- •Лабораторная работа № 2.1 определение динамической вязкости воздуха методом пуазейля
- •Лабораторная работа № 2.2 изучение первого начала термодинамики. Определение коэффициента пуассона по методу клемана-дезорма
- •Лабораторная работа № 2.3 изучение адиабатного процесса. Определение коэффициента пуассона методом стоячих звуковых волн
- •Лабораторная работа № 2.4. Определение вязкости жидкости методом Стокса
- •Теоретическое введение
- •Описание установки. Расчетная формула для вязкости жидкости.
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Библиографический список
Лабораторная работа № 2.2 изучение первого начала термодинамики. Определение коэффициента пуассона по методу клемана-дезорма
ЦЕЛЬ РАБОТЫ
1. Изучение тепловых процессов в идеальном газе.
2. Экспериментальное определение коэффициента Пуассона.
ПРИБОРЫ И ПРИНАДЛЕЖНОСТИ
1. Стеклянный баллон с воздухом. 2. Насос. 3. Водяной манометр. 4. Измерительная линейка.
ВВЕДЕНИЕ
Равновесное состояние термодинамической системы характеризуется совокупностью величин, называемых параметрами состояния. В простейших случаях параметрами состояния являются давление р, объем V и абсолютная температура Т.
Уравнение, устанавливающее связь между р, V, Т, называется уравнением состояния. В явном виде уравнение состояния известно только для некоторых систем. Например, уравнение состояния идеального газа имеет вид
-
.
(1)
Равновесным состоянием термодинамической системы называется такое состояние, которое не изменяется со временем и неизменность его параметров не обусловлена каким-либо внешним относительно данной системы процессом. Состояние равновесия не означает, что в термодинамической системе нет никакого движения. Например, в газе, который находится в состоянии термодинамического равновесия, молекулы интенсивно движутся. Равновесие термодинамической системы есть равновесие статистическое. Оно характеризуется тем, что мгновенные значения параметров состояния близки к средним, и тем, что статистическое равновесие является наиболее вероятным состоянием. На диаграмме состояния равновесное состояние изображается точкой.
Если состояние системы со временем изменяется, то это значит, что в системе происходит процесс. Различают нестатические и квазистатические (равновесные) процессы.
Всякий процесс есть нарушение состояния равновесия. Пусть идеальный газ находится в цилиндре с подвижным поршнем. Если быстро опустить поршень так, что за время t объем уменьшается на очень малую величину V, то плотность газа возрастает сначала вблизи поршня. Молекулы слоя газа, прилегающего к поршню, получат за счет совершенной работы над газом дополнительную энергию, и температура слоя повысится. Состояние равновесия газа окажется нарушенным. Через некоторое время молекулы снова равномерно распределятся по всему объему, а полученная молекулами дополнительная энергия распределится между всеми молекулами, и снова установится состояние равновесия.
Процесс перехода системы из неравновесного состояния в равновесное называется релаксацией. Если скорость изменения объема гораздо больше скорости восстановления равновесия ,
,
то процесс изменения объема будет нестатическим.
Если скорость изменения объема много меньше скорости восстановления равновесия,
,
то изменением состояния системы в любой момент времени можно пренебречь, считая, что система последовательно переходит из одного состояния равновесия в другое, бесконечно близкое к нему. Такой процесс называется квазистатическим.
Подобные рассуждения можно провести относительно изменения других параметров состояния.
На диаграмме состояния квазистатический процесс изображается непрерывной линией. Рассмотрим квазистатические процессы. В основу классификации термодинамических процессов можно положить признак неизменности какого-нибудь из параметров состояния или величин, являющихся функциями параметров состояния. Процессы, когда тот или иной параметр остается неизменным в течение всего процесса, называются ИЗОПРОЦЕССАМИ.
Процесс, происходящий при постоянном давлении p=const, называется ИЗОБАРНЫМ, при постоянном объеме V=const ИЗОХОРНЫМ, при постоянной температуре Т=const ИЗОТЕРМИЧЕСКИМ. Если процесс протекает без теплообмена, то его называют АДИАБАТНЫМ. При квазистатическом адиабатном процессе сохраняется энтропия системы S=const, поэтому адиабатный процесс называют иначе ИЗОЭНТРОПИЙНЫМ.
Для идеального газа соответствующие процессы описываются уравнениями:
Гей-Люссака
-
;
(2)
Шарля
-
;
(3)
Бойля-Мариотта
-
;
(4)
Пуассона
-
,
(5)
где коэффициент Пуассона, равный отношению изобарной и изохорной теплоемкостей идеального газа,
-
.
(6)
Остановимся на адиабатном процессе. Применим к адиабатному процессу первое начало термодинамики:
-
δQ = dE + δA.
(7)
Так как δQ = TdS = 0 при S = const, то
-
dE = δA.
(8)
Внутренняя энергия Е системы при адиабатном процессе изменяется за счет работы.
Для идеального газа внутренняя энергия зависит только от температуры:
-
,
(9)
поэтому согласно (8) можно записать уравнение
-
.
.
(10)
При адиабатном расширении dV > 0 идеальный газ охлаждается dТ < 0, а при сжатии dV < 0 нагревается dТ > 0.
Если в (10) подставить и учесть соотношение Майера , то получим
-
.
(11)
Проинтегрировав, найдем уравнение Пуассона в параметрах Т, V:
-
.
(12)
Заменяя в (12) Т~pV по формуле (1), можно получить уравнение Пуассона в параметрах p, V (5).
ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПУАССОНА
К оэффициент Пуассона можно измерить с помощью прибора КлеманаДезорма (рис. 1), состоящего из стеклянного баллона с воздухом, насоса и водяного манометра. В баллон накачивается с помощью насоса воздух. При этом давление воздуха в баллоне повысится и станет равным
-
,
(13)
где – превышение давления воздуха в баллоне над атмосферным давлением . разность уровней воды в коленах манометра (рис. 1). Открывают на короткое время кран К, чтобы давление в баллоне сравнялось с атмосферным , после чего закрывают кран.
Процесс расширения кратковременный, заметного теплообмена между воздухом в баллоне и окружающей средой не происходит, поэтому процесс можно считать адиабатным. После адиабатного расширения температура воздуха в баллоне понизится и станет меньше температуры окружающей среды. В результате теплообмена через некоторый промежуток времени температура воздуха в баллоне сравняется с комнатной. На этом этапе имеет место изохорный процесс нагревания. При этом давление в баллоне возрастает, достигая значения
-
,
(14)
где превышение давления в баллоне над атмосферным p0 после изохорного нагрева. h2 разность уровней воды в коленах манометра.
П редставим на диаграмме состояний в параметрах p, V вышеуказанные процессы (рис. 2). До открытия крана в баллоне находился сжатый воздух объемом V1 при комнатной температуре Т0 и давлении .
Это состояние соответствует т.1. После того как открыли кран К, воздух адиабатно расширяется до объема V2 и охлаждается до температуры Т2. При этом давление понижается до атмосферного p2 = p0. Это состояние изображается т.2. Состояния 1 и 2 связаны уравнением Пуассона
-
.
(15)
После закрытия крана К начинается изохорный процесс нагревания воздуха. По окончании теплообмена в баллоне установится комнатная температура Т0 при давлении p0 > p3. Это состояние изображается т.3 на диаграмме состояний. Состояния 1 и 3 соответствуют одной и той же температуре Т0, поэтому т.1 и т.3 должны принадлежать одной изотерме, а параметры этих состояний связаны уравнением (4):
-
.
(16)
Из (15) и (16), исключая отношение V2/V1 , получим
-
.
(17)
Учтём (13) и (14):
-
.
В нашем эксперименте
-
, ,
поэтому можно записать
-
.
Откуда находим
-
(18)
или, учитывая, что
-
, ,
получим
-
.
(19)
Экспериментальное определение коэффициента Пуассона сводится к измерению разности уровней манометра h1 и h2.
ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ
1. В баллон с помощью насоса накачивают немного воздуха. При накачивании воздух, сжимаемый поршнем насоса, нагревается. Необходимо выждать некоторое время, чтобы воздух в баллоне снова принял температуру окружающей среды. После этого измеряют разность уровней воды в коленах манометра h1 (мм).
2. Открывают кран К. К моменту времени, когда уровни жидкости в коленах манометра сравняются, кран закрывают. Выждав 2-3 минуты, чтобы газ, охлажденный при адиабатном расширении, нагрелся до комнатной температуры, измеряют разность уровней воды в коленах манометра h2.
3. По формуле (19) вычисляют значение коэффициента Пуассона э.
4. Измерения повторяют 5-7 раз.
5. Находят среднее значение коэффициента Пуассона <э>.
6. Выражают коэффициент Пуассона для идеального газа через число степеней свободы. Находят теоретическое значение коэффициента Пуассона т, считая воздух мономолекулярным двухатомным газом.
7. Вычисляют расхождение между экспериментальным и теоретическим значениями коэффициента Пуассона .
ПРОТОКОЛ ИСПЫТАНИЙ
№ |
h1, мм |
h2, мм |
э |
<э> |
т |
, % |
1 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|||
3 |
|
|
|
|||
4 |
|
|
|
|||
5 |
|
|
|
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ
Назовите основные задачи работы. Какие законы применяются для решения этих задач?
Выведите расчетную формулу для коэффициента Пуассона методом Клемана-Дезорма.
Опишите экспериментальную установку. Из каких основных частей она состоит и для чего предназначен каждый элемент установки?
Что такое термодинамическая система? Какие системы называются изолированными? Приведите примеры.
Какие термодинамические параметры являются функциями состояния, а какие являются функциями процесса?
Какие состояния называются равновесными? Какие процессы называются равновесными?
Что такое уравнение состояния? Запишите и проанализируйте уравнение состояния идеального газа.
Какие процессы являются изотермическими, изобарическими, изохорическими? Запишите и поясните законы, которым подчиняются приведенные изопроцессы.
Что такое релаксация? От чего зависит время релаксации?
Выведите уравнение Пуассона.