книги из ГПНТБ / Уриг, Р. Статистические методы в физике ядерных реакторов
.pdf§4.9. Соотношения между входными
ивыходными сигналами
Временная область— автокорреляционные функции. Для уста новления отношения между шумовыми характеристиками входного и выходного сигналов линейной динамической системы рассмотрим линейную систему, имеющую импульсную характеристику h (t) и получающую входной сигнал х (t). Выходной сигнал системы у (t) определяется интегралом свертки:
|
|
|
со |
|
|
|
y(t)= \h(X)x(t-% )dK, |
(4.79) |
|
где К — временная |
переменная интегрирования. |
|
||
Подставив уравнение (4.79) в автокорреляционную функцию |
||||
получим |
Ф!/у (т) = |
E ly (0 у (t + т)], |
(4.80) |
|
|
|
|
|
|
|
|
h (К) х (t |
со |
(4.81) |
Ф #у(т)=£ |
^ |
X)dX $ A ( 6 ) x ( / + T - g ) d | , |
— со
где | — переменная интегрирования по времени для второго инте грала. Математическое ожидание дает среднее значение только в отношении переменной t, следовательно, уравнение (4.81) может быть преобразовано:
cpw (x)= |
$ |
J |
h(X)h(t)E[x(t - b)x(t + x— l)]dld\. |
(4.82) |
|
— |
оо — |
оо |
|
|
|
По определению автокорреляционной функции, |
|
||||
Фее* (т — |
I |
+ |
А) — Е [х (t — К) х (t + т — |)] |
(4.83) |
|
и уравнение (4.82) переходит в уравнение: |
|
||||
Фуу (т) = |
|
5 |
^h(K)h(l)cPxx( x - l + X)dldX. |
(4.84) |
|
|
|
— |
оо |
— оо |
|
Это выражение показывает связь между автокорреляционной функ цией входного сигнала х и выходного сигнала у. Хотя это соотно шение представляется сложным, в некоторых ситуациях оно может быть очень полезно.
Рассмотрим тот особый случай, представляющий значительный интерес, когда подкритическая система имеет следующую импульс
ную характеристику: |
|
|
п (i) = |
А ехр (—at), {t > |
0); |
h |
{t) = 0, (t < 0). |
(4.85) |
80
Подстановка уравнения (4.85) в (4.84) дает:
М = $ |
J Л2е - ° <*■+6) «р** (т—1+ A)dl dX. |
(4.86) |
о |
о |
|
Нижний предел интегралов равен нулю, поскольку импульсная ха рактеристика равна нулю при отрицательном времени. Введя за мену переменной
ц = I — X |
(4.87) |
и исключив | из уравнения (4.86), получим:
Фи (т) = |
$ J А2 е~ы е - “ |
ф** (т— (!) ф dA= |
|
|
О о |
|
|
|
оо |
оо |
|
= |
А2^ фд-д. (т— р) е_а^ dji е~ 2al dX — |
|
|
|
о |
о |
|
|
. 2 «■ |
|
|
|
= — |
И')е-а,1Ф- |
(4-88) |
|
о |
|
|
Если на входе системы действует белый шум, автокорреляционная функция этого входного сигнала пропорциональна дельта-функции Дирака, т. е.
Фи (т — р) = ТС 6 (т — р). |
(4.89) |
Поскольку дельта-функция Дирака равна нулю везде, кроме точки т, равного р, можно заменить член ехр (—ар) на выражение ехр (—ат) и вынести его за знак интеграла, т. е.
А 2 к
Фи М |
2а |
|
|
|
|
А 2 К ехр (—ат) = К' ехр (—ат), |
(4.90) |
|
|
2а |
|
поскольку интеграл в выражении (4.90) равен единице по определе нию дельта-функции Дирака (К' — коэффициент пропорциональ ности). Это выражение показывает, что автокорреляционная функ ция выходного сигнала системы, имеющей экспоненциальную им пульсную характеристику, пропорциональна ехр (—ат), из которой легко определить величину а.
Частотная область — спектральные плотности мощности. При рассмотрении связи вход — выход в частотной области, применив
81
к уравнению (4.84) интегральное преобразование Фурье, можно получить много полезных выражений:
|
|
|
|
|
|
оо |
|
|
|
|
|
|
ф !/г/(с°)= |
$ ФИ!/(г) е - ]штЛ = |
|
|
|||
|
|
|
|
|
----СО |
|
|
|
|
= S |
ОО |
00 |
|
|
|
|
e -jto T ^ |
|
|
5 |
|
J li(X)h(t)(Pxx( T - t + X)dtdk |
(4.91) |
||||||
— оо |
— со |
|
|
|
|
|
|
||
Подставив новую переменную |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
р = |
т — I + |
Я, |
|
(4.92) |
|
и исключив переменную t, |
получим выражение |
|
|
||||||
ФИ » = |
со |
ОО |
со |
|
|
|
|
|
|
S |
S |
5 h(X) h(t)<pxx(\i)e-i* |
dtdXdii = |
||||||
|
--- 00 — ос — оо |
|
|
|
|
|
|||
со |
/г (к) e+ J' aldk |
оо |
|
со |
|
|
|||
= (j |
^ |
/г (£) e_1 |
^ фкд. (р) е_ J |
ф = |
|||||
-00 |
|
|
|
|
-ОО |
--00 |
|
|
|
|
|
= |
н * И |
н И |
фхх (со) = |
IЯ (со) I2 |
(со), |
(4.93) |
которое весьма удобно при рассмотрении широкого круга проблем. Из уравнения (4.93) следует, что связь между Ф ^ (со) и Фиу (со) зависит только от амплитуды передаточной функции Я (со) реактора и что никакой информации относительно фазового угла получить нельзя.
Если входной сигнал можно рассматривать как белый шум, т. е. имеющий спектральную плотность мощности, равную постоянной К во всем интервале интересующей нас частотной области, то урав нение (4.93) можно переписать в виде
%«№ = %№ M l 2- |
(4-94) |
Временная область — взаимные корреляционные функции. Рас смотрим взаимную корреляционную функцию между входным сиг налом х (() и выходным сигналом у (t) системы, имеющей импульсную характеристику h (t). Подставив интеграл свертки, определяемый уравнением (4.79), для у (t), получим
<Pxv (*) = Е lx а — т )уш =
оо |
|
=*Е x (t — т) (j h(k)x(t — X)dX |
(4.95) |
— оо
82
Поскольку усреднение по времени, определяемое оператором математического ожидания, производится только по переменной t, уравнение (4.95) может быть преобразовано к виду
ф*„(т)= J |
h(X)E[x(t — X)x(t— x)]dX = |
|
— оо |
|
|
|
00 |
|
= |
(J h(X)q>xx(x— X)dX. |
(4.96) |
—ОО
Видно, что уравнение (4.96) представляет собой интеграл типа ин теграла свертки, т. е. взаимная корреляция между входным и вы ходным сигналом динамической системы определяется как свертка импульсной характеристики и автокорреляции входного канала.
Интересно отметить, что если переменная на входе х (t) представ ляет собой белый шум, автокорреляционная функция которого про порциональна дельта-функции Дирака с коэффициентом пропорцио нальности К, то, применив подход, использованный при выводе уравнения (4.90), получим:
ОО |
оо |
$ h(X)8(x— X)dX = Kh(x) |
5 6 (x-X)dX = Kh(x),(A.97) |
т. е. взаимная корреляция между входным и выходным сигналом динамической системы, когда выходной сигнал представляет собой белый шум, пропорциональна импульсной характеристике.
Частотная область— взаимные спектральные плотности. Взаим ная спектральная плотность между входным и выходным сигналом динамической системы может быть получена с помощью преобразо вания Фурье уравнения (4.96):
« > ,„ « = $ |
|
\ |
Л(А.)Ф**(т— X)dX |
е — j COT dx. |
(4.98) |
— оо |
|
|
|
|
|
Подстановка |
|
|
р, — х — X |
|
(4.99) |
|
|
|
|
||
в уравнение (4.98) и исключение х приводят к уравнению |
|
||||
ОО |
00 |
|
|
|
|
Ф*у(ш)= I |
5 |
|
h М Ф.-СХ(lO е -J'“ (|Х+Х) d\i dX = |
|
|
— оо |
— оо |
|
|
|
|
ОО |
00 |
|
|
||
-= (j h(X)e~iaXdX |
^ |
Фа;х(р)е_ -,’й)11ф = |
Я((й)Ф;са.(со), |
(4.100) |
|
— - оо |
— |
оо |
|
|
|
т. е. взаимная спектральная плотность между входным и выходным сигналами равна передаточной функции, умноженной на спектраль ную плотность мощности входного сигнала.
83
§ 4.10. Практическое рассмотрение
Теория случайных шумов, представленная в предыдущих пара графах этой главы, дает математический аппарат для анализа дан ных, получаемых в экспериментах самого широкого профиля. Од нако, в большинстве практических случаев приходится принимать в расчет поведение физически реализуемой системы. Например, спектральные плотности мощности и взаимные спектральные плот ности предполагаются существующими во всем диапазоне частот от
— оо до + оо. В физически реализуемых системах можно измерить эти спектральные плотности в диапазоне частот от нуля до опреде ленной граничной частоты со0. Практический выход из этого огра ничения состоит в том, что должен быть введен видоизмененный тип спектральных плотностей, называемых односторонними спектраль ными плотностями.
В предыдущих параграфах все интегралы, включающие свертку переменной и импульсной характеристики, имели пределы от — оо до + оо. Однако реализуемая импульсная характеристика по не обходимости должна быть равной нулю для t < 0, поскольку си стема не может реагировать на импульс до его прихода. Следова тельно, нижний предел этих интегралов должен быть равен нулю. И верхний предел, равный бесконечности, как для интегралов сверт ки, так и для преобразования Фурье, не достижим в физически реализуемых условиях, поэтому интегрирование должно быть ог раничено конечным временем. Если к этому времени интегрируе мые величины стремятся к нулю, то полученные выше соотноше ния являются хорошим приближением. В противном случае при обработке экспериментов, длящихся ограниченное время, возни кают погрешности. Значения этих погрешностей рассматриваются ниже.
Интегрированию по диапазонам частот присущи те же ограниче ния, т. е. существует реальный верхний предел частоты, до кото рой могут быть измерены спектральная плотность мощности и вза имная спектральная плотность. Если эти спектральные плотности не стремятся к нулю при верхней частоте а>0, то из-за отсутствия из мерений за пределами частоты со0 в результаты могут быть внесены ошибки. Из математических преобразований очевидно, что при об работке экспериментов как во временной, так и частотной области может быть получена одна и та же информация, т. е. проведение об ратного преобразования Фурье не дает какого-либо пути изменить количество информации, которое теоретически может быть извлече но из данного эксперимента. Однако существует множество ситуаций, при которых более удобно проводить измерение в какой-либо одной области, чем в другой, вследствие приспособленности специального оборудования или устройства обработки данных. Кроме того, про стота входных-выходных связей линейных систем в частотной об ласти дает возможность исследователю лучше «чувствовать», что
84
происходит в системе. Это особенно справедливо в том случае, если исследователь имеет дело с измерениями в частотной области, что является обычным для большинства инженеров и многих научных работников.
§4.11. Односторонняя спектральная плотность
Выше было установлено, что спектральная плотность мощности и взаимная спектральная плотность связаны соответственно с авто корреляционной и взаимной корреляционной функциями преобра зованиями Фурье. Можно легко измерить корреляционные функции и провести обратное преобразование Фурье, если необходимо по лучить двусторонние спектральные плотности (т. е. спектральные плотности, которые существуют во всем диапазоне частот от — оо до + оо). Это несложно, так как можно измерить корреляционные функции как для положительных, так и для отрицательных значе ний т. Действительно, значения автокорреляционной функции для положительных и отрицательных т одни и те же, так как она яв ляется четной и, следовательно, симметричной.
Спектральная плотность мощности и взаимная спектральная плот ность могут быть также измерены при использовании узкополосной фильтрующей системы, которая подробно обсуждается ниже. Оче видно, что измерения частотного типа можно проводить только для положительных частот, так как отрицательные частоты не имеют смысла в физически реализуемой системе.
Односторонняя спектральная плотность мощности. Чтобы по- • казать связь между односторонней (охватывающей диапазон от О до + оо ) и двусторонней (охватывающей диапазон частот от — оо до + оо) спектральными плотностями, рассмотрим сначала спект ральную плотность мощности, которая является более простой из этих двух функций. Ранее было определено, что двусторонняя спектральная плотность мощности является преобразованием Фурье автокорреляционной функции. Легко видеть, что спектральная плот ность мощности является также симметричной функцией относи тельно нулевой частоты, как показано на рис. 4.11. Определим те
перь новую одностороннюю |
спектральную |
плотность |
мощности |
|||
Gxx (ш), которая существует только в области частот от 0 до + |
оо, |
|||||
таким образом, чтобы площадь под кривой Фжж (со) от — оо до + |
оо |
|||||
[равная среднеквадратическому значению х |
(^)1 была |
равна пло |
||||
щади под кривой Gxx (ю) от 0 до + |
оо,т. е. |
|
|
|
||
оо |
|
оо |
|
|
|
|
I Фкзс (со) dco = § Gxx(a)da. |
(4.101) |
|||||
— оо |
|
о |
|
|
|
|
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
°хх (®) = 2Ф** N , |
(0 < |
со < |
оо); |
|
|
|
= |
|
(со = |
0); |
|
(4.102) |
|
Ga.a.(co) = 0 , |
(— о о < с о < 0 ). |
|
85
Эта связь показана на рис. 4.11. Физически реализуемая односторон няя спектральная плотность мощности Gxx (со) может быть измерена прямыми методами, использующими прием фильтра, т. е. такими методами, которые применяются в электротехнике много лет, то гда как двусторонняя спектральная плотность мощности (со) получается с помощью математических преобразований автокорре ляционной функции, которая может быть либо измерена, либо рас считана.
Рис. 4.11. Односторонняя [Gxx (со)] и двусто ронняя [Ф** (со)] спектральные плотности мощности.
Проводя преобразование Фурье, комплексный экспоненциальный член можно представить в виде синуса и косинуса, используя соот ношение Эйлера:
Отсюда |
|
|
e±iax = cos сот ± j sin сот. |
(4.103) |
|
оо |
|
со |
|
|
|
|
|
|
|
||
Фха. (со) = |
§ |
|
ср^ (т) cos сотdx—j § |
срд.,. (т) sin сотс/т. |
(4.104) |
|
— 00 |
— оо |
|
|
|
Последний интеграл |
|
равен нулю, поскольку фЛ..г. (т) симметрична, |
|||
и уравнение (4.104) |
переходит в равенство |
|
|
||
|
оо |
|
оо |
|
|
Фг.ж(со)= |
§ |
сргж (т) cos сотdx = 2 § |
сргг (т) cos сотdx, |
(4.105) |
|
|
-ОО |
0 |
|
|
а односторонняя спектральная плотность мощности теперь выражается следующим образом:
ОО |
|
Gxx (со) = 2ФХХ(со) = 4 J cPn;;c (т) cos сотdx. |
(4.106) |
о |
|
Обратным преобразованием уравнения (4.106) можно получить, что
|
ОО |
ОО |
|
= |
$ |
Ф** (со) eJaxdco = -Щ |
2Ф ^ (со) е]иг da = |
|
—оо |
О |
|
|
|
оо |
|
|
|
= — \Gxxe ^ d a . |
(4.107) |
|
|
2л |
|
86
Следовательно, уравнения (4.106) и (4.107) можно рассматривать как пару .преобразований, которая во многих отношениях подоб на паре преобразований Лапласа, в которых переменная s замене на на j со.
Особая ситуация может возникнуть, когда переменные содержат постоянные составляющие, приводящие к появлению дельта-функ ции односторонней спектральной плотности в начале координат. В этом случае необходимо приближаться к нижнему пределу интег рирования—нулю — снизу, чтобы учитывать влияние этой дельта функции. __
Односторонняя взаимная спектральная плотность. Определение функции односторонней взаимной спектральной плотности Gxy (со), где со меняется только от 0 до + оо, более сложно, поскольку взаим ная корреляционная функция несимметрична. Используя подход, аналогичный примененному при выводе уравнения (4.102), опреде лим физически реализуемые функции односторонней взаимной спект ральной плотности Gxy (со) и Gyx (со) следующим образом:
оо
Gxy Н = 2Ф^(со) = |
2 ^ |
<рхи (т) е -№ dr |
(со > |
0), |
|
|
— оо |
|
|
|
|
Gxy Н |
= ф |
, у (0) |
(со = |
0), |
|
Gxy |
(®) = |
0 |
(со < |
0) |
(4.108) |
И
|
00 |
|
|
Gyx (m) == 2Фуа:(со) = 2 |
I (руХ (х) e-jMTdT |
(со > 0), |
|
|
—ОО |
|
|
Gvx (со) = |
Фу* (0) |
(ш = 0). |
|
Gyx (со) = |
0 |
(со< 0). |
(4.109) |
Отметим, что Gxy (со), Gyx (со), Фху (со) и Ф ух (м) являются комплекс ными величинами, поскольку взаимная корреляционная функция
<рху несимметрична. Действительную |
и мнимую части |
Gxy (со) |
|
и буХ(со) определим как |
|
|
|
Gxy Н = |
Сху (со)—jQxy (со), |
(4.110), |
|
Gyx (со) = |
Сух (со) |
jQyx (со), |
(4.111) |
где Сху (со) и СуХ (со) — действительные части, Qxy (со) и Qyx (со) — мнимые части соответственно.
\Подставив уравнение»(4.110) в (4.108), получим:
оо
GXy И |
= с ху И —jQxy И = 2 |
5 |
(Т) е - dx = |
|
|
|
|
|
— оо |
|
|
^ |
0 |
|
оо |
|
|
= 2 |
I |
<рзд (T)e-J“Mr + 2 |
[<pxy(x)e-i°"dr. |
(4.112) |
|
|
—оо |
0 |
|
|
87
Поскольку т — переменная интегрирования, то, введя замену в пер вом интеграле
т = — т' |
|
(4.113) |
и опустив штрих, получим |
|
|
О |
со |
|
аху (со) = 2 ^ — cpx;/ (—Т) е ^ г dx + |
2 $ срэд (т) е~ iит с/т. |
(4.114) |
I» |
о |
|
Используя равенство, даваемое уравнением (4.56) |
|
|
Ф.л:У(—т) = (рух(т), |
(4.115) |
и меняя пределы интегрирования в первом интеграле, можно по лучить, что
• °о |
оо |
|
|
|
Gxy М = 2 5 фух (т) ejQTdx + |
2 5 |
ФЛ.„ (т) |
с/т. |
(4.116) |
о |
о |
|
|
|
Подстановка соотношения Эйлера для комплексной экспоненты
(4.103) в уравнение (4.116) |
приводит к уравнению: |
|
|
|
|
ОО |
|
°ху Н = Сху И — jQrcy И |
= 2 5 ф;у.-с (т) (cos (ОТ -f j si п сот) dx + |
||
|
оо |
b |
|
|
|
|
|
+ |
2 ^ cpxy (т) (cos сот—j sin сот) dx = |
|
|
|
о |
|
|
|
оо |
|
|
= |
2 5 [фук (т) + фху (т)] cos сотdx— |
|
|
|
о |
|
|
|
ОО |
|
|
— j2 5 [ф.г-у (т)— фу^^л Sin сотс/т, |
(4.117) |
||
|
о |
|
|
из которого могут быть выделены действительная и мнимая части:
|
|
оо |
|
|
СхУИ |
= 2 I |
[фад (т) + фух (т)] cos сотdx |
(4.118) |
|
Qxy И |
= 2 |
$ |
[фзд (т)— Фуя. (т)] sin сотdx. |
(4.119) |
|
|
о |
|
|
Из этих выражений видно, что Сху (со) — действительная четная функция частоты, в то время как Qxy (со) — действительная нечет ная функция частоты. Следовательно,
Сху (“ ) = |
Сху (-со) = |
Сух (со) = Сух (-со) |
(4.120) |
и |
|
|
|
Qxy (®) -- |
Qxy ( М) -- |
Qyx (®)--Qyx( ®)- |
(4.121) |
88
Поскольку функция GX1J (со) комплексна, она может быть записана в полярных координатах:
Gxy (®) = I @ху (m) I eJ0*y (м) ( 0 < с о < «> ), |
(4.122) |
где | Gxy (со) | — амплитуда и 0ЗД (со) — фазовый угол |
могут быть |
выражены через мнимую и вещественную составляющие, а именно:
| Gxy (со) | = [С* (со) + Qly (со)] 1/2 |
(4.123) |
и |
|
— Qxy (со) |
(4.124) |
0ад (“ )= arctg |
|
CXIJ (со) |
|
В практике используются два приема для измерения взаимной спектральной плотности. Первый заключается в измерении взаим ных корреляционных функций срЛ.у (т) и (рух (т), расчете действитель ной и мнимой составляющих по уравнениям (4.118), (4.119) и опре делении взаимного спектра и его фазового угла по уравнениям (4.123) и (4.124). Другой метод заключается в непосредственном из мерении вещественной и мнимой составляющих с помощью частотно полосного оборудования и определении амплитуды и фазы взаим ного спектра по уравнениям (4.123) и (4.124).
Взаимные корреляционные функции могут быть рассчитаны по
С (со)- |
и Q (со)-спектрам с |
помощью следующих |
соотношений: |
||||
|
|
_ 1_ |
ej“* da = — |
I |
ФХу(со) ejt0T da + |
||
|
Фзд(Т) = 2я” j Ф адИ |
||||||
|
2я |
|
|
||||
оо |
|
оо |
|
|
СО |
_ / |
|
-1—- Г Ф (со)Ыитс/со=— Гих 1X1 e - j “Tdco+ — Г |
ху Ш) ei™ da= |
||||||
2л J |
ху ' |
|
2я J |
2 |
|
2я J |
2 |
0 |
|
|
0 |
|
|
о |
|
|
|
оо |
|
|
|
|
|
|
= ~Ь. I Т |
[С“-Г ^ — |
И ] tcos ®т—j sin ИТ] da + |
||||
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
1 |
оо |
|
|
|
|
|
|
Г 1 |
|
|
|
|
||
|
+ — |
— |
[Сжг, (со)—jQxy (со)] [cos сот+ j sin сот] da = |
||||
|
|
О |
|
|
|
|
|
|
|
|
со |
|
|
|
|
|
|
="У И-[С*»^ +Сух ^ |
|
coswt+ |
|
||
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
+ - у №хи (“ )—Qyx (®)] S iп сотJdco+ |
|
||||
|
|
|
oo |
|
|
|
|
|
|
+] ~L I {т ^ |
^ + |
|
cos“T+ |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
+ |
у [Cyx (со) —Cxg (со)] sin c o t | da. |
(4.125) |
89