Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
экзамен / 12.docx
Скачиваний:
6
Добавлен:
12.02.2015
Размер:
1.04 Mб
Скачать

1-2-3 учебник кристалы стр 5-10; 15-24; 28-30(не пугайся что много.там куча картинок)

Билет 4 стр 11 и 12

5) классы документ+

СИНГОНИИ (СИСТЕМЫ)

Классы объединяются в более крупные группы — сингонии (системы).

Сингония включает группу классов симметрии, обладающих одним общим или характерным элементом симметрии при одинаковом числе единичных направлений. Различают семь сингоний: кубическую, тетрагональную (квадратную), тригональную, гексагональную, ромбическую, моноклиническую, триклиническую (см. табл. 2).

Кубическая сингония отличается наибольшей степенью симметрии. Общим элементом является 4 L3. Единичные направления отсутствуют, все направления симметрично равные. Кристаллы равномерно развиты по всем направлениям, фигуру можно вписать в шар. Такая форма называется изометричной.

В тетрагональной (квадратной) сингонии общим элементом симметрии является L4. Обычно у кристаллов этой сингонии есть квадратное поперечное сечение и одно единичное направление, совпадающее с L4.

В гексагональной и тригональной сингониях единичное направление совпадает с L6 (у гексагональной системы) или с L3 (у тригональной системы). Общим элементом симметрии для кристаллов гексагональной сингонии является ось L6, а для кристаллов тригональной сингонии — L3. Кристаллы гексагональной сингонии в сечении имеют шестиугольник, а кристаллы тригональной сингонии — треугольник.

В ромбической сингонии отсутствуют оси симметрии выше второго порядка. Общим элементом симметрии является 3L2 или L2, 2Р. Единичных направлений три. Кристаллы в сечении имеют ромб.

В моноклинической сингонии каждый элемент симметрии присутствует в кристалле в единственном числе. Единичных направлений много. Общим элементом симметрии является L2 или Р.

В триклинической сингонии из всех элементов симметрии может присутствовать только центр С. Все направления в кристалле единичные.

Сингонии группируются в три категории:

1. Высшая — единичные направления отсутствуют; всегда имеется несколько осей порядка выше двух; сюда относится кубическая сингония.

2. Средняя — имеется одно единичное направление, совпадающее с единственной осью порядка выше двух (с осями L3, L4, L6). К этой категории относятся тетрагональная, тригональная и гексагональная сингонии. *

3. Низшая — имеется несколько единичных направлений, отсутствуют оси симметрии выше двух; сюда относятся триклиническая, моноклиническая и ромбическая сингонии.

6)Кристалл можно представить как периодически повторяющиеся в пространстве одинаковые элементарные структурные единицы - элементарные ячейки кристалла, состоящие из одного, в простейшем случае, или нескольких атомов каждая.

Элементарная ячейка в общем случае имеет форму косоугольного параллелепипеда. Все расположенные в ней атомы принято называть базисом элементарной ячейки кристалла. Закономерности строения элементарной ячейки и базиса, в частности степень их симметричности определяет многие свойства кристалла, в первую очередь электрические, магнитные и механические. Элементарная ячейка может содержать как один, так и несколько атомов. Так у многих металлов, например железа, хрома, меди, серебра, она состоит из одного атома. В тех случаях когда, кристалл состоит из нескольких химических элементов, например, натрия и хлора, элементарная ячейка будет содержать как минимум два атома: натрий и хлор. Широко распространены кристаллы с элементарной ячейкой, состоящей из нескольких сцепленных друг с другом молекулярных групп, например кристаллы льда или же многих магнитных материалов. Существуют кристаллы, например, белковые, элементарная ячейка которых состоит из молекул, содержащих несколько тысяч атомов.

Выбор элементарной ячейки. Описание структуры любого кристалла можно и принято проводить, охарактеризовав его элементарную ячейку. Ясно, что выбрать элементарную ячейку одного и того же кристалла можно несколькими способами (рис. 1.1). При таком выборе стремятся к наиболее простой форме ячейки, в частности к наибольшему числу прямых углов, а также к минимальности ее объема.

Ячейку с наименьшим объемом принято называть примитивной элементарной ячейкой. Однако часто выбирают элементарную ячейку большего объема, но более простой формы, содержащую несколько наборов атомов, формирующих базис элементарной ячейки. На рис. 1.1 изображена кристаллическая решетка -железа. Проще всего ее представить как пространство, заполненное кубиками, в углах (1) и в центре (2) которых расположены атомы железа. Такую очень распространенную решетку принято называть объемно-центрированной кубической (ОЦК). Элементарную ячейку можно выбрать как косоугольный параллелепипед (б) с квадратным основанием. Однако за элементарную удобнее выбрать ячейку в 2 раза большего объема, но со всеми прямыми углами (а), она гораздо нагляднее, лучше отражает симметричность в расположении атомов, ее легче анализировать математически.

Выбранную элементарную ячейку характеризуют тремя векторами основных трансляций совпадающими с ее тремя ребрами, сходящимися в одной точке. Две точки с радиус-векторами и , связанные соотношением , где - целые числа, описывают одну и ту же точку базиса, но в разных элементарных ячейках кристалла. В таком случае удобно подробно охарактеризовать расположение атомов базиса в пределах одной элементарной ячейки, а всю структуру кристалла получить трансляцией - "тиражированием" данной ячейки, осуществляя параллельные переносы на векторы , называемые векторами трансляций. Можно сказать, что для полного описания структуры кристалла достаточно задать: 1) пространственную решетку, получаемую путем параллельных переносов на все векторы одной точки и 2) базис.

7) Дефе́кт по Фре́нкелю (пара Френкеля) — точечный дефект кристалла, представляющий собой пару, состоящую из вакансии и междоузельного атома (иона). Образуется в результате перемещения атома (иона) из узла кристаллической решётки в междоузлие, то есть в такое положение, которое в идеальной решётке атомы (ионы) не занимают[1][2]. Назван по имени Я. И. Френкеля, впервые развившего представления о механизме образования термодинамически равновесных точечных дефектов[3].

Возникают в результате нагрева кристаллов, а также при облучении кристаллов потоками частиц или высокоэнергичными квантами электромагнитного излучения.

При нагреве кристалла возрастает количество атомов, обладающих кинетической энергией, достаточной для выхода из узла решётки, соответственно возрастает и количество дефектов по Френкелю. Их равновесную концентрацию , соответствующую температуре кристалла , можно оценить по формуле[4]

где N и N’ — концентрации узлов и междоузельных положений соответственно, — энергия, необходимая для перемещения атома из узла решётки в междоузлие, k — постоянная Больцмана.

В кристаллах с большими межатомными промежутками дефекты по Френкелю возникают с большей вероятностью, чем в плотноупакованных кристаллах. Так, они типичны для чистых кристаллов галогенидов серебра. В отличие от дефектов по Шоттки их образование не влияет на плотность кристалла, поскольку миграция иона не приводит ни к изменению объёма, ни к изменению массы кристалла[2][4].

Дефе́кт по Шо́ттки — вакансия атома (иона) в кристаллической решётке, один из видов точечных дефектов в кристаллах, от дефекта по Френкелю отличается тем, что его образование не сопровождается возникновением междоузельного атома (иона)[1][2]. Назван по имени В. Шоттки, впервые рассмотревшего дефекты этого сорта[3].

При нагреве кристаллов образование дефектов может происходить из-за того, что отдельные атомы, располагающиеся вблизи поверхности, в результате теплового движения выходят из объёма на поверхность, а образовавшаяся при этом вакансия затем мигрирует вглубь кристалла. Поскольку образование дефектов Шоттки увеличивает объём кристалла, то, соответственно, плотность кристалла при этом падает.

Средняя энергия атома в кристалле меньше той, что требуется ему для преодоления потенциального барьера и ухода из равновесного положения. Однако из-за теплового движения всегда имеется некоторое количество атомов, приобрётших энергию, достаточную для того, чтобы покинуть занимаемые ими узлы решётки. Иначе говоря, на образование дефектов Шоттки затрачивается энергия и происходит увеличение внутренней энергии кристалла . С другой стороны, образование дефектов означает, что происходит разупорядочение расположения атомов и, следовательно, увеличение энтропии кристалла . В результате получается, что при данной температуре минимум свободной энергии

достигается при некоторой конечной концентрации дефектов.

Количество дефектов по Шоттки , соответствующее температуре кристалла , можно оценить с помощью формулы[4]

где N — число узлов в кристалле, — энергия, необходимая для удаления одного иона из узла кристаллической решётки, а k — постоянная Больцмана.

Расчёт показывает[2], что, например, для меди, где энергия образования дефекта Шоттки меди равна 1 эВ, относительная концентрация вакансий при температуре 1000 К составляет ~10-5.

Дефекты по Шоттки обычно преобладают над дефектами по Френкелю в плотноупакованных кристаллах, где образование междоузельных атомов затруднено и требует относительно большой энергии. В частности, они доминируют в чистых щёлочно-галоидных кристаллах. В этих, так же, как и в других ионных кристаллах, электронейтральность обеспечивается тем, что дефекты образуются парами: вместе с вакансией иона с данным знаком заряда возникает и вакансия иона с зарядом противоположного знака[4].

Дефекты по Шоттки могут оказывать существенное влияние на многие свойства кристаллов и физические процессы в них (плотность, ионная проводимость, оптические свойства, внутреннее трение и т.д.). Так, анионные вакансии, захватившие электрон, формируют центры окраски, селективно поглощающие оптическое излучение в видимой области спектра и тем самым изменяющие окраску кристаллов.

8) К электронным дефектам относятся избыточные электроны, недостаток электронов (незаполненные валентные связи в кристалле — дырки) и экситоны. Последние представляют собой парные дефекты, состоящие из электрона и дырки, которые связаны кулоновскими силами.

Атомные дефекты проявляются в виде вакантных узлов (дефекты Шотки, рис. 1.37), в виде смещения атома из узла в междоузлие (дефекты Френкеля, рис. 1.38), в виде внедрения в решетку чужеродного атома или иона (рис. 1.39). В ионных кристаллах для сохранения электронейтральности кристалла концентрации дефектов Шотки и Френкеля должны быть одинаковыми как для катионов, так и для анионов.

К энергетическим дефектам относят фононы – кванты тепловых колебаний, которые заполняют кристаллы и распределяются в них соответственно условиям теплового равновесия. К этому же типу дефектов относят возбуждения решетки в результате облучения кристаллов световыми, рентгеновскими и прочими лучами.

9)билет 4 стр 13-28

10)билет 4 стр 44-47

11) Рентгеновские лучи показали, что существуют и такие твёрдые тела, в которых частицы расположены в беспорядке, подобно тому, как это наблюдается в жидкости или в газе. Такие некристаллические твёрдые тела называют стёклами, потому что обыкновенное стекло – это самый типичный пример некристалла. Иногда их ещё называют «твёрдыми жидкостями», потому что в них частицы расположены так же, как в жидкостях. В науке стёкла называются «аморфными телами». «Аморфный» – греческое слово; дословно оно означает «бесформенный»; такое название некристаллические тела получили потому, что им от природы не свойственна многогранная форма.

Как показывают новейшие исследования, некристаллические твёрдые тела и жидкости занимают по своему строению промежуточное место между кристаллами и газами: с одной стороны, расположение частиц в них гораздо менее правильно, чем в кристаллах; с другой стороны, оно всё же не так хаотично, как в газах, в нём тоже есть некоторый порядок.

Не следует понимать это так, что вообще не может быть аморфных многогранников. Некристаллическому твёрдому телу можно придать форму многогранника. Кто не видел, например, гранёные стеклянные бусы?

Это – многогранники, но от кристаллических многогранников они отличаются тем, что огранка придана им искусственно, руками человека. Кристаллы же сами, без помощи человека, образуют свои многогранные формы.

Микрокристаллическое строение металла. Сфотографировано с увеличением в более чем 200 раз.

Замечательно, что одно и то же вещество может встречаться как в кристаллическом, так и в некристаллическом виде, причём из аморфного состояния оно обычно постепенно само переходит в кристаллическое.

Представьте себе, что мы расплавили сахар. Что произойдёт, когда этот расплавленный сахар будет остывать и затвердевать? Оказывается, что если расплав остывает медленно, то при его затвердевании образуются кристаллы; если же остывание происходит очень быстро, образуется аморфный сахар (леденец).

Легко понять, почему это так. Представьте, что вам нужно построить правильными рядами беспорядочную толпу быстро двигающихся людей. Это легко сделать, если вы дадите людям время разойтись на определённые расстояния друг от друга, проверить своё положение, выровнять ряды.

Если же вы сразу крикнете: «Стоп!», то, конечно, никакого порядка у вас не получится. То же происходит и при застывании расплава. В жидком расплаве частицы движутся совершенно беспорядочно. При медленном застывании они постепенно выстраиваются в ряды, создают плоские сетки и пространственные решётки – образуются кристаллы. Если же застывание происходит очень быстро, частицы не успевают расположиться правильным строем, и расплав затвердевает в виде аморфного вещества.

Образование кристаллов зависит не только от скорости застывания расплава, но и от других условий, главным образом от вязкости расплава. Более вязкие расплавы чаще застывают в виде стёкол, а менее вязкие, то-есть более подвижные, – в виде кристаллов. И это легко понять: толпу подвижных физкультурников в спортивных костюмах проще и быстрее можно построить ровными рядами, чем толпу малоподвижных людей в шубах. Весьма подвижными оказываются, например, атомы металлов. Как бы быстро ни охлаждать расплавленный металл, он всё-таки всегда успевает закристаллизоваться.

Некристаллических твёрдых металлов не бывает. Обычно кристаллики, из которых состоят металлы, очень малы и не видны простым глазом; иногда их не разглядеть даже и в микроскоп, – и тогда на помощь приходят лучи Рентгена. С помощью этих лучей можно убедиться в том, что все затвердевшие металлы состоят из кристаллов, как это видно на фотографии выше. Даже ртуть, которую все привыкли видеть жидкой, и та на сорокаградусном морозе замерзает и становится кристаллической.

12) Документ фонон

13-14) Краткая квантовая теория теплоемкости тел Эйнштейна(долго формулы перетаскивать—это хороший сайт—всё есть))

http://files.lib.sfu-kras.ru/ebibl/umkd/u_course/Lekc/Part2/Glava5/5.13.htm

15) http://www.femto.com.ua/articles/part_1/0888.html

16)документ билет 16 стр 19

17)документ билет 17

18)документ 18 стр 773(больше в инете нету =((

19)кристаллы стр 44-47

20) кристаллы стр 48-53

21)

22)кристаллы стр 64-66

23) http://fn.bmstu.ru/phys/bib/physbook/tom6/ch4/texthtml/ch4_2.htm

24) В металлах, где число свободных электронов велико, взаимодействие с осн. массой электронов учитывается самосогласованным одноэлектронным потенциалом. Взаимодействие с электронами, находящимися в тонком слое вблизи поверхности Ферми, может быть учтено в рамках теории ферми-жидкости, в к-рой в качестве элементарных возбуждений рассматриваются заряж. квазичастицы - фермионы, описывающие самосогласованное движение всей системы электродов. Электрон-электронное взаимодействие приводит, как правило, лишь к перенормировке спектра. Исключение составляют кристаллы с узкими зонами, где энергия отталкивания двух электронов на одном узле превышает ширину зоны. Если в таких кристаллах число электронов равно числу атомов, они являются диэлектриками, даже если число мест в зоне (с учётом спина) больше числа атомов. При изменении ширины разрешённой зоны в результате сближения атомов происходит переход к металлич. проводимости (переход Мотта).Наряду с возбуждениями фермиевского типа в многоэлектронной системе в результате электрон-электронного взаимодействия возникают возбуждения - бозоны, не связанные с переносом заряда ( плазмоны, спиновые волны). В этих колебаниях могут участвовать электроны и частично заполненных, и полностью заполненных зон. В полупроводниках и диэлектриках в результате взаимодействия электрона зоны проводимости и дырки валентной зоны образуются связанные состояния Ванье - Мотта экситоны. В молекулярных кристаллах и диэлектриках возбуждённыесостояния атомов или молекул, перемещающиеся по кристаллу, образуют Френкеля экситоны. Волновая ф-ция экситона удовлетворяет ф-ле (1); области разрешённых значений энергии экситона называются экситонными зонами. <Условие в) выполняется практически во всех металлах, где электрон-фононное взаимодействие ослабляется в результате его экранирования свободными электронами, и во мн. полупроводниках. В полярных диэлектриках и полупроводниках с достаточно большой степенью ионной связи и большой эфф. массой носителей последние, поляризуя решётку, образуют автолокализов. состояния - поляроны. Различают поляроны большого радиуса, у к-рых область локализации R п намного превышает постоянную решётки а, и малого радиуса с R п@ а. Автолокализов. состояния малого радиуса образуются и в неполярных диэлектриках, напр, в кристаллах инертных газов (см. Автолокализация), при этом, как правило, происходит автолокализация только дырок. Движение поляронов малого радиуса при низких темп-pax осуществляется по очень узкой поляронной зоне, а при более высоких - путём активированных перескоков от узла к узлу

25) В структуре научного знания выделяют три уровня: эмпирический, теоретический и метатеоретический. Под уровнем научного знания понимают качественно различные по предмету, методам и функциям (?) виды научного знания, объединенные в единую систему в рамках одной научной дисциплины.

Эмпирическое знание – это совокупность высказываний об эмпирических или абстрактных объектах, получаемая путем мыслительной (рассудочной) обработки результатов наблюдений и экспериментов и фиксируемая с помощью определенных языковых средств (единичные предложения наблюдения, графики, естественные классификации). Стоит обратить внимание на то, что предметом эмпирического знания являются не реально существующие объекты и не их «чувственная» (?) интерпретация, а абстрактные объекты. Абстрактный объект – это результат абстрагирования чувственного объекта. Объект, получаемый в результате процедуры абстрагирования, содержит лишь часть чувственных данных, но дополнен другой информацией никак не вытекающих из чувственных данных (точка, треугольник). Любые чувственные данные становятся научными только после их мыслительной обработки и представления их в виде совокупности терминов и предложений эмпирического языка определенной науки Эмпирическое знание не чувственно, а рассудочно, т.е. рационально.

Главным качественным отличием теоретического знания от эмпирического является объект. В качестве объекта теоретического знания выступают идеальные объекты. Идеальные объекты могут конструироваться как на основе эмпирических объектов с помощью идеализации (т.е. абсолютизации свойств эмпирических объектов), так и вводится по определению (математика). Идеальные объекты принципиально не наблюдаемы. Таким образом, при переходе от эмпирического знания (наблюдаемый мир) к теоретическому (мир рационального мышления) происходит качественный скачок, именно по этому эти уровни знания не сводимы друг к другу. Однако они взаимосвязаны. Эта связь осуществляется с помощью специальных «инструментов» - интерпритационных предложений, в которых устанавливается тождество значений соответствующих терминов теоретического и эмпирического языков. Самостоятельную роль интерпретационных предложений наглядно демонстрирует опытная проверка теорий. Для установления взаимосвязи теории и опытом сначала теория переводтся на язык импирики т.е. получится ее эмпирическая интерпритации. Далее из системы «теория + ее эмпирическая интерпритация» делается некий эмпирический вывод. Соответствие данных проверочного эксперимента этому выводу или не соответствие как раз и свидетельствует об истинности или ошибочности НО НЕ ТЕОРИИ, а системы системы «теория + ее эмпирическая интерпритация». Напомним, что одной теории соответствует множество интерпритаций. Таким образом, проблема истинности теории не может быть решена только лишь ее экспериментальной проверкой. Решение этой проблемы требует привлечения дополнительных средств, в частности метатеоретических предпосылок и оснований научного знания.

Третий, метатеоретический уровень научного знания состоит из общенаучного знания и философских оснований науки. Общенаучное знание включает в себя, во-первых, частнонаучную и общенаучную картину мира, во-вторых, частнонаучные и общенаучные гносеологические, методологические, логические и аксиологические принципы (?). Частнонаучная картина – это совокупность, господствующих в какой либо науке, представлений о мире. Ее основу составляют онтологические принципы парадигмальной для данной науки теории. Частнонаучная картина мира есть конкретизация определенной философской онтологии. Общенаучная картина мира чаще всего является господствующей в данное время в мире частнонаучной картиной мира. Философские основания науки осуществляют связь между философией и наукой, так же как это делают интерпритационные предложения в отношении теоретического и эмпирического уровней.

Каждый уровень обладает относительной самостоятельностью, не является обобщением или следствием другого, но при этом между всеми уровнями научного знания существует органическая взаимосвязь в процессе функционирования научного знания как целого. Взаимосвязь различных уровней научного знания осуществляется путем интерпретации терминов одного уровня в терминах другого. Именно единство и взаимосвязь всех уровней обеспечивает отдельной научной дисциплине относительную самостоятельность, устойчивость и способность развиваться на своей собственной основе.

26)

27)

28)

29)

30)

31)

32) С самого начала своего зарождения, со второй половины XV столетия, современное естествознание лишь постепенно пробивало себе дорогу в борьбе с телеологией. У Ньютона, который в законе всеобщего тяготения распространил причинность на всю вселенную и дал ей математическую формулировку, включающую в себя непрерывность изменений, эта причинность имела чисто механический характер и нуждалась, поэтому в последней причине, в толчке извне, в тангенциальной силе божественного происхождения, дающей начало планетным орбитам.

Чрезвычайно ярко сформулирована идея механической причинности в начале прошлого века Лапласом: «Мы должны... рассматривать состояние вселенной в настоящем, как следствие ее состояния в прошлом и как причину того состояния, которое последует. Интеллект, который знал бы для данного момента все силы, действующие в природе, и соответствующее положение тел, ее составляющих, если бы вдобавок он был столь обширен, чтобы смог подвергнуть эти данные вычислениям анализа, охватил бы единой формулой, как движение самых больших тел вселенной, так и самых легких атомов, ничто не оставалось бы неопределенным для него, и будущее, как и прошлое, присутствовало бы перед его взором» 1). А позднее Гельмгольц писал: «Если же движение есть первоначальное изменение, лежащее в основе всех других изменений в мире, то все элементарные силы суть движущие, и поэтому конечная цель естественных наук заключается в нахождении и изучении движений, лежащих в основе всех других изменений, а также причин, вызывающих эти движения, т. е. в сведении к механике» 2).

Обеим этим формулировкам как и всему общепринятому физиками и на сей день пониманию причинности обще то, что единственной формой движения считается в них движение механическое, перемещение тела в пространстве и во времени {или после внесенной теорией относительности поправки: перемещение в пространстве — времени). К закономерностям этого движения, со стороны количественной изучаемым анализам (т. е. главным образом дифференциальными уравнениями), и должны быть сведены все закономерности физики.

33) Статистические и динамические законы

— две основные формы закономерной связи явлений, отличающиеся прежде всего по характеру предсказаний, которые следуют из них. Предсказания статистических законов имеют вероятностный характер, который обусловлен действием множества случайных факторов внутри статистических коллективов, или массовых, повторяющихся событий (напр., большого числа молекул в газе, особей в биологических популяциях, людей в социальных коллективах). Статистические законы возникают как результат взаимодействия большого числа элементов, составляющих статистический коллектив, и характеризует не столько поведение отдельных его элементов, сколько коллектива в целом. Поэтому регулярность и повторяемость, проявляющиеся в статистических законах, возникают вследствие взаимной компенсации действия различных случайных факторов.

В динамических законах, характеризующих поведение относительно изолированных систем, состоящих из небольшого числа элементов, предсказания являются однозначными и достоверными. Так, в классической механике, если известен закон движения системы и заданы начальные координаты и скорость, можно точно определить ее координаты и скорость в любой др. момент времени. Распространение динамических законов механики за рамки области действительного их применения связано с концепцией механического детерминизма, сторонники которой (П.С. Лаплас и др.) рассматривали Вселенную как огромную механическую систему и экстраполировали законы механики Ньютона на все явления и процессы природы. «Ум, — писал Лаплас, — которому были бы известны для какого-либо данного момента все силы, одушевляющие природу, если бы вдобавок он оказался достаточно обширным, чтобы подчинить все данные анализу, обнял бы в одной формуле движения величайших тел Вселенной наравне с движением легчайших атомов; не осталось бы ничего, что было бы для него недостоверно, и будущее, так же как прошедшее, предстало бы перед его взором». В этой концепции, получившей название лапласовского детерминизма, нет места случайности, все в ней предопределено строгими динамическими законами механики. Однако такая концепция пришла в противоречие не только с результатами исследований в биологии и социологии, но и в статистической механике и др. отраслях классической физики. Окончательный отказ от лапласовского детерминизма в физике произошел после открытия вероятностного характера законов движения мельчайших частиц материи. Современная квантовая физика показала, что движение микрообъектов можно описать только вероятностно-статистическими методами. Вероятностный характер предсказаний статистических законов объясняется взаимодействием большого количества объектов, составляющих статистический ансамбль. Поэтому предсказания таких законов относятся не к отдельным объектам статистического ансамбля, а ко всему ансамблю в целом. Судить же о движении или поведении отдельного объекта можно лишь с той или иной степенью вероятности. Следовательно, статистические законы служат для исследования таких систем, в которых взаимодействует большое число объектов, событий и явлений, поведение которых имеет случайный характер. Поэтому статистические законы нередко рассматривают как законы, характеризующие поведение большого числа массовых случайных или повторяющихся событий, причем под событием подразумевают любой объект или элемент статистического ансамбля.

В процессе научного познания исторически первыми стали изучаться универсальные законы, поскольку они обеспечивают достоверные предсказания. Во многом широкое признание такие законы получили в силу господства механистического мировоззрения.

Когда сравнивают С. и д.з. как формы выражения регулярностей в мире, то обращают внимание на степень достоверности и точности их предсказаний, динамические, или строго детерминистические, законы дают точные предсказания в тех областях, где можно абстрагироваться от сложного характера взаимодействия между объектами, отвлекаться от случайностей и тем самым значительно упрощать действительность, но такое упрощение возможно лишь при изучении простейших форм движения материи. Когда же переходят к изучению сложных систем, состоящих из большого числа элементов, индивидуальное поведение которых трудно поддается описанию либо просто невозможно, тогда обращаются к статистическим законам, дающим вероятностные предсказания. Поэтому С. и д.з. не исключают, а дополняют друг друга.

Тут вы можете оставить комментарий к выбранному абзацу или сообщить об ошибке.

Оставленные комментарии видны всем.

Соседние файлы в папке экзамен