книги из ГПНТБ / Пахлавян, А. Н. Радиопередающие устройства учебник
.pdfсхеме, вызывает на нем падение напряжения UK— IaiRa. . Направ ление тока /ai определяет полярность напряжения на контуре которое для рассматриваемого момента имеет плюс со стороны ис точника анодного питания (обозначен в скобках рис. 5.26). В об щей цепи тока 7ai действуют три переменных напряжения Uu, U&, Ug. Поскольку настроенная нагрузка генератора — анодный кон тур — включена между точками анод—сетка (а—g), амплитуда напряжения на ней f7n(a-g) будет равна сумме напряжений Ua(а-н) и Us(i<-8 )>т- е- UK=iUa.+\Ug. Напряжение на контуре ик, естественно, противофазно сумме напряжений wa и u,g, как это и должно быть в замкнутой цепи, на основании закона Кирхгофа1).
Колебательное напряжение на анодном контуре настроенного генератора ик больше колебательного напряжения на лампе «а на величину напряжения возбуждения ug. Это является принципиаль ным отличием от схемы с общим катодом (где колебательные на пряжения на лампе и на контуре равны), что приводит к некото рым особенностям расчета энергетических соотношений схемы2).
Рассмотрим |
их. |
|
схемы рис. 5.2s видно, что ток в общей |
|
1) |
Из эквивалентной |
|||
цепи определяется как |
|
|
||
|
/а1 = |
Ua+ 6g |
’ |
(5.1) |
|
|
Яое |
|
|
где R се |
— эквивалентное сопротивление анодного контура каскада |
с общей сеткой; его величина определяется действующим на кон туре напряжением UKи током 7аь
Величина нагрузочного сопротивления
/?в = и* + и* = |
(5.2) |
7ai |
7а1 |
требуется несколько большей, чем в аналогичной схеме с зазем
ленным |
катодом. |
контуре током первой |
2) |
Мощность, развиваемая в анодном |
|
гармоники 7а1, |
|
|
|
Р ~ к = j - U U K = Y / a i Ua + \ h l U g , |
( 5 . 3 ) |
т. е. она состоит из двух слагаемых: первое l/27ai77a — мощность,
4) |
В -рассматриваемый момент +-L/,,—£/а—U g = 0, например, |
при отсчете от |
||
общего |
(заземленного) электрода — сетки— по -направлению така / ai |
с |
учетом |
|
знаков действующих напряжений i( c m . рис. 5.26). |
анода |
и |
-сетка |
|
2) |
Распределение мгновенных результирующих напряжений |
относительно катода лампы в схеме -с общей сеткой не отличается от аналогич ных в -схеме с общим -катодом, а потому основные расчетные -соотношения, по лученные ранее в гл. 4, -применимы и к данной схеме. Следует учесть, что трио ды, конструируемые для использования в этой -схеме, выполняются с густой сеткой, т. е. с -малой проницаемостью -(для обеспечения эк-ранирующего действия сетки), при которой возможно пренебречь реакцией анода и использовать рас четные соотношения гл. 4, -полученные для генераторных лам-п с веерообразным ■расположением статических характеристик, -в предположении D = 0.
5* |
431 |
развиваемая лампой генератора с общей сеткой, а второе l/2/aif/g — мощность, отдаваемая его возбудителем непосредственно в контур генератора. Это так называемая проходная мощность Р ~ ирох, не усиливаемая лампой инверсного генератора. Она заставляет уве личивать общую мощность, требуемую от возбудителя по сравне нию с обычной схемой с заземленным катодом. Однако это не яв ляется недостатком схемы, так как «излишняя» мощность пере
дается в контур каскада и увеличивает |
общую колебательную |
|||
мощность в нагрузке генератора с общей сеткой Р~к ■ |
|
сеткой |
||
3) Мощность возбудителя Р ~ Возб генератора |
с общей |
|||
определяется следующим образом. Из |
схемы |
рис. |
5.26 |
видно, |
что первые гармоники анодного и сеточного токов / а] |
и Is\ |
прохо |
дят через источник возбуждения — анодный контур возбудителя. В этих условиях мощность, отдаваемая возбудителем,
Р ~ = Y ( ' я + / .,) U t = . ± /я и , + ± /,, и , . ( 5 . 4 )
Первое слагаемое l/2/gi{7g=P.„g является мощностью, расхо дуемой на возбуждение генератора, как и для схемы генератора с общим катодом. Второе слагаемое l/2/ai t/g=P~ ирох— проходная мощность, передаваемая током / а! в нагрузку генератора (вклю ченную между анодом и сеткой). Эта мощность значительно боль ше мощности возбуждения, так как анодный ток лампы в гранич ных условиях работы генератора значительно превосходит ток сетки.
4) Коэффициент усиления, каскада по мощности А определяет ся либо отношением колебательной мощности, развиваемой лам пой генератора, Р~^ геиер к мощности, расходуемой на возбуждение, P~g, либо отношением полной мощности в контуре генератора Р ~ к
к мощности, |
расходуемой |
возбудителем Р~ ВОЗб; |
оба отношения |
|
равнозначны, |
так |
как Р ~ к |
= Р _ гспер4-Р~про* , а |
Р ~ в0зб= Р~й+ |
-'гР прохТаким образом, |
коэффициент усиления |
по мощности |
||
А = |
р |
генер |
|
|
|
|
|
Ue |
|
|
|
|
9 (7fii + 7ai)6;g |
|
|
|
|
|
|
Если считать, |
что |
то практически коэффициент усиле |
ния по мощности оказывается одного порядка с коэффициентом усиления по напряжению.
Эквивалентная входная емкость Свхэ в схеме с общей сеткой значительно меньше, чем в схеме с общим катодом. Практически она определяется статической емкостью сетка—катод, т. е. Свхэ^ « C gI{. Уменьшение Свхэ объясняется более сильной развязкой входной и выходной цепей в схеме с общей сеткой, где емкость
CaK^Cag-
Активная составляющая входного сопротивления Р вх значи тельно меньше, чем в схеме с общим катодом; это объясняется
132
прохождением первой гармоники анодного тока / а1 |
через цепь |
||
возбуждения (см. рис. 5.26). Она равна: |
|
||
RВ Х |
6g |
(5.5) |
|
^al + Igi |
|||
|
|
||
Величина R BX сохраняет относительное постоянство, |
так как при |
любых изменениях режима генератора (по напряженности) токи анода и сетки / аь 1е\ изменяются в разных направлениях. Величи на сопротивления R nx зависит от выбора режима генератора и уг ла нижней отсечки анодного тока i0. Без учета сеточного тока в предположении /gi-C/ai (что справедливо в условиях граничного
и недонапряженного режимов) |
выражение для Rox согласно (5.5), |
|||
(4.48) и D m 0 приобретает вид |
|
1 |
||
R= |
и.г _ |
‘al |
||
/ ai S ctj (1 — cos 0) |
S a j (1 — cos 0) |
|||
|
свидетельствующий о том, что активная составляющая входного сопротивления обратно пропорциональна величине угла отсечки 0 и с его увеличением уменьшается.
Преимуществом схемы с общей сеткой является устойчивость ее работы, при которой отпадает необходимость специальных мер нейтрализации проходной емкости. Выходная емкость схемы ока зывается практически почти вдвое меньше аналогичной в схеме с общим катодом, где меры нейтрализации СПр0х являются обяза тельными.
Уменьшение начальной емкости С пач позволяет получить на ми нимальных волнах диапазона увеличенные значения р = 1 / а С Нач, кпд контура генератора и одновременно увеличить полосу пропус кания, которая для одиночного контура оценивается как
9 Д f = ___J___= -Ап.
1 2 л Л и Ск Иа •
Кроме того, меньшая величина входного сопротивления каска да в схеме с общей сеткой ./?Bx= ^g/(/ai + Igi) вместо Rv*.— Ugil&\ в схеме с общим катодом способствует лучшей загрузке возбуждаю щего каскада и также приводит к расширению полосы пропус кания. Как видно из (5.5), величина входного сопротивления кас када зависит от амплитуды тока первой гармоники / а!. Поэтому выгодно с точки зрения полосы пропускания иметь в режиме гене ратора по схеме с общей сеткой 0^=90°.
Выходной емкостью схемы является междуэл-ектродная емкость анод—сетка Cag. Эта емкость измеряется десятками пикофарад и оказывается одного порядка с величиной емкости контура Ск в диапазонах коротких и ультракоротких волн. Через нее, вывод управляющей сетки и емкость Cg протекает значительная часть тока контура / к. Эквивалентная схема элементов контура показана на рис. 5.2а. Вывод сетки и соединительные провода рассчитыва ются на пропускание этой части контурного тока без заметных потерь и при конструировании утолщаются.
Ш
СХЕМА С ОБЩИМ АНОДОМ
Эта схема, показанная на рис. 5.3, в генераторах с внешним возбуждением не нашла применения, так как не имеет преиму ществ по сравнению с рассмотренными выше схемами включения
|
|
лампы. Она встречается в телевизион |
|||||
|
|
ных устройствах в качестве схемы ка |
|||||
|
|
тодного повторителя и в некоторых ге |
|||||
|
|
нераторах |
самовозбуждением. В ней |
||||
|
|
общим |
электродом |
лампы |
является |
||
|
|
анод. |
|
емкостью схемы является |
|||
|
|
Входной |
|||||
|
|
междуэлектродная |
емкость |
анод — |
|||
|
|
сетка Cag, проходной емкостью СПрох— |
|||||
|
|
емкость |
сетка—катод CgK и |
выход |
|||
Р и с . 5.3. Схема |
с общим ано |
ной — емкость анод—катод Сак. Фаза |
|||||
выходного |
напряжения Ua, действую |
||||||
дом |
|
||||||
|
|
щая между анодом—катодом |
лампы, |
||||
оказывается по отношению к точке заземления |
(аноду) совпадаю |
щей с фазой входного возбуждающего напряжения Ug, как в слу чае схемы с общей сеткой.
РАЗДЕЛЕНИЕ ПЕРЕМЕННЫХ И ПОСТОЯННЫХ СОСТАВЛЯЮЩИХ ТОКОВ ЛАМПЫ В СХЕМЕ ГЕНЕРАТОРА
В колебательных режимах с отсечкой (АВ, В и С) че рез лампу периодически проходят импульсы анодного и сеточных токов. Благодаря этому во внешних цепях генератора непрерывно протекают постоянные и переменные составляющие этих токов.
Составляющие импульсов анодного и сеточных токов в зависи мости от построения схемы и требования к условиям работы дан ного генератора проходят разными путями.
Внешние цепи, как видно, например, из рис. 4.2, 4.3, состав ляются из различных индуктивностей, емкостей, являющихся ос новными элементами схемы. В необходимых случаях в цепи ге нератора вводятся также активные сопротивления. Разделение со ставляющих периодических импульсов токов анода и сетки про изводится направлением постоянных составляющих через индук тивности (дроссели), а переменных — через соответствующие ем кости. Такое разделение весьма удобно, так как индуктивности, в отличие от активных сопротивлений, даже при небольшой их ве личине представляют собой весьма значительные реактивные (ин дуктивные) сопротивления для переменных составляющих токов высокой частоты, практически не оказывая сопротивления постоян ному току. Потери энергии постоянного тока на весьма малом ак тивном сопротивлении провода дросселя практически отсутствуют и могут не учитываться.
Вводимые в схему генератора блокировочные и разделительные емкости представляют собой малые реактивные (емкостные) со-
134
противления для переменных составляющих токов (всех гармоник) и не пропускают одновременно их постоянных составляющих.
Рассмотрим основные правила построения схем отдельных це пей генератора.
5.2. СХЕМЫ И РАСЧЕТ ЭЛЕМЕНТОВ АНОДНОЙ ЦЕПИ
Анодная цепь при любом построении схемы генератора должна удовлетворять следующим обязательным требованиям.
1. Переменная составляющая тока / ai должна выделять коле бательную мощность в анодной нагрузке генератора — контуре (собственная частота которого должна совпадать с частотой вы деляемой переменной составляющей, т. е. он должен быть точно настроен). Потери мощности выделяемой переменной составляю щей на других элементах анодной цепи по возможности должны исключаться. В случае режима усиления идеальная цепь тока 7ai
должна состоять из сопротивления полезной |
нагрузки Ra и внут- |
рилампового пространства анод—катод, как |
это показано на |
рис. 5.4а. |
|
Рис. 5.4. Идеальные цепи анодного тока генератора:
а ) основной переменной составляющей / аг, б ) высших гармонических; в ) пос
тоянной составляющей /»о
2. Ответвление полезной переменной составляющей анодного тока в другие участки анодной цепи генератора должно быть ис ключено, так как приводит к потерям колебательной мощности и снижает кпд генератора. Кроме того, переменные напряжения вы сокой частоты, создаваемые на элементах схемы, помимо конту ра, могут передаваться в другие цепи, что иногда приводит к не желательным (паразитным) связям, нарушающим работу устрой ства. Особенно опасны паразитные связи через общие источники электропитания (Да, Eg2, Egi). Во избежание таких связей источ ники питания блокируются емкостями большой величины1).
3. Для высших гармоник анодного тока, не выделяемых в анод ной нагрузке генератора, сопротивление внешней анодной цепи должно быть возможно малым, чтобы создаваемые на нем высши ми гармониками переменные напряжения были незначительными и не оказывали существенного влияния на величину и форму ко лебательного напряжения, т. е. на режим работы генератора. Цепь
для |
переменных составляющих высшего порядка показана на |
рис. |
5.46.)* |
*) В случае, если источником является выпрямитель, роль -блокировочного конденсатора Св выполняет большая емкость сглаживающего фильтра.
-.135
4. Источник анодного напряжения Еа, сообщающий аноду лам пы относительно катода необходимое положительное напряжение, включается так, чтобы потери мощности на участке цепи между плюсом источника Еа и анодом лампы отсутствовали. Цепь пос тоянной составляющей анодного тока в идеальном случае должна быть такой, как показано на рис. 5.4в.
Все дополнительные приборы и коммутационные устройства, разъединители, переключатели, измерительные приборы, контак ты системы управления и т. п. включаются в разрыв заземленного участка анодной цепи, чтобы не увеличивать начальной емкости контура и не создавать путей утечки высокочастотной энергии.
Перечисленным общим требованиям построения анодной цепи удовлетворяют две практически возможные схемы последователь ного и параллельного анодного питания.
С х е м а п о с л е д о в а т е л ь н о г о а н о д н о г о п и т а н и я . В этой схеме три основных элемента анодной цепи — лампа, ко лебательный контур (нагрузка) и источник постоянного анодного питания — включены последовательно, как показано на рис. 5.5.
Рис. 5.6. Варианты реаль ных схем последовательного анодного питания
Одна точка колебательного контура 1 присоединяется к аноду лампы, другая 2 — к катоду через блокировочную емкость Со до статочной величины, чтобы токи высокой частоты проходили в ос новном через емкость, минуя источник постоянного анодного на пряжения. Реактивное сопротивление этой емкости X Сб должно
быть значительно меньшим, чем сопротивление ветви, в которой находится источник питания. Для этой цели в цепь постоянного анодного тока между плюсом анодного источника и контуром включают дополнительный блокировочный дроссель высокой ча стоты La. Элементы контура ЕКСКв схеме последовательного анод ного питания находятся под постоянным высоким напряжением Е&. Это создает определенные эксплуатационные и конструктивные
136
неудобства, заключающиеся в необходимости выполнения тща тельного ограждения элементов контура от возможного к ним прикосновения. Кроме того, элементы контура требуют полной изоляции от «земли» по постоянному напряжению.
На рис. 5.6а, б показаны варианты реальных схем последова тельного анодного питания. Их построение удовлетворяет перечис ленным выше четырем основным требованиям.
В схеме рис. 5.6а конденсаторы С'1{ и С"к, образующие общую емкость контура, помещены в обе его ветви. Поэтому для созда ния замкнутой цепи постоянного тока / ао необходимо включить параллельно контуру дополнительный блокировочный дроссель Z/g. В схеме рис. 5.66 при подключении дросселя Lg к средней точ ке катушки симметричного контура высокочастотное напряжение на нем пропадает. Это создает благоприятные условия для конст руирования дросселя и эксплуатации источника постоянного анод ного напряжения Еа.
Величины блокировочных элементов схемы последовательного анодного питания Cg и Lg необходимо выбирать, имея в виду сле дующее:
1. Падение напряжения выделяемой переменной составляющей анодного тока (например, /aj в режиме усиления) на емкости Cg не должно быть более '1—3% от падения напряжения на нагрузке
(контуре) UK. |
В этом случае величина емкости |
блокировочного |
конденсатора определяется из соотношения |
|
|
СО Cg |
^ 1 0 0 — 300- |
} |
2. Выходная емкость лампы СВых, как это следует из рис. 5.7, образует дополнительную параллельную ветвь контура, включен-
Рис. |
5.7. Выходная |
емкость лампы |
С пых, |
образующая |
дополнительную |
параллельную ветвь контура
ную последовательно с емкостью Cg. Через емкость СВЫх проте кает часть тока контура На относительно низких рабочих ча стотах (;в диапазоне средних волн) величина выходной емкости лампы оказывается много меньше емкости контура, т. е. СВЫХ<ССК и ток /'к< / к. С увеличением рабочей частоты (в коротковолновом и ультракоротковолновом диапазонах) влияние выходной емкости увеличивается, так как ее величина оказывается соизмеримой с небольшой емкостью контура Ск и ответвляемая часть контурного тока Г увеличивается. Ток /'ю проходя через блокировочную ем
137
кость Сб, создает иа ней падение напряжения, которое должно быть значительно меньшим, чем падение напряжения на элемен тах контура Ск и СВыхДля этого необходимо выбирать величину блокировочной емкости, удовлетворяющую условиям
|
Сб> (5 0 -2 0 0 )С в№, |
(5.7) |
Меньшее значение емкости Сб соответствует схемам, работаю |
||
щим на более низких частотах. |
блокировочны |
|
3. |
Собственная частота контура, образованная |
ми элементами Lo и Сб, должна лежать вне рабочего диапазона генератора, для чего при выборе их величин должно выполняться условие
L 6 [ „ г . ! = ( 0 . 2 6 - 0 , 6 ) ■ 1 0 * * -----------------!---------------. |
( 5 . 8 ) |
f мни [ к Г ц ] О , [п ф ] |
|
Выбор величин Сб и Сб не является критичным, и |
некоторое |
отклонение их величин от рекомендованных не нарушает работы схемы.
В с х е м е |
п а р а л л е л ь н о г о |
а н о д н о г о |
п и т а н и я |
|
(рис. 5.8) основные элементы анодной цегш — лампа, |
контур п ис |
|||
точник постоянного питания |
Еа — включены параллельно друг |
|||
другу. |
составляющая |
анодного |
тока / а0 проходит, помимо |
|
Постоянная |
контура (от анодного источника Да), и через внутриламповый уча сток анод—катод. В этой схеме детали контура не находятся под постоянным напряжением Еа, что является ее достоинством по сравнению со схемой последовательного анодного питания. Пере менные составляющие анодного тока / аь / ао и т. д. проходят во внешней цепи через контур, разделительную емкость Ср и лампу. Такое разделение постоянной и переменных составляющих в схе ме параллельного анодного питания возможно, как указывалось ранее, только при помощи двух обязательных разделительных де талей — конденсатора Ср и высокочастотного дросселя L p .
Разделительный конденсатор Ср включен в цепь переменного тока / а1. Необходимо, чтобы падение напряжения, создаваемые на нем током / а1, было малым. Поэтому величина емкости Ср должна быть достаточно большой. Обычно ее принимают такой, чтобы па дение напряжения на реактивном сопротивлении конденсатора
Хср |
было не более 1—5% от падения на самом контуре. Для это |
|||
го величина |
сопротивления конденсатора |
Хср должна удовлетво |
||
рять |
условию |
|
|
|
|
Хс |
= |
—!— <(0,01— 0,05)/?«. |
(5.9) |
|
|
р |
со ср |
|
Разделительный конденсатор (или батарея конденсаторов) под бирается по допустимым рабочим частоте, напряжению, току и допустимой реактивной мощности (в вольтамперах). Кроме этого, к нему приложено полное постоянное анодное напряжение Еа. В качестве блокировочных конденсаторов используют типовые слюдяные и керамические конденсаторы.
138
Разделительный дроссель Lp препятствует прохождению пере менных составляющих анодного тока через цепь источника анод ного питания Еа помимо лампы. К дросселю относительно «земли»
приложено полное высокочастотное напряжение, действующее на контуре генератора £/„.
В схеме параллельного анодного питания индуктивность раз делительного дросселя (совместно с его межвитковой емкостью) включена параллельно контуру генератора. Поэтому через дрос сель ответвляется часть тока контура. Эта часть тока тем меньше, чем больше величина индуктивности разделительного дросселя по сравнению с индуктивностью контура LK. Однако увеличение ин дуктивности дросселя Lp ограничивается величиной возникающей паразитной межвитковой емкости, создающей цепь утечки для ос новной переменной составляющей тока генератора / аь Обычно для выбора величины индуктивности разделительного дросселя ру ководствуются соотношением
Lp« ( 1 0 - 2 0 ) L K. |
(5.10) |
Для уменьшения межвитковой емкости разделительные дроссе ли выполняются цилиндрическими, однослойными с большим ша гом намотки. Промышленность не выпускает типовых дросселей, поэтому дроссели проектируются и. изготовляются для разрабаты ваемой схемы генератора в соответствии с его режимом. При проектировании дросселя необходимо, чтобы длина провода, обра зующего дроссель, не была близка к половине длины рабочей вол ны генератора (или целому числу полуволн). В этом случае реак тивное сопротивление дросселя может оказаться близким к нулю, как у линии с распределенными постоянными длиной Х/2. В этом случае дроссель перестанет быть разделительным. Активное сопро тивление провода дросселя, выполняемого из меди, мало, и поэто му постоянное падение напряжения на нем не учитывается. Счита ется, что к аноду лампы приложено полное напряжение La-
Схема параллельного анодного питания, несмотря на некото рые эксплуатационные удобства (отсутствие на элементах контура постоянного анодного напряжения Еа), на коротких и ультрако ротких волнах не применяется. Это объясняется необходимостью иметь в этих диапазонах начальную емкость каскада минимальной и тем сохранить возможность работы на более короткой волне при достаточно высокой характеристике контура р=1/соСнач-
Обе схемы — последовательного и параллельного анодного пи тания— удовлетворяют общим и обязательным правилам построе ния анодной цепи генератора, указанным выше. Они отличаются только построением цепи постоянного тока / аоДля переменных составляющих анодного тока 1 щ и всех высших гармоник эти схе мы, по существу, одинаковы, так как включение однотипных емко стей Се и Ср в различные участки анодной цепи (между точками 2—К рис. 5.5 и точками 1—а рис. 5.8) не считается различием.
Правильность построения анодной цепи проверяется раздельно по прохождению постоянной и переменных составляющих анодно-
139
го тока. Цепи этих составляющих должны быть замкнутыми. Элек трические величины элементов и их включение должны прибли жать условия работы цепи к идеальным (см. рис. 5.4). Участки схемы с действующими на них напряжениями не должны быть за короченными. Кроме того, полезно убедиться в наличии точки ну левого потенциала в нагрузке (контуре) генератора.
Рас. 5.8. Принципиальная схема па раллельного анодного питания
В однотактных каскадах при любом способе включения лампы одна точка контура должна быть заземлена по переменным высо кочастотным токам, в противном случае не выполняются общие требования построения анодной цепи. Заземление этой точки мо жет быть непосредственным, как в схеме параллельного анодного питания (точка 2 схемы рис. 5.8), либо через емкость блокировоч ного конденсатора С„. В последнем случае падением напряжения от высокочастотных токов на малом емкостном сопротивлении А'сб=1/соСб пренебрегают, считая точку 2 точкой нулевого высоко частотного потенциала. Падение переменного высокочастотного на пряжения на реактивных элементах контура LK, Си в этом случае всегда имеет один знак относительно заземленной точки — либо плюс, либо минус. На рис. 5.9 показано распределение напряже
Рис. 5.9. Распределение мгновенных падений напряжений вдоль катушки несимметричного контура относи тельно точки заземления
ния вдоль катушки контура. Амплитуда колебательного высокоча стотного напряжения по мере удаления от заземленной точки пос тепенно возрастает, сохраняя в течение полупериода один знак относительно заземленной точки. Это позволяет получать с кон тура различные значения амплитуд напряжения от 0 до полного Ок и, таким образом, регулировать степень связи с внешней наг рузкой генератора (антенной либо входной цепью последующего каскада). Однотактные каскады вне зависимости от способа вклю чения лампы имеют несимметричную выходную и входную цепи относительно «земли» и поэтому называются несимметричными.
146