![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Мельников, Е. М. Обогащение промежуточных продуктов на крупозаводах
.pdf
|
тХ = тАсо2 (sinwt + <рл), |
(5) |
|
тУ — mgs inр, |
( 6) |
где А — амплитуда колебаний; |
|
|
(о — частота колебаний; |
|
|
t |
— время; |
|
g |
— ускорение свободного падения; |
|
Ф — фазовый угол в мгновение удара о левую стен ку при ^=0;
Р — угол возвышения оси У с горизонталью. Решение данных уравнений приводит к выражению,
позволяющему при заданных значениях А, со, а, р и при известных условиях удара определить фазовый угол фл и соответствующее ему значение времени удара о пра вую стенку.
В работах авторов изучен периодический симметрич ный режим движения материальной частицы, при кото ром частица ударяется о правую и левую стенку через равные промежутки времени, причем интервал времени между двумя ударами об одну и ту же стенку равен пе риоду канала.
В результате теоретических выкладок можно найти такое положение частицы в элементе рабочего канала, при котором частица совершает регулярное периодиче ское движение. Это положение частицы характеризует ся координатами 1=1Хп/ +/Хл/, что соответствует Уп= ^ л, т. е. частица ударяется о' правую и левую стенки в точ ках, симметричных продольной оси. Однако регулярный периодический режим является неустойчивым, и вслед ствие даже незначительных возмущений частица начи нает перемещаться вдоль продольной оси по направле нию возмущения. Если же частицу поместить выше ко ординаты Уп=Ул, то она будет перемещаться вверх; если ниже координаты, то вниз.
Следовательно, найденное значение I является кри тическим.
Как следует из теоретических выкладок, при постоян ных значениях А, <в, а, р критическое значение коорди наты I зависит от коэффициентов R и X, характеризую щих упругость и ударное трение. Поэтому, если в эле мент канала попадут две частицы, отличающиеся коэф фициентами R и X, то их поведение в элементе канала будет разным.
30
Предположим, что для первой |
|
|
|
|
|
|||||||
частицы |
координата |
/] |
будет |
|
|
|
|
|
||||
больше, |
чем |
для |
второй |
/2 |
|
|
|
|
|
|||
(рис. 13). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если выделить элемент, огра |
|
|
|
|
|
|||||||
ниченный прямыми АВ и CD, то |
|
|
|
|
|
|||||||
частицы, помещенные в этот эле |
|
|
|
|
|
|||||||
мент, будут вести себя по-разно |
|
|
|
|
|
|||||||
му. Так, частица, |
для |
|
которой |
|
|
|
|
|
||||
критическое |
значение /ь обяза |
|
|
|
|
|
||||||
тельно будет перемещаться вниз; |
Рис. 13. |
Движение |
ча |
|||||||||
частица же, для которой критиче |
||||||||||||
стиц с разными |
свойст |
|||||||||||
ское значение /2, |
обязательно |
бу |
вами в |
элементе |
канала |
|||||||
дет перемещаться вверх. |
|
|
падди-машины. |
|
|
|||||||
Последовательное соединение |
|
|
|
|
|
|||||||
неокольких |
элементов |
в |
канале |
|
|
частиц |
с |
|||||
увеличивает |
вероятность |
разделения |
|
|||||||||
разными ударно-фрикционными |
свойствами. |
Экспери |
||||||||||
ментальные |
исследования, |
проведенные |
с |
моделями |
(стальными, пластмассовыми и другими шариками), ко торые отличаются различными свойствами, а также с продуктами шелушения риса, подтвердили основные по ложения теории.
Как было сказано ранее, многие исследователи боль шое значение придают процессу самосортирования смеси. Самосортирование облегчает движение верхних слоев в верхний сход, а нижних — в нижний.
Теория работы крупоотделителя «Satake» и БКО. Если падди-сепаратору посвящено несколько работ, выд винуто несколько гипотез, то теория работы крупоотделителей с плоской сортирующей поверхностью практиче
ски рассматривается |
лишь в работах Б. |
В. Жиганкова |
и В. В. Гортинского. |
Процесс разделения |
на сортирую |
щей плоскости состоит из трех стадий.
Первая стадия процесса начинается в области, при мыкающей к месту загрузки сортирующей поверхности. Под действием вибрации смесь расслаивается с извест ным эффектом, т. е. нешелушеные зерна оказываются в верхних слоях. Одновременно шелушеные зерна транс портируются к верхней ограничительной стенке, а неше лушеные зерна — вниз. Во второй стадии происходит ин тенсивное движение нешелушеных зерен вниз.
В третьей стадии заканчивается разделение на конт рольном, мало загруженном участке рабочей плоскости.
31
На первой и второй стадии процесс сортирования про исходит в слое продукта толщиной от 10—15 мм до двух трёх зерен. На последней же стадии сортирование про водится слоем в одно зерно. Определяющее влияние на процесс сортирования оказывает вторая и третья стадии.
. При теоретическом рассмотрении второй стадии про цесса авторы представили сыпучее тело состоящим всего из двух слоев: нижний имеет контакт с опорной поверх ностью, верхний не имеет такого контакта и может сколь зить по нижнему. Основной задачей исследования явля ется доказательство возможности устойчивых режимов движения слоев в противоположных направлениях.
В рассматриваемой модели действуют сила трения между нижним слоем и опорной поверхностью и сила трения между слоями, причем вторая сила может совпа дать по направлению с первой или быть направленной в противоположную сторону. Следовательно, сила трения между слоями либо способствует, либо затрудняет дви жение нижнего слоя по опорной поверхности.
Это положение математически выражается |
следую |
щим образом: |
|
1 + v |
(7) |
fc" = h 1 + V 1 — |
(8) |
где fi и f2 — коэффициенты трения нижнего слоя соот ветственно о верхний слой и опорную по верхность;
v — отношение масс слоев (верхнего к нижне му) ;
f2' — приведенный коэффициент трения нижне го слоя для случая, когда силы трения, приложенные к этому слою со стороны опорной поверхности и верхнего слоя, на правлены в одну сторону;
f2" — то же, что и для f2, но когда эти силы про тивоположны по направлению.
При симметричных колебаниях для горизонтальной опорной поверхности и плоскости колебаний относитель ное движение слоев на разных этапах характеризуется уравнениями:
32
-Y2= Лс»2(s'inci)^± ^161,2) — Для нижнего слоя, |
(9) |
||||||
= Л 0)2(sinсо^± ^?з) |
— для верхнего слоя, |
( 10) |
|||||
где Лсо2 — амплитудное |
ускорение |
опорной |
поверхно |
||||
сти; |
|
|
|
|
|
|
|
tot — фазовый угол колебаний; |
|
|
|
||||
Ь\ |
g h 1 |
Ь2 |
g h ‘ |
Ь3 |
gf1 |
. ( 11) |
|
Дю2 |
Л со2 |
A w 2 |
|||||
|
|
|
|
||||
Интегрирование полученных уравнений |
позволяет |
определить значения мгновенных скоростей и перемеще ний за произвольный период времени.
Колебания слоев относительно среднего положения сдвинуты по фазе; имеются также промежутки времени, когда слои скользят в противоположных направлениях, причем верхний слой более подвижен, и размах его коле баний больше нижнего.
Крупоотделитель БКО имеет наклонную поверхность, а угол вибрации не равен нулю. Поэтому авторы рас смотрели режим работы крупоотделителя, при котором продукт движется без подбрасывания, что обеспечивает лучшее самосортирование. Подтверждается, что сущест вуют устойчивые режимы движения слоев в противопо ложных направлениях. Существование таких режимов возможно при определенных значениях угла наклона сор тирующей поверхности. При меньших значениях угла наклона все слои двигаются вверх, а при больших — вниз.
Движению слоев в противоположных направлениях способствует верхняя ограничительная стенка, благода ря которой верхние слои получают импульс движения вниз.
Опытами Б. В. Жиганкова подтверждено отсутствие разделения шелушеных и нешелушеных зерен на равно мерно шероховатой поверхности. Отсюда представляется вполне обоснованным и доказанным вывод указанных выше авторов о том, что на третьей стадии разделение происходит в значительной степени по длине частиц.
В пользу этого вывода говорит следующее. Применение триерной поверхности с ячейками, уста
новленными с наклоном в сторону верхнего схода, позво ляет улучшить сортирование, так как более глубокие
3-1057 |
33 |
ячеи лучше улавливают скатывающиеся шелушеные зерна.
Вто же время использование ребристых поверхностей
сразличным профилем канавок ухудшает качество ниж него схода.
Крупоотделитель Беспалова. Теория работы крупоот-
делителя Беспалова развита весьма недостаточно и огра ничивается одной работой Г. Я. Бергера. В этой работе делается попытка определить частоту колебаний, при которой частицы могут перемещаться вверх.
Находящаяся на наклонной плоскости частица будет перемещаться вверх при условии, что
Рcosa = Gsina + fGcosa + f-Psina, |
( 12) |
где G — масса частицы;
f — коэффициент ее трения об опорную поверх ность;
a — угол наклона плоскости. |
то получим уравне |
||
Если принять f = tgq и G = mg, |
|||
ние |
|
|
|
Р /cosa — sina-^ ^ Л |
= m g( sina + cosa |
||
( |
cosq> J |
( |
costp J - |
После преобразований получаем
P = mgtg (a + ф).
P — сила инерции, равная тсо2га, где ra — радиус абсо лютной траектории частиц.
mcoVa = mgtg (а + ф),
откуда
Га = tg (а + ф).
Между радиусом абсолютной траектории движения частицы, радиусом траектории относительного движения частицы (г0) и радиусом движения точек опорной по верхности ( р ) существует зависимость га2 = р2 — г02, и, следовательно,
го = |
р I |
' -дНаЧауМ ) < |
( 13) |
' |
Г |
C04pz |
|
34
_ В результате преобразований автором получено рас четное значение минимального числа оборотов, при кото ром частицы будут перемещаться вверх
Яшт = 301.Л « ^ + ±)..., |
(14) |
Эта теоретическая работа не выясняет сущности рабо ты крупоотделителя, так как в машине происходит одно временное движение двух слоев (верхнего и нижнего) в противоположные стороны.
Дальнейшее развитие теории работы крупоотделителей с круговым, поступательным движением, а такой ре жим движения рабочих органов представляется весьма перспективным, безусловно должно быть связано с тео рией послойного движения смеси.
Теоретические основы сортирования в пневматиче ских сортировальных столах. В отличие от других машин в пневматических сортировальных столах смесь подвер гается комбинированному воздействию вибраций опор ной поверхности и восходящего потока воздуха. Сорти рующая поверхность (дека) имеет наклон в двух пло скостях, причем наклон в одной плоскости служит для разделения смеси, наклон в другой — для транспорти рования смеси и вывода ее из машины.
, Схема рабочего процесса представлена на рисунке 14. Из проведенной схемы видно, что процесс сортирова ния состоит из нескольких стадий. На первой стадии процесса под действием вибраций и потока воздуха смесь самосортируется, при этом в нижние слои опу скаются шелушеные зерна, так как они имеют меньшие размеры и большую плотность. Вторая стадия процесса заключается в направленном перемещении шелушеных зерен вверх, тогда как нешелушеные зерна, находящиеся в верхних слоях, перемещаются вниз к левому ограничи тельному борту. Частицы должны двигаться без подбра сывания (без отрыва от опорной поверхности), так как подбрасывание частиц будет способствовать возвраще нию шелушеных зерен в верхние слои, т. е. нарушать про цесс самосортирования.
Рассмотрим движение частицы на деке пневматиче
ского сортировального стола |
под действием вибраций и |
|
воздушного потока. |
* |
|
3* |
35 |
Рис. 14. Схема рабочего процесса на поверхности пневматичес кого сортировального стола.
Согласно принципу Даламбера учтем силы, действую щие на частицу в относительном и поступательном дви
жении. Силы эти следующие: |
|
G = mg — сила тяжести частицы; |
|
Р0 = тХ — сила инерции частицы в относитель |
|
ном движении; |
|
Q — полная реакция сита, отклоненная от |
|
нормали к его поверхности |
на угол |
р = arctgj в направлении, |
противопо |
ложном вектору относительной скоро |
|
сти частицы (/ — коэффициент трения |
|
частицы о сито); |
|
|
|
|
Рв — реакция восходящего потока воздуха, |
|||||
и |
отклоненная от нормали на угол 0 ; |
||||
— реакция смежных частиц. |
|
|
|||
Pn=rruo2Rs\na |
— сила инерции в переносном движении, |
||||
|
где a =(x>t — фазовый угол; |
при |
|||
Уравнения динамического |
равновесия |
частицы |
|||
мут вид: |
|
|
|
|
|
XX = —Р0 + и — Qsinp + Pusin© + Pncos(y + р) + |
|||||
|
+ mgsinp = 0. |
|
|
(15) |
|
i y = Qcosp + /Vos© + PnSin(Y + p) — mgcosfi = 0. |
(16) |
||||
Из второго |
уравнения, |
подставив |
Рп = |
m ^Rsina, |
|
определим полную реакцию деки: |
|
|
|
||
__i_ |
РBcos© — /nco2/?sinasin (у + |
р) -|- |
|
||
Q = COSJ.I |
|
||||
|
+ mgcosp |
|
|
(17) |
При условии Q>0 частица остается на вибрирующей плоскости. После преобразования предыдущего уравне ния условие движения частицы без отрыва от поверхно сти примет вид:
m2R |
cosP ——^2— COS0 |
(18) |
mg______ |
Чsin (у + P)
Подставив формулу (17) в (15) и сделав преобразо вания и подстановки, получаем дифференциальное урав нение относительного движения частицы по шероховатой поверхности в восходящем потоке воздуха:
37
X h2 = |
A i , 2oj2/ ? ( s i n a ± 6 i , 2 ) , |
( 19) |
||||
где |
|
А1,2 |
= |
cos (\ — р ± }l) |
|
|
|
COSH |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
. |
g |
|
sin (ц ± Р) Г |
P„sin (п ± 0) |
, |
|
1,2 |
со2/? |
cos (у + Р ± ц) [ |
mgsin(|i±P) |
~ |
UCOS|X
— mgsin (и ± Р)
Данные уравнения по своему виду не отличаются от обычных дифференциальных уравнений движения ма териальной частицы при гармонических колебаниях опорной поверхности.
Коэффициенты bi и Ь2 характеризуют сопротивле ние движению частицы по опорной поверхности вверх и вниз, причем в положительном направлении оси X соот ветствует индекс 1, движению в противоположном на правлении — индекс 2.
Продолжая расчеты, можно определить перемещение частицы за один цикл вверх и вниз, определить срёднюю скорость движения частицы и т. д. Однако нас интере суют те условия, при которых возможны одновременные движения частиц нижнего слоя вверх, а верхнего — вниз.
При отсутствии воздушного потока можно добиться такого режима, при котором оба слоя будут двигаться вверх вследствие трения об опорную поверхность. При воздействии воздушного потока уменьшаются нормаль ные реакции опорной поверхности и, следовательно, силы трения. Для более тяжелых частиц уменьшение нормаль ной реакции имеет меньшее относительное значение, чем для легкой. Поэтому легкие частицы будут двигаться вниз при меньшей скорости воздуха, чем тяжелые.
Уменьшение сил трения благодаря восходящему по току воздуха можно условно представить как следствие уменьшения коэффициента трения. При воздействии воз душного потока вместо коэффициентов трения можно воспользоваться так называемым приведенным коэффи циентом трения fnp.
<2°>
где Р — коэффициент влияния воздушного потока; Р — угол наклона деки.
38
Одновременное транспортирование тяжелой и легкой частицы в разных направлениях возможно при условии
/пр.т>/пр.л,
где fnp.T — приведенный коэффициент трения для тя желой частицы;
fnp.n — приведенный коэффициент трения для лег кой частицы.
отсюда
1 ГЛ
/ |
М * |
cosp |
( 21) |
|
I U I >7_Рт " |
||||
|
р |
COsP |
|
|
Если отношение |
обозначить через |, |
то |
||
- рт |
||||
|
*-Л |
|
|
|
/ |
К |
COSft— Р л |
( 22) |
|
\ |
/л J |
COSp — £Рл |
||
|
Это неравенство характеризует четкость сортирова ния смеси, однакО в него входят неявные величины, на
пример Рл и |. Коэффициент влияния воздушного потока
р
Р представлен как отношение Р = |
где Рв — полная |
реакция восходящего воздушного потока на частицу. Обычно для определения этой реакции пользуются
формулой Ньютона:
P B= k c^ F Mv02, |
(2 3 ) |
где Кс — коэффициент сопротивления; у — удельный вес воздуха;
FM — миделево (наибольшее) сечение частицы;
v0 — относительная скорость частицы в воздуш ном потоке.
р __ Рв |
k c j F u ^ o . |
mg |
m g 2 ’ |
P L
P л
( 9d \
''
(2 5 )
39