Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

книги из ГПНТБ / Любчик, М. А. Оптимальное проектирование силовых электромагнитных механизмов

.pdf
Скачиваний:
38
Добавлен:
22.10.2023
Размер:
13.76 Mб
Скачать

где дополнительно через К(^) обозначен соответствую­ щий комплекс корректирующих функций.

Однако, как видно, при этом необходимо предвари­ тельно выбрать соответствующие кратности в сокупности £, т. е. задаться рациональными значениями р, п, е, v, что, как было показано в [Л. 50, 51] и будет под­ тверждено ниже, не представляет особых затруднений, так как для характерных групп СЭММ они изменяются в достаточно узких пределахОбязательным при этом является контроль по насыщению системы В (z) <^Внас.

Если возможно при проектировании СЭММ принять постоянным среднее значение коэффициента заполнения £з.м($м) =& з.м = const, то определению подлежат два пе­ ременных параметра х[а] и з^ ву], для расчета которых могут быть использованы уравнения, полученные, на­ пример, при Fq— Fq и Fu= F q[Fu=Fe ], с обязательной проверкой условий насыщения стали ВсДгО^Внас- В этих условиях достаточной оказывается, как и ранее, система из трех уравнений, например:

или эта же система, преобразованная к виду (3-12)

-V=

fa[х, k (х, В)];

 

В =

[х, k(x,J3)\\

(3-14)

w =

fw[jc, k (х, В)]

или

su = f> \x,k{x,B)\.

Решение задачи в этих случаях ниже называется прямым синтезом СЭММ по соответствию н. с. с учетом корректирующих функций и заданным кратностям гео­ метрических размеров, или сокращенно «прямым синте­ зом СЭММ по заданным кратностям». Указанная задача прямого синтеза по заданным кратностям нахо­ дит широкое применение при проектировании различных систем СЭММ. Ниже рассматриваются варианты опре­ деления н. с., входящих в систему (З-Н):

1) Для систем постоянного тока, исходя из равен ства, определяющего баланс напряжения на входе ка­ тушки постоянного тока

Уа = //? = / Ро.о( 1 + а т0ср) - ^ ,

(3-15)

Оц

 

242

и учитывая, что sMw — k3.uX0Kaz', /Ср = т сра и F=Iw,

полу­

чаем:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

р

р

______ ^ЛУгЗ.М^ОК^'_____ ,= = __________________________

/Q

1 6 1

 

 

и

Ро.с О

+ а т в ер) Тср®

Ро.с (1 +

“ т в ср)

*■

'

где

ат

 

1

 

 

 

 

 

 

 

+ »о.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Аналогично для систем переменного тока

 

 

и* =

/1 / V К+ Ю

2 =

/То^к =

/ТоРо.с (1 +

ат0ор)

<ЭМ

-

где уо аналогично (2-98)— корректирующая функция по

сопротивлению, равная:

 

 

 

 

 

 

 

т. = 1/

Г- 2

 

 

= []/l+D=, (3-17)

 

1 +

■0Нч>Ш*з.м^ок^-п°ч/Уо^3

 

^ОрО.С(1Ч" ат^ср) ^СР

 

 

 

 

здесь D = aL/R —=добротность катушки.

 

 

 

 

В рассматриваемом

случае

 

 

 

 

 

р

___

р ___

_______ ^ п ^ з .ы ^ о к ^ ________

___ ___________ __________________

 

 

 

^

ТоРо.с О

“Ь а т®ср)

ТоРо.с 0 “Ь а г®ср) ^срЯ

 

2)

 

Из

анализа

теплового баланса

для

систем п

стоянного тока при различных тепловых моделях намаг­ ничивающих катушек (§ 2-3) получим [с учетом выра­ жения (1-25д) для /г3.м]:

 

 

 

 

^•пк^-п

 

 

F = Ае =

ткрт| /

xefe3.Mi„7]0- ^

/v,O K /vO X

бдопа3

 

ТСР

 

или

 

 

 

 

 

 

(3-18а)

F = Fa

'■тъР-*

^тг 0допш5ма >

;

 

 

 

Ро.с

хсР

 

 

где рт — коэффициент перегрузки

по

току.

 

При работе механизма на переменном токе значение

н. с. определяется

аналогичной зависимостью

(§ 2-2)

 

 

F =-Aq— /пкрт^т X

 

 

 

X

/

*0^3.мФо1о А).с ^оА<ох А

я3

(3-186)

 

 

1+ Ав Ро.с

 

О доп“

 

 

'1сР

 

 

Если нагрев катушки определяется в функции плот­

ности тока,

то

F =

Fj= Щк^з.м^ок^^'/допА2-

(3-18в)

 

 

16*

4 32

3) Исходя из анализа магнитной цепи (§ 2-2) в о щем случае, определяем падение н. с. в основном рабо­ чем зазоре

So -Н^- = Fo = ‘РоИиоЛ

откуда и. с. системы

F — Fв

B 0S0

(3-19а)

^0ХиоУо

Используя соотношение между индукцией в основном рабочем зазоре и индукцией в стали магннтопровода

ffoSne2ofio, выражаем п. с. в виде

F = FB= -

(3-196)

 

М‘0Хц0(?О°(Лпе0

Для систем, выполняющих основную функциональ­ ную задачу при притянутом якоре (например, удержи­ вающие электромагниты), в ряде случаев удобно FB выражать с учетом характеристик намагничивания ма­ териала стали магннтопровода, которая может быть аппроксимирована зависимостью (Л. 13]

Вст=

аст- - ^

= а

ст- Ь Я ,

(3-19в)

 

п

с т

 

1 с т

 

где Вст, Нст — индукция и

напряженность

магнитного

поля по кривой намагничивания;

аст,

Рст — постоянные

параметры аппроксимации.

 

 

 

 

При этом если принять допущение о возможности

пренебрежения при

притянутом

якоре

падением п. с.

ввоздушных зазорах системы по сравнению с падением

встали, то H„Ict= F„&F. В этом случае по (3-19в)

F=--Fr ^

J ^ a

(3-19г)

'

В

Вст

 

Если требуется учесть при притянутом якоре падение н. с. в рабочем 6о и в нерабочих воздушных зазорах (Ебпр), то, исходя из равенства

F =

f я ст/ст»

«о

с т

+ Я5н.р

2 4 4

получим:

o0k3.сЛст^с

 

F--

(3-19д)

 

 

'0^-11

+

'ьХиМп.

Х СТ

 

В принципе в этих случаях возможем также учет рас­ сеяния в системе и аппроксимация кривой намагничива­ ния по более точным зависимостям, что, естественно, несколько усложняет расчетные формулы. В ряде слу­ чаев удобной оказывается зависимость (2-76):

«о

 

 

. (3-20)

4) Исходя из условий анализа сил на

выходе си­

стем, имеем:

dGt

 

 

F2

(1 + * е).

(3-21)

2 о

d 8

 

При этом дополнительные

ограничения

по силе,

а также учет возможного изменения подведенного к си­ стеме номинального напряжения Un могут быть записа­ ны в виде

Р а XpVo Р в.о — Р 0 k aP B. 0 — 0;

(3-22)

E — KuUa — 0,

 

где учет надежного запаса ир по возможному отклоне­ нию расчетных внешних сил н необходимая кратность v2o тяговой силы по отношению к возвратным (внеш­ ним) силам определяют связь

/г0 = XpVg > 1;

(3-23)

расчет и рекомендации по выбору коэффициентов запа­ са ир и кратности v0 приведены в [Л. 51, 90].

Надежный запас по допустимому колебанию подве­ денного напряжения соответственно отражается нера­

венством

(3-24)

Используя метод введения корректирующих функций, определяем значения

Fо —

! dGd5

о

= M n®

(3-25)

Подставив (3-25) в (3-21) с учетом (3-22) и (3-24),

после преобразования получим выражение и. с. системы,

245

обеспечивающей надежное срабатывание подвижных звеньев СЭММ (■§ 1-4):

2АоРп.о^о

F = F р (3-26а)

Р«?о едх«о(> + kB) \ aa*

Если функциональная нагрузка на выходе механизма определяется условной работоспособностью при крити­ ческом зазоре б0, то /1в.о=^в.обо м, следовательно,

f = fa

_____ Sfep^ln.Q^o____

(3-266)

4 4 0(1 + ke)\aa2

 

 

В случае, если функциональная нагрузка на выходе

выражается через

№0= «маЛУ,,,

(3-27)

 

где Wyly — предельный запас электромагнитной

энергии

в системе СЭММ; а.маг— корректирующая функция, учи­

тывающая к. п. д. на

пути преобразования

энергии

(§ 1-4), причем

 

 

 

 

 

Омаг — Т)мехТ| маг.п — 11 мехТ) маг Рмаг,

 

(3-28)

то,

учитывая справедливость соотношений Чу/у=Фую/у=

=

ФF — F2G и по (2-81)

G = ov<o0G0 =

M ufl7 8<>. пос­

ле подстановки

и преобразования получаем:

 

 

 

Wo =

аМаг^2з

РчДп -4—= k0\VB-

(3-29)

 

 

 

°0

 

 

 

Тогда н. с. системы определяется в виде

 

 

F = Fw = ---------------------.

 

(3-26в)

ctMlr°lir?Qe(jlU‘O^U<fJ

Таким образом, н. с. системы, обеспечивающая нор­ мальную работу с учетом функциональной нагрузки на выходе, может выражаться зависимостями (3-26)

Ar=

Л х (a), k {х), 9?],

где

(3-30)

91 =

{Р, М, A, W}.

Полученные выражения н. с. (3-16), (3-18), (3-19), (3-26) определяют возможность составления на основе принципа соответствия н. с. системы уравнений (3-11)

246

или (3-12), (3-13), (3-14) с учетом корректирующих функций. Указанные системы при совместимости и дают возможность реализовать прямой синтез электромагнит­ ных систем по заданным кратностям геометрических размеров ядра и допустимым ограничениям. Введение корректирующих функций, определяющего размера и кратностей геометрических размеров ядра электромаг­ нитной системы способствует достаточно строгому реше­ нию указанной задачи и, в частности, расчету основного параметра при синтезе — определяющего размера.

б) Расчет определяющего размера и индукции на участках стали при прямом синтезе СЭММ с учетом корректирующих функций

Рассмотрим некоторые варианты расчета:

1) Критические условия по функциональной нагруз ке на выходе СЭММ заданы величиной необходимой си­ лы Рв.о при заданном зазоре боДопустимые условия по нагрузке на активные материалы определяют превыше­ ние температуры 0 = х е 0 ДОп и область насыщения стали

<Виас-

В этом случае, исходя из принципа соответствия и. с., принимаем Fp= F e и, сопоставляя (3-26а) с (3-186),

после преобразования получаем значение определяюще­ го размера в виде

(3-31)

или его значение по (3-14) в относительном виде

(3-32)

здесь С — комплекс принятых постоянных величин и па­ раметров; Г(£) — комплекс кратностей геометрических размеров; К (х) — комплекс корректирующих функций.

При этом

(3-33)

где к8 — запас по допустимой_температуре; р0.с— удель­

ное сопротивление провода катушек; h0.с — удельная теплоотдача с поверхности обмотки; ^з.м— коэффициент заполнения окна намотки; тк — число намагничивающих

247

катушек; xu0— нижний запас по отклонению

напряже­

ния на зажимах катушки:

 

Г (5) = Т Т Т - -

(3-34)

^“ОК^ОХ^И

 

где тСр — кратность длины среднего витка намотки ка­ тушки; Лок — кратность площади окна намотки катушки; Аох — кратность поверхности охлаждения катушки; Ап— кратность площади полюса в рабочем зазоре;

р Ы

ед * ? 0 + /гс) ФоТ)0

(3-35)

К (л') =

*.(!{+*„)

 

где соответствующие корректирующие функции учиты­

вают (§ 1-3):

— выпучивание потока в рабочем зазоре;

Фо — падение

н. с. в нерабочем зазоре и стали системы;

Рт, фо, 1Ю— режим работы и нагрева системы; /еС) А0—

распределение в системе тяговых сил и запас по силе; Ат, Ап — особенности работы систем переменного тока.

При

синтезе систем

постоянного тока естественно,

что (§

2-2) Ат= 1 , Ап = 0.

С целью проверки условия об

ограничении насыщения стали, исходя, например, из

принципа соответствия н. с.

FP= F B,

приравнивая

(3-26а) и (3- 19а), определяем

важный параметр — зна­

чение индукции в основном рабочем зазоре:

 

2[i.0k0Pn>0

(3-36а)

£„ = / iАп (• +

ед а2'

или в функции относительного определяющего размера

£ „ = » / -- 2:Vl'°Pp-° . (3-366)

V*% (Н-АсК3о

Вобобщенном виде выражение индукции в основном рабочем зазоре представим зависимостью

В0:

С во к во (£■ *)

(З-Збв)

где

ХГап (§)

 

 

 

Сво'

; ГВ0(^) = КАГ1;

Кво(^,л-):

V ftо

(1 + * с К

248

Учитывая рассеяние потока в системе и исходя из справедливости соотношения 5 ст£3.с5ст = сго5пе2оВо, мож­ но определить необходимую для проверки ограничения индукцию в стали участков магнитопровода, например,

для

случая принятой

обобщенной

магнитной модели

2-2) в виде

 

 

 

 

 

В'

_

^

D

_

 

D

ст

и \

^н ас)

 

 

 

»va .П,'-ЛТ

 

(3-37а)

 

 

 

 

 

 

В"

 

о//оео^-п^о

•Вп

 

 

 

пли в обобщенном

виде,

аналогичном

(З-Збв), индукция

в участках стали магнитопровода может быть представ­ лена как

 

 

Свс Квс (£■ х)

(3-376)

 

 

 

где

 

 

 

Свс '

2^0Л

 

KBC(t,x) =

 

 

2

_Е0еа7/ 1+

2) Если в исходные условия п. 1 при синтезе СЭММ входит не сила, а значение работы Лп.0 на выходе ме­ ханизма (условная работоспособность), то справедливы аналогичные (3-31), (3-32) и (3-36) соотношения:

а

Сд0 Г (| )

 

®доп К ( а )

 

 

 

х —

с

Г(£) лв.

(3-38)

V

«0®до»

K W

 

В .=

___2|->ч1£1)-|4в,о

 

 

2 *3

 

 

х 2 А п ( 1

- М с ) е д ®о

 

3) Если условия по п. 1 синтеза СЭММ предполагают заданной величину энергии на выходе механизма, то,

249

приравнивая F e= F w по (3-18) и (3-26) после преобра­ зования, получаем значения определяющего размера:

С

Г ( 1 )

®доп

S2

К ( х ) w2а о

(3-39)

сГ (6) к

'=V ®доп К (X) «0 ’

где, например, для системы постоянного тока

С = ---- — ;

Г(6) =

-

Х0^? к',Ч.м!-\-/го. с

^ОК^ОХ^п

к w =

4

к 2-

Приравнивая FB= F W по (3-19) и (3-26), определяют связи для проверки насыщения системы в виде

А> =

__ _______

 

а маг®\р е0^и®0''""

или

(3-40)

вс

^О^цО®о1^в

 

^э.с^стамаг°»р®оЛ'2

В общем виде выражения для индукций (3-37) и (3-40) могут быть представлены, как и ранее, зависимо­ стью

 

 

СВКЯ (!• х)

 

 

(3-41)

 

 

х2гв а)

 

 

 

 

 

 

 

При этом следует понимать, что при расчете индук­

ции в рабочем

зазоре

В — В0

 

 

 

 

Г — Г

и0 " • Г = Г — з • К = К =

ko

— °во—

«г >

в

во

Лп> ^ в

:^Клово =

„ 2 ’

 

амаг°0

 

 

 

 

0ip е0

а при расчете индукции в участках стали В II

ВСоост

*цо^а

-- Свс

1^з.самаг®|

• Г =

Г

— 2 •

> х л

1 ВС

Лст’

К = К

ВС

: -

^ Л

 

] Q Ч 1о

4) Если условия п. 1 изменить только в части огра­ ничения нагрева по допустимой плотности тока / =

250

='HjjRon, то п.о принципу соответствия, приравнивая Fp—JFj по (3-26а) и (3-18в), получаем выражения опре­ деляющего размера

 

-

y -

h

Г(Ю

р

? .

(3-42)

 

- Д(а)

/

 

 

у

'ДОП

 

 

 

 

 

 

 

Г(6) -Л.о

 

(3-43)

 

 

У

/доп к WSq

 

 

 

где

 

 

 

 

 

 

 

С =

 

 

Г(5) =

 

 

 

к 1*) — ?о

+ А )/е0 1•

 

В этом же случае,

сопоставляя FB — Fj по

(3-19) и

(3-18в), получаем:

 

 

Св^-В(£■ х)

 

 

 

 

 

 

 

(3-44)

 

 

в

 

* -2Га (£)

 

 

 

 

 

 

где при определении В — В0 следует

понимать:

 

 

Cg =

Cag=:

м/доifiF-uо)

 

 

^в =

Гво

' *ок >^а =

^ас = ^о.

 

а при определении В = ВСт

 

 

 

 

Св

Свс:

: н-0»гк^/гз.м/дои§оХио;

 

1, — Г

= —

 

 

О О’

 

в

вс X х

> ^в ~ ^ас:

 

 

 

АОКА11

 

 

 

 

Перечень вариантов расчета определяющего размера механизмов и индукции на участках магнитопровода по различным исходным сочетаниям функциональных и до­ пустимых нагрузок и в том числе при расчете по критическому^моменту и углу поворота, переменному или вы­ прямленному току, при одновременном наложении ряда ограничений, например по В, 0 и др., можно продол­ жить.

С целью упрощения дальнейшего изложения, сопо­ ставляя полученные выше различные варианты выра­ жений для определяющих размеров, введем обобщенную зависимость

Г(|)

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ