3z683mGxLX
.pdfN
TΣ = ∏ TΛ =(TΛ )N . w=1
Ему соответствует матрица
T = |
TΣ11 |
TΣ12 |
. |
Σ |
|
|
|
|
TΣ21 |
TΣ22 |
Тогда коэффициент передачи всей структуры можно получить из следующего соотношения:
|
1 |
|
|
Z = 20log |
. |
||
|
|||
T |
|
||
|
Σ11 |
|
Построив зависимость коэффициента передачи от частоты, можно оценить уровень вносимых потерь и определить частоты, соответствующие запрещенным зонам.
2.2. Описание программы
Программа, используемая в данной лабораторной работе, предназначена для моделирования спектров спиновых волн, распространяющихся в ферромагнитных пленках с модуляцией толщины. Программа позволяет задавать следующие параметры (см. рис. 2.1):
L1 – толщину «толстого» участка ферромагнитной пленки, мкм; d1 – протяженность участка толщиной L1, мкм;
L2 – толщину «тонкого» участка ферромагнитной пленки, мкм; d2 – протяженность участка толщиной L2 , мкм;
M0 – намагниченность насыщения, Гс;
Λ– период структуры, мкм;
H – напряженность магнитного поля, Э;
γ = 2.8 МГц/Э – гиромагнитное отношение; N – число периодов структуры;
Г – коэффициент отражения волны от границы канавки;
H – ширину линии ФМР.
11
2.3.Порядок выполнения работы
1.Получить у преподавателя параметры исследуемой структуры и программу для расчета.
2.Промоделировать спектр спиновых волн для заданных преподавателем параметров структуры.
3.Изучить влияние периода структуры, ширины и глубины канавок на спектр и частоты запрещенных зон.
2.4. Содержание отчета
1.Цель работы.
2.Краткие теоретические сведения.
3.Исходные параметры.
4.Графики промоделированных характеристик.
5.Выводы по полученным результатам.
2.5.Контрольные вопросы
1.Напишите матрицы передачи для волны, распространяющейся в структуре, начинающейся с «толстой» области и насчитывающей два периода.
2.Как влияет глубина канавки на частотную зависимость коэффициента передачи спиновых волн периодической структуры?
3.Как влияет изменение периода структуры, а также протяженности канавок на частотную зависимость коэффициента передачи спиновых волн?
12
Лабораторная работа 3
МОДЕЛИРОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК МАГНИТНОЙ ПЕРИОДИЧЕСКОЙ СТРУКТУРЫ С МОДУЛЯЦИЕЙ ШИРИНЫ МЕТОДОМ СВЯЗАННЫХ ВОЛН
Цели работы: исследование спектров СВ и частот запрещенных зон в зависимости от параметров магнитных периодических структур с модуляцией ширины; приобретение практических навыков расчета спектров спиновых волн в магнонных кристаллах методом связанных волн.
3.1. Основные положения
Магнитная периодическая структура, исследуемая в лабораторной работе, схематически показана на рис. 3.1, обозначения на котором соответствуют обозначениям на рис. 1.2 и 2.1, а w1 – ширина магнитной пленки, w2 – ширина узкой области. Структура представляет собой ферромагнитную пленку с периодической модуляцией ширины. На практике такие периодические структуры получают травлением ферромагнитной пленки. В данной лабораторной работе для расчета спектра СВ будем использовать метод связанных волн.
Λ
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
d1 d2 |
|
|
|
|
|
|
|
H |
k |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|||
w1 w2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
w |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.2. Схематическое изображение |
|
Рис. 3.1. Схематическое изображение |
ферромагнитной пленки с указанием |
|
направления внешнего магнитного поля |
||
исследуемой структуры (вид сверху) |
||
и проекций векторов распространения |
||
|
||
|
спиновой волны |
Изменение ширины ферромагнитной пленки приводит к изменению закона дисперсии СВ, распространяющейся в магнитной структуре. Таким образом, для касательно намагниченных пленок будет возникать квантование спектра по поперечным волновым числам. Представим полный волновой вектор как суперпозицию волновых векторов продольной и поперечной волн, как показано на рис. 3.2:
|
|
kΣ = k + k , kΣ2 = k 2 + k 2 . |
(3.1) |
13 |
|
Если записывать (3.1) в проекциях на оси декартовой системы координат:
kΣ2 = kz2 + k y2. |
(3.2) |
Когда образец не ограничен по оси z, в нем распространяются ООСВ,
спектр которых квантуется по волновым числам k y :
k y |
= |
πn |
, k y |
|
= |
πm |
, |
(3.3) |
|
2 |
|
||||||
1 |
w1 |
|
w2 |
|
||||
|
|
|
|
|
где n и m – целые числа, определяющие номер ширинной моды.
Когда образец не ограничен вдоль оси y, в нем распространяются ПСВ в структуре (см. рис. 3.1), спектр которых квантуется по kz :
kz |
= |
πn |
, kz |
|
= |
πm |
. |
(3.4) |
|
2 |
|
|
|||||
1 |
w1 |
|
w2 |
|
||||
|
|
|
|
|
Дисперсионное уравнение для СВ, распространяющейся в произвольном направлении в касательно намагниченной ферромагнитной пленке, имеет следующий вид:
|
|
1 − e−kΣL |
|
k y2 |
|
1 − e−kΣL |
|
|
||||
ω2 |
= ωH + ωM |
|
|
ωH + ωM |
|
|
1 |
− |
|
|
, |
(3.5) |
kΣL |
k |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
2 |
|
|
kΣL |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
Σ |
|
|
|
|
|
|
где kΣ – полное волновое число. Из этой формулы видно, что закон диспер-
сии СВ зависит от ширины пленки.
Для расчета дисперсионных характеристик методом связанных волн, описание которого представлено в лабораторной работе 1, в (1.1) необходимо подставить значения полных волновых чисел kΣ1(ω) и kΣ2 (ω) для СВ в пленках разной толщины из (3.5).
3.2. Описание программы
Программа, используемая в данной лабораторной работе, предназначена для моделирования спектров спиновых волн, распространяющихся в ферромагнитных пленках с модуляцией ширины. Программа позволяет задавать следующие параметры (см. рис. 3.1):
L – толщину пленки, мкм;
w1 – ширину магнитной пленки, мкм;
14
d1 – протяженность участка шириной w1, мкм; w2 – ширину узкой области пленки, мкм;
d2 – протяженность участка шириной w2 , мкм;
M0 – намагниченность насыщения, Гс;
Λ– период структуры, мкм;
H – напряженность магнитного поля, Э;
γ = 2.8 МГц/Э – гиромагнитное отношение;
n и m – целые числа, определяющие номер ширинной моды.
3.3.Порядок выполнения работы
1.Получить у преподавателя параметры исследуемой структуры и программу для расчета.
2.Промоделировать спектр спиновых волн для заданных преподавателем параметров структуры.
3.Изучить влияние периода структуры и ширины ее широкой и узкой областей на спектр и частоты запрещенных зон.
3.4. Содержание отчета
1.Цель работы.
2.Краткие теоретические сведения.
3.Исходные параметры.
4.Графики промоделированных характеристик.
5.Выводы по полученным результатам.
3.5.Контрольные вопросы
1.Назовите причины возникновения квантования спектра СВ в касательно намагниченных пленках.
2.Напишите дисперсионное уравнение для СВ, распространяющейся в произвольном направлении в касательно намагниченной ферромагнитной пленке.
3.Как влияет ширина узкой области периодической структуры на положение запрещенных зон спектра СВ?
4.Как влияет изменение периода структуры, а также протяженности узких областей на дисперсионные характеристики СВ?
15
Лабораторная работа 4
МОДЕЛИРОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК МАГНИТНОЙ ПЕРИОДИЧЕСКОЙ СТРУКТУРЫ С МОДУЛЯЦИЕЙ ШИРИНЫ МЕТОДОМ ВОЛНОВЫХ МАТРИЦ ПЕРЕДАЧИ
Цели работы: исследование спектров СВ и частот запрещенных зон в зависимости от параметров магнитных периодических структур с модуляцией ширины; приобретение практических навыков расчета спектров спиновых волн в магнонных кристаллах методом волновых матриц передачи.
4.1. Основные положения
Магнитная периодическая структура, исследуемая в лабораторной работе, соответствует периодической структуре, описанной в предыдущей (см. рис. 3.1). Для исследования спектров СВ методом Т-матриц необходимо использовать теорию, описанную в лабораторной работе 2 (см. (2.1)–(2.5)).
При этом значения волновых чисел k1(ω) и k2 (ω) находятся из закона дисперсии для СВ, распространяющихся в произвольном направлении в касательно намагниченной пленке, как описано в лабораторной работе 3 (см. (3.1)–(3.5)).
4.2. Описание программы
Программа, используемая в данной лабораторной работе, предназначена для моделирования спектров спиновых волн, распространяющихся в ферромагнитных пленках с модуляцией ширины. Программа позволяет задавать следующие параметры (см. рис. 3.1):
L – толщину пленки, мкм;
w1 – ширину магнитной пленки, мкм; d1 – длину участка шириной w1, мкм;
w2 – ширину узкой области пленки, мкм; d2 – длину участка шириной w2 , мкм;
M0 – намагниченность насыщения, Гс;
Λ– период структуры, мкм;
H – напряженность магнитного поля, Э;
γ = 2.8 МГц/Э – гиромагнитное отношение;
N – число периодов структуры;
16
Г – коэффициент отражения волны от границы канавки;
H – ширину линии ФМР;
n и m – целые числа, определяющие номер ширинной моды.
4.3.Порядок выполнения работы
1.Получить у преподавателя параметры исследуемой структуры и программу для расчета.
2.Промоделировать спектр спиновых волн для заданных преподавателем параметров структуры.
3.Изучить влияние периода структуры, ширины и глубины канавок на спектр и частоты запрещенных зон.
4.4. Содержание отчета
1.Цель работы.
2.Краткие теоретические сведения.
3.Исходные параметры.
4.Графики промоделированных характеристик.
5.Выводы по полученным результатам.
4.5.Контрольные вопросы
1.Сравните результаты, полученные в лабораторных работах 3 и 4.
Вслучае их расхождения назовите возможные причины.
2.Опишите алгоритм выполнения исследования спектров прямых объ-
емных спиновых волн в магнитных периодических структурах с модуляцией ширины методом волновых матриц передачи.
17
Лабораторная работа 5
МОДЕЛИРОВАНИЕ МАГНИТНЫХ СТРУКТУР С ГРАДИЕНТНОЙ МОДУЛЯЦИЕЙ ПАРАМЕТРОВ
Цели работы: исследование спектров СВ и частот запрещенных зон в зависимости от параметров магнитных апериодических структур с градиентной модуляцией как ширины, так и толщины; приобретение практических навыков расчета спектров спиновых волн в пространственноапериодических структурах методом волновых матриц передачи.
5.1. Основные положения
Магнитные структуры, исследуемые в лабораторной работе, схематически показаны на рис. 5.1, а, б, обозначения на которых соответствуют обо-
значениям на рис. 1.2, 2.1, 3.1, а Λ1 – Λ3 – протяженности апериодических участков структуры. Первая исследуемая структура представляет собой ферромагнитную пленку с модуляцией толщины (см. рис. 5.1, а), вторая – с модуляцией ширины (см. рис. 5.1, б). В данной лабораторной работе для расчета спектра СВ будем использовать метод Т-матриц, описанный в лабораторной работе 2 (см. (2.1)–(2.5)). Так как исследуемые структуры не периодиче-
Λ1 |
Λ2 |
|
|
Λ3 |
|
|
d1 |
d2 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T1 |
T2 T3 |
T4 |
L1 |
L2 |
||||||
|
Λ1 |
Λ2 |
а |
Λ3 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
d1 |
|
d2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
T1 |
T2 T3 |
T4 |
w1 |
|
|
w2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
б
Рис. 5.1. Схематическое изображение магнитной структуры: а – с градиентной модуляцией толщины в продольном сечении; б – с градиентной модуляцией ширины (вид сверху)
18
ские, то для каждого участка Λ1 , Λ2 , Λ3 и т. д. необходимо использовать свой набор из четырех матриц передачи. Таким образом, распространение СВ в структуре с числом звеньев N будет описываться следующим выражением:
N
TΣ = ∏ TΛn . (5.1) n=1
В случае модуляции по ширине для СВ, распространяющихся в произвольном направлении в касательно намагниченной пленке, значения волно-
вых векторов k1(ω) и k2 (ω) находятся из закона дисперсии, как описано в лабораторной работе 3 (см. (3.1)–(3.5)).
5.2. Описание программы
Влабораторной работе используются программы, описанные ранее в лабораторных работах 2 и 4. Студенту предлагается самому внести необходимые изменения и дополнения в исходные программы для закрепления материала предыдущих лабораторных работ.
5.3.Порядок выполнения работы
1.Получить у преподавателя параметры исследуемых структур. Открыть программу для расчета.
2.Промоделировать спектр спиновых волн для заданных преподавателем параметров структур.
3.Изучить влияние периода структур, ширины и глубины канавок на спектр и частоты запрещенных зон.
5.4. Содержание отчета
1.Цель работы.
2.Краткие теоретические сведения.
3.Исходные параметры.
4.Графики промоделированных характеристик.
5.Выводы по полученным результатам.
5.5.Контрольные вопросы
1.Напишите итоговый вид матрицы передачи для волны, распространяющейся в структуре, начинающейся с «толстой» области и насчитывающей два звена.
19
2.Как влияет соотношение протяженностей участков разной толщины в пределах каждого апериодического участка на спектр спиновых волн?
3.Как влияет изменение протяженности апериодических участков на частотное положение запрещенных зон спектра и их ширину?
4.Сравните результаты исследования спектров спиновых волн в магнитных структурах с градиентной модуляцией ширины и толщины. Сделайте выводы относительно частотного положения запрещенных зон в каждом виде структур.
20