![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Лабораторная работа №4. «Исследование переходных процессов в линейных электрических цепях второго порядка»
- •4.1 Краткие теоретические сведения
- •Пример 1
- •Пример 2
- •Пример 3
- •4.2. Описание лабораторной установки
- •4.3. Задание на самоподготовку
- •4.4. Лабораторное задание
- •4.5. Содержание отчета
- •4.6. Контрольные вопросы
- •Литература
Пример 3
Рассмотрим
переходный процесс в линейной электрической
цепи второго порядка, вызванный
подключение ветви, содержащей сопротивление
и емкость
(рис. 4.8), выбрав в качестве реакции ток
,
протекающий через индуктивность.
Рис. 4.8
Поскольку цепь содержит два узла и три ветви, то для описания протекающих в ней процессов необходимо записать одно уравнение по первому закону Кирхгофа и два – по второму. Однако один из токов ветвей является задающим током источника и считается известным. Следовательно, по второму закону Кирхгофа будет составлено лишь одно уравнение. Дополним систему компонентными соотношениями. Получим:
(4.31)
Сведем систему
(4.31) к дифференциальному уравнению для
тока .
С этой целью подставим выражения для
,
и
во второе уравнение системы. Получим:
(4.32)
Выразим ток
из первого уравнения и подставим во
второе и третье:
(4.33)
Выразим
из первого уравнения и подставим во
второе. После приведения подобных и
деления всего уравнения почленно на
получим:
. (4.34)
Введем обозначения:
Пусть
,
,
,
,
.
Тогда:
Поскольку
,
то характер переходного процесса –
колебательный. Значит свободная
составляющая тока, протекающего через
индуктивность
равна:
, (4.35)
Вынужденную
составляющую тока, протекающего через
индуктивность ,
найдем, исключив обе производные из
дифференциального уравнения (4.34):
. (4.36)
Тогда общее решение уравнения (4.34) имеет вид:
.
(4.37)
Для определения
констант интегрирования
и
найдем зависимые и независимые начальные
условия. Рассмотрим цепь в момент времени
,
предшествующий замыканию ключа (рис.
4.9).
Рис. 4.9
Поскольку цепь одноконтурная, то элементы соединены последовательно и во всей цепи протекает один и тот же ток, равный задающему току источника:
.
Поскольку до замыкания ключа емкость была отключена, то напряжение на ней:
.
Тогда согласно законам коммутации:
,
.
Рассмотрим цепь
в момент времени ,
следующий сразу за замыканием ключа, и
определим зависимое начальное условие
(рис. 4.10).
Рис. 4.10
Поскольку в цепи
действует два источника, то суммарное
напряжение
найдем как сумму напряжений
и
,
отражающих реакцию цепи на действие
каждого из источников в отдельности
(метод наложения). Поочередное гашение
источников тока приводит к цепям,
изображенным на рис. 4.11.
Рис. 4.11
Для цепи на рис.
4.11, а токи
и
имеют одинаковое абсолютное значение,
равное задающему току источника, но
противоположны по направлению. Значит,
второй закон Кирхгофа для этой
одноконтурной цепи имеет вид:
Для цепи на рис.
4.11, б ток ,
а ток
согласно первому закону Кирхгофа равен
задающему току источника
.
Тогда уравнение, составленное по второму
закону Кирхгофа для выбранного контура,
имеет вид:
.
Тогда зависимое начальное условие для напряжения на емкости:
.
Запишем общее
выражение для напряжения ,
воспользовавшись (4.37) и компонентным
соотношением для индуктивности:
(4.38)
Подстановка
найденных начальных условий в (4.37) и
(4.38) дает следующую систему уравнений
для нахождения
и
:
(4.39)
Из первого уравнения
системы (4.39) находим, что .
Тогда из второго уравнения следует, что
.
Тогда ток, протекающий через индуктивность,
имеет вид:
. (4.40)
На рис. 4.12 представлен
график изменения тока
со временем.
Рис. 4.12