
Электромагнитные поля и волны.-5
.pdf
169
Электрическим диполем Герца (рис. 6.1) называется отрезок проводника, длиной l , по которому протекает переменный электрический ток Iст , причем ток предполагается постоянным по
длине диполя, l << λ , где λ - длина волны в данной среде. Для электрического диполя Герца векторный потенциал определяется наиболее просто, как
& |
|
μL |
|
|
|
|
|
|
|
− jk r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
(r cosθ − θ |
|
|
sin θ )e |
|
||||||
A(M ) = I& |
|
|
|
|
. |
||||||
4π r |
|
|
|
||||||||
|
сm.т |
0 |
|
0 |
|
|
(6.2) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где r – расстояние от середины диполя до точки наблюдения. Поместим диполь в центре сферической системы координат,
расположив его вдоль оси z (рис. 6.2).
Рис.6.2 Диполь в системе координат
Выражения полей Е и Н в точке М , определяемые через векторный потенциал (6.2), представляют в общем виде достаточно сложные функции.
Для ближней и дальней зон излучения эти выражения существенно упрощаются.
Ближняя зона определяется условием kr << 1 , или r << λ / 2π .
Комплексные амплитуды |
полей Е |
и Н |
в ближней зоне |
|||||||
определяются выражениями: |
|
|
|
|
|
|||||
Hα = |
I |
|
l |
sinθ cosωt ; |
|
|
||||
|
CT m |
|
|
|||||||
|
2 |
|
||||||||
|
|
|
4π r |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
I CT m l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Er |
= −i |
|
|
|
|
cosθ sin ωt ; |
|
|||
|
2πεω r 2 |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
I CT m l |
|
|
|
|
|
E |
θ |
= −i |
|
sinθ cosωt . |
|
|||||
4πεω r 3 |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
(6.3) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
170
Особенности полей в ближней зоне:
-Отсутствует зависимость от координат фазы полей;
-Амплитуды полей в ближней зоне зависят от координат так же, как поля электростатического диполя. Убывание амплитуд
полей с увеличением расстояния, как 1/r2 |
или 1/r3 . . |
|
||||||||
- Поля |
& |
и |
& |
сдвинуты по фазе на |
0 |
90 |
0 |
, |
поэтому среднее |
|
Eθ |
Hα |
90 |
|
значение вектора Пойнтинга равно нулю. Это означает, что движение энергии вблизи диполя Герца носит, в основном, колебательный характер.
Дальняя зона определяется условием kr >> 1 , или r >> λ / 2π .
Комплексные амплитуды |
полей |
Е и Н в дальней зоне |
||||||||
определяются выражениями: |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
klIст |
|
−ikr |
|
|
|||
& |
|
|
|
|
|
sin θ × e ; |
& |
|
||
Hα = i |
4π r |
Er |
» 0 ; |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
& |
= i |
klI |
ст |
|
|
sinθ × e |
−ikr |
; |
|
|
Eθ |
4π r |
Zc |
|
(6.4) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Характерные особенности полей в дальней зоне:
-Вектора E и H перпендикулярны друг другу и направлению распространения волны.
-Поле элементарного электрического излучателя имеет
характер сферической волны, поскольку фаза полей постоянна на сфере с радиусом r .
-Амплитуды полей убывают с расстоянием как 1 / r .
-Поля Е и Н синфазные и их отношение равно волновому сопротивлению данной среды для плоских волн – Zc .
Среду будем считать идеальным диэлектриком (σ = 0 ). Среднее значение вектора Пойнтинга в дальней зоне не равно нулю
Пср = |
1 |
|
|
E |
|
2 |
= |
1 |
|
H |
|
2 |
Zc |
= |
(kI |
cт |
l) |
2 |
Zc sin 2 |
θ |
|
||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
2 |
|
|
Z |
|
|
2 |
|
|
|
32(πr)2 |
|
||||||||||||||
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
(6.5) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Мощность, излучаемая диполем, вычисляется как интеграл по |
|||||||||||||||||||||||||
поверхности сферы от Пср . Она имеет вид: |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
= |
1 |
|
I |
|
|
2 R , |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∑ |
|
2 |
|
|
ст |
|
|
Σ |
|
|
|
|
|
(6.6) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где RΣ - сопротивление излучения электрического диполя

171
|
R |
= |
2πZc |
( l |
λ |
)2 |
|
||
|
|
|
|||||||
|
Σ |
3 |
|
|
, |
(6.6а) |
|||
|
|
|
|
|
|||||
Нормированная диаграмма |
направленности |
по полю Е |
|||||||
(амплитудная |
диаграмма |
|
направленности) |
определяется |
|||||
выражением |
|
|
|
E(θ ,ϕ ) |
|
|
|||
|
F (θ ,ϕ ) = |
|
|
||||||
|
|
(6.7) |
|||||||
|
|
|
|
|
Emax |
, |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
где Е(θ ,ϕ ) - амплитуда напряженности электрического поля при
данных углах наблюдения; Emax - максимальное значение амплитуды электрического поля при постоянном расстоянии r. Для диполя Герца диаграмма направленности описывается функцией
F (θ ,α ) = sinθ . В полярной системе координат диаграмма
направленности имеет вид тела вращения вокруг оси диполя
(рис.6.3).
Рис.6.3 Электрический диполь Герца
Магнитный диполь Герца – воображаемый диполь Герца, в котором вместо электрического тока протекает фиктивный магнитный ток I стм Переход от формул (6.3) и (6.4), определяющих поля электрического диполя Герца, к соответствующим формулам для магнитного диполя Герца производится на основе принципа
перестановочной двойственности
R R |
|
↔ −I м , ε ↔ -μ |
|
|
E ↔ H, I |
|
. |
(6.8а) |
|
|
ст |
ст |
||
|
|
|
Поля магнитного диполя в дальней зоне из(6.4) определяются соотношениями
|
|
|
lI m |
ст |
|
−ikr |
|
|
& |
= -i |
|
|
sinθ × e ; |
; |
|||
Eα |
2 rλ0 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
& |
= i |
|
lI m |
ст |
|
sinθ × e |
−ikr |
; |
Hθ |
2λ0 rZc |
|
||||||
|
|
|
|
(6.9) |

172
Магнитный диполь Герца может быть реализован в виде рамки c током малых размеров, периметр которой мал по сравнению с длиной волны. Рамочный излучатель представляет собой небольшую проволочную петлю площадью S , по которой протекает переменный электрический ток I р .
Рис.6.4. Элементарный магнитный излучатель
Если расположить рамку в начале координат так, чтобы ее ось была направлена вдоль оси z (рис.6.4), а в выражении (6.9) сделать замену в соответствии с равенством
Iстм l = -iωμ × I рS , |
(6.8б) |
где Iстм и l магнитный ток и длина диполя, I р |
и S - электрический |
ток и площадь рамки, то получим поля магнитного диполя в дальней зоне
|
|
|
|
|
I |
р SπZc |
|
|
|
|
−ik r |
|
|
|
|
|
|
|||
& |
= - |
|
|
|
|
|
|
sinθ × e ; |
; |
|
|
|
|
|||||||
Eα |
|
|
rλ2 0 |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
& |
= |
|
I |
|
р Sπ |
θ × e |
−ikr |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Hθ |
|
|
|
|
|
|
sin |
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
rλ2 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
(6.10) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сопротивление излучения и диаграмма направленности |
||||||||||||||||||||
рамочного излучателя определяются формулами |
|
|
||||||||||||||||||
р |
|
8π |
3 |
|
|
S 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
RΣ |
= |
|
|
|
|
Z c |
|
. F (θ ,α ) = |
|
sin θ |
|
|
|
(6.11) |
||||||
|
|
3 |
|
λ4 |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
Щелевой излучатель представляет собой металлическую |
||||||||||||||||||||
плоскость, в которой прорезана щель длиной lщ и шириной τ |
щ |
(рис. |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6.5). Щель будет эквивалентна магнитному диполю Герца при условии, что длина её много меньше длины волны. Распределение вектора E по длине щели постоянно, магнитный ток диполя и напряжение на щели -U щ связаны соотношением 2U щ = I cмт . Щель

173
может возбуждаться высокочастотным напряжением, подключенным к её кромкам.
Рис. 6.5. Щелевой излучатель
Осуществляя в выражениях (6.9) подстановки I cмт = 2U щ ; l = lщ ,
получим выражения для составляющих поля элементарного щелевого излучателя в дальней зоне при двустороннем возбуждении (в обе стороны от плоскости с диполем)
& |
= -i |
lщU щ |
sinθ × e |
−ikr |
; |
|
Eα |
|
|
||||
rλ0 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
& |
= i |
lщU щ |
sinθ × e |
−ikr |
; |
|
Hθ |
|
|
|
|||
λ0 rZ c |
|
|||||
|
|
|
|
(6.12) |
Мощность излучения щелевого излучателя
P |
= |
U 2 щ |
, |
|
|||
∑ щ |
|
2RΣщ |
(6.13) |
|
|
Элемент Гюйгенса – участок фронта плоской волны с размерами много меньшими длины волны. Элемент Гюйгенса эквивалентен взаимно ортогональным электрическому и магнитному диполям Герца, расположенным в плоскости фронта волны (рис.6.6).
Поле элемента Гюйгенса в дальней зоне, в сферической системе координат, представляется в виде
R |
& |
|
|
× S |
R |
|
R |
|
|
|
|||
|
E |
S |
|
|
|
|
|
sin α )e−ikr , |
|||||
E = -i |
|
|
|
|
(1 + cosθ )(θ |
0 cosα - α 0 |
|||||||
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
2λ r |
|
|
|
|
|
|
|
||||
R |
& |
|
× S |
|
R |
R |
|
|
|||||
& |
|
E |
S |
|
|
|
|
cosα )e −ikr , |
|||||
H = -i |
|
|
|
|
|
(1 + cosθ )(θ |
0 sin α + α |
0 |
|||||
|
2λ rZ c |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
(6.14) |

|
|
174 |
где |
& |
- комплексная амплитуда напряженности электрического |
ES |
поля плоской волны на поверхности элемента Гюйгенса. Диаграмма направленности элемента Гюйгенса в главных
плоскостях ( α = 0 , α = π / 2 ) определяется выражением
F (θ ,0) = F (θ ,π |
) = |
1 + cosθ |
|
|
|
(6.15) |
|||
2 |
2 . |
В полярной системе координат диаграмма направленности имеет вид кардиоиды (рис.6.7), причем максимум излучения направлен вдоль оси z(θ = 0) .
Рис.6.6. Элемент Гюйгенса
Рис.6.7 Кардиоида Элемента Гюйгенса
6.2. Примеры решения задач
Задача №1

|
|
|
175 |
Найти амплитуду |
тока |
в диполе Герца и излучаемую им |
|
мощность, если |
его |
длина 5 см и в точке с координатами |
|
r = 1км, θ = π / 2 |
амплитуда |
напряженности электрического поля |
Еθ =10−4 В / м. Частота колебаний
150 МГц.
Решение:
Определим излучаемую длину волны. Поскольку параметры среды не заданы, то будем полагать, что это – воздух (или вакуум)
λ = c |
= |
3 ×108 м |
с |
= 2м. |
|
|
|
|
|||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
||||
f |
150 |
×10 |
6 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
с |
|
2π |
|
2π |
|
||||
Определим величину kr для оценки. kr = |
r = |
103 = π ×103 . |
|||||||||
|
|
||||||||||
λ |
2 |
||||||||||
Поскольку |
kr >> 1, |
то точка наблюдения находится в дальней |
зоне и поле определяется формулой (6.4).Запишем ее для
амплитуды |
Е |
|
, |
|
опуская фазовые множители i и e-ikr , и, |
учитывая |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
θ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для воздуха Z0 = W0 |
= 120π |
Ом , |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
E |
= |
|
kIстlW0 |
|
sinθ . Отсюда I |
|
|
= |
4π rEθ |
. |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
ст |
|
|
|||||||||||||||||||
θ |
|
|
|
|
4π r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
klW0 sin θ |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Подставляя значения r , θ , получим амплитуду тока в диполе |
|||||||||||||||||||||||||
I ст |
= |
|
|
|
|
4π10310−3 × 2 |
= |
1 |
|
» 0,212 × А. |
|
||||||||||||||
|
|
2π × 0,05 ×120π sin 90o |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
1,5π |
|
|
|
|
||||||||||||||||
Сопротивление излучения диполя определяется формулой |
|||||||||||||||||||||||||
(6.6а) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2πW |
0 |
|
l |
2 |
|
2π 2120 |
0,05 |
)2 = 5π 2 ×10−2 » 0.5 Ом . |
|
||||||||||||
RΣ |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
× ( |
|
|
|
|
||||||||
3 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
λ |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Средняя по времени мощность излучения определится как |
|||||||||||||||||||||||||
P |
= |
1 |
I 2 |
R |
|
|
= |
1 |
× 0,2122 × 0,5 = 1.11×10−2 Вт. |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
Σ |
|
2 ст |
|
|
Σ |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Задача №2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
Диполь Герца длиной 1м |
питается током частотой |
1 МГц и |
амплитудой 2А. Определить напряженности электрического и магнитного полей на расстоянии 10м и 10 км и построить зависимости их амплитуд от угловθ и α при этих расстояниях.


|
|
|
|
|
177 |
|
|
|
|
kI |
ст |
l |
2π × 2 ×1 |
×10 −7 |
|
||
Hα = |
|
|
sin θ = |
|
sin θ = 3.33 |
× sinθ А . |
||
4πr |
|
|
||||||
|
|
|
300 × 4π ×10 4 |
|
м |
Электрическое поле имеет одну составляющую Еθ , которую можно определить через Нα и волновое сопротивление
E = W × H |
α |
=120π × 3.33 ×10−7 × sinθ =1.256 ×10−4 × sinθ Â . |
|
θ |
0 |
ì |
|
|
|
|
|
Диаграмма направленности в дальней зоне описывается |
|||
функцией F(θ ) |
= sinθ и имеет вид изображенный на рис. 6.8а для |
Нα или рис. 6.8б для Еθ .
Задача №3 Мощность, излучаемая электрическим диполем Герца,
находящимся в воздухе, в направлении максимального излучения равна 1,1 Вт.. Длина диполя составляет 0,1λ0 . Определить напряженность электрического поля в дальней зоне в точке на расстоянии 10км от излучателя.
Решение:
В выражение (6.4) для напряженности электрического поля
E |
|
= |
|
I стlW0 |
sinθ , |
|
|
подставим |
ток |
|
диполя |
|
|
I |
ст |
|
, найденный |
из |
(6.6) |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
θ |
|
|
2λ0 r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
P |
|
= |
1 |
|
I |
|
|
|
|
2 R |
Σ |
, |
|
|
|
а |
|
|
из |
|
|
|
(6.6а) |
найдем |
сопротивление |
излучения |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
∑ |
2 |
|
|
ст |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
R |
Σ |
= |
2πW0 |
|
( l |
λ |
)2 |
. |
|
|
Получим |
|
выражение |
|
для |
определения |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
напряженности электрического поля: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
I ст |
|
= |
|
|
2P∑ |
|
|
2P∑ ×3 |
(λ |
)2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
RΣ |
|
|
|
|
|
2πW0 |
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2P∑ ×3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P∑ ×W0 ×3 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
E |
= |
|
|
|
|
(λ |
|
|
)2 |
|
× |
|
lW0 |
|
sinθ = |
|
× |
1 |
sinθ = |
|
|
1,1×120π × 3 |
× |
1 |
|
sinθ |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2πW0 |
|
|
2λ0 r |
|
π |
|
|
2×104 |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
θ |
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
2 r |
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
= 9,95 ×10−4 |
|
|
|
В / м = 1×10−3 |
В / м |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Задача №4
