- •Глава 8. Теория удара
- •8.1. Основные положения и понятия теории удара
- •8.2. Основное уравнение теории удара
- •8.3. Удар мт о неподвижную поверхность
- •8.3.1. Прямой удар мт о неподвижную поверхность
- •8.3.2. Косой удар мт о неподвижную поверхность
- •8.5. Теорема о движении центра масс смт при ударе
- •8.7. Прямой центральный удар двух атт
- •Рассмотрим атт массы м, закрепленное в точке о подпятником, а в точке в – подшипником (рис. 52).
- •Учитывая, что в данном случае , а, из формулы
- •На оси декартовой системы координат Oxyz, получим проекции кинетического момента атт до удара на эти оси:
- •8.10. Условия отсутствия ударных реактивных импульсов атт, вращающегося относительно неподвижной оси
- •Заключение Алгоритм динамики – управляющий д00 упр с комментариями
- •Комментарии
Рассмотрим атт массы м, закрепленное в точке о подпятником, а в точке в – подшипником (рис. 52).
Рис. 52
Пусть при этом ОВ=. Введем неизменно связанную с АТТ систему координат Охyzс осью Оz, которая направлена по оси вращения АТТ, и плоскостью уОz, проведенной через центр масс С.
При действии на АТТ ударного импульса возникают реактивные ударные импульсыи. При этом реактивный ударный импульс в точке О может быть разложен на три составляющие,,, а в точке В – на две составляющие,.
Для определения этих пяти неизвестных воспользуемся теоремами о движении центра масс СМТ (8.11) и об изменении кинетического момента СМТ (8.13) при ударе в проекциях на оси декартовой системы координат.
Так как АТТ за время удара перемещается бесконечно мало, то векторы будут параллельны оси Оx и, следовательно,
где yC – расстояние центра масс АТТ от оси вращения z , а 0 и – угловые скорости АТТ соответственно до и после удара.
Учитывая, что в данном случае , а, из формулы
получим:
Проектируя соотношение
На оси декартовой системы координат Oxyz, получим проекции кинетического момента атт до удара на эти оси:
Аналогично для проекций кинетического момента АТТ после удара на оси декартовой системы координат получим:
Подставив все эти значения в уравнения (8.11) и (8.13), имеем:
(8.22)
где – моменты ударного импульса относительно осей декартовой системы координат.
Из первых пяти уравнений (8.22) могут быть найдены пять неизвестных реактивных импульсов ,,,,. Из шестого уравнения (8.22) определяется изменение угловой скорости АТТ ( – 0), вращающегося вокруг неподвижной оси при ударе.
8.10. Условия отсутствия ударных реактивных импульсов атт, вращающегося относительно неподвижной оси
Найдем условия отсутствия ударных реактивных импульсов.
Для этого в первых пяти уравнениях (8.22) положим их равными нулю. Тогда уравнения (8.22) примут вид:
(8.23)
Из второго и третьего уравнений (8.23) следует, что для отсутствия ударных реактивных импульсов необходимо, чтобы приложенный ударный импульс был направлен параллельно оси Оx, то есть перпендикулярно плоскости yОz, которая проходит через ось вращения и центр масс АТТ (рис. 53).
Рис. 53
Так как систему координат можно выбрать произвольно, то выберем ее такой, чтобы ударный импульс лежал в координатной плоскости x1O1y1 (точка О1 расположена на оси вращения z). Тогда, направив согласно условиямпараллельно оси O1x1, получим:
В результате четвертое и пятое из уравнений (8.23) дадут следующие условия:
,
то есть ось вращения z для точки О1 должна быть главной осью инерции.
Следовательно, для отсутствия ударных реактивных импульсов необходимо расположить ударный импульс в плоскости x1O1y1, проходящей через точку О1, для которой ось z является главной осью инерции.
Первое соотношение (8.23) примет вид:
(8.24)
Так как в рассматриваемом случае , где – кратчайшее расстояние линии действия ударного импульса от оси вращения z, то шестое соотношение формулы (8.22) примет вид:
. (8.25)
Из уравнений (8.24) и (8.25) найдем после исключения разности следующее соотношение:
(8.26)
Таким образом, уравнение (8.24) будет иметь место при любой численной величине ударного импульса , если линия действия этого импульса будет проходить через точку К, которая отстоит от оси вращения z на расстоянии yК, определяемом формулой (8.26).
Условиями отсутствия ударных реактивных импульсов АТТ, вращающегося вокруг неподвижной оси, являются:
ударный импульс должен быть перпендикулярен плоскости, проходящей через ось вращения z и центр масс АТТ;
ударный импульс должен быть расположен в плоскости, перпендикулярной оси z и проходящей через точку О1 АТТ, для которой ось z является главной осью инерции;
точка приложения К ударного импульса должна находиться от оси z на расстоянии, определяемом формулой (8.26) (точку К, через которую при этом проходит линия действия ударного импульса, не вызывающего ударных реакций в точках закрепления оси, называют центром удара).
В частном случае, если центр масс АТТ находится на оси вращения, т. е. , то из формулы (8.26) следует. То есть в этом случае нельзя добиться отсутствия ударных реактивных импульсов. Так как дополнительные динамические реакции АТТ, вращающегося вокруг неподвижной оси (глава 5) , могут отсутствовать только в случае, если ось вращения является центральной (), то добиться одновременно отсутствия дополнительных динамических реакций и ударных реактивных импульсов АТТ, вращающегося вокруг неподвижной оси при ударе, невозможно.