27. Віды кандэнсацыі пары і асаблівасці цеплаабмену. Раўнанне цеплааддачы пры кандэнсацыі пары.

Процесс превращения вещества из парообразного состояния в жидкое называют конденсацией. Конденсация может происходить как в объеме пара, так и на охлаждаемой поверхности теплообмена. Объёмная конденсация происходит в паре, когда давление в объем выше давления насыщенного пара над жидкостью при данной температуре. В холодильной технике имеют дело прежде всего с конденсацией на поверхности твердого тела. Для возникновения температура поверхности теплообмена должна быть ниже температуры насыщения при данном давления чистого пара. Различают 2 вида конденсации: пленочную и капельную. В первом случае жидкая фаза стекает по поверхности охлаждения в виде сплошной непрерывной пленки, во втором – образуется в виде отдельных капель. В случае конденсации водяного пара – происходит пленочная конденсация. Теплообмен при конденсации связан с фазовым переходом вещества из пара в жидкость, сопровождающаяся одновременным переносом теплоты и массы от пара к поверхности теплообмена. Т.к. процесс конденсации происходит при p=const, кол-во теплоты, переданной 1 кг пара, можно полагать равным разности энтальпии пара и жидкости. Кол-во перенесенной массы равно кол-ву сконденсировавшегося пара. Интенсивность теплоотдачи при пленочной конденсации зависит от скорости пара и режима течения пленки конденсата, который определяется по значению критерия Рейнольдса – определяющему критерию гидродинамического подобия. Коэф теплоотдачи при конденсации пара на стенке высотой H

Уравнение теплоотдачи описывается формулой

28. Тэорыя плёначнай кандэнсацыі Нусельта.

29. Цеплааддача пры пленачнай кандэнсацыі нерухомай пары і ламінарным цячэнні плёнкі кандэнсата. Формула Капіцы для хвалевага цячэння плёнкі. Разліковыя формулы ў беспамерным (крытэрыяльным) выглядзе.

30. Цеплааддача пры пленачнай кандэнсацыі нерухомай пары і турбулентным цячэнні плёнкі кандэнсата.

31. Цеплааддача пры пленачнай кандэнсацыі пары пры яе руху ў трубах.

32. Цеплааддача пры пленачнай кандэнсацыі пары на гарызантальных трубах і пучках труб.

33. Уплыў розных фактарау на цеплааддачу пры кандэнсацыі пары.

34. Рэжымы кіпення ў вялікім аб’ёме і асаблівасці цеплаабмену. Раўнанне цеплааддачы пры кіпенні вадкасці.

35. Механізм параўтварэння і цеплаабмену пры пузырковым кіпенні. Міні- мальны радыус і адрыўны дыяметр паравога пузырка.

Парообразова́ние — свойство капельных жидкостей изменять своё агрегатное состояние и превращаться в пар. Парообразование, происходящее лишь на поверхности капельной жидкости, называется испарением. При подводе к поверхности нагрева определенного количества теплоты или при достижении ею определенной температуры в отдельных местах поверхности возникают пузырьки пара, которые очень быстро (за сотые и тысячные доли секунды) увеличиваются в размерах, отрываются от поверхности и через жидкость уходят в паровое пространство над нею. Объем паровых пузырьков во время пребывания на поверхности нагрева увеличивается в 10^5— 10^9 раз.Слой жидкости, прилегающей к поверхности нагрева (пограничный слой), оказывается при этом перегретым по сравнению с остальной жидкостью и температурой насыщения. При увеличении объема пузырька на поверхности нагревателя перегретый слой жидкости перемещается вместе с поверхностью раздела пузырька. Отрывающиеся пузырьки увлекают с собой из пограничного слоя некоторое количество перегретой жидкости, место которой занимает жидкость, менее нагретая, подтекающая из объема. Последняя в течение некоторого времени прогревается за счет подвода теплоты от греющей поверхности, и затем процесс роста и отрыва повторяется. После отрыва пузырьки всплывают и уходят в паровое пространство над жидкостью. При подъеме рост пузырька, т. е. испарение жидкости в него, продолжается. Однако изменение объема пузырьков в слабо перегретой жидкости на несколько порядков меньше, чем у поверхности нагрева. Существует две гипотезы о механизме подвода теплоты к пузырьку в период роста. В одной из них предполагается, что необходимая для испарения теплота подводится от окружающ ей пузырек перегретой жидкости, обладающей запасом энтальпии путем нестационарной теплопроводности. Во второй (исходят из предположения, что при развитом пузырьковом кипении основная часть теплоты подводится от поверхности нагрева к границе раздела фаз у основания пузырька путем стационарной теплопроводности через микрослой жидкости. В общем случае можно считать, что в период роста подвод теплоты, идущей на испарение, осуществляется двумя путями: стационарной теплопроводностью через микрослой жидкости у основания пузырька и нестационарной теплопроводностью от перегретой жидкости, окружающ ей пузырек.