kp1engineering
.pdf
|
M |
z |
M |
1z |
|
|
M |
2 z |
|
|
|
T ' |
R T ' |
R T ' |
T ' |
R , |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
2 |
1 |
|
|
|
|
||||||||
где R – радиус диска. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Так как нить по условию задачи невесомая, то T ' |
T |
; T ' |
T . Тогда |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
1 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M z |
|
|
T2 |
T1 R . |
|
|
|
|
|
|
||||||||
Запишем уравнение динамики вращательного движения для диска |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M z |
|
I z |
|
z . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Так как I z |
|
mR2 |
, |
|
|
|
|
|
a |
|
, то, делая подстановку, можем записать |
|||||||||||||||||
|
2 |
|
|
z |
|
|
R |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mR2 |
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
2 T |
T |
|
|
||||||
|
T |
|
T R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
|
|
a |
|
2 |
1 |
. |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
2 |
1 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Подставив выражения (1), определяющие Т1 |
и Т2, после несложных |
|||||||||||||||||||||||||||
преобразований получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
2g m2 |
m1 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
2 m2 |
|
m1 |
|
|
|
|
|
|
||||||
Подставим числовые значения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
a |
|
2 |
9,81 |
|
0,7 |
0,3 |
|
|
3,27 м/с2. |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
0,4 |
2 |
|
0,7 |
0,3 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
Найдем значения Т1 |
и Т2: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
T1 |
|
m1 |
g |
|
|
a |
|
0,3 9,81 |
3,27 |
3,9 Н; |
|
|
||||||||||||||
|
T2 |
|
m2 g a |
|
|
0,7 9,81 3,27 4,6 Н. |
|
|
||||||||||||||||||||
Ответ: Т1 = 3,9 Н; Т2 = 4,6 Н. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пример 6. Человек стоит на скамье Жуковского и держит в руках стержень, расположенный вдоль оси вращения скамейки (вертикально). Стержень служит осью вращения колеса, расположенного на верхнем кон-
це стержня. Скамья неподвижна, колесо вращается с частотой n0 10 c 1 . Радиус R колеса равен 20 см, его масса m = 3 кг. Определить частоту вращения скамьи n, если человек повернет стержень на угол 180°. Суммарный момент инерции человека и скамьи I = 6 кг м2. Масса колеса равномерно распределена по ободу.
Дано: n0 10 c 1 ; R = 0,2 м; m = 3 кг; Ι 6 кг м2; α = 1800.
Найти: n.
Решение. Согласно условию задачи момент внешних сил относительно оси вращения z можно считать равным нулю. В этом случае проек-
21
ция вектора момента импульса всей системы (рис.7) на ось z изменяться не будет (закон сохранения момента импульса).
z |
z |
|
|
I 0 0 |
I |
0 |
0 |
|
I 0 0
а) |
б) |
Рис.7
Запишем закон сохранения момента импульса в проекциях на ось z, учитывая, что в начальный момент времени скамья и человек были неподвижны:
|
Loz Lz |
L'oz или I0ω0 Iω I0ω0 , |
(1) |
где |
Loz I0ω0 проекция вектора момента импульса колеса на ось z в на- |
||
чальный момент времени; I 0 |
– момент инерции колеса относительно оси z; |
||
ω0 |
– угловая скорость колеса; Lz I – проекция вектора момента им- |
пульса скамьи и человека на ось z после того, как человек повернул стержень; ω – угловая скорость скамьи; – проекция вектора мо-
мента импульса колеса на ось z после того, как человек повернул стержень. Из уравнения (1) выразим ω:
ω |
2I0ω0 |
. |
(2) |
|
I |
||||
|
|
|
Момент инерции колеса, с массой равномерно распределенной по ободу, I0 mR 2 . Так как ω 2π n , ω0 2π n0 , то, делая подстановку в уравнение (2) и произведя сокращения, получим
|
2I |
ω |
0 |
|
2mR2n |
|
n |
0 |
|
|
0 |
. |
|
|
|
|
|
|||
|
I |
|
|
I |
Подставим числовые значения и выполним вычисления
n |
2 3 0,22 |
10 |
0,4 c |
1 . |
6 |
|
|||
|
|
|
|
Ответ: n 0,4 с 1 .
22
ТЯГОТЕНИЕ
1. Закон всемирного тяготения
F |
G m1m2 |
, |
|
r 2 |
|||
|
|
где F – сила взаимного притяжения двух материальных точек массами m1 и m2 ; r – расстояние между точками; G – гравитационная постоянная.
Это уравнение справедливо также для взаимодействующих тел, представляющих собой однородные шары. В этом случае r – расстояние между центрами масс шаров.
2. Напряженность гравитационного поля
g 0 |
F |
, |
|
m |
|||
|
|
где F – сила, действующая на материальную точку массой m в данной точке гравитационного поля.
Напряженность гравитационного поля вблизи поверхности Земли приближенно равна ускорению свободного падения.
3. Сила тяжести
P m g ,
где g – ускорение свободного падения.
4.Весом тела P' называют силу, с которой тело вследствие тяготения действует на опору или подвес.
5.Потенциальная энергия гравитационного взаимодействия двух
материальных точек массами m1 и m2 , находящихся на расстоянии r друг от друга:
E |
p |
G m1m2 |
. |
|
|||
|
r |
||
|
|
6. Потенциал гравитационного поля
E p , m
где E p – потенциальная энергия материальной точки массой m , помещен-
ной в данную точку поля.
7. Первой космической скоростью называют такую минимальную скорость, которую следует сообщить телу, чтобы оно могло двигаться во-
23
круг Земли по круговой орбите, то есть превратиться в искусственный спутник Земли.
8. Второй космический скоростью называют такую наименьшую скорость, которую следует сообщить телу, чтобы оно могло без воздействия каких-либо дополнительных сил преодолеть земное притяжение и превратиться в искусственный спутник Солнца.
РАБОТА И ЭНЕРГИЯ
1. Работа силы F на пути S
A F cosα dS ,
S
где α – угол между направлением силы и направлением движения точки приложения силы.
В случае постоянной силы F , действующей под углом α к перемещению:
AF S cosα .
2.Мгновенная мощность
N |
dA |
F υ F υ cos α , |
||
|
|
|||
dt |
||||
|
|
где F υ – скалярное произведение векторов F и υ ; α – угол между векто-
рами F и υ .
3. |
Кинетическая энергия тела массой m, движущегося поступатель- |
||
но со скоростью υ: |
|
|
|
|
Ek |
mυ2 |
. |
|
2 |
||
|
|
|
|
4. |
Потенциальная энергия тела массой m , поднятого на высоту h |
||
над поверхностью Земли: |
|
|
|
|
E p |
mgh, |
где h – высота, отсчитываемая от нулевого уровня, для которого E p 0 0 .
Эта формула справедлива при условии h R , где R – радиус Земли. 5. Сила упругости
Fy x k x ,
где k – коэффициент упругости (в случае пружины – жѐсткость); x – величина деформации.
6. Потенциальная энергия упругодеформированного тела (пружины)
24
|
|
|
k x2 |
|||
E p |
|
|
. |
|||
2 |
||||||
|
|
|
|
|||
7. Кинетическая энергия тела массой m , вращающегося относи- |
||||||
тельно оси z: |
|
|
|
|
|
|
E |
k |
Ι z ω2z |
, |
|||
|
||||||
|
2 |
|
|
|||
|
|
|
|
где Ι z – момент инерции тела относительно оси вращения; ω z – проекция
вектора угловой скорости на ось z.
8. Кинетическая энергия тела, участвующего в поступательном и вращательном движениях:
|
E |
k |
|
mυ2 Ι z ω2z |
, |
|||
|
|
2 |
|
|
2 |
|||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|||||
где υ – скорость центра масс тела; Ι z |
|
– момент инерции тела относительно |
||||||
оси вращения, проходящей через центр масс. |
|
|||||||
9. |
Работа внешних сил при вращении твердого тела |
|||||||
|
|
|
A |
M z d , |
|
|||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
где M z |
– проекция результирующего момента приложенных к телу внеш- |
них сил на ось z; – угол, на который поворачивается тело за время t .
10. Закон сохранения механической энергии: в замкнутой системе тел, между которыми действуют только консервативные силы, механическая энергия с течением времени не изменяется
Ek E p cons t .
Пример 7. Из бесконечности на поверхность Земли падает метеорит массой m = 30 кг. Определить работу А, которая при этом будет совершена силами гравитационного поля Земли. Ускорение свободного падения g
у поверхности Земли и еѐ радиус R считать известными.
Дано: m = 30 кг; g = 9,81 м/с2; R = 6,37 106 м.
Найти: А.
Решение. Механическую систему Земля-метеорит можно считать замкнутой. Со стороны Земли на метеорит действует сила тяготения. Это сила консервативная, поэтому при движении метеорита в поле тяготения Земли его механическая энергия изменяться не будет.
Так как метеорит был бесконечно далеко удален от Земли, то его потенциальная энергия в начальный момент времени была равна нулю
25
E p 1 |
G |
mM |
0, |
|
r |
||||
|
|
|
где G – гравитационная постоянная; m – масса метеорита; M – масса Земли; r – расстояние от центра масс Земли до метеорита.
Если r |
, то E p 0 . |
Потенциальная энергия метеорита вблизи |
|||
поверхности Земли |
|
|
|
|
|
|
E p 2 |
G |
mM |
, |
|
|
R |
||||
|
|
|
|
|
|
где R – радиус Земли. |
|
|
|
|
|
В соответствии с законом сохранения механической энергии |
|||||
|
Ek 1 |
E p 1 |
Ek 2 |
E p 2 , |
где Ek 1 ,Ek 2 – кинетические энергии метеорита в начальный момент вре-
мени и вблизи поверхности Земли.
По мере приближения к Земле потенциальная энергия метеорита будет убывать, а его кинетическая энергия – увеличиваться. При движении метеорита в гравитационном поле Земли сила тяготения совершает работу. Эта работа идет на увеличение кинетической энергии метеорита и совершается за счет убыли его потенциальной энергии
A |
Ek 2 |
|
Ek 1 |
E p 1 |
E p 2 |
E p 2 |
G |
mM |
. |
(1) |
||||
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
На метеорит вблизи поверхности Земли действует сила тяготения |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
F |
G |
mM |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
R2 |
|
|
|
|
|
|||||
Если пренебречь суточным вращением Земли, то в соответствии со |
||||||||||||||
вторым законом Ньютона G |
mM |
|
mg , тогда GM |
gR 2 . Делая подстанов- |
||||||||||
|
||||||||||||||
|
|
|
R 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ку в уравнение (1), получим A |
mgR . |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Выполним вычисления |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
A |
30 |
9,81 |
6,37 106 |
|
1,9 109 Дж . |
|
|
|
|
Ответ: A 1,9 109 Дж .
Пример 8. Диск скатывается без скольжения с наклонной плоскости. Найти линейную скорость υ центра масс диска у основания наклонной плоскости, если ее высота h равна 0,5 м, начальная скорость движения диска υ0 равна нулю, угол α, который плоскость составляет с горизонтом, равен 30°. Сколько времени будет скатываться диск?
26
Дано h = 0,5 м; υ0 = 0 м/с; α = 300; g 9,81 м/с2.
Найти: υ; t.
Решение. В начальный момент времени кинетическая энергия диска Ek1 равна нулю, а его потенциальная энергия
Ep1 mgh ,
где m – масса диска; g – ускорение свободного падения.
S |
υ 0 |
|
h
υ |
α |
|
Рис.8
У основания наклонной плоскости потенциальная энергия диска Ep2 равна нулю, а его кинетическая энергия
|
|
|
mυ2 |
|
Iω2 |
|
|
||
|
|
Ek 2 |
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
||||
|
mυ2 |
|
|
|
|
|
Iω2 |
||
где |
|
– кинетическая энергия поступательного движения; |
|
– кине- |
|||||
2 |
2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
тическая энергия вращательного движения; I – момент инерции диска относительно его геометрической оси (ось, проходящая через центр масс
диска перпендикулярно плоскости рисунка); |
– угловая скорость диска |
|||||||||||||||||
относительно его геометрической оси. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
mR2 |
υ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Iω2 |
|
mυ2 |
|||
Так как I |
|
; |
|
|
, где |
R – радиус диска, то |
|
|
|
. Тогда |
||||||||
2 |
|
R |
2 |
4 |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
Ek 2 |
|
|
mυ2 |
|
mυ2 |
|
|
|
|
3 |
mυ2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
4 |
4 |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
В соответствии с законом сохранения механической энергии |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
Ek1 |
Ep1 |
Ek 2 |
Ep2 . |
|
|
|
|
||||||
Делая подстановку, запишем mgh |
|
|
3 |
mυ2 . |
|
|
|
|
||||||||||
4 |
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Найдем скорость диска у основания наклонной плоскости
υ213 gh .
27
Подставив числовые значения, получим
υ 213 9,810,5 2,6 м/с.
На диск во время движения действуют постоянные по величине силы. Следовательно, диск будет двигаться с постоянным по модулю ускорением а. В этом случае
|
|
|
|
|
|
|
υ2 |
υ02 |
|
|
|
|
|
υ2 |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
|
|
(1) |
||||
|
|
|
|
|
2a |
|
|
|
2a |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
υ |
|
|
υ0 |
a t |
|
|
|
a t , |
|
|
|
(2) |
||||||||||||
где S – длина наклонной плоскости. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Решая уравнения (1) и (2) совместно, найдем время скатывания |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
t |
υ |
2S |
|
|
|
|
|
2h |
. |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
a |
υ |
|
|
|
υ sin |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
Выполним вычисления |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
t |
|
|
|
2 |
0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
0,77 c . |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
2,6 sin 30 |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
Ответ: υ |
2,6 м/с; t |
0,77 с. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Пример |
9. Пружина |
жесткостью k |
|
500 H/м сжата силой |
|||||||||||||||||||||||
F 100 H . Определить работу А внешней силы, |
дополнительно сжимаю- |
||||||||||||||||||||||||||
щей пружину еще на l 2 см . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Дано: k |
500 H/м ; F |
|
100 H ; l = 2 см = 0,02 м. |
||||||||||||||||||||||||
Найти: А. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение. Пусть внешняя сила F сжимает пружину на величину l0 . |
|||||||||||||||||||||||||||
В соответствии с законом Гука F |
k l |
|
|
. Так как l |
F |
, то потенциальная |
|||||||||||||||||||||
0 |
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
k |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
энергия пружины в этом состоянии |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
E p1 |
k l02 |
|
|
|
|
|
F |
2 |
. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2k |
|
|
|
|
|
||||||||
Потенциальная энергия пружины, сжатой на величину ( l0 l ): |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
k (l0 |
l )2 |
|
|
|
|
k |
|
|
F |
|
|
|
2 |
|
|
|||||||||
|
E p2 |
|
|
|
|
|
|
|
l . |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
k |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Работа, совершаемая внешней силой при сжатии пружины, идет на увеличение ее потенциальной энергии. В соответствии с законом сохранения механической энергии
28
|
|
|
k |
|
F |
|
2 |
|
F 2 |
|
|
k l |
2 |
|
|||
A E p2 E p1 |
|
l |
|
F l |
. |
||||||||||||
2 |
|
k |
|
2k |
2 |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Подставим числовые значения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
A |
100 |
0,02 |
|
|
500 |
0,022 |
|
2,1 Дж . |
|||||||||
|
|
|
2 |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Ответ: A 2,1Дж . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пример 10. Якорь двигателя вращается с частотой n 1500 мин 1 . |
|||||||||||||||||
Определить вращающий момент M , |
если двигатель развивает мощность |
||||||||||||||||
N 500 Вт . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Дано: n 1500 мин 1 25 с 1 ; N 500 Вт . |
|
|
|
||||||||||||||
Найти: M . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение. При повороте якоря на угол d |
вращающий момент M |
||||||||||||||||
совершает работу |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d A |
|
M z d |
M d , |
|
|
|
|
|||||||||
где M z M – проекция вектора момента силы на ось вращения z. |
|||||||||||||||||
Мощность двигателя |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N |
dA |
M |
d |
|
M |
|
2 nM , |
|
|
|
|||||||
dt |
|
dt |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где 2 n – угловая скорость якоря.
Найдем вращающий момент: M 2Nn . Выполним проверку раз-
мерности |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M |
N |
|
Вт |
|
|
Дж с |
Н м . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
n |
|
с 1 |
|
|
с |
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||
Выполним вычисления |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
M |
|
|
500 |
|
|
3,2 Н м . |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
2 |
3,14 |
25 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||
Ответ: M |
3,2 Н м . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пример 11. Кинетическая энергия тела, вращающегося относитель- |
||||||||||
но неподвижной оси, |
зависит от угла поворота по закону Ek ~ 4 . При |
|||||||||
этом вращающий момент M ~ |
n . Найти значение n. |
|||||||||
Дано: Ek ~ |
4 ; |
M ~ n . |
|
|
|
|
|
|
||
Найти: n. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
29
Решение. Пусть тело вращается относительно неподвижной оси z. Его кинетическая энергия равна
|
|
2 |
|
|
E |
|
I z z |
, |
|
k |
2 |
|||
|
|
|||
|
|
|
где I z – момент инерции тела относительно оси вращения; z – проекция вектора угловой скорости на ось z.
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
Так как E |
|
~ |
4 |
, то |
I z z |
~ |
4 |
. Тогда |
|
~ |
2 |
. |
k |
|
2 |
|
z |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Запишем уравнение динамики вращательного движения тела относительно оси z
|
|
|
M z |
I z z |
или |
M z |
I z |
d ωz |
, |
|
|
||||
|
|
|
dt |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где M z |
– проекция вектора момента силы на ось |
z ; |
z |
d ωz |
|||||||||||
dt |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
вектора углового ускорения на ось z. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
Делая подстановку |
z ~ |
2 |
в уравнение (1), получим |
|||||||||||
|
|
|
M z ~ |
d 2 |
~ |
d |
~ ωz ~ |
3 , |
|
|
|||||
|
|
|
dt |
dt |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
|
d |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
d t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ответ: n 3 .
(1)
– проекция
ЭЛЕМЕНТЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ
1. Изменение длины тела в направлении его движения:
υ2 l l0 1 c2 ,
где l – длина тела, движущегося со скоростью υ; l0 – длина тела, измерен-
ная в системе отсчета, относительно которой тело покоится (собственная длина); с – скорость света в вакууме.
2. Промежуток времени между событиями
t |
|
|
t0 |
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
||
1 |
|
υ2 |
|
||||
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где t – промежуток времени между двумя событиями, происходящими с телом, в системе отсчета, относительно которой это тело движется со ско-
30