книги из ГПНТБ / Ульянов О.И. Инженерные методы расчета ламповых и транзисторных схем
.pdfДля |
транзисторов |
поступают |
ана- |
^ 6 |
■ |
|
||||
логичным |
образом. В |
эквивалентной |
|
|
Ф |
|
||||
схеме |
транзистора |
(рис. 34, г) |
вну |
"/ IK |
|
|||||
тренняя отрицательная обратная связь |
|
|||||||||
у-типа отображается наличием во |
^ |
( |
SU, |
_ |
||||||
4 4 |
||||||||||
входной цепи генератора тока ёЧгД^к- 30 |
4 |
—0э |
||||||||
Но обратная связь у-типа увеличивает |
р |
4Q эквивалентная |
||||||||
входную |
проводимость |
до значения |
с "ема |
транзистора'^как |
||||||
(табл. |
4) |
|
|
|
|
|
четырехполюсника. |
|
||
|
|
|
К вх = У и + У і г ' А • |
|
|
|
( 2 - 4 0 ) |
|||
Это дает |
основание |
|
исключить |
из |
Эквивалентной |
схемы |
(рис. 34, г) генератор тока g\o/S.UK, а проявление внутренней об ратной связи отобразить включением на входе проводимости Увх (рис. 40). В отличие от рис. 34, г на рис. 40 вместо низко частотных параметров транзистора (gu, gi% S, gi) введены комп лексные, т. е. частотнозависимые параметры Увх, S, У*. Соглас но [9] расчетные выражения у-параметров находят из физиче ской эквивалентной схемы транзистора, предложенной Джиаколетто:
|
|
0>Z |
|
|
|
|
£11 + /' Гб . |
|
(2-41) |
||
Уп = 1 + у шТ |
’ |
|
|||
— Уі2 |
g12+ |
У ц С к . |
|
(2-42) |
|
1 + |
У <■>т |
’ |
|
||
|
|
|
|||
— У21 — S — |
S |
|
. |
(2-43) |
|
1 + У <0 т |
’ |
||||
- У22 = К « gi + уо) Ск. (і |
+ |
• |
(2-44) |
Кроме низкочастотных параметров gn, gn, S> gi в формулы вошли параметры транзистора т, С1Ь Гб- Постоянная времени транзистора х согласно (2-43) может быть найдена из экспери ментально снятой зависимости крутизны 5 от частоты со. Для
1
некоторой частоты co = cos= — модуль крутизны
I 5 I |
5 |
(2-45) |
|
+ (сот)* |
|||
1/1 |
|
уменьшится в у 2 раз. Определив частоту cos, найдем |
|
1 |
(2-46) |
|
Другой путь определения т связан с часто указываемым в справочниках параметром транзистора fa (граничная частота
51
коэффициента усиления тока в режиме короткого замыкания при включении с общей базой)
S T 6
(2-47)
Значение т может быть также найдено по параметру транзи стора — предельной частоте генерации /г
S
(2-48)
160 -Ск-/?
Величина /'с обычно указывается в справочниках, но может быть найдена и экспериментальным путем по проводимости у и, замеренной на очень большой частоте. Из (2-41) видно, что при
со— оо
(2-49)
Коллекторная емкость Ск указывается в справочниках непо средственно или в виде произведения Ск-«б- Величину этого произведения можно вычислить еще и так [9]
Ск-Г6 ■ |
/« |
(2-50) |
8 - / |
Для практических расчетов по (2-41, 2-44) необходимо рас полагать низкочастотными значениями «/-параметров. Посколь ку в справочниках указываются для транзисторов параметры 12213= ß, Лнб, 7*126 и /і22б, то надо по ним уметь определять низко частотные значения «/-параметров:
g Цз |
|
1 |
|
|
|
|
V 'O + ^ ls ) |
’ |
|||
|
|
||||
-£"і2э = |
1*226 ----Т |
‘126 |
\ |
||
/1 |
, |
||||
|
|
" і і б Ч 1 |
+ |
Л2іэ) |
|
— g213 = S |
= |
‘ 21 э |
|
|
|
Ацб-О + Ай») |
Лп6 |
||||
§22э — g i — “ — 1*226" |
Аігб'^гіэ |
= /«г2б + |
|||
Ri |
|
W (1 + Л21-э) |
(2-51)
(2-52)
(2-53)
S -11:26. (2-54)
По справочникам все эти параметры можно рассчитать только для типовой рабочей точки. Согласно [12] параметры gi, g-цэ, 5, т прямо пропорциональны току коллектора. Исходя из этого, они могут быть пересчитаны с одного значения коллекторного тока 1он на другой по формулам
gi = gi |
(2-55) |
5 из — gm -— ; |
(2-56) |
/ок |
|
52
S' |
(2-57) |
(2-58)
7 OK
Величина /'б при расчетах может считаться независимой от режима. Коллекторная емкость пересчитывается с одного ре жима на другой на основе того, что она примерно обратно про порциональна квадратному корню из напряжения на коллек торе
С,; = Ск - і / р - |
(2-59) |
f ^ок |
|
Итак, лампу и транзистор как четырехполюсники можно ха рактеризовать единой системой у-параметров, низкочастотные и комплексные значения которых определяются описанными выше способами. Формулы табл. 3 позволяют рассчитывать по ним динамические параметры лампового и транзисторного каскадов. Если воспользоваться формулой динамической вход ной проводимости (а она учитывает проявление внутренней обратной связи), то вход как лампы, так и транзистора в ди намическом режиме можно отображать на эквивалентных схе мах проводимостью Увх (рис. 39 и 40). Для лампы значение Увх находится по (2-37). Для транзистора следует использо вать формулу (2-40), подставив в нее значения комплексных параметров транзистора по (2-41) и (2-42), а также значение динамического коэффициента усиления напряжения по табл. 3. •Получится весьма сложное выражение, так как К в свою оче редь выражается тоже через комплексные параметры, являясь функцией частоты; с ростом частоты К несколько падает. Это замедлит рост входной проводимости с увеличением частоты. В [9] предлагается при нахождении входной проводимости тран зистора пренебрегать уменьшением К с ростом частоты, счи тая ДСсо) жКо- Тогда
Увх |
Уп + У\ѵКй — |
■ §вх + |
7 - ю-С пх |
1 +7-м-*Вх |
(2-60) |
||
1 + У-Ш--С |
SBXO + |
|
|||||
|
|
|
|
|
|||
где Свх - |
гб |
+ Ск-Ко — величина, |
характеризующая |
|
максимум |
||
|
значения |
входной |
емкости |
транзистора |
|||
|
|
в динамическом режиме; |
|
(2-61) |
|||
С вч |
-Z+ С ■гQ- к о |
|
|
|
|
|
|
твх = —- |
= -------------------- постоянная времени входа транзистора. |
||||||
Звх |
|
гб-£вх |
|
|
|
|
(2-62) |
В действительности входная емкость и активная составляющая входной проводимости транзистора несколько уменьшаются с ростом частоты.
53−.
Из изложенного видно, что для лампы и транзистора при годна одна и та же эквивалентная схема рис. 40. Разница между ними лишь в расшифровже значений параметров
.(табл. 6).
|
|
|
|
|
|
Таблица 6 |
|
Активный |
|
|
|
|
|
|
|
элемент |
Лампа |
Транзистор |
|
||||
Параметр |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
£ 0 Свх |
р |
4- |
|
/ о) С |
|
|
|
&BX |
~ |
У |
° в х |
|||
|
|
1 |
+ |
j |
Wт |
|
|
У 12 |
0 |
|
|
0 |
|
|
|
У21 |
— S |
|
|
1 |
|
j |
со z |
|
|
|
|
|
|||
У і = — У22 |
§ 1 + J №Свых |
S i 4~ j |
|
<■>Свых |
|||
С вх |
С с к + С с а * 0 "Ь 1 Я"о 1 ) |
~р~ + |
С к ■ |
I |
К о 1 |
||
|
|
С « - ( > + І + Т . % ) - |
|||||
Свых |
Сак + Сса |
|
|
|
|
С' |
|
|
|
= с к + --------:-------, |
|||||
|
|
|
|
1 |
+ |
J |
X |
|
|
где Ск = S -гб'Ск |
|
||||
&ВХ |
0 |
g n + fil2 |
• |
К о ~ gl\ |
2 —7. Расчет усилителя с емкостной
межкаскадной связью
Материал предыдущих параграфов является основой для •самостоятельного анализа и расчета конкретных схем. Для примера рассмотрим усилители с емкостной межкаокадной •связью (ламповый и транзисторный варианты).
Если усилитель в ламповом варианте составлен из каска дов по рис. 41 и 42 (табл. 7), а в транзисторном — по рис. 43 и 44 (табл. 8), то расчет по переменному току любого из них ■сводится к расчету эквивалентной схемы рис. 40 при расшиф
ровке параметров согласно табл. 6. |
Исходя из |
этого, |
занесем |
•в табл. 7 и 8 значения параметров |
Увх, Уі и Уцакв эквивалент |
||
ной схемы для областей средних, |
низших и |
высших |
частот. |
54
Под средними частотами понимаются такие, при которых не проявляются заметно емкости усилительного элемента, связи, входа следующего каскада. При правильном выборе усилитель ного и других элементов схемы в расчете для области средних частот учитываются только активные составляющие парамет ров. Коэффициёнт усиления напряжения для средних частот оказывается максимальным и обозначается Ко- -Относительное значение коэффициента усиления, получаемое для различных частот, указывается нормированной частотной характеристикой
На практике частотные свойства усилителя обычно указывают ся полосой пропускания, т. е. диапазоном частот, в котором относительное значение коэффициента усиления У0Тп (со) не выходит за пределы допустимых уровней его повышения или ос лабления. Допустимый уровень К(а>)/К0 на высшей (соВ/) и низ шей (соц) частотах заданной полосы принято называть допусти мым уровнем частотных искажений соответственно на высшей (Ув = Кв/Ко) и низшей (Уи— КвІКо) частотах. Такие обозначе ния применяются в табл. 7 и 8.
При расчетах удобно [9] пользоваться постоянными вре мени. Так, от постоянной времени для низших частот тП; зави сят коэффициент усиления Кп, частотная и фазовая характе ристики. При заданном (допустимом)' уровне частотных иска
жений Ун на нижней граничной частоте |
необходимо |
обеспе |
чивать значение постоянной времени не менее |
|
|
= |
|
(2-63) |
То же можно сказать и о роли постоянной времени для |
||
высших частот тв с той лишь разницей, что она не |
должна |
|
быть более |
|
|
|
|
(2-64) |
Величины, входящие в формулы постоянных времени, показы вают (табл. 7), как сознательным выбором пассивных элемен тов схемы, а также лампы или транзистора с определенными параметрами (учитывая зависимость их от режима по постоян ному току) можно добиваться желательных показателей усили теля.
При практических расчетах часто необходимо предваритель но выбирать усилительный элемент. В связи с этим остановим ся на важном понятии площади усиления лампы.
55
Т а б л и ц а 7
Частоты |
|
Низшие |
Средние |
Высшие |
Низшие |
Средние |
Высшие |
|
^ в х |
|
|
0 |
0 |
0) C .. |
0 |
0 |
ш С вх |
|
|
|
|
|
BX |
|
|
|
У і |
|
|
ёі |
£ І |
gl + У 03 Свых |
£ І |
ёі |
gi + У 03 Свых |
у и эко |
|
|
Sc |
£a + ge |
ga + gc + |
S H |
|
|
|
|
|
|
ga + £н |
ga + £и |
|||
Sa |
11 |
++ j 0) C |
+ /оз-(Свх2 + См) |
|
||||
|
CB |
|
|
|
||||
|
|
|
J |
|
|
|
|
кй-
К = |
Kn = ' |
/Со |
|
Ko |
/С и = |
К о |
|
/Со |
|
|
|
|
|||||||
У21 |
1 + У<охн |
' gl+g&^-gc /СВ = |
1 + /шхв |
1 |
+ 7 |
К 0 = g i + g a + g n |
/Св = 1 + |
У В) х |
|
|
Ссв X |
|
|
^CB X |
|
|
|
||
|
( |
Ri'Ra |
\ |
|
X I R H + |
RI -Ra |
|
|
|
|
X Г С + Ri + Ra ) |
|
RI + R а |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
СвхІ+ С,вы.ч+ С м |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S i + |
Sa + Sc |
|
|
|
С вых + |
См |
|
|
|
|
Co |
|
|
|
ë l + Sa + s„ |
|
|
|
|
|
Sa к в |
|
|
|
|
|
/СИ |
/>+Ш! |
V 1 + w |
|
|
|
К 1 + ы * |
|||
«■о |
V ' * ( é r f |
|
|||||||
|
|
|
|||||||
ер (ш) |
arctg • |
|
arctg (ихв) |
arctg |
ü) Хн |
|
arctg (<охв) |
||
|
|
|
|
|
|
Оі
Таблаца 8
К( *>) = |
|
лѵ= |
|
|
|
Ко |
|
77о = |
|
К о |
^і +5к+§2+ |
|
Ко |
/<-„ = |
1 |
—S |
|||
У21 |
/7„ = |
/7в = |
1 + /7“ |
gi+gn +gii |
|||||
"Y. + Y |
ІІЭІ |
1 + 7 |
+ <?2 + £вх3 |
|
1 + УШТ |
|
■=н |
—s |
|
I т |
7 т.'сн |
. —S |
|
|
|
|
|
g3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
Ьёэ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
Сев ^/?н + |
|
|
|
|
|
Й2+ ^ 2 + 8вх2 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
+ |
Я I Як |
|
|
|
|
+ йі + ёк |
|
|
|
7? г + 7?к |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
" (gZ+gK + ^ + + g2) + ^K+ ^'BX„
&ЭКВ
” “Ь Xj + ^2,
cl
|
|
£экв |
|
|
|
CQX* £B |
|
|
|
£экв |
|
77 (о>) |
|
V 1 + (“ ^ ) 2 |
|
77„ |
|
<BTH J |
|
|
|
|
|
|
arctg • |
arctg (®тв) |
1 |
<? (и) |
arctS ^ Г |
77o
/7в = 1 + 7“T
Ск *S
X+ &І
cl
= x +
— X + X 1
] / 1 + ( ® x B)2
arctg (<O T b)
Как видно из табл. 7, постоянная времени представляет со бой отношение
Со |
С о - 1 * 0 ) |
о |
с |
-ЬЭКВ |
О |
Но величина постоянной времени должна удовлетворять и ус ловию (2-64). Следовательно,
(2-65)
Со
'Смысл (2-65) в том, что при заданном уровне искажений произведение коэффициента усиления Ко па верхнюю гранич ную частоту сйв определяется крутизной лампы 5 и емкостью С0. Произведение Д'0сов обычно называют площадью усиле ния. Площадь усиления характеризует возможности (ресурс) увеличения коэффициента усиления и верхней граничной ча- •стоты. Она возрастает с уменьшением С0. Значение С0 будет
наименьшим при СВ Х 2= 0 и См = 0, |
т. е. |
при |
C0 = CBbIK+ C Bx- |
Площадь усиления в этом случае и |
при |
ßB= l |
определяется |
•только параметрами лампы и называется площадью усиления лампы
П Л |
S |
(2-66) |
|
Свьк + |
|||
|
Свх |
Для транзистора так же, как и для лампы, верхняя гранич
ная частота определяется выражением |
|
шв = - ^ . |
(2-67) |
. ‘'В |
|
Отличие заключается в том, что для транзистора ни при ■каком значении нагрузочного сопротивления нельзя получить
.верхнюю граничную частоту более
“ вмакс = -^Г • |
( 2 - 6 8 ) |
Отсюда выводится первое условие для выбора транзистора при заданных верхней граничной частоте и уровне частотных иска жений
|
т < |
~~~ • |
(2-69) |
|
Второе условие получим из (2-67) |
|
|
||
ш = — = |
Я" |
|
|
Свх2~£вх2"с |
|
t + t i + T2 |
С к-Гк • I Л"о I + |
||
|
■с + |
^экв |
||
|
т + I С к ' г б + |
'вх2 1*0 |
|
€0
Последнее выражение |
указывает на то, что при заданных |
<Вв, |IR и выбранном по |
(2-69) т коэффициент усиления К0 мо |
жет быть получен тем больший, чем меньше .сумма, заключен
ная в скобки. Это означает, что транзистор |
при заданных сот |
|
«в и Ко должен быть выбран еще и по второму условию |
||
CV/-6 |
К0 |
(2-70) |
|
|
где Сох2 ~ ——-----емкость входа следующего каскада.
6 ( 2 )
Выражение (2-70) действительно и для промежуточного и для оконечного каскадов, но в последнем случае оно. упроща ется, так как то= 0, и принимает вид
с *'Гб< ^Л Й Т " |
(2'71) |
|||
С учетом (2-47) условие |
(2-69) |
представляется и в таком |
||
виде |
|
|
|
|
5 |
> |
1. |
|
(2-72) |
|
|
|
|
|
Пример |
расчета |
2— I 1 |
|
|
Требуется рассчитать ламповый каскад (рис. 41). Ампли |
||||
туда входного сигнала £/1т= 0,2 |
в, |
частота |
изменяется от |
/и=30 гц до /в=12 кгц. Заданный коэффициент усиления на
пряжения I Ко|= 6 0 . Допустимый уровень ослабления |
на |
гра |
ничных частотах Уи=У в=0,97, аи= а в—0,25. Каскад |
работает |
|
на следующий, для которого Свх2=40 пф, Rcz— 0,5 мом. |
На |
|
пряжение источника питания анодной цепи Дп = 250 в. |
|
|
Выбираем предварительно лампу, исходя из того, что ста тический коэффициент усиления ее должен быть более задан
ного Ко, а площадь усиления |
|
|
Я , = ------5------> |
аъ |
= so.2,.12.10. = 18,M0«. |
Свых + Свх |
0,25 |
Тогда необходимая крутизна лампы 5> 18,1 .(С ВЫХ[пф] + СВХ[пф])-Ю -3^ .
Для ламп всех типов сумма входной и выходной емкости менее 50 пф, поэтому необходимую площадь обеспечит любая
1 По материалам [9].
лампа (и триод и пентод), имеющая крутизну более 1—. Выби раем триод. Для триодов обычно а = Яа/Ді=2-г-3, а
ІК оІ^Т Т Г -,- |
|
|
|
Для получения До= 60 потребуется триод, имеющий р. ^ |
80+-90. |
||
Всем этим требованиям |
отвечает двойной |
. триод |
6Н2П |
(р=97,5+17,5, S = 2 ± 0 ,5 |
^-, Rt= 50 ком, |
CBb„ » 3 ,5 пф, |
Свх~3,5 пф). При таких значениях параметров определим ве личину проводимости g'a, обеспечивающую необходимое усиле ние 1
ga |
|Ко |
° |
2-ИГ - 2-10- 5 |
2- ІО-6 - |
|
60 |
|
= 1,14-Ю-5 сим.
Для получения усиления с некоторым запасом выберем ре
зистор Ra— 100 КОМ (ga= 1 ■10-5 сим) .
При напряжениях сетки от 0 д о — 1в сеточный ток может оказаться заметным. Поэтому выберем смещение
7/ос = — (1 +f/im) = — (1 +0,2) = — 1,2 в.
Для заданного напряжения источника питания Un и выбран ного резистора Ra на семействе анодных характеристик лампы проводим нагрузочную прямую (по постоянному току) и для напряжения смещения — 1,2 в находим точку покоя. Статиче ские параметры лампы для данного режима по постоянному то ку должны быть уточнены по характеристикам. Будем считать, что в данном случае подтвердились типовые значения. Тогда коэффициент усиления напряжения в области средних частот
IY |
—5 ____ —3____ _______ -2-10______ _ _ |
|
£i+Sa+£c2 ~ (2 + 1 + 0,2)• ІО-5 |
Приняв емкость монтажа равной 10 пф, найдем полную ем кость выхода
CQ= Свых + Свх2 + См = 3,5 + 40 + 10 = 53,5 пф и постоянную времени для высших частот
Со |
53,5 |
-К Г 12 |
= 1,67-ІО“6 сек. |
£эко |
3,2 |
т -5 |
|
-КГ |
|
При допустимом уровне частотных искажений и полученном: значении постоянной времени для высших частот обеспечивает ся верхняя граничная частота
= — = |
0,25 |
-6 |
= 1,5-ІО5 — |
|
1,67-10 |
||||
|
|
сек |
||
/„ = |
|
= |
24-103 гц. |
62