661

Делаем проверку:

RTb 2871385 669 м3/кг. b pb 103 5,94

2. Определяем количество тепла q2, отводимого в процессе ВА: q2 c2(Tb Ta) 0,6458(1385 295) 703,9 кДж/кг.

3. По формуле (20) определяем термический КПД исследуемого цикла при с const:

5. Так как в нашем случае max a, min c , то среднее теоретическое давление за цикл будет равно:

20

Изображение цикла в координатах p

Для построения цикла в координатах p известны параметры характерных точек A, C, Z, B.

Параметры дополнительных точек вычисляем по формулам, приведенным ранее. Результаты подсчета представляем в виде таблиц. В табл. 2 приведен подсчет координат точек для цикла, осуществляемого при с const.

Изображение цикла в координатах T s

22

Строить изображение цикла в координатных осях T s начинаем с нанесения на нее точки А так, чтобы ордината ее с учетом принятого масштаба равнялась TaK, а абсцисса – некоторой

произвольной величине sa (см. рис. 3). Далее, на вертикальной

прямой, проходящей через точку А, отмечается точка С конца процесса адиабатного сжатия. После этого опредляем координаты промежуточных точек политроп CZ и BA, по которым подводится и отводится тепло.

si c lnTi T .

Ti

Результаты подсчета при с const представлены в табл. 3. при этом для политропы CZ ранее получили с1 0,7893 кДж/(кг·ºС), а

для политроп ВА соответственно с2 0,6458 кДж/(кг·ºС).

около 1%, то можно считать, что расчет выполнен правильно.

Исследование влияния ta и c1/cv на показатели цикла

23

Величины t , lt и pt при заданных заданием значениях ta 22 ºС и c1cv 1,1 определены выше и соответственно равны: t 0,497; lt 696,1 кДж/кг; pt 8,02 бар.

Принимая дополнительно c1cv 1,0 и c1cv 1,2, определяем

По данным табл. 5. строим графики, представленные на рис. 4,5,6.

Рис. 5. Зависимость влияния Та на термический КПД цикла

25

Рис. 6. Зависимость влияния Та на удельную работу цикла

Рис. 7. Зависимость влияния Та на среднее теоретическое давление

Анализ этих графиков показывает, что для исследованного цикла термический КПД существенно увеличивается с уменьшением значения c1cv . Повышение начальной температуры цикла тоже

способствует увеличению термического КПД. Однако с уменьшением отношения c1cv , т.е. с уменьшением теплоемкости процесса подвод

26

термический КПД цикла не будет зависеть от ta . Очевидно, при c1 c2

термический КПД с увеличением ta будет уменьшаться.

Зависимость удельной работы lt от c1cv и ta , как видим, имеет ту же закономерность, что и для t .

Для среднего теоретического давления цикла характерным является то, что но существенно уменьшается с увеличением c1cv и

особенно с увеличением ta .

Рассмотренный цикл по условиям его протекания характерен для поршневых двигателей внутреннего сгорания.

27

Библиографический список.

1.Теплотехника: Учеб. для вузов/ В.Н.Луканин, М.Г.Шатров и др.; Под ред.

В.Н.Луканина. – 3-е изд., испр. – М.: Высшая школа, 2006. – 671 с. 3.Теплотехника: Учеб. для втузов /А.П.Баскаков, Б.В.Берг и др.; Под ред.

А.П.Баскакова. – 2-е изд., перераб. – М.: Энергоатомиздат, 1991. – 224 с.. 3.Корабельщиков Н.И. Универсальный термодинамический цикл тепловых

двигателей. – Сб.: Двигатели внутреннего сгорания, вып. 1, Омск, 1969. 4.Расчётно-графическое исследование термодинамических циклов газовых

двигателей: учеб. Пособие/ Н.И. Корабельщиков. - Новосибирск: 1977.-78 с.

28

Приложение 1

Мольная изохорная теплоемкость воздуха (кДж/моль·ºС)

29