FIZIKA_OTVETY

file:///G:/jet/voln/1.htm

Если волновые функции бегущих навстречу волн , то волновая функция стоячей волны имеет вид:

-- True

---------------------------------------------------------

Переменному полю в среде в общем случае соответствует система уравнений Максвелла:

-- True

---------------------------------------------------------

Если с ростом частоты электромагнитной волны диэлектрическая проницаемость уменьшается, то дисперсия является:

аномальной -- True

---------------------------------------------------------

Фазовые скорости продольных и поперечных волн:

в принципе они всегда разные, т. к. у первых определяются значением модуля Юнга, а у вторых модулем сдвиговых деформаций -- True

---------------------------------------------------------

Различают два вида дифракции – Фраунгофера и Френеля. Если - масштаб резкой неоднородности для волн, λ - длина волны, - расстояние от неоднородности до точки наблюдения, то дифракция Фраунгофера наблюдается при:

-- True

---------------------------------------------------------

В большинстве твердых тел равновесное расстояние между атомами приблизительно равно

, а фазовая скорость упругих волн На основании этих данных максимально возможная частота колебаний упругих волн должна быть равна :

-- True

---------------------------------------------------------

Если интенсивность электромагнитной волны равна , то значение амплитуды

file:///G:/jet/voln/1.htm

электрического поля в волне :

будет в диэлектрике с -- True

---------------------------------------------------------

На рис. приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения

волны при постепенном открытии зон Френеля. А0 – амплитуда волнового поля, - интенсивность. Открыта треть первой зоны Френеля. Отношение интенсивности в точке

наблюдения к интенсивности волны, падающей на экран , равно:

1 -- True

---------------------------------------------------------

Круглая диафрагма открывает четыре зоны Френеля. В точке наблюдения при этом наблюдается:

темное пятно -- True

---------------------------------------------------------

Интенсивность на экране в центре дифракционной картины от диафрагмы, на которой укладываются 3 зоны Френеля, равна l1, а при отсутствии диафрагмы равна l0. При этом:

l0/l1=1/4 -- True

---------------------------------------------------------

Для уравнений Максвелла плоская электромагнитная волна является:

Частным решением уравнений Максвелла в изотропной среде -- True

---------------------------------------------------------

Период дифракционной решетки увеличили в три раза. Угловая дисперсия решетки в спектре третьего порядка:

Уменьшилась три раза -- True

---------------------------------------------------------

file:///G:/jet/voln/1.htm

Известно, что скорость звука в воздухе при нормальной температуре . При тех же условиях эта скорость в молекулярном водороде равна :

(отношение молярных масс воздуха и водорода равно 14.5)

-- True

---------------------------------------------------------

Плоская монохроматическая световая волна нормально падает на узкую щель. При увеличении ширины щели в два раза угловая ширина центрального максимума:

уменьшится в 2 раза -- True

---------------------------------------------------------

Диафрагма открывает три зоны Френеля. Если закрыть вторую зону, то амплитуда колебаний в точке наблюдения:

Увеличится в 2 раза -- True

---------------------------------------------------------

При наличии аномальной дисперсии:

-- True

---------------------------------------------------------

Если волновые функции бегущих навстречу волн , то волновая функция стоячей волны имеет вид :

-- True

---------------------------------------------------------

Для двух спектральных линий в дифракционной решетке главный максимум m-го порядка, угол

Постоянному полю в вакууме соответствует система уравнений Максвелла:

file:///G:/jet/voln/1.htm

-- True

---------------------------------------------------------

Различают два вида дифракции – Фраунгофера и Френеля. Если - масштаб резкой неоднородности для волн, λ - длина волны, - расстояние от неоднородности до точки наблюдения, то дифракция Френеля наблюдается при:

-- True

---------------------------------------------------------

На рисунке представлен мгновенный снимок, плоской бегущей вдоль оси ОХ, звуковой волны. Распределение значений вектора Умова в пространстве имеет вид

Колебания, приходящие в точку М от двух краёв соседних зон Френеля отличаются на фазу, равную:

π -- True

---------------------------------------------------------

Если увеличить длину дифракционной решётки в 3 раза, не изменяя её периода, то отношение разрешающих способностей в спектре 1-го и 3-го порядка:

не изменится -- True

---------------------------------------------------------

Если в плоской электромагнитной волне известно значение амплитуды электрического поля ,

то значение амплитуды магнитного поля ( ) может быть определено по формуле:

-- True

---------------------------------------------------------

Выражения для волновых функций стационарной плоской волны имеют вид:

file:///G:/jet/voln/1.htm

-- True

---------------------------------------------------------

При переходе упругой волны из одной среды в другую ее фазовая скорость уменьшилась в два раза, при этом частота колебаний:

осталась неизменной -- True

---------------------------------------------------------

Законы изменения электрического и магнитного поля имеют вид

. При этом бегущая электромагнитная волна:

распространяется в сторону отрицательных Z, имеет правую круговую поляризацию -- True

---------------------------------------------------------

На рисунке изображён мгновенный снимок магнитного поля в стоячей электромагнитной волне. Пучности напряженности электрического поля в данный момент наблюдается в точках:

E=0 при любых значениях Х -- True

---------------------------------------------------------

Если две когерентные волны с интенсивностями в точке наблюдения сдвинуты по фазе на

, то суммарная интенсивность в этой точке равна:

-- True

---------------------------------------------------------

При падении пучка рентгеновских лучей длиной волны м на кристалл с постоянной

решетки м дифракционный максимум второго порядка наблюдается под углом скольжения θ:

30° -- True

---------------------------------------------------------

Угловая дисперсия спектрального прибора (дифракционной решетки и т.п.):

коэффициент пропорциональности между угловым смещением дифракционного максимума при

file:///G:/jet/voln/1.htm

---------------------------------------------------------

На рис. приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения

волны при постепенном открытии зон Френеля. А0 – амплитуда волнового поля, - интенсивность. Отношение амплитуды в точке наблюдения к амплитуде плоской волны,

падающей на экран , с диафрагмой, открывающей зоны Френеля приблизительно равно:

-- True

---------------------------------------------------------

В электромагнитной волне, распространяющейся в однородном изотропном пространстве соотношение между амплитудами электрического и магнитного ( ) полей равно:

-- True

---------------------------------------------------------

График смещения частиц от положения равновесия в зависимости от координаты описывает:

как продольную, так и поперечную волну -- True

---------------------------------------------------------

Дифракция Фраунгофера имеет место при , где - масштаб неоднородности среды для волн, λ - длина волны, - расстояние от неоднородности до точки наблюдения. Условие вытекает из требования, чтобы

лучи от разных участков неоднородности можно было считать практически параллельными -- True

---------------------------------------------------------

file:///G:/jet/voln/1.htm

Отношение скорости звука при одинаковых температурах в воздухе и гелии равно:

Молярная масса воздуха равна 29.10-3 кг/моль; Молярная масса гелия равна 4.10-3 кг/моль

0.37 -- True

---------------------------------------------------------

При падении пучка рентгеновских лучей с длиной волны м на кристалл под углом скольжения 30° наблюдается дифракционный максимум третьего порядка. Постоянная кристаллической решетки равна:

-- True

---------------------------------------------------------

На рис. приведена некоторая дисперсионная кривая. На частоте ω1. Фазовую скорость следует определять как

-- True

---------------------------------------------------------

Два синфазных источника находятся на раcстоянии “a” друг от друга и излучают электромагнитные волны в направлении θ на удалённый приёмник. Разность фаз между волнами в месте расположения приёмника Δφ равна:

file:///G:/jet/voln/1.htm

Δφ = (2aπ/λ) sinθ -- True

---------------------------------------------------------

Если вдоль направления распространения волновой пакет имеет масштаб локализации , то в

силу соотношений неопределенности интервал длин волн, образующих пакет лежит в пределах:

-- True

---------------------------------------------------------

Понятию нелинейная среда соответствуют утверждения:

зависит от амплитуды волны -- True

---------------------------------------------------------

Волновое уравнение имеет вид:

-- True

---------------------------------------------------------

При возбуждении точечным источником акустических колебаний в газах бегущая затухающая звуковая волна описывается выражением:

-- True

---------------------------------------------------------

Разность фаз колебаний 2-х частиц, находящихся на расстоянии x1=20м и x2=30м, в плоской

бегущей волне с λ=40м, равна...

π/2 -- True

---------------------------------------------------------

Понятию изотропная среда соответствуют утверждения:

постоянна по всем направлениям в среде -- True

---------------------------------------------------------

Волновое «сопротивление» вакуума для электромагнитных волн равно:

file:///G:/jet/voln/1.htm

-- True

---------------------------------------------------------

За время наблюдения интерференции t в точке М случайное отклонение сдвига фаз волн δφ = (4/3)π. В этом случае в точке М интерференция:

не будет наблюдаться, т. к. t > τкогер -- True

---------------------------------------------------------

Интенсивность плоской электромагнитной волны, распространяющейся в вакууме с параметрами равна

188,5 Вт/м2 -- True

---------------------------------------------------------

Векторы и в бегущей волне колеблются синфазно, так как:

Т.к. они должны удовлетворять всем уравнениям Максвелла -- True

---------------------------------------------------------

Постоянному полю в среде соответствует система уравнений Максвелла:

-- True

---------------------------------------------------------

Для волнового уравнения принцип суперпозиции справедлив

для любых частных решений, т. к. уравнение линейно и сумма двух любых решений также есть его решение -- True

---------------------------------------------------------

На рисунке изображен мгновенный снимок cтоячей волны. Разность фаз между колебаниями в точках 1 и 2 равна:

π -- True

---------------------------------------------------------

При нормальной дисперсии:

file:///G:/jet/voln/1.htm

-- True

---------------------------------------------------------

Стоячая электромагнитная волна образуется при сложении двух встречных волн, электрические

поля которых описываются функциями . Соответствующие выражения для магнитных полей этих волн имеют вид:

-- True

---------------------------------------------------------

Для упругой волны выражениям, стоящим в левом столбце, соответствуют следующие соотношения из правого:

a-b, b-b, c-d, d-c -- True

---------------------------------------------------------

Общая формула для фазовой скорости упругих волн в жидкостях и газах равна:

-- True

---------------------------------------------------------

Если при попадании в вещество свет сначала испытывает рассеяние и поглощается уже рассеянный свет, то давление света: