Учебники 80226
.pdfМИНИСТЕРСТВО НАУКИ И ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ
Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования
«Воронежский государственный технический университет»
Кафедра физики
МАГНЕТИЗМ
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
к практическим занятиям по дисциплине «Физика»
для студентов всех технических направлений и специальностей очной формы обучения
Воронеж 2019
УДК 53(07) ББК 22.3я7
Составители:
канд. физ.-мат. наук Н. В. Агапитова, д-р физ.-мат. наук А. В. Бугаков
Магнетизм: методические указания к практическим занятиям по дисциплине «Физика» для студентов всех технических направлений и специальностей очной формы обучения / ФГБОУ ВО «Воронежский государственный технический университет»; сост.: Н. В. Агапитова, А. В. Бугаков. – Воронеж: Изд-во ВГТУ, 2019. − 42 с.
В работе содержатся основные теоретические положения электромагнетизма, примеры решения типовых задач с подробными пояснениями и задачи для самостоятельного решения. Методические указания помогут активизировать самостоятельную работу студентов по данной фундаментальной теме курса общей физики.
Предназначены для студентов всех технических направлений и специальностей очной формы обучения.
Методические указания подготовлены в электронном виде и содержатся в файле Магнетизм1.pdf.
Ил. 20. Библиогр.: 5 назв.
УДК 53(07) ББК 22.3я7
Рецензент – Е. В. Шведов, д-р физ.-мат. наук, профессор
Издается по решению учебно-методического совета Воронежского государственного технического университета
2
ВВЕДЕНИЕ
Электромагнетизм – один из фундаментальных разделов курса общей физики, имеющих большое значение для успешного усвоения последующих разделов физики, а также различных технических дисциплин.
В то же время – это одна из наиболее трудных для усвоения студентами тем. Решение задач является важным этапом в процессе обучения студентов. Часто встречается ситуация, когда студент, зная теорию, не умеет её применять на практике. Решение задач требует не только знания физических законов, но и серьёзного методического подхода.
Наличие предлагаемых методических материалов по данной тематике позволит студенту в процессе индивидуальной работы справиться с решением необходимого минимума задач, предусмотренного рабочей программой по физике. Методические указания содержат основные теоретические сведения по электромагнетизму, используемые в процессе решения задач, примеры решения типовых задач с подробными пояснениями и набор задач с ответами для самостоятельного решения, подобранных в соответствии с приведёнными примерами, для закрепления полученных навыков, а также вариантов контрольных заданий. Методические указания предназначены для студентов всех специальностей дневной формы обучения. Надеемся, что они помогу студентам в работе по изучению данного раздела курса общей физики.
3
ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ
1.ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ
Механический момент, действующий на контур с
током, помещённый в однородное магнитное поле, |
||||
|
|
|
|
|
|
M =[ p |
m |
B] , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
B – магнитная индукция; |
|
|
|
|
– магнитный момент контура с током: |
|||
pm |
||||
|
|
|
|
|
|
pm |
ISn , |
где S – площадь контура с током;
n – единичный вектор нормали к поверхности контура; I – сила тока.
Принцип суперпозиции (наложения) магнитных полей
Bi ,
где B – магнитная индукция результирующего поля;
Bi – магнитная индукция складываемых полей.
Закон Био-Савара-Лапласа
|
|
|
|
0 |
I |
|
|||
|
|
dB |
|
|
|
[dl r ] , |
|||
|
|
4 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где dB – магнитная индукция поля, создаваемого |
|||||||||
элементом проводника с током; |
|
|
|
|
|
|
|
||
– относительная магнитная проницаемость среды; |
|||||||||
|
|
– магнитная постоянная ( |
|
4 10 7 |
Гн |
); |
|||
0 |
0 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
м |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
dl |
– вектор, равный по модулю длине dl проводника и |
совпадающий по направлению с током (элемент проводника); I – сила тока;
r – радиус-вектор, проведённый от элемента проводника
к точке, в которой определяется магнитная индукция.
Модуль вектора dB выражается формулой
4
|
dB |
0 I sin |
|||
|
4 |
|
|
dl , |
|
|
r 2 |
|
|||
где |
– угол между векторами dl и r . |
Магнитная индукция поля, создаваемого бесконечно длинным прямым проводником с током,
B 0 I , 2R
где r – расстояние от оси проводника.
Магнитная индукция в центре кругового проводника с током
B 0 I , 2R
где R – радиус кривизны проводника.
Магнитная индукция поля, создаваемого отрезком проводника (рис. 1.1, a),
B 0 I (cos 1 cos 2 ) . 4 r0
При симметричном расположении концов проводника относительно точки, в которой определяется магнитная индукция (рис. 1.1, б),
1 |
|
|
|
J |
J |
B |
B |
2 |
|
|
|
а) |
б) |
Рис. 1.1 |
|
5
cos 2 |
cos 1 cos и, следовательно, |
|||||
|
|
B |
0 |
I cos |
. |
|
|
|
|
2 r0 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Теорема о циркуляции вектора B (для магнитного |
||||||
поля в вакууме) |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
Bl dl 0 Ii , |
|
|||
|
|
L |
|
i 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
где |
Ii – алгебраическая сумма токов, охватываемых |
i 1
контуром;
n – число токов.
Магнитная индукция поля, создаваемого соленоидом
всредней его части (или тороида на его оси),
B 0 I n ,
где n – число витков, приходящихся на единицу длины соленоида;
I – сила тока в одном витке.
Намагниченность магнетика
|
|
|
N |
|
|
|
J |
Pmi |
|||
|
i 1 |
|
, |
||
|
|
|
|||
|
|
|
V |
||
|
|
|
|
|
|
где pmi |
– магнитный момент отдельной ( i -ой) молекулы; |
||||
N – число молекул в объёме V. |
|||||
Напряжённость магнитного поля |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|||
|
H |
|
J . |
||
|
0 |
||||
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
Теорема о циркуляции вектора H
|
n |
H l dl Ii , |
|
L |
i 1 |
|
6
|
n |
|
|
где |
Ii – алгебраическая сумма токов проводимости, |
||
|
i 1 |
|
|
охватываемых контуром. |
|
|
|
|
|
||
|
Магнитная индукция B связана с напряжённостью H |
магнитного поля (в случае однородной, изотропной среды) |
|
соотношением |
|
|
|
|
B 0 H , |
где 0 – магнитная постоянная;
– магнитная проницаемость среды; или в вакууме
0 H .
Связь между магнитной индукцией B поля в ферромагнетике и напряжённостью H намагничивающего поля графически (рис. 1.2)
|
|
|
Рис. 1.2 |
|
Сила Лоренца |
|
|
|
|
||
|
|
F |
q[V , B], |
|
|
|
|
где |
F – сила, действующая на заряд q, движущийся в |
||
|
|
|
|
магнитном поле со скоростью V .
Формула Лоренца
7
|
|
|
|
|
F |
qE q[V , B] , |
|
|
|
|
|
где F |
– результирующая |
сила, действующая на |
движущийся заряд q, если на него действует электрическое |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
поле напряжённостью E и магнитное поле индукцией B . |
||||||||||
|
|
Закон Ампера |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
dF |
I[dl , B] |
, |
|
|
|
|
где |
– |
сила, |
действующая |
|
на элемент |
длины |
|||
|
dF |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dl проводника с током I, |
помещённый в магнитное поле с |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
индукцией B . |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Модуль силы Ампера |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
dF IBdl sin , |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где – угол между векторами dl |
и B . |
|
|
||||||
|
Потенциальная (механическая) энергия контура с |
|||||||||
током в магнитном поле |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
Wп.мех |
pm B pm B cos |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Поток |
Ф |
вектора магнитной |
|
индукции B |
через |
произвольную поверхность S
Ф Bn ds,
s
где интегрирование производится по всей области S.
Работа по перемещению замкнутого контура с током в
магнитном поле
A I Ф ,
где Ф – изменение магнитного потока, сцеплённого с контуром;
I – сила тока в контуре.
Закон Фарадея для явления электромагнитной индукции
i N ddtФ ddt ,
где i – электродвижущая сила индукции;
8
N – число витков контура;
– потокосцепление.
Электродвижущая сила самоиндукции is ,
возникающая в замкнутом контуре при изменении силы тока в нём,
is L dIdt , или i L It ,
где L – индуктивность контура.Индуктивность соленоида
L 0 n2lS ,
где N – число витков соленоида; l – его длина.
Сила тока при размыкании и замыкании цепи
|
|
e |
t |
|
|
(1 e |
t |
|
|
|
I I |
|
|
|
I I |
|
|
|
|
||
0 |
|
и |
0 |
|
) |
, |
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
L |
– время релаксации (L – индуктивность, R – |
|||||||||||||||
|
|||||||||||||||||
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сопротивление). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Электродвижущая сила взаимной индукции |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
L |
dI 2 |
или I |
|
|
L |
|
dI1 |
, |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
i1 |
12 |
dt |
|
|
|
i 2 |
|
21 |
|
dt |
||||
где L12 и L21 – |
взаимная индуктивность контуров. |
||||||||||||||||
Энергия магнитного поля, создаваемого током в |
|||||||||||||||||
замкнутом контуре, по которому течёт ток I, |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
W |
LI 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
2 . |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Объёмная плотность энергии однородного магнитного |
|||||||||||||||||
поля данного соленоида |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
B 2 |
|
0 H 2 |
|
BH |
|
. |
|
|||||
|
|
|
|
20 |
|
|
2 |
|
|
2 |
|
9
2. ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ
Задача 2.1. Два параллельных бесконечно длинных провода, по которым текут в одном направлении токи I = 60А, расположены на расстоянии d = 10 см друг от друга.
Определите магнитную индукцию B в точке, отстоящей от одного проводника на расстоянии r1 = 5 см и от другого — на расстоянии r2 = 12 см.
Дано: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение: |
|
|
|
|
|||||||||
I=60 A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
Для нахождения магнитной индукции B |
||||||||||||||||||||||||||
d= 10 см = 0,1 м |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
в указанной точке А (рис. 2.1) определим |
|||||||||||||||||||||||||||
r1= 5 см = 0,05 м |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
направления векторов индукций B1 |
и B2 |
||||||||||||||||||||||||||
r2= 12 см = 0,12м |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
полей, |
|
|
|
создаваемых |
|
|
каждым |
||||||||||||||||||||
B - ? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
проводником в отдельности, и сложим их |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
геометрически, т.е. |
B = B1 + B2 . Модуль |
|||||||||||||||||||||
индукции найдем по теореме косинусов: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
B B2 B2 2 B B |
|
cos( ) B2 |
B2 |
2 B B |
|
cos . |
||||||||||||||||||||||||
|
1 |
|
2 |
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
1 |
2 |
|
|
|
||||||
Значения индукций B1 и B2 |
выражаются |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
соответственно через силу тока I и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
расстояния r1 |
и r2 |
от провода до точки, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
индукцию, в которой мы вычисляем: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
B1 |
0 J |
|
B2 |
|
|
0 |
J |
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
2 r1 |
2 |
r2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 2.1 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
J |
|
|
|||
Подставляя B1 |
и |
|
|
B2 |
и вынося множитель |
|
|
|
|
|
за знак |
|||||||||||||||||||
|
|
|
2 r |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
корня, получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
0 |
J |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
B |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos . |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
2 r |
|
|
|
r 2 |
r 2 |
r r |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
1 |
2 |
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
10