книги из ГПНТБ / Прямые реакции и изомерные переходы
..pdfделать замеры в одном из них, выбранном в качестве опорного (канал 14), и проводить в нем измерение и контроль стабиль ности поля. Более того, такая ситуация позволяет градуировать
Рис . 30. Кривые намагничивания (а) н спада поля на границе (б).
отдельные каналы спектрографа на заряженных частицах,- не измеряя магнитную индукцию в градуируемом канале. Посколь ку эталоном служит только один измеритель магнитного поля,
130
установленный в зазоре |
14, радиус кривизны траектории частицы |
||
в рассматриваемом зазоре, будучи умножен на Ви, |
дает |
точное |
|
значение величины BR для частицы. |
|
|
|
Зависимости kl = BljBu |
определялись с помощью |
двух |
изме |
рителей магнитного поля, действующих по методу |
ЯМР. |
Один |
|
измеритель постоянно находился в опорном канале, |
а другим по |
||
следовательно замеряли индукцию в остальных каналах как при возрастающих токах, так и при убывающих. Всего было подано несколько полуциклов тока от нуля до максимума и обратно. Как
видно |
из рис. 29, для каналов 1 и |
12 с достаточной степенью точ |
|
ности |
сохраняется постоянство |
отношений |
индукций до 10— |
11 кгс, особенно для убывающих токов. Для канала 9 не наблю
дается такого постоянства, что, возможно, связано.с |
недостаточ |
|||||||||||
ной компенсацией поля рассеяния одной катушкой в этом |
зазоре. |
|||||||||||
На рис. 30а представлены кривые намагничивания для неко |
||||||||||||
торых |
каналов |
в рабочем диапазоне |
изменения индукции |
и |
тока |
|||||||
в катушках, а также кривая спада магнитного поля h(х)—В |
|
(х)/В0 |
||||||||||
для зазоров с шириной воздушного промежутка 20 мм. |
|
Эта эк |
||||||||||
спериментальная кривая может быть использована |
в |
расчетах |
||||||||||
фокусирующих |
свойств |
спектрографа |
с учетом |
краевого |
поля. |
|
||||||
|
§ 13. |
Г р а д у и р о в н а |
каналов |
с п е к т р о г р а ф а |
|
|
|
|||||
При |
изучении |
энергетических |
распределений |
заряженных |
||||||||
продуктов ядерных реакций на магнитном хпектрографе |
важно |
|||||||||||
знать связь между |
энергией |
регистрируемых |
частиц |
Et |
и |
мес |
||||||
том их попадания на фокальную поверхность / при |
конкретном |
|||||||||||
значении магнитного поля В0.Используя |
выражение |
для |
линей |
|||||||||
ной дисперсии (III.21), записываем выражение для дисперсии |
по |
|||||||||||
энергии |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dj_ _ |
dl_dR__ |
y~2mcs№$ |
|
|
|
|
|
||
|
|
dE ~ |
dRdE~ |
ZeBVË |
sin |
(ß-tp) |
' |
|
|
|
|
|
интегрируя которое, получаем
y m
где
д _ esln(ß - y)
или в импульсном представлении
р = А^В{1 + 10),
где
• _ g s l n ( Р - у )
Л і ~ 2csin2 8 *
(111.25)
(111.26)
- 131
Связь кинетической энергии частицы и ее импульса в нереляти вистском случае
|
|
|
|
|
|
|
Ек |
= £ , |
|
|
|
|
(111.27) |
|||
в релятивистском — |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
Ек |
= |
[т20 |
с4 |
+ |
р2 с2]1'- |
|
т0с2 |
|
|
|
(ІІІ.28) |
||
(здесь используются |
|
энергетические |
единицы). |
'Выражения |
||||||||||||
(111.25) и (Ш.26) справедливы в случае резкого спада |
магнитного |
|||||||||||||||
поля |
на границах |
зазоров. |
Учет |
влияния |
функции |
спада |
поля |
|||||||||
ь / ч |
В (х) |
приводит |
к |
|
а |
|
|
|
вводить |
в |
выражение |
|||||
п(х) |
= —^- |
необходимости |
||||||||||||||
(111.26) дополнительные |
члены для сохранения |
требуемой |
точнос |
|||||||||||||
ти в определении |
импульса |
|
частиц. |
Рассмотрим |
этот |
случай |
||||||||||
подробнее. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Представим градуировочную функцию в виде двойного |
ряда |
|||||||||||||||
по степеням I а В: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Ясно, что в этом разложении не может быть членов |
с |
отрица |
||||||||||||||
тельными степенями |
/ и В, |
так |
как при |
l = 0p |
(1 = 0) = р0, а |
|||||||||||
при 5 = 0 р (В = 0) = 0 и ряд начинается |
с В1. |
Реальное уравне |
||||||||||||||
ние градуировочной кривой мало отличается от (III.26) и |
может |
|||||||||||||||
быть представлено в виде степенного ряда с ограниченным |
чис |
|||||||||||||||
лом |
членов, |
определяемым |
точностью, |
с |
которой |
необходимо |
||||||||||
знать величину р. Для начала можно |
ограничиться |
п |
членами |
|||||||||||||
по В |
и N |
членами |
по |
/, |
где |
« и ІѴ, вообще |
говоря, |
произ |
||||||||
вольны: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
пN
/ ? = 2 2 % ß ' / Ä - |
( U L M ) |
Для определения коэффициентов ряда |
(III.30) необходимо |
взять возможно большее число точек на фокальной кривой и пот ребовать, чтобы сумма квадратов отклонений импульсов, вычис ленных по формуле ( I I I . 30), от действительных значений импуль
сов |
частиц |
была |
бы наименьшей, т. е. выполнялось |
требование |
||||||
|
|
M |
МГ |
п |
N |
|
12 |
|
|
|
|
|
2 4 = 2 К - 2 2 |
ѵ * 2 |
п = m i n , |
|
|
( ш . з і ) |
|||
|
|
m = l |
m=l { |
1=1 |
ft=0 |
J |
|
|
|
|
где |
индекс |
m |
относится |
к точке |
на |
фокальной |
кривой, а |
|||
Ж — ч и с л о |
таких точек. Поскольку |
условию min |
(III.31) |
отвеча |
||||||
ют |
специальным |
образом |
подобранные значения |
коэффициентов |
||||||
atk, |
то для нахождения их следует приравнять |
нулю |
частные |
|||||||
132
производные по |
qlk. |
В результате |
получим |
систему nN |
линейных |
|||
уравнений с nN |
неизвестными |
|
|
|
|
|
||
|
.м |
|
|
|
|
|
|
|
2 1 1 |
p . - |
j t |
' |
j r |
. B' |
iMt = ° - |
(Ш-32) |
|
Я2=1 |
1=1 |
k=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Решив систему |
(111.32) относительно |
asp, |
получим коэффициенты |
|||||
ряда (III.30), аппроксимирующего градуировочную функцию. Проверяя для произвольной точки ,на фокальной поверхности
величину погрешности |
определения |
импульса |
е по |
найденной |
градуиіровочной кривой, |
необходимо |
убедиться, |
что .она |
меньше |
или равна требуемой погрешности в определении р. В противном случае следует увеличивать число членов ряда.
Как упоминалось ранее, |
магнитные индукции в зазорах отли |
|||
чаются |
друг от |
друга, |
поэтому необходимо знать зависимость |
|
p=t(B, |
I) для |
каждого |
из |
каналов. Это обстоятельство значи |
тельно увеличивает объем вычислительных работ и вызывает не обходимость использования ЭВМ для обработки результатов гра
дуировки. .В соответствии с этим была составлена |
программа |
|
расчета |
лрадуировочных кривых ло методу наименьших квадра |
|
тов для |
ЭВМ. |
|
Для |
определения коэффициентов alk ряда ( I I I . 30) |
необходи |
мо иметь наібюр нескольких источников заряженных частиц с да леко отстоящими друг от друга энергетическими линиями, пе рекрывающими по возможности всю длину фокальной линии апѳктрографа. Для этих целей можно использовать как естествен
ные радиоактивные а-иеточники, так и хорошо изученные |
реак |
ции. Однако энергия первых лежит, как правило, не выше б |
Мэв, |
а энергетический диапазон регистрируемых частиц начинается со значительно более высоких энергий (—18 Мэв), где становится не обходимым применение реперных реакций.
Методика проведения градуировочных измерений состояла из определения положения фокальных поверхностей в каналах; получения набора соответствующих друг другу значений Іт и . 5 т
для а-источника |
с заранее |
известным энергетическим |
спектром |
|||
и разрешением и |
значений |
Iт |
и Ет |
из заранее выбранной репер- |
||
ной реакции |
для |
конкретного |
значения магнитной |
индукции |
||
в канале. |
. . . . . . . |
|
|
|
|
|
Для целей |
градуировки |
каналов .спектрографа использовались |
||||
специальные а-источникй типа |
ОСАИ |
и была собрана измеритель |
||||
ная установка, блок-схема которой представлена на рис. 31. Из
мерительная установка, включает |
в |
себя |
механизм для автомати |
|||
ческой смены . мишеней (а-иоточников),, |
раісиолаігаѳмый |
в цент- |
||||
тральной лсамере спектрографа, и блок дистационного |
управления |
|||||
'Щ Д.БУМ.). ІЕСрюме. 'смены |
мишеней, |
предусмотрена |
возможность |
|||
грриентаци;и ее относительно лучка первичных частиц |
(к |
ориен |
||||
тация., а-истрчни.ка относительно |
градуируемого .канала). |
Для |
||||
детектирования а-частиц |
в боковой |
камере сделано |
специаль- |
|||
133
мое приспособление, позволяющее крепить и перемещать два по лупроводниковых детектора ПДі и П Д 2 вместе с их предусилителями на фокальной плоскости. Это приспособление представляет
собой линейку длиной 160 см с винтом |
МІОХІ по всей |
длине со |
||||
стороны полупроводниковых детекторов |
и «ласточкиным |
хвостом» |
||||
с другой. Винт приводится в движение исполнительным |
механиз |
|||||
мом, |
управляемым |
дистанционно |
блоком |
управления детектора |
||
ми (БУД). Эта часть установки позволяет фиксировать |
положе |
|||||
ние |
детекторов на |
фокальной плоскости |
с точностью |
порядка |
||
Ю-2 |
см. Детектирование а-частиц |
осуществляется непосредствен- |
||||
Р и с . 31. Схема установки, используемой при граду ировке
но полупроводниковыми детекторами ПДі и ПД2 , подключенными на вход зарядочувствительных предусилителей. Сигналы с предусилителей поступают на основные усилители, дискриминаторы и
пересчетные приборы; |
ПДі |
имеет широкое окно и |
осуществляет |
|||
интегральный счет а-частиц, ПДг диафрагмирован |
узкой |
щелью |
||||
~0,05 см и снимает |
энергетическое |
распределение |
а-частиц. |
|||
Фокальные |
поверхности |
каналов |
определяются |
эксперимен |
||
тально. Конструкция |
анализатора |
позволяет менять как |
угол |
|||
наклона, так |
и положение |
фокальной поверхности |
относительно |
|||
границы магнитного поля. Практически наиболее удобно и быст
ро удается определить |
положение |
фокальной поверхности по |
двум точкам, лежащим |
вблизи |
шарниров Шх и Шг, крепящих |
штанги и каюсетодержатели. Процедура поиска положения фо кальной, т. е. определения A/?/p(/)=min включает в себя следую
щие операции: в центр |
камеры |
рассеяния |
помещается а-источ- |
|||
ник ОСАИ-Р-8-1-100, |
ориентированный |
на |
исследуемый |
канал; |
||
соответствующим подбором поля а-линия |
смещается |
в район |
||||
одного |
из шарниров; |
перемещением |
штанги, прикрепленной к |
|||
этому |
шарниру, добиваемся |
наибольшей |
сформированносгд |
|||
•134
а-линии, при этом положение второй штадаи фиксировано; затем смещаем а-линию в район второго шарнира, зафиксировав най денное положение первого; аналогичным образом находим наи
лучшее положение второго шарнира. Такие |
операции |
проводим |
|||
до тех пор, пока наблюдается улучшение формы |
а-линии. Выбор |
||||
точки Віблизи шарниров обусловлен |
практическим постоянством |
||||
положения одной из них при сдвиге другой. |
|
|
|
||
|
После определения положения фокальной |
в канале |
переходим |
||
к |
его градуировке на а-источнике. |
Желательно |
иметь |
источник |
|
с |
несколькими а-линиями. Однако наш а-источник 2 3 8 Р и |
имел две |
|||
линии с энергиями Еа = 5,495 и Еаі |
= 5,452 |
Мэв, |
a отсутствие |
||
набора разных энергий компенсировалось изменением индукции магнитного поля. Для получения градуировочной кривой в этом случае необходимо найти набор соответствующих друг другу значений Ім и Вт, где Іт определяет положение а-линии на фокальной. Полученный набор обрабатывается методом наимень ших квадратов на М-220.
Порядок градуировочных измерений следующий. При каждой установке магнитного поля в опорном канале методом протонного резонанса измеряется величина индукции Вт и снимается спектр а-источника со статистикой, дающей ошибку в измерении Іт того же порядка, что и ошибка, обусловленная нестабильностью маг нитного поля. Подбирая индукции поля так, чтобы калибровоч ные точки располагались более или менее равномерно по длине фокальной линии, находим примерно десять пар значений Іт и Вт. Результаты измерений для канала 1 оказались следующими:
/, см |
|
В, кгс |
Е, Мэв |
Д £ / £ , 96 |
136,6 |
|
4,539 |
5,491 |
0,077 |
116,1 |
|
5.168 |
5,505 |
0,18 |
94,4 |
|
6,062 |
5,498 |
0,055 |
76,2 |
Г |
7,051 |
5.487 |
0,14 |
63.4 |
.. |
7,984 |
5,487 |
0,14 |
52,4 |
|
9,003 |
5,490 |
0,09 |
45,6 |
|
: 9,787 |
5,488 |
0,12 |
37,0 Ж' 10,981 |
5,495 |
0,00 |
||
32,8 II11,705 |
5,491 |
0,077 |
||
Колонка Е дает значение энергии а-источника, найденное с помощью уравнения градуировочной кривой для этого канала
р = 0,1298 ZB (I + 35,4). |
(Ш.ЗЗ) |
В последней колонке приведены ошибки, определенные с по мощью уравнения ( I I I . 30). Аналогичным образом получены вы ражения ^градуировочных кривых для остальных каналов спектропрафа:
1. /7 = 0 , 1 2 9 8 Z ß ( / + 35,4)
2./> = 0 , 1 2 9 5 Z ß ( / + 3 1 , 9 )
3.р = 0.1.366Z В (/ + 29,0)
135
4.p - 0,1219 Z В (/ + 37,6)
5./; = 0,i286.Zfi.(/+ 36..1)
6.p = 0,1293 Z 5 (/ +29,7)
7./? = 0,1268 Z ß ( J + 33,8)
8./г = 0,1281 Z 5 ( / +36,9)
9.p = 0,1287 Z 5 ( / + 33,7)
10. ^ = 0 , 1 2 0 5 Z ß ( / +38,2) 11. /? = 0,1285 ZB(l + 24,3)
12./? = 0 , 1 2 8 9 Z ß ( / + 34,2)
13.p = 0 , 1 2 7 5 Z £ ( / + 35,8)
14./? = 0,1291 Z ß ( / + 35,1)
§ 14. Э н е р г е т и ч е с к о е р а з р е ш е н и е и с в е т о с и л а
|
|
|
с п е к т р о г р а ф а |
|
|
|
||||||
Разрешение, которое может быть получено в угловом |
канале |
|||||||||||
спектрографа, представляется в общем виде как |
|
' |
1 |
|||||||||
где àEt—полная |
ширина |
і-й линии |
в рассматриваемом |
спектре, |
||||||||
|
измеренная |
на половине |
|
высоты энергетического |
пика; |
|||||||
f , — энергия 'і-й |
линии |
спектра. |
|
|
|
|
||||||
Проанализируем факторы, влияющие на энергетическое раз |
||||||||||||
решение каналов |
спектрографа. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Аберрации. Обозначим |
уширение |
спектральной |
линии, |
обус |
||||||||
ловленное |
аберрациями, через |
A£a , |
разрешение по энергии — |
|||||||||
через RE, |
а по импульсам— через |
|
|
Тогда |
|
|
|
|||||
|
|
|
^ |
= ^ Г= |
2 / ? Р . - |
|
(1И.34) |
|||||
С учетом |
(III.24) |
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
- |
2 |
• |
Д |
Е 3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
COS ср * |
|
|
|
|
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Д £ |
і |
= 2 |
£ |
з |
^ - |
|
WW |
||
Ширина щели. Вклад в уширение спектральной |
линии, |
вно |
||||||||||
симый шириной щели а, определяется |
отношением |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
о |
_ |
д |
^ |
|
|
|
|
|
136
Как |
|
уже отмечалось, линейное увеличение |
спектрографа |
M |
|||||
вместе |
с |
дисперсией D задают |
такую |
ширину |
источника а |
на |
|||
входе |
в |
камеру, |
чтобы |
получилось |
требуемое разрешение. |
||||
Подставив значения |
M и D |
в |
(III.6), получим |
|
|
||||
|
|
|
|
|
_ |
Еа |
|
(III.36) |
|
|
|
|
^ |
2 |
- |
#sin2ß * |
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
Толщина мишени. Вклад конечной толщины мишени обуслов лен тем, что реакции происходят на различной глубине. Энергия
первичного |
|
пучка, |
, |
прошедшего |
|
|
|
|
|
||||||
сквозь мишень, |
изменится от Еь |
до |
|
|
|
|
|
||||||||
£і ( |
см. рис. |
32) : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
АЕ, |
1 |
= |
- т — |
OK |
= |
4 г — — , |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
dx |
|
|
|
dx cosa ' |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(ПІ.37) |
|
|
|
|
|
|
где |
a — угол |
падения |
на |
мишень |
|
|
|
|
|
||||||
первичного |
пучка |
частиц |
с энер |
|
|
|
|
|
|||||||
гией, Е0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Если реакция происходила в точ |
|
|
|
|
|
|||||||||
ке О, то изменение претерпевает пу |
|
|
|
|
|
||||||||||
чок |
вторичных |
частиц Еч\ |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Д £ , |
= |
|
|
|
Оа = |
|
|
t |
|
|
|
Рис. |
32. |
|
|
dx |
|
d E |
i |
( 0 — a ) ' |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
dx |
cos |
|
|
|
|
|
||||
где |
Ѳ — угол |
вылета вторичных частиц с энергией |
Е2 |
относительно |
|||||||||||
первичного |
пучка. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
В работе [46] показано, |
что |
толщина |
мишени |
вносит неопре |
||||||||||
деленность |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
àE, |
= |
АЕ, |
|
|
dEx |
t |
|
dE |
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
dx |
cos |
а |
dx |
COS (Ѳ — a) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dEi |
|
dEj_ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx |
|
dx |
|
t=B.t. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
COS a |
COS (Ѳ—a) |
|
|
||||
|
Кроме того, необходимо учитывать вклад, обусловленный раз |
||||||||||||||
бросом величины потерь энергии, |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
АЕ, |
dEi |
t |
q(t, |
A); |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
dx |
COS a |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dE. |
|
4 |
rq(t, |
|
А), |
|
|
|
|
|
|
|
|
АЕ, = -=£2 |
cos |
' |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
dx |
(Ѳ — o) 4 v |
" |
|
|
|||
где q(t, |
|
А) |
— функция толщины |
мишени и массового |
числа мате |
||||||||||
риала. Выражение |
для |
A £ 3 |
должно |
быть |
усреднено |
по парамет |
|||||||||
рам первичной и вторичной частиц: |
|
|
|
|
|
||||||||||
*192 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
137 |
|
!
I
Д £ 3
dB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dB |
|
|
|
|
|
|
В" |
=, |
^—rg(t, |
|
|
|
А). |
|
|
2 |
|
COS (0 — |
а ) |
' |
х |
' |
' |
|
Общий вклад в изменение ширины |
|
спектральной |
линии за |
|||||
счет толщины мишени будет равен |
|
|
|
|
|
|
||
Л £ 3 = |
( ^ . |
) " + |
( |
< |
) |
' |
UTt. |
(IIL38) |
Разброс пучка падающих на мишень частиц. Вклад в уширение спектральной линии обусловлен зависимостью энергии вто ричных частиц от угла Ѳ, который связан с угловым разбросом падающего пучка:
|
|
Д £ 4 = ? Ѳ ^ Ѵ |
(Ш.39) |
где ДѲ^ — угол |
падения |
на мишень первичного |
пучка частиц; |
Ѳ — угол, |
под которым снимается спектр |
вторичных час |
|
тиц с |
энергией |
|
|
Взяв значение dE/dB |
из [6] |
|
|
d% m3
и подставив его в ( I I I . 39), получим:
Д Р = |
(m, т ч £ £ Л 2 |
|
|
(111.40) |
||
2 -LI—1—iL |
sm ѲДѲМ. |
|
||||
|
|
|||||
4 |
|
Ото |
вклад |
M |
|
энергети |
Неопределенность |
угла Ѳ вносит |
в уширение |
||||
ческой линии, определяемый |
аналогично ( I I I . 39): |
|
|
|||
|
Д £ 5 = : - ^ Д Ѳ . |
|
|
(111.41) |
||
Вклад неопределенности |
энергии ускорителя |
Д £ 6 |
получаем |
|||
из эксперимента. |
|
|
|
|
|
|
Обшее уширение |
спектральной |
линии |
в рамках |
принятых |
||
допущений определяется выражением |
|
|
|
|||
Ь.Е = j Д/52 + АЕ22 - f ДВ2 + Д £ 2 + ЬЕ\ - f Д £ 2 |
| 2 . |
(Ш.42) |
||||
138
Разрешение каналов спектрографа. Энергетическое разреше ние отдельных каналов спектрографа определялось эксперимен
тально при |
помощи а-истсчника 2 3 8 Р и |
с двумя линиями, |
отстоя |
|||||||||
щими |
друг |
от друга на 0,043 Мэв. |
Учитывалось |
влияние |
следую |
|||||||
щих |
факторов |
на ширину |
линии: |
собственной |
ширины |
линии |
||||||
а-источника, |
аберрации |
спектрографа, |
ширины |
входной |
щели |
|||||||
а, нестабильности магнитной индукции в зазоре. |
|
|
|
|
||||||||
Собственное |
разрешение |
а-источника |
2 3 8 Р и |
по |
паспортным |
|||||||
данным — Д £ і ^ 2 кэв. |
Диаметр активного |
пятна |
— |
1,6 см. |
Вли- |
|||||||
Рис. 33. |
Схема эксперимента: |
|
|
|
/—поворотный магнит; |
2—линзы; 3—пятиградусный |
магнит; |
||
4—спектрограф; М~мишень; |
Ф—фарадеев цилиндр; |
1' и |
2'—мо |
|
|
ниторы. |
|
|
|
яние аберраций оценивается |
по |
( I I I . 35), как |
Д£г < 0,5 кэв. По |
|
скольку стабилизация магнитного поля лучше 0,05%, то из гра
дуировочной |
кривой |
вклад |
нестабильности |
магнитной |
индукции |
в зазоре АЕ^ меньше 2 кэв |
по всей длине фокальной линии. |
||||
Детальное |
исследование |
разрешения в |
отдельных |
каналах |
|
показывает, что при |
одних |
и тех же величинах а на входе в ка |
|||
налы получаемое экспериментально разрешение примерно одина
ково для всех каналов и может быть |
выражено |
эмпирической |
||||||
формулой |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
-,— |
+ 0,01 ) а |
|
(Ш.43) |
|
|
|
|
|
01 |
|
) |
|
|
(7, 10і и а выражены в сантиметрах). |
|
|
|
|||||
При |
работе спектрографа |
совместно |
с циклотроном У-150-1Т |
|||||
на пучке |
протонов |
(или других частиц) |
необходимо учитывать |
|||||
влияние |
факторов, |
отсутствующих |
при |
работе с а-источниками. |
||||
Выбор |
допустимых |
размеров |
ширины |
щели |
на |
входе каналов |
||
в этом |
случае будет определяться конкретными |
условиями экспе- |
||||||
139