e n n e t t				E.			F. a n d				M a s o n					D. R.				Phys. Rev.,							!16,		B l		(1959).
37.	B e n n e t t				E.			F. Phys. Rev.,							M22,			595			(1961).
38.	B j o r k l u n d							F.		a n d F e r n b a c h										S.	Proc.					Second			Geneva				conf.,			14, 42
	(1958).•						et
39.	B l a c k			I . L.			et		a l . Phys. Rev.,								171,				1316			(1968).
40.	В о і ѵ і п М .							B264,			1840		(1967).
41.	B o o t h			E. С. et						al .		Nucl.			Phys.,				66,		230		(1965);					A98, 529				(1967).
42.	B o r g g r e e n							J.,		E 1 b e k				В.,		N i 1 s e n						P.		Nucl. Instr. meth.,									24,	1	(1963)..
43.	B r i g g s			M . RSI, 26,1								(1954).
44.	B r o w n e				С. P.,					Buechner \V. W. RSI, 27, 899																(1956).
45.	Ca n c h o i				s	Y. et					a 1. 259,					3233				(1964);					262,			B503			(1966),			263,			B868
	(1966).
46.	C o h e n			B. RSI, 30, 415									(1959).
47.	C o h e n			B. RSI, 33,							1, 85			(1962).
48.	C o h e n			S.	a n d					K u r a t h				D. Nucl. Phys.,										A101,				1	(І967).
49.	C r a w l e y				G. M .					a n d			G a r v e y						G. T. Phys. Rev„										167,			1070		(1968).
50.	Da eh n i c k					W. W.,					S h e r r				R. Phys. Rev.,									133,			4B (1964).
51.	D a n y s z				J.		Le			radium,				9,		1	(1911).
52.	D a r d e l l				L. V.				et al . Nature, 170,											1117				(1952).
53.	D a y t o n			J. E. a n d							S c h r a n k						G.			Phys.			Rev.,				101,		1358			(1956)
54.	D e - S h a l i t					A. Phys. Rev., 122,											1530				(1961).
55.	D e - S h a l i t					A. Phys. Lett,									15,		170			(1965).																	..;
56.	D u r i s c h				J. E. a n d							G o n l d				P.			Phys. Rev.,							137,		B906				(1965)..
57.	E l - N a d i M . a n d									R a b i e				A. Nucl. Phys.,										65,		90		(1965).
58. E n g e			H., B u e c h n e r										W. W. RSI, 34, 2,										415			(1963).
59.	E w o l d			H.,			H i n t e r h e r							g e r			H. Methoden									und Anwendungen der Mes-
	senspectroskoDie,									Verlag				Chernfe,						Gmbn,				Weinheim,					Bergsstrasse,							1953.
60.	F e r n b a c h					S". e t a l .						Phys, Rev.. 75,									1352				(1949).
61.	F e s h b a c h					H.			et		a 1.		Phys. Rev.,							96,		448			(1954).
62.	F i t z		W., L a h r							R.	a n d			S a n t o					S. Nucl.					Phys.,				A101,			449,		(1967).
63.	F o x	L., G o o d w i n									E. T. Proc. Camb.											Sic,			45,		373		(1949).
64.	F r e i n d l				L.,			H i e w o d n i c z a n s k i													H. et				a l .		Acta		Phys.				Pol.,		23,		619',
	(1963).
65.	G a l l		m a n n				A.,			F i n t z .				P.,		H o d g s o n						P. E. Nucl. Phys., 82,												161		(1966).
66.	G i b b s W. R. Helv. Phys. Acta,																35,			437		(1962).
67.	G r e e n l e e s						G. W.,				P y l e				G. J.				a n d			T a n g				Y. C. Phys. Rev., 171,											1115
	(1968).
68.	G ol d		h abe r					M . e t a 1. Phys. Rev.,55,														47		(1939).
69.	G u t	h	E.		Phys.				Rev.,			59,		325			(1941).
70.	H a f n e r			E. M., D o n o g h u e												W. F.				Snyder					Phvs. Rev.,					75, 331				(1949).
71.	H a m b u r g e r							E. W. Nucl.Phys.,										39,			139			(1962").
72.	H a г b о 111 e							L. Nucleonics,							12,		64			(1954).
73.	H o d g s o n				P.			E. Adv. in physica,											15,		329			(1966).
74. Y o s h i h a r a								K. Isotopes						and		Radiation,						4,		102			(1961).
75.	K a m i h i s h i							T o k i s h i					et		al . Japan						J. Appl. Phys.,								2,		399		(196Э).
76.	К i t a g a k i T. J. Phys. Soc. Japan, 9, 4																					(1954).
77.	K o i k e			M . Nucl. Phvs.,									A98, 209						(1967).

148


78.	К u 11 L. A. a n d E. К a s h y. Phys																Rev.. 167, 963							( 1968).
79.	L e g g		J. C. Phvs. Rev.,									129,		272		(1963).
80.	L e i s i		M . Helv.'Phys. acta, 28, 460														(1955).
81.	L i n	E. K. Phys. Rev.,									139,		B340			(1965).
82.	L u k e n s				H. R. e t				al . Intern. J. Appl. Rad												and		Isotopes,				11, 30	(1961).
83.	M a c F a r l a n e M .									H. a n d			F r e n c h						J. B. Rev. Mod. Phys., 32,										567	(1960).
84.	M a t s u k i					S.,	Y a m a s h i t a								S.,				F u k u n a g a K .							e t	a 1.	J. Phys. Soc,
	Japan,				26,		6,	1344				(1969).
85.	M e l k o n y a n						E.		et		a 1. Phys. Rev.,								92,		702		(1953).
86. M e t z g e r					F. R. Progress								in Nuclear						Physics,				7,		53	П959).
87.	M i d d l e t o n						R., H i n d s						S.	Nucl. Phys.,							34,		404		(1962).
88.	M ö s s b a u e r						R. L. Z. Physik,									151,			124		(1958).
89.	P e r e y			F. G. P h y s . Rev.,										131,		745			(1963}.
90.	P e r e y			F. G. a n d						P e r e y			С. M . Phys. Rev.,										132, 755				(1963).
91.	P e r e y			F. G. a n d					B u c k				B. Nucl. Phys., 32,									353			(1962).
92. P e r e y				С. M . a n d						P e r c y F. G. Phys. Rev. 134, B353																(1964).
93.	P e r d r i s'a					t C,		F. Rev. Mod. Phys.,											38,		41		(1966).
94.	P o n t e c o r v o							B. Proc Camb. Phys. Soc,													43,		12Э (1947).
95.	P o n t e c o r v o							B. et			a 1. С. r. acad. sei., 208,												99		(1939).
•96. R e y n o l d s						J.		B. a n d				S t a n d i n g							K. G.. Phys.						Rev., 101, 158 (1956).
'97. R o h r l i c h						F.		et		al .		The			Theory				of	Photons					and	Elektrons,			Addisson
	Wesley			P. C., Camr.,							1955.
98.	R o s n e r				B. Phys. Rev.,							136,		B664			(1964).
99.	S a t с h I e r					G. R. Nucl. Phys.. 55,											1,		1964.
100.	S i l V e r b e r g						L. Arkiv					Fysik,				20,431					(1961).
101.	S h a r p e.y—S c h a f f e r											J. E.			Phys.				Lett.,			26В,			11	(1968).
102.	S m i t h			W. R. Phys. Rev., 137,											V		913		(1965).
103. S r e w a r t						W. M . et					a. 1. Phvs.				Rev.,			171,			1316			(1968).
104. S t a n d i n g						K. G. Phys. Rev.,									101,			152			(1956).
105. Te s		t o n			i J.,		R o s e n b a t t							J.	a n d			M a y o				S.		Nucl		Phys., 74,			481	(1965).
106.	T o b o c m a n W .							The			Theorv			of		Direit				Nuclear				reaction,			Oxford, 1961.
107. V e r e s				A. Acta				Phys., Hungar,								16,		261			(1963).
108.	W a l d m a n					B.		et		a l . Phys.					Rev..				55,507.			1129			(1939); 63, 60				(1943); 66;
	36;	67,		59,		92,		267;		68,		1, 237			(1945).
109.	W a t s o n				B. A., S i n g h								P. P.,			S e g e l				R. E.			Phys. Rev., 182,						977	(1969).

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 1415 / 1615 16 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ