- •2.1. Выполнить расчет потенциала и напряженности поля в конденсаторе.
- •Часть 1. Расчёт электрического поля в пространстве между электродами сферического конденсатора без объёмного заряда. 7
- •Часть 2. Расчёт электрического поля в пространстве между электродами сферического конденсатора с объёмным зарядом. 16
- •Теоретическое обоснование
- •Часть 1. Расчёт электрического поля в пространстве между электродами сферического конденсатора без объёмного заряда.
- •1.1. Расчёт потенциала и напряжённости поля в конденсаторе.
- •1.2. Определение радиуса границы раздела r12, при котором напряжение делится поровну между слоями.
- •1.3. Определение поверхностной плотности зарядов электродов и ёмкости
- •Часть 2. Расчёт электрического поля в пространстве между электродами сферического конденсатора с объёмным зарядом.
- •2.1. Расчёт потенциала и напряжённости поля в конденсаторе.
- •Список используемой литературы
Часть 1. Расчёт электрического поля в пространстве между электродами сферического конденсатора без объёмного заряда.
1.1. Расчёт потенциала и напряжённости поля в конденсаторе.
|
|
|
|
|
, кВ |
0,02 |
0,06 |
0,03 |
|
|
10 |
Дано:
Решение:
Область расчёта электрического поля конденсатора представляет собой пространство между его электродами и состоит из двух подобластей: 1 – внутренний слой диэлектрика и 2 – внешний слой. Согласно условию задачи, во внешнем и внутреннем слое диэлектрика объёмный заряд отсутствует, и распределение потенциала находится с помощью уравнения Лапласа. Принимая во внимание условие, что поле конденсатора изменяется вдоль координаты, перпендикулярной поверхности электродов (координаты r) выбираем сферическую систему координат для записи уравнения:
Вследствие сферической симметрии системы производные по 𝜑 и 𝜃 равны нулю, тогда уравнение Лапласа приобретает вид:
Рассмотрим зависимость потенциала от радиуса сферы.
Вследствие наличия между обкладками двухслойного диэлектрика необходимо рассмотреть два случая.
При ≤ r ≤ :
При ≤ r ≤ аналогично после двукратного интегрирования уравнения Лапласа по переменной r получаем аналогичную функцию:
Где С1, С2, С3, С4 постоянные интегрирования, которые необходимо найти.
При этом, используя формулу
находим распределение напряжённости электрического поля:
Для определения постоянных интегрирования воспользуемся граничными условиями:
1. При r= потенциал равен U= , тогда:
2. При r= потенциал равен U=0, тогда:
3. При r= на границе раздела двух диэлектриков нормальные составляющие вектора электрического смещения равны, тогда: D1n=D2n→
4. При r= на границе раздела двух диэлектриков потенциалы и равны, тогда:
Запишем систему уравнений для нахождения постоянных:
Подставим численные значения:
·м;
;
·м;
Таким образом, выражения распределения потенциала и напряжённости электростатического поля между электродами сферического конденсатора будет иметь вид:
Максимальное по модулю значение напряженности поля конденсатора достигается при : |Emax|=533300 В/м.
1.2. Определение радиуса границы раздела r12, при котором напряжение делится поровну между слоями.
Так как на границе раздела диэлектриков должно выполняться условие равенства потенциалов, следовательно составим уравнение:
Подставляя выражения для постоянных интегрирования, полученные в пп 1.1 получаем:
В результате получим
Подставим численные значения:
;
;
;
Таким образом, выражения распределения потенциала и напряжённости электростатического поля между электродами сферического конденсатора будет иметь вид:
Для определения поверхностной плотности заряда на электродах, воспользуемся формулами (1) и (2), которые представлены в пп1.3:
Для определения заряда на электродах, воспользуемся формулами (3) и (4), которые представлены в пп1.3:
Суммарный заряд конденсатора равен сумме зарядов на обкладках конденсатора:
Максимальное по модулю значение напряженности поля конденсатора достигается при : |Emax|=468800 В/м.