16. Вых. Хар-ки транзистора в схеме с об. Их зав-ть от тока эмиттера и температуры.

Семейство выходных характеристик:

(зав-ти тока К от напряжения К-Б при постоянном токе Э). Вых. хар-ки в осн. режиме работы транзистора в схеме включения с общей базой описываются соотношением. При токе эмиттера, равном нулю () зависимостьпредставляет собой характеристику обратносмещенного рn-перехода (зав-ть 1). В этом случае в цепи коллектора протекает ток- тепловой ток или ток насыщения;- ток термогенерации;- ток утечки. При токе эмиттера больше нуля () - зависимости 2 - 4, хар-ка смещается вверх и влево относительно начала координат. Прина объемном сопротивлении базы создается падение напряженияза счет тока рекомбинационных потерь базы (1-α), КП оказывается обратносмещенным и работает в режиме экстракции. Ввиду этого для тока коллектора справедливо соотношениеи выходная характеристика транзистора соответствует т.А (зав-ть 2, рис.1).

В т.С выходной характеристики при токе (рис.1) переход К-Б имеет нулевое смещение. При дальнейшем увеличении прямого напряжения на КП его ток инжекции быстро возрастает, противодействуя току К экстракции, и общий ток уменьшается до нуля (т.D на рис.1). Чем больше ток эмиттера, тем выше и левее смещается вых. характеристика (зав-ти 3, 4, рис.1).

Рис. 3. Влияние температуры на выходные характеристики транзистора в схеме включения с общей базой при__ Т1 = +20 ; --------- Т2= +50

При (разрыв цепи эмиттера) исходная характеристика соответствует обратной ветви вольтамперной характеристики электронно­дырочного перехода: Данная зависимость представлена на рис.3 сплошной линией при температуре Тl =+200С. При увеличении температуры возрастет ток. Ток, так же как и обратный токpn-перехода, растет по экспоненциальному закону. Температурная зависимость выходных характеристик при токах эмиттера больше нуля () показана на рис. 4. При увеличении температуры возрастает ток коллектора из­-за увеличения токаи коэффициента передачи по току α

Рис. 4. Влияние температуры на выходные характеристики транзистора в схеме включения с общей базой при__ Т1 = +20; ---- Т2= +50

Поскольку ток мал, а α с ростом температуры растет незначительно, то изменение температуры в широких пределах приводит к незначительному изменению характеристик, поэтому выходные характеристики транзистора в схеме включения с ОБ можно считать термостабильными. Слабая зависимость выходных характеристик транзистора в схеме включения с общей базой в активном режиме работы от напряжения коллектор - база отражает их линейность.

17. Общ. Хар-ка транзистора в схеме включения с оэ. Понятие сквозного тока транз.

Общий электрод - эмиттер. Входным электродом является база, а выходным – коллектор. В схеме включения с ОЭ входной сигнал подводится к участку база-эмиттер транзистора, а снимается с участка коллектор-эмиттер, входным током является ток базы, а выходным – ток коллектораIк (рис.1). Схема включения транзистора рис.1 соответствует его активному режиму работы. Токи, протекающие в выводах транзистора, и все физические процессы в транзисторе не изменяются при изменении схемы его включения, следовательно, при протекании в цепи эмиттера токаIэ в выводах коллектора и базы протекают токи: Iк =αIэ +Iко иIб =(1−α)Iэ –Iко

Поскольку Iк >Iб , то транзистор в схеме включения с ОЭ усиливает не только по напряжению, но и по току. Коэффициент усиления по току определяется из соотношения:β>1, если α> 0,5. Практическое применение находят транзисторы, имеющие α= 0,9 ÷ 0,995 , в этом случае β = 10 ÷ 200 . Для транзистора в схеме с ОЭ важно знать зависимость между выходными и входными токами. Используя выражениеIк =αIэ +Iко , аIэ =Iк +Iб , находим, чтоIк =αIк +αIб +Iко ,Iк (1−α ) =αIб +Iко . Отсюда получаем:

Таким образом, ток коллектора определяется выражением: Iк = βIб + (1+ β )Iко . ПриIб =0 (обрыв базы) в цепи коллектор-эмиттер протекает ток, называемыйсквозным токомтранзисторако = (β+1)Iко . Усиление неуправляемого тока коллекторного переходаIко в (β+1) раз объясняется наличием положительной обратной связи в транзисторе с оборванной базой.

Сущность этого явления заключается в том, что дырки, генерируемые в области коллекторного перехода, уходят в коллектор, а электроны остаются в базе. В базе скапливается отрицательный объемный заряд, который не может выйти из базы в виде тока, так как вывод базы оборван. В этом случае поле отрицательных объемных зарядов в базе воздействует на эмиттерный переход, снижая высоту его потенциального барьера, что приводит к увеличению инжекции дырок из эмиттера в базу. Некоторая часть инжектированных дырок рекомбинирует с электронами в базе, уменьшая накопленный заряд, но большая их часть проходит область базы и втягивается электрическим полем коллекторного перехода в коллектор, увеличивая ток коллектора.

Равновесие устанавливается в том случае, когда неравновесные электроны открывают путь в базу в (β +1) раз большему количеству дырок. Физические процессы, аналогичные вышеописанным, происходят и при включении в цепь базы большого сопротивления.