книги из ГПНТБ / Глущенко В.Ю. Введение в физическую адсорбцию учеб. пособие
.pdf67
*сорбируемых веществ. Теряются представления об удельно! по верхности, поскольку весь скелет микропористого адсорбента,
как бы обстоящий из оетки лонных, атомных или молекулярных агрегатов, взаимодействует о чаотипами адсорбата. Теория объём ного заполнения мнкропор даёт внергетичеокое (а не чисто геометрическое) определение микропоры.
Боди распределение значений адоорбционных потенциа
лов внутри объёма пустот (пор) твёрдого тела таково, что, во-
первых, минимальное значение потенциала 'j'm m обеспечивает
в элементе адсорбционного объёма существенное повывение кон центрации адоорбата но сравнению с равновесной объёмной фа
зой и, во-вторых, концентрации |
адсорбата |
в |
элементах объёма |
||
о H'm.ln, |
* ^ |
m ax заметно не |
отличаются, |
то такая пористая |
|
структура |
висит |
название микропористой, |
а |
соответствующие |
области адсорбционного пространства - мнкропор. Эти уоловия могут быть записаны в виде неравенств
и . |
( Ш ) |
Значения И заключены в интервале |
от 2 до к . |
Данное определение микропор |
оодеркит прямое указание |
на важнейшую оообенность адсорбции в них. Веоь объём микро-
пор, |
в которых адоорбционный потенциал оказывается повывенным |
и з-за |
наложения силовых полей противоположных "стенок", |
участвует в адсорбции. Последняя происходит путём распределе ния адсорбированного вещества по всему объёму микропор;
тогда теряются представления о послойном заполнении "поверх ности" (не имеющей здесь обычного смысла). Отказываясь от
68
представлений о "поверхности микропор", теория не исключает понятия о пограничной области пространства, внутристаторой значение потенциальной анергии отличается от ее значений в равновесной объёмной фазе. Эта область включает периферию твёрдого тела и контактирующего о ней газа или пара. Но спе цифическая особенность мйтаопориотых адсорбентов состоит в том, что весь объём мякпопою входит в эту область.
Наличие в выражениях (14б) множителя "Т" Своди Н « 2 * 0 говорит, каэалооь бы, о неприменимости определения
понятия "шпфопора", даваемого теорией. В самом Деле, с повы
шением температуры |
неравенства |
переходит |
||||
в 4 Vin. "vakT |
, к поры |
"исчезают". Кроме того, |
так |
хак |
||
4*min. |
зависит |
от природы |
вещеотва, |
то получается, |
что |
|
один и |
тот же адсорбент в среде одного |
газа имеет поры, в |
сре |
де другого не имеет. Указанное противоречие носит, скорое все го, мнимый характер. Во-первых , теория объёмного заполнения микропор не отрицает,. о чём оказано выше, существования погра ничных облаотей пространства. Во-вторых, с повышением темпера
туры "иочеэают" не поры, а механизм ажсорбпии. отличающий вти
поры от других,и тогда нет смысла выделять
данный тип нор в особый класс. Предлагаемая теорией объёмного заполнения классификация пор является одновременно и класси фикацией сорбционных процебсов - в этом большая диалектичес
кая ценность теории, рассматривающей процеос адсорбции |
в |
|
•дчнстве и глубокой |
взаимосвязи причин, его вызывающих. |
|
Основное |
значение в теории имеют две функции: |
|
|
\ |
|
А * R T Си. p s /p |
( Ш ) |
|
69
ж w / = a Y m (i46)
Юпомнлм, 4io потенциальная теория Полянн танке использует выражение (ом.уравнение 105), не отличающееся по своему виду от (147) и интерпретируемое как адоорбцконный потенциал.
Другиыи словами, очитаетоя, что "р" еоть давление адсорбата
в равновесной газовой фазе, а "р& ” - давление внутри пор у
поверхности, на которой |
происходят конденсация адсорбата. |
||
Теория Полянн принимает, |
что адсорбированное вещество может |
||
быть |
отождествлено о |
жидкой фазой (p s ) при любых значениях |
|
"р °. |
Теория объёмного |
заполнения рассматривает адсорбированное |
вещество как особую Фазу, которая может быть и не конденси рованной. Только насыщенная адсорбционная фаЗа может быть названа "квазижидкой", в то время как теория Полянн приписы вает свойства нормальной жидкости адсорбату даже при малых заполнениях, то есть уже в первом слое.
Веджчжва "А" в уравнении (147) интерпретируется как Уменьшение овободной энергии при адсорбции, равное дифферен циальной мольвой работе при переходе одного моля адсорбата из состояния нормальной жидкости в адсорбированное состояние при неизменной температуре. Кроме того, теория объёмного заполнения микропор исходит из положения о том, что свойотва адсорбированных микропористыми адсорбентами вещеотв в принци пе отличаются от свойств соответствующих им объёмных жидких фаз: например , будучи сильно сжатыми, вещества в порах харак теризуются практически постоянными коэффициентами термичеоко-
го расширения. Опыт показывает, что при адоорбцяи в микропо-
рах безукоризненно сохраняется линейная зависимость логариф-
то
на аредехыюй веячкп адрорбцпх от температуры, а коэффициен ты м ри чаосаго рвояхренжя замети и м м х, соторьи харая-
мрш дхя вернадавоге ооотояяяя мааоти. Эм •ботоямдьотм
паз и л л жатв стропе* мрмояпмпчеаязв овмалв адоврбцл
в кахропарах. Пн ж будем бола педробво оотахавдкватьоя ва
обооиаана а рааянпв предотаелмяй мари оЛЫммзго завод-
и н я ( хм егого нови обратим* х таким, вапример, рабо
там - |
Поэтому ааюпам раздое зайчатам о «ом, |
что ахи |
ва пеождввх w o n u u l морвв закапается в анводо |
фуякции, |
аваля чесий аях моторов в точвоота соответствует |
ввху вэвоотвого в таорм растворов ураввепя Гиббра-Дпгема*
Звачвт, адсорбция я мвхропорах оохонваемя ао-оудоотву
(это весьма ваяю!) охпм вэ фуадамеятадьных уравнений твори*
пегдомешгя гецеоп мжжоХ фааей, то аон ебьёимв..
И . КАПИЛЛЯРНАЯ юшднсйшмШ Ь
Теория «бвбммго вшохваняя ыифоаор, л х оказано
С
вив, отпаиваем* ат геометрачеопх арехотаивнк! о поверхsoon раздел оооуяествущих фаз в тем едучао, когда вся яеграпчвая абдаоть проотраяотм, "задванааваая1' обе фазы,
вкхмчаотоя ъ облоть повиаквого адоорбцяовюго потенциал..
к когда мелка отенок икого боды» адеорбкруюянхоя модекуд,
когха вари язотаточи» бехывяе?
Усматривая иекеторые теорхк адсорбции , мы нигде,
в оудооти ,ео я к считать теорхв ебыёмизго заполнения мик ропор, яе овяэнвал прямо, в явном виде, характер адсорбции з характером яеркстосм, те естьвигде не отавхл вопрос:
как вяяет гмиетояя пер ва адсорбции?
71
?аоонотрсм бдгсав мв-двр-ваальсовоС авеорйрв паров в строго цвлввхрячаоков воре. Хорошо ззваотво, что со» хаавлляр
©ПУОТВ» в ж ивом , шнв~
|
|
|
|
|
тнаатгв *го о т » , то |
|||
|
|
|
|
|
жядвоото похжмамя в ва- |
|||
|
|
|
|
|
пвлляра ш яеваторув вн~ |
|||
|
|
|
|
|
оо>7 |
к |
о обрааоваам |
|
|
|
|
|
|
ааромхтого и н о й |
|||
|
|
|
|
|
(рва. |
Я ), |
Обоввачявг чаре |
|
|
|
|
|
|
в |
- крсово! |
угол омачв |
|
|
|
|
|
|
ваяяя, черев б |
- rw u* |
||
|
|
|
|
|
вую оадг яовврквоотаого |
|||
Рво;Э1, |
Схема тодвятвя |
|
|
ватяжоввя. |
|
|
||
п ю и а I |
жанядляре. |
|
|
|
|
|
|
|
9ю |
столба ввжаоотв вноото! |
к вираавтоя товз |
||||||
|
S T 'Z ^ .iip * |
2 0 b ,Elu ^ C o s 0 ' |
|
(I%#) |
||||
гявз |
ражуо шявлляра, равви! ралвуоу маме»; |
J3 - |
||||||
плэтнММ явдвоотвз кровавахеше 23«,гшбСо*£. оуммярвая |
||||||||
овла тоаорхшотяого натямажя. |
|
|
|
|
||||
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
К. |
2 |
б* C o s e |
|
|
|
|
|
|
|
• ш |
.Я |
|
|
|
(150) |
|
|
|
|
|
|
|
|||
так т а |
|
Р ~ |
^ / V m |
|
|
|
(151) |
|
|
|
|
|
|
||||
где к - колавглирная маооа, |
ДГ - |
мольный об*8м вяжвооп, то |
||||||
|
|
|
|
т . |
|
|
|
|
|
|
2 |
^ C o s e -Vta |
|
|
|
||
|
|
|
M |
' s UL |
|
|
|
(152) |
72
8 ЦутреДМГМл рвемяох мы уяе о«и*чеха, что соотоянва вв-
цеотва в ворох в ярицаяо яохяю отдячатмя о? нормального вид-'
нвго. Во нооиепег eelчае речь яябт о вндвютях (вевеотвах,
оххыавинх юаяачвтемйо)., не будет водяной онвной оперировать велхчнюй Vtn. • Не ноклочено0 что в ^ аанетво наменяете*
о нанеяаияеы ооотояня чдворворованной вядеотв. Однако закон-
аооть виводнеявнх операций (уравнен* 149-152) а обвей доста точно удовлетворительно. водтверядаетея оюпорниеятальншя данным во оМербцин HopooOpoSKix вевеоп.
Вноота водняпя вядюоотя а яаяяллкре овяааиа е об модецглярной ыаооой так вампаемыи барометрическим травнепан:
- (153)
Здесь: р - давление пвров. жндмоти на внеото К. ,
р - то ве над поверхностью, гдэ к «О (явд влоояо!
поворхноотьв раздела нндвооть - вар). Поетоиу "р"
некие "р& Г* ...............
Яодотавляя (153) в уравнение (152), получаем:
t u p / . |
2 б^Со&^МГг» |
(154) |
р » |
Zm -RT .................. |
f e e жадное» в капилляре водяоотьв оыачнвает отекка, то0«О
я тогда |
_ |
2 |
|
б |
у т |
|
|
||||
Р |
/ р |
^ |
г |
Z |
t u . |
|
|
(155)
Уравнение (155) носят-назвав» уравнения-Кельвина .для яаляндрк-
чеоного капилляра, говорят,, что о ростом дрнвкзны вогнутой поверхаооти кяжнооя давление пара над яей умеимается. Следова-
73
«ель», mx вогшутьия т т о т н к пар отаюнгоя ваоыцоярнм вря рЛ»ь<1 я ею нонхеноацяя.проязойдвт вря р<р&. 8то явлена навивается жмяддяряоЖ«оаденоапкей.
Воля вяхюоть, яапрстяв, вэ сыачмвает отевхя хапвлляра.
то ©■ -100° ( Соь9*-£ ) я урааюняе (155) иврвхохят я уравяе-
■ в |
®е ■ |
щ ; |
р / р . |
||
4 |
(156) |
|
авторов говорят, что над выпукл» «ошсюы (рве ,32) хявлвяяе |
||
|
|
паров яовяя больно, чей яах |
|
|
плоско! поверхностью иядиоо- |
|
|
н . Это явлаяяв используется |
|
|
для определена* рахиуоа |
|
|
гйр. Вхавлявая в пори васиа- |
|
|
чяващув нхиоеть (явпрямр, |
|
|
ртуть), шивав во ввлячяяв |
РжаХ , охвш образована |
ь. р раоочвтать передан! |
|
.♦•вУкЛоге м ш я а капилляре. |
вффектяв*! размера иотох |
|
ртутив! перемирии). |
|
.......... . |
/.............Раооиотрш ггзорь поведение.вецеотва-вворах равяо!
кояфагурапп. Обратимая к примеру юягоообразю» поры(р*о.ЗЭ)
|
По мере заполнения поверх^ |
|
яоотя (атовок) поры превохо- |
|
хят образована адсорбцпов- |
|
яо! плЗякх о иенхогом ян. |
|
дна пори. ИяяямальяиЖ размер |
|
радяуоа крикет отвечает |
|
началу процесс? ,»ооло!вого |
иоаусообраэных пор. |
заполнения. КОгяаг оогзаово |
(155), давление над мениском достигнет p s <£ RTZw V
произойдёт конденсация, что вызовет появление мениска о болв
аны раднуоом. Значит, нужно увеличивать давление "р", чтобы конденсация проиоходнла и дальше. Она закончится, когда р=рs .
При уменьшении давления часть жидкости испарится (десорбирует
с я ), образуется неняох, которому будет отвечать некоторое по ниженное значение равновесного давления. Понизив его, мы вызо вем появление нового мениска о ещё меньшим раднуоом и т .д .
Процеоо адсорбции - деоорбции полностью обратим.
В цилиндрической поре, открытой только с одной стороны, процеос адсорбции аналогичен, но конден сация произойдёт при. постоянном давлении, поскольку радиус, ка пилляра остаётся постоянным* Де-
оорбция также обратима и прои зойдёт при. постоянных "рщ " и " V (рио„Э4).
Таким образом, в рассмот ренных примерах не оодеркктея от вета на вопрос о причинах появле ния так называемых.петель адсооб-.
пионно-десорбционного гиотерезиса.
Хорошо известно, что многие изо термы десорбция не повторяют изо терм адсорбции, находясь в отдель ных интервалах равновесных давле ний выше последних (рие.35).
75
ГГервым погсытадюя дать объяснение Зигмонди. Ов высказав предпо ложение, что в процеоое адсорбции пары не омачивают полностью стенки пор адсорбента. Неполнота омачивания вызвана наличием
загрязнений. Тогда справедливо
_ 2 £У„, С о ф
P l / p b = Q. |
R T Z wa |
(15Ча)
По ыер<гувеличения равновесного давления всё большее количест во этих загрязнений (адсорбированных ранее посторонних вецеотв)
покидает поверхность. В пределе, когда отепень заполнения по верхности равна единице
|
2 б У т |
P a / p s = 0 |
RT'Zua |
|
(I55a) |
Действительно, здесь P j> p 2 при |
а^ > а2 (рио.Э 5). Объяснение |
Зигмонди предполагает наличие гистерезиса вплоть до очень ма
лых давлений. |
Можно, однако, заметить, что оумеотвует и никьлй |
предел р /р $ , |
за которым гистерезис нввозможен. Ов получается |
только в тех капиллярах, в которых образуется мениск. Повтому на одном о том же адсорбенте в ряде случаев гиотерезио еоть
(молекулы адсорбата малы), в других - нет (молекулы велики).
Другими словами, гиотерезио должен зависеть и от внутренних овой.гв конкретной системы адсорбат-адсорбеит, • ие только от внешних причин, например, загрязнений.
|
Если полностью следовать Зигмонди, петли гиотеревиоа |
||
ие образуются при |
повторном процессе адсорбции - десорбции |
||
(ведь |
загрязнений |
больше |
н е .!) . Между тем, епперимеятальные |
данные |
говорят, что это |
ие всегда т: к. Можно дать я другое |
объяснение, воспользовавшись представлениям* о так называемых
76
бутылкообразных порах. В процеоое адоорбции конденсация проя-
эойдв» а йнроюой полоти пор |
C2ft) |
при давлении |
- |
2 . 6 |
У т |
Р а - р 4 е |
R T l ! * |
|
|
|
(156) |
При десорбция вти полооти опорожняютоя лишь тогда, когда
давление упадёт настолько, чтобы прорвать мениок в узкой части
поры ("2ft ) , |
то есть |
при уоловии; |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
, 2 |
ё |
У |
т |
|
|
р 6 = р ^ е |
w |
|
u |
• |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
(157) |
Таи как |
'2 ^ < 12а |
, |
*о Ра > Р в . |
И всё-таки, только третья |
||||
теория |
гаотареэиса |
- |
теория открытых с |
обеих концов пор - |
||||
позволяет дать лучшее объяснение и может быть проверена ко |
||||||||
личественно. |
Теория |
исходит |
из представления о задержке обра |
|||||
|
|
|
|
|
зования менисков при адсорбции |
|||
|
|
|
|
|
(рис.Зб)..Еолц капилляр открыт |
|||
|
|
|
|
|
о обеих концов,.то мениск не |
|||
|
|
|
|
|
образуется в процессе адсорб |
|||
|
|
|
|
|
ции .(речь идёт о шаровидаом ме |
|||
|
|
|
|
|
ниске). В цилиндрическом, капил |
|||
|
|
|
|
|
ляре конденсация происходит толь |
|||
|
|
|
|
|
ко |
тогда, когда давление паров |
||
|
|
|
|
|
достаточно велико, чтобы на |
|||
|
|
|
|
|
стенках |
капилляра образовался . |
||
|
|
|
|
|
слой |
конденсированной жидкости. |
||
|
|
|
|
|
Когда |
это давление достигнуто, |
открытой поры. |
конденсация вызовет появление |
|
других олоёв. Радиус пялиндрн- |
||
|