- •Лабораторная работа №1 Исследование электростатических полей методом моделирования
- •Краткие теоретические сведения
- •Описание лабораторной установки
- •Порядок выполнения работы и содержание отчета
- •Лабораторная работа № 2. Изучение плоской электромагнитной волны
- •Лабораторная работа № II Поляризация Электромагнитной волны
- •Лабораторная работа № 2. Исследование структуры поля в радиоволноводе прямоугольного сечения
- •Общие положения
- •Описание лабораторной установки
- •Порядок выполнения работы и содержание отчета
- •Вопросы для самопроверки
- •Лабораторная работа № 3. Распространение радиоволн в свободном пространстве
- •Лабораторная работа № 4.
Лабораторные работы № 1, 3, 4, 5 выполняются на виртуальных приборах (ВП), выполненных в среде графического программирования LabVIEW фирмы «National Instruments», позволяющей использовать последние достижения науки и техники в области компьютерных технологий. Среда программирования LabVIEW дает возможность создавать системы измерения, управления и контроля различного назначения практически любой сложности. Суть этой технологии состоит в компьютерной имитации программным методом реальных физических приборов, измерительных и управляющих систем.
Термин «виртуальность» в данном случае понимается как имитация функций прибора математическими и программными методами. Использование данной технологии в лабораторных практикумах, особенно в диапазонах ВЧ и СВЧ, позволяет, в большинстве случаев, исключить использование сложных и дорогостоящих реальных измерительных приборов в вузовской лаборатории, а наглядность исследований позволяет на практике подтвердить теоретические положения. В реальных исследованиях такие процессы возможны только в научных лабораториях, оснащенных сложным и дорогостоящим оборудованием. Другим преимуществом среды программирования LabVIEW является возможность создания в короткие сроки приборов в большей мере отвечающих требованиям пользователя и, в тоже время, лишенных недостатка избыточной функциональности, присущего универсальным физическим измерительным приборам и системам.
На базе LabVIEW возможно также построение средств дистанционного обучения. Можно превратить персональный компьютер в современную полнофункциональную лабораторную станцию для работы с реальными сигналами, причем по стоимости такая виртуальная лаборатория не превысит стоимости персонального компьютера среднего класса.
Предлагаемые виртуальные приборы (ВП) имеют интуитивно понятный интерфейс. При подготовке к выполнению работ достаточно внимательно ознакомиться с лицевой панелью и органами управления. На лицевой панели размещены движковые регуляторы для установки и изменения заданных параметров, а также имеются цифровые индикаторы для более точной установки. Для визуального наблюдения имеются графические индикаторы, также размещенные на лицевой панели ВП. Параметры сигнала в любой его точке можно определить с помощью курсора по цифровым индикаторам, находящимся под графическими индикаторами. Запуск прибора производится нажатием двунаправленной стрелки в строке кнопок окна Lab View. Кнопка «Stop» останавливает прибор.
Список литературы
Евдокимов Ю.К., Линдваль В.Р., Щербаков Г.И. LabVIEW для радиоинженера: от виртуальной модели до реального прибора. Практическое руководство для работы в программной среде LabVIEW. М.: ДМК Пресс, 2007.
Фальковский О.И. Техническая электродинамика. М.: Связь, 1978.
Красюк Н.П., Дымович Н.Д. Электродинамика и распространение радиоволн. М.: Высшая школа, 1974.
Лабораторная работа №1 Исследование электростатических полей методом моделирования
Цель работы
Цель работы: исследование основных закономерностей, которым подчиняется электростатическое поле в зависимости от взаимного расположения и конфигурации заряженных тел.
Краткие теоретические сведения
Электрическое поле зарядов, неизменных во времени и неподвижных в пространстве, называется электростатическим. Основной характеристикой электростатического поля является его напряженность. В декартовой системе координат
(1.1)
Уравнение силовой линии электрического поля имеет вид
(1.2)
В общем случае электрические заряды, являющиеся источниками электрического поля, могут быть распределены по телам произвольной формы. В том случае, если заряды распределены равномерно по протяженному телу с неизменным поперечным сечением, то силовые линии поля оказываются лежащими в параллельных плоскостях, перпендикулярных его продольной оси. Силовые линии такого поля является двумерными, а поле называется плоскопараллельным или плоским.
Если силовые линии поля пересекают некоторую поверхность, то они образуют поток через эту поверхность. Величина потока N зависит от взаимной ориентации вектора и элемента поверхности
(1.3)
Поток вектора через реальную или воображаемую замкнутую поверхностьS произвольной формы определяется алгебраической суммой зарядов q, заключенных внутри этой поверхности
(1.4)
где ε – абсолютная диэлектрическая проницаемость среды. Соотношение (1.4) известно как равенство Гаусса-Остроградского в интегральной форме.
В случае плоскопараллельного поля замкнутая поверхность S вырождается в контур l и соотношение (1.4) приводится к виду
(1.5)
где τi – линейная плотность заряда.
Соотношение (1.5) характеризует поток вектора через боковую поверхность цилиндра произвольного профиля, опирающегося в любом его сечении, перпендикулярном продольной оси, на контур и отнесенную к единице длины (высоты) этого цилиндра.
На основании соотношений (1.4) и (1.5) можно определить значение поля в любой, в том числе и интересующей нас точке поверхности или контураl. Связь распределенных зарядов с полем устанавливается равенством Гаусса-Остроградского в дифференциальной форме
(1.6)
где ρ(x, y, z) – объемная плотность зарядов. В декартовой системе координат
(1.7)
В том случае, если ось z является продольной и, поле является плоскопараллельным и соотношение (1.7) приводится к виду
(1.8)
Так как электростатическое поле способно совершать работу по перемещению заряда из одной точки пространства в другую, то его можно характеризовать потенциальной функцией
(1.9)
где dl – элемент траектории l, соединяющей точки В и А. Поверхность, объединяющая точки равных потенциалов, называется эквипотенциальной. Уравнение эквипотенциальной поверхности имеет вид
(1.10)
В плосконаправленном поле вместо эквипотенциальных поверхностей можно пользоваться понятием эквипотенциальных линий, изображающих профили эквипотенциальных поверхностей. Силовые линии векторов перпендикулярны эквипотенциальной поверхности в каждой точке. Скорость изменения потенциала от одной эквипотенциальной поверхности к другой характеризуется градиентом потенциала, равным вектору напряженности электростатического поля, взятому с обратным знаком
т.е.