2798
.pdfэлектронов и дырок. При этом наблюдается относительно вы-
сокое значение диэлектрической проницаемости на частотах
1014- 1015 Гц.
Резонансная поляризация наблюдается в диэлектриках в области световых частот. Этот вид поляризации зависит от структурных особенностей материалов и относится к собственной частоте электронов или ионов. При резонансе сильно увеличивается поглощение энергии.
Миграционная поляризация – неупругое перемещение слабо связанных примесных ионов на расстояние, превышающее параметр решетки, часто до границ зерен. Причинами возникновения такой поляризации являются проводящие или полупроводящие механические включения и примеси в технических диэлектриках, наличие слоев с различной проводимостью. Этот вид поляризации проявляется на очень низких частотах (1-104 Гц).
Спонтанная поляризация – это поляризация, которая проявляется самопроизвольно без каких-либо внешних воздействий. Она проявляется у группы твердых диэлектриков, получивших название сегнетоэлектриков.
Диэлектрическая проницаемость при всех видах поляризации изменяется с частотой внешнего электрического поля. При увеличении частоты диэлектрическая проницаемость снижается, поскольку проявляется инерционность процесса ориентации. Изменение с изменением частоты называют диэлектрической дисперсией. Поэтому при характеристике диэлектриков всегда указывают, на какой частоте измерена диэлектрическая проницаемость . На рисунке 1.1 представлена частотная зависимость диэлектрической проницаемости при различных видах поляризации и область проявления их по частоте.
11
Резонансные
явления
Рис.1.1. Частотная зависимость диэлектрической проницаемости при различных видах поляризации: м – миграционной; р- дипольно- и ионно-релаксационных; и, э – резонансных видов поляризаций
Из рисунка видно, что каждый вид поляризации и диэлектрическая проницаемость, характерная для этого вида поляризации, существуют в определенной области частот.
Диэлектрическая проницаемость при любом виде поляризации зависит от температуры и характеризуется температурным коэффициентом диэлектрической проницаемости
, выраженной в К-1
1 |
, |
(1.4) |
Т |
На рис. 1.2 приведены графики изменения при электронной, ионно-релаксационной и дипольно-релаксационной пляризациях.
12
Рис.1.2. Кривые температурной зависимости диэлектрической проницаемости при электронной ( э), дипольнорелаксационной ( др) и ионно-релаксационной ( ир) поляризациях.
Из рисунка видно, что при электронной поляризации почти не изменяется при состоянии вещества в одном агрегатном состоянии, но резко снижается при переходе из одного агрегатного состояния в другое. При замедленных видах поляризации диэлектрическая проницаемость возрастает с ростом температуры в твердом состоянии материала, что обусловлено увеличением подвижности поляризуемых частиц. В жидком состоянии диэлектрическая проницаемость уменьшается, так как превалирующее значение приобретает движение молекул, а не ориентирующее действие поля.
В зависимости от влияния электрического напряжения на относительную диэлектрическую проницаемость все диэлектрические материалы подразделяют на линейные и нелинейные. На рисунке 1.3 приведена зависимость заряда конденсатора Q от напряжения Uи и диэлектрической проницаемости от Е (Е=U/n) для линейных диэлектриков с малыми потерями и для нелинейных диэлектриков. Емкость конденсатора с линейным диэлектриком зависит только от его геометрических размеров, а в нелинейных она становится управляе-
13
мой электрическим полем. Поэтому в классификации диэлектриков линейные диэлектрики относят к пассивным диэлектрикам, а нелинейные к активным (управляемым).
Рис.1.3. Зависимость заряда конденсатора от напряжения и диэлектрической проницаемости от напряженности поля (Е=U/n) для линейных диэлектриков (а) и нелинейных диэлектриков (сегнетоэлектриков).
Линейные диэлектрики в зависимости от механизма поляризации можно подразделить на:
-неполярные диэлектрики – газы, жидкости и твердые вещества в кристаллическом и аморфном состоянии, обладающие в основном электронной поляризацией; к ним относятся водород, бензол, парафин, полиэтилен, полистирол, политетрафторэтилен и др.;
-полярные (дипольные) диэлектрики – органические жидкие, полужидкие и твердые вещества, имеющие одновременно дипольно-релаксационную и электронную поляризацию; к ним относятся канифольные компаунды, феноло-формальдегидные и эпоксидные смолы, поливинилхлорид, целлюлоза, капрон и др.;
14
-ионные соединения – это твердые неорганические ди-
электрики с ионной, электронной, ионнорелаксационной поляризациями (стекла, керамика). Ввиду существенного различия электрических харак-
теристик ионных соединений их целесообразно разделить на две подгруппы материалов:
-диэлектрики с ионной и электронной поляризацией. К ним относятся кристаллические вещества с плотной упаковкой ионов – кварц, слюда, корунд (Al2O3), рутил (TiO2) и др.;
- диэлектрики с ионной, электронной и релаксационными поляризациями; к ним относятся неорганические стекла, ситаллы, многие виды керамик.
В таблице 1.1 приведены, для примера, значения относительной диэлектрической проницаемости некоторых неполярных и полярных твердых органических диэлектриков, а в таблице 1.2 ионных кристаллов и неорганических стекол.
Таблица 1.1
Диэлектрическая проницаемость неполярных и полярных твердых диэлектриков
материалы |
|
материалы |
|
|
|
|
|
|
|
неполярные |
|
полярные |
|
|
|
|
|
|
|
Парафин |
1,9-2,2 |
Поливинилхлорид |
4 |
|
|
|
|
|
|
Полиэтилен |
2,4 |
Эпоксидная смола |
3,8 |
|
|
|
|
|
|
Полистирол |
2,5-2,6 |
Фенолоформальде- |
5 |
|
|
|
гидная смола |
|
|
Политетрафтор- |
1,9-2,2 |
Целлюлоза |
6,5 |
|
этилен |
||||
|
|
|
||
Поликарбонат |
2,9 |
|
|
|
|
|
|
|
15
Таблица 1.2
Диэлектрическая проницаемость ионных кристаллов и неорганических стекол
материалы |
|
материалы |
|
|
|
|
|
|
|
Корунд (Al2O3) |
10 |
Кварцевое стекло |
4,5 |
|
Рутил (TiO2) |
110 |
Силикатное щелочное |
6,5 |
|
стекло |
||||
|
|
|
||
Титанат кальция |
150 |
Силикатное бариевое |
10 |
|
(CaTiO3) |
стекло |
|||
|
|
1.3. Электропроводность диэлектриков
К диэлектрикам относят материалы с большой шириной запрещенной зоны около 3 эВ, поэтому концентрация свободных электронов в них ничтожно мала. Малая концентрация свободных зарядов определяет высокое удельное сопротивление диэлектрических материалов, находящееся в пределах 106-1016 Ом м. Если подключить к диэлектрику с нанесенными на поверхность металлическими электродами постоянное напряжение, то через него будет протекать электрический ток, который называют током утечки Jут. Ток утечки представляют в виде суммы двух токов: сквозного тока Jск и абсорбционного тока Jаб
Jут = Jаб + Jск, |
(1.5) |
Величина сквозного тока обусловлена движением свободных зарядов-ионов и реже электронов. Природа абсорбционного тока Jаб связана с мгновенными и замедленными поляризационными процессами, протекающими во времени до момента установления и получения равновесного состояния. При постоянном напряжении ток абсорбции возникает при включении напряжения и затем снижается. На рисунке 1.4
16
показана зависимость тока от времени при приложении постоянного напряжения. По истечении определенного времени, когда поляризационные процессы заканчиваются, через
Рис.1.4. Зависимость тока от времени в диэлектрике при постоянном напряжении.
диэлектрик будет протекать только сквозной ток. Обычно измерение проводимости диэлектрика определяют по сквозному току через 1 мин, после включения напряжения. При переменном напряжении проводимость диэлектрика будет определяться не только сквозным током, но и активной составляющей тока абсорбции.
В диэлектриках электрический ток может протекать не только по объему, но и по поверхности. Поэтому для характеристики диэлектриков вводят удельное объемное сопротивление v и удельное поверхностное сопротивление s. Для определения поверхностного Rs и объемного сопротивления Rv диэлектриков обычно используют измерительную ячейку с кольцевыми электродами, схемотехнически представленную на рисунке 1.5.
17
Рис.1.5. Измерительная ячейка для определения поверхностного Rs и объемного Rv: А - центральный электрод; В – наружный кольцевой электрод; С – нижний электрод.
Удельное объемное сопротивление v рассчитывается по формуле
v = Rv D12/4h, Ом м, |
(1.6) |
где h – толщина образца; D1 – диаметр центрального электрода.
Удельное поверхностное сопротивление s определяется из выражения
s = Rs(D2 + D1)/ (D2 - D1) Ом, |
(1.7) |
где D2 – внутренний диаметр кольцевого электрода.
При измерении объемного сопротивления используют электроды A и C, а кольцевой электрод B заземляют для исключения шунтирования по поверхности.
По величине удельного объемного сопротивления определяют удельную объемную проводимость v = 1/ v (см м-1) и соответственно удельную поверхностную проводимость
18
s = 1/ s (см м-1). Полная проводимость складывается из объемной и поверхностной проводимостей.
Электропроводность изоляционных материалов обусловливается состоянием вещества: газообразным, жидким и твердым, а также зависит от влажности и температуры окружающей среды.
Газы при небольших значениях напряженности поля обладают очень малой проводимостью. Так удельное сопротивление чистого воздуха на поверхности земли составляет 1013 – 1014 Ом м. Увеличение электропроводности в газах может происходить при понижении нейтральных молекул под действием внешних факторов: рентгеновских, ультрафиолетовых и космических лучей; радиоактивного излучения, нагрева газа, а также при электрическом напряжении, превышающем критическое значение напряжения ионизации.
Электропроводность жидких диэлектриков связана со строением молекул жидкости и обусловлена ионами, образующимися в результате диссоциации молекул на заряженные частицы противоположного знака.
Неполярные жидкости (трансформаторное масло, бензол) имеют высокое удельное сопротивление 1010 –1013 Ом м. В таких жидких диэлектриках молекулы основного вещества практически не диссоциируют на ионы, а электропроводность
вних обусловлена в основном движением ионов примесей.
Вполярных жидкостях электропроводность зависит не только от примесей, но и вызывается диссоциацией молекул самой жидкости. К таким жидкостям относятся этиловый
спирт, ацетон, дистиллированная вода. Удельное сопротивление полярных жидких диэлектриков составляет 103 –105 Ом м. Кроме того проводимость жидких диэлектриков зависит от температур. С увеличением температуры в результате снижения вязкости возрастает подвижность ионов и может увеличиваться степень тепловой диссоциации молекул, что приводит к увеличению проводимости.
19
Электропроводность твердых диэлектриков обусловливается как движением ионов самого диэлектрика, так и ионов случайных примесей. Электронная электропроводность твердых диэлектриков вносит незначительный вклад в проводимость, так как при обычных температурах эксплуатации радиоэлектронных средств концентрация электронов очень мала.
Электропроводность твердых диэлектриков при ионной проводимости выражается зависимостью
= q Nт Mт, |
(1.8) |
где q – заряд иона, Кл; Nт – концентрация ионов в единице объема, м-3; Мт – подвижность носителей, м2/Вс.
Концентрация ионов от температуры Т оценивается из выражения
Nт = N exp (-Wq/kt), |
(1.9) |
где k – постоянная Больцмана; Wq – энергия диссоциации ионов.
Подвижность ионов так же выражается экспоненциальной зависимостью от температуры Т
μт = μmax.exp(-Wпер/kT), |
(1.10) |
где μmax – постоянная, имеющая размерность подвижности; Wпер – энергия перемещения иона.
Общее выражение для электропроводности приобретает вид при подстановке значений Nт и μт
γ = q . Nт. μmax exp(-(Wq + Wпер)/kT, |
(1.11) |
Обозначив γо = q . Nт. μmax и W = Wq + Wпер получим
20