
- •Колебания §1.Гармонические колебания и их характеристики
- •§2. Векторная диаграмма
- •§3. Кинематические и динамические характеристики
- •§7.Энергия колебаний в контуре
- •§8.Сложение одинаково направленных гармонических колебаний одинаковой частоты
- •§8.1.Сложение одинаково направленных колебаний с близкими частотами (биение)
- •§9. Сложение взаимно перпендикулярных гармонических колебаний с кратными частотами. Фигуры Лиссажу
- •§10. Затухающие механические колебания
- •§11. Характеристики затухающих колебаний
- •§12. Затухающие колебания в затухающем контуре
- •§13. Характеристики затухающих электромагнитных колебаний.
- •§14. Вынужденные колебания
- •§15. Резонанс
- •§16. Вынужденные колебания в колебательном контуре
- •§17. Автоколебания
- •Волны в упругих средах
- •§1.Механические волны
- •§2. Характеристики волны
- •§3.Уравнение плоской монохроматической волны
- •§4. Волновое уравнение
- •§5. Стоячие волны
- •– Узлы.
- •Выводы:
- •На стоячей волне укладывается целое число полуволн;
- •§6. Характеристики звуковых волны
- •§7. Эффект Доплера
- •§8. Ультразвук и его применение
- •§9. Свойства механических волн
- •§10. Электромагнитные волны
- •§11. Излучение и прием электромагнитных волн
- •Оптика §1. Развитие взглядов на природу света
- •§2. Законы геометрической оптики
- •§3. Волновая оптика §4. Интерференция света
- •§5. Способы получения когерентных источников света
- •§6.Расчет интерференционной картины от двух когерентных источников света (опыт Юнга)
- •§7. Оптическая длина пути и оптическая разность хода интерференции световых волн
- •§9.Кольца Ньютона
- •§10.Применение интерференции света
- •§11.Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Зонная пластинка
- •§12.Дифракция Френеля на диске
- •§13.Дифракция Френеля на круговом отверстии
- •§14.Дифракция в параллельных лучах на одной щели
- •§15.Дифракция на дифракционной решетке
- •§16.Характеристики дифракционной решетки
- •§17.Дифракция на пространственной решетке
- •§18.Поляризация света
- •§19.Анализ поляризованного света. Закон Малюса
- •§20. Поляризация света при отражении. Закон Брюстера
- •§21. Двойное лучепреломление. Поляроиды и поляризационные призмы
- •§22. Тепловое излучение
- •§23. Характеристики теплового излучения
- •§24. Закон теплового излучения. Закон Кирхгофа
- •§25. Законы излучения ачт
- •Закон Стефана-Больцмана: энергетическая светимость ачт t4,
- •§26. Квантовая гипотеза. Формула Планка
- •§27. Оптическая пирометрия
- •§28. Фотоэлектрический эффект
- •§29. Внешний фотоэффект
- •§30. Законы фотоэффекта
- •§31. Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта. Объяснение законов фотоэффекта
- •§32. Фотоны. Давление света
- •§33. Эффект Комптона
- •§34. Корпускулярно-волновая двойственность(дуализм) света
- •§35. Элементы квантовой механики. Двойственная корпускулярно-волновая природа частиц вещества. Идея де Бройля
- •§36.Соотношение неопределенностей Гейзенберга как проявляется волновых свойств
- •§37.Вероятностный смысл волн де Бройля. Волновая функция
- •§38.Свойство волновой функции
- •§39.Уравнение Шредингера
- •§40.Уравнение Шредингера для свободной частицы
- •§41.Частица в одномерной прямоугольной потенциальной яме с бесконечно высокими степенями
- •§42.Энергия частицы в потенциальной яме
- •§43.Прохождение частицы через потенциальный барьер. Туннельный эффект
- •§44.Элементы современной физики атомов и молекул
- •§45Спектр излучения атомов водорода
- •§46Опыты Штерна-Герлаха Спин электрона.
- •§47 Многоэлекторонные атомы. Распределение электронов в атоме по состояниям. Принцип Паули.
- •§48Переодическая система элементов Менделеева
- •§49Элементы квантовой электроники. Спонтанные и вынужденные излучения.
- •§50 Оптические квантовые генераторы (Лазеры)
- •§51 Элементы данной теории твердых тел
- •§52 Собственные и приместные полупроводники
- •§53 Приместные полупроводники
- •Элементы физики атомного ядра
- •§1 Размер, состав и заряд атомного ядра. Массовое зарядовое число.
- •§2 Деффект массы и энергия связи ядра
- •§3 Ядерные силы и модели ядра
- •§4 Радиактивное излучение и его виды
- •Виды радиоактивного излучения
- •§5 Закон радиоактивного распада. Правило смещения.
- •§6 Ядерная реакция
§51 Элементы данной теории твердых тел
Нарисуем
энергетический спектр электронов в
кристалле.
Если
имеется отдельный атом, то электрон
локализован внутри отдельной
гиперболической ямы. Na
В кристаллическом теле при сближении атому и образовании из них кристалической решетки глубина уменьшается, а значит уменьшается высота и ширина потенциальног барьера.
Взаимодействие
атомов между собой приводит к перестройке
энергетического спектра и валентный
энергетический уровень Е3может
оказаться выше потенциального барьера.
Следовательно валентные электроны
могут свободно перемещаться в кристалле
образуя электронный газ.
Данная теория дает понять почему в одних телах есть свободные электроны, а в других нет.
При сближении двух атомов и образования кристалической решетки энергетические уровни смещаются и расщепляются. Взаимодействие атомов приводит к образованию энергетических зон (диапозон энергий состоящих из большого числа близко расположеных энергетических уровней).
Картина энергетических зон.\
С
увеличением энергий ширина разрешенной
зоны возростает, а запрещенной уменьшается.
На каждом энергетическом уровне согласно
принципу Паули находится не более двух
электронов
Наибольший интерес представляют зоны:
Последняя зона где еще имеются электроны;
Первая зона свободная от электронов;
В.З.-целеком
или частично заселена электронами.
Наличие проводников, диэлектриков согласно данной теории объясняется:
Неодинаковым заполнением электронами разрешенных зон;
Шириной запрещенной зоны;
Проводники:Na,L,K,..
Na
Энергия
теплового движения
достаточна
для того чтобы электроны стали перемещаться
с одного уровня на другой.
Щелочно-земельные:Be,Mg,Zn…-происходит перекрытие валентной зоны и зоны проводимости. В.З. полностью перекрыта электронами, а перекрывающая зона –гибридная.
Диэлектрики: Na, Cl
При 00K в такой кристалл ток не проводят,при повышении температуры энергии теплового движения будет так же недостаточно чтобы переместить электроны из валентной зоны в зону проводимости. Поэтому так же вещества не прикаких условиях ток проводить не будут.
Полупроводники
При 00K ток проводится не будет, при температуре повышенной энергия теплового движения возрастает и возможен переброс электронов из валентоной зоны в зону проводимости.
При переходе электрона в зону проводимости на его месте появляется дырка при этом коллическво дырок равно колличеству электронов поэтому электроны могут свободно перемещаться внутри проводника, а дырки только внутри валентоной зоны также как положительно заряженные частицы.
§52 Собственные и приместные полупроводники
Полупроводником является твердое тело у которого при 00K электроны полночтью заняты в валентной зоне и сравнительно узкая запрещенная зона. Еg=0,5-0,7эВ<1эВ
Различают собственные и приместные полупроводники:
Собственные – химически чистые полупроводники, их проводимость называется соственной: Ge, Se.
При 00K и отсутствии внешних факторов они ведут себя как диэлектрики т.е. не проводят ток; при повышении температуры с верхних уровней валентной зоны электроны могут быть переброшены на нижние уровни зоны проводимости. При наложении на кристалл электрического поля электроны будут перемещаться против поля и создавать электрический ток.
Проводимость собственных полупроводников называется элктронной проводимостью или проводимостью «n-типа». В результате тепловых забросов электроны из валентной зоны в зону проводимости в валентной зоне образуются вакантные места – «дырки».
Процесс заполнения дырок электронами равносилен перемещению дырки в направлении противоположном движению электронов. Проводимость собственных полупроводников обусловленная квазичастицами или дырками называется «дырочной проводимостью» или проводимостью «P-типа».
Таким образом в собственых полупроводниках наблюдается два механизма проводимости электронный и дырочный (число электронов в зоне проводимости равен числу дырок в валентной зоне, т.к. концентарции электрондырок равны).
Проводимость полупроводников всегда является возбужденной т.е. всегда появляется только под действием внешних факторов (МП, температура, облучение).
Самый
распрастраненный полупроводник GeIV.
При 00K
все валентные элеткроны принимают
участки в образовании связей и не
учавствуют в проводимости. При повышении
температуры некоторые связи разрываются,
электроны становятся свободными и на
их месте образуется «дырка»; и «дырки»
и электроны могут перемещаться по
кристалу но в отсутствии внешних факторов
их движение хаотичное. Если на кристалл
положить электрополе электроны
перемещаются против поля, дырки по
кольцу, что приводит к появлению
собственной проводимости.
Ударное сопротивление полупроводников: