лекции по физике Родин / ЛЕКЦИЯ №18 Световая волна
.pdfЛЕКЦИЯ № 18
СВЕТОВАЯ ВОЛНА. ПОКАЗАТЕЛЬ ПРЕЛОМЛЕНИЯ СРЕДЫ.
Оптика – раздел физики, изучающий свойства и взаимодействие с веществом света, т.е. электромагнитных волн, длина которых лежит в пределах от 1 до 105 нм, включающих ультрафиолетовую, видимую и инфракрасную области спектра.
Что такое свет? Этот вопрос выяснился наукой многие столетия. Это сложное явление в одних случаях (интерференция, дифракция, поляризация) свет ведет себя как электромагнитные волны, это показал Максвелл, а в других случаях (тепловое излучение, фотоэффект и т.д.) как поток особых частиц (фотонов).
Оптика подразделяется на волновую и квантовую оптику.
Волновая оптика изучает круг явлений, в основе которых лежит волновая природа света.
Итак: считаем свет – это электромагнитная волна, в которой колеблют- |
||
|
|
|
ся векторы E |
и H . |
|
Опыт показывает, что физиологическое, фотохимическое, фотоэлектриче- |
||
|
|
|
ское и др. действия света вызываются колебаниями электрического вектора |
E . В |
соответствии с этим мы будем говорить о световом векторе, подразумевая под
ним напряженность электрического поля. Модуль амплитуды светового вектора |
|||
будет обозначать A или Em. |
|
|
|
Проекция светового вектора на направление |
описывается уравнением |
||
r |
|||
световой волны: |
|
|
|
E = Acos( t kr + ), |
|
(1) |
где k – волновое число; r – расстояние вдоль распространения волны; – начальная фаза.
Отношение скорости световой волны в вакууме к фазовой скорости в не-
которой среде называется абсолютным показателем преломления: |
|
||
n |
c |
. |
(2) |
|
|||
|
v |
|
Сравнивая это выражение с фазовой скоростью электромагнитной волны:
v |
|
|
c |
|
||||
|
|
|
|
|
|
, |
(3) |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
||||||
получаем, что: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
n |
|
. |
(4) |
|||||
Так как для большинства прозрачных веществ = 1, то: |
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||
n |
|
. |
(5) |
Выражение (5) связывает оптические и диэлектрические (электрические) свойства веществ. При этом нужно иметь ввиду, что значение зависит от частоты колебаний электромагнитного поля. Значения n характеризуют оптическую плотность среды. Больше n оптически более плотная среда, меньше n менее плотная.
Длины волны видимого света лежит в диапазоне = 0,4 0,76 мкм (в кууме). Если частота колебаний , то длина волн 0 = с/ .
Для среды длина волны = v/ или с учетом (2):
c / n 0 .
n
ва-
(6)
Частоты видимых световых волн заключены в диапазоне = (0,39 0,75)1015 Гц. Электромагнитная волна (световая волна) переносит энергию, и модуль среднего по времени значения плотности потока энергии, переносимой световой волной, носит название интенсивности света I в данной точке пространства, т.е.
определяется вектором Пойнтинга.
I |
|
|
|
|
|
S |
|
[E; H] |
. |
(7) |
|
|
|
|
|
|
|
Расчеты показывают, что
I n E2m = nA2,
где Em модуль амплитуды вектора E в электромагнитной волне, A амплитуда световой волны, т.е. это одна и та же величина просто принята разная запись. Для однородной среды считают, что I A2. Линия, вдоль которой распространяется световая энергия, называется лучом. Действие света на глаз зависит от длины волны. Наиболее чувствителен глаз к излучению с длиной волны 555 нм (зеленый спектр) (см. Савельев И.В., Курс физики, т.2 рис. 84.4, стр. 342).
ЗАКОНЫ ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ ОПТИКИ. ПРИНЦИП ФЕРМА. ТАУТОХРОННОСТЬ. ОПТИЧЕСКАЯ ДЛИНА ПУТИ.
В основе геометрической оптики лежат 4 закона:
1.Закон прямолинейного распространения света: свет в оптически од-
нородной среде (n=const) распространяется прямолинейно.
Доказательство этого закона – например, наличие тени с резкими границами от непрозрачных предметов при освещении точечными источниками света. Этот закон нарушается при определенных условиях (явление дифракции).
2.Закон независимости световых пучков: лучи при пересечении не воз-
мущают друг друга.
Пример: фотографирование – закрывая диафрагмой часть пучков, мы не
изменяем изображение остальных. |
|
|
|
Если свет падает на границу раздела двух сред, |
|
|
|
то падающий луч разделяется на отраженный и пре- |
|
|
|
|
|
|
|
ломленный. Направление этих лучей задаются зако- |
|
|
|
нами отражения и преломления |
|
||
|
|
|
Рис.1
3. Закон отражения: луч, падающий нормально к отражающей поверхности и луч, отраженный, лежат в одной плоскости, угол отражения равен углу падения:
= .
2
4. Закон преломления: луч падающий и луч преломленный лежат в одной плоскости с нормалью к границе раздела; отношение синуса угла падения к синусу угла преломления есть величина постоянная для данных веществ.
|
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
sin |
|
n2 |
|
|
|
|
|
|
|
v1 |
|
|
n |
|
|
v2 |
|
|
, |
||||
|
|
21 |
|
|
|
||||||
sin n1 |
|
|
|
c |
|
|
v2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
v1 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где n21 – относительный показатель преломления 2-ой среды относительно 1-ой среды.
В основу геометрической оптики положен принцип, установленный в середине 18 столетия французским математиком Пьером Ферма: свет распро-
страняется по такому пути, для прохождения которого ему требуется мини-
мальное время. |
|
|
|
|
|
|
||
Рассмотрим прохождение света по участку 1 2 (рис.2). |
|
|
||||||
Для прохождения dS требуется время: |
dS |
2 |
||||||
|
|
|
|
|
dS |
|
|
|
|
|
|
|
dt |
, |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
v |
|
||
|
|
|
|
|
Рис.2 |
|
||
|
c |
|
1 |
|
|
|
|
|
где v |
, и, следовательно: dt |
ndS . |
|
|
||||
|
|
|
|
|||||
|
n |
c |
|
|
Чтобы найти время по всему пути 1 2, проинтегрируем от 1 до 2:
1 2
c 1 ndS .
Имеющая размеренность длины величина:
2
L ndS ,
1
– называется оптической длиной пути. В однородной среде оптическая длина пути равна произведению геометрической длины пути S на абсолютный показатель преломления среды n:
L = nS.
Тогда время прохождения световой волной пути от точки 1 до точки 2:
Lc .
Теперь можно сформулировать принцип Ферма следующим образом: свет
распространяется по такому пути, оптическая длина пути которого ми-
нимальна.
Пути распространения волн, оптические длины которых одинаковы, называются таутохронными (затрачивается, требуется одинаковое время на этих путях). С помощью этого принципа получают все 4 закона геометрической оптики.
3
ФОРМУЛА ТОНКОЙ ЛИНЗЫ. СВОЙСТВА ЛИНЗЫ.
Прозрачное тело, ограниченное 2-мя сферическими поверхностями, называют линзой. Тонкая линза – это линза толщина, которой значительно меньше ее диаметра, т.е. l << R1,R2 – радиусов поверхностей линзы. Линзы могут быть выпуклыми или вогнутыми.
|
R 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Прямую 0102, проходящую через цен- |
|||||||||
|
|
|
|
|
02 |
|
|
|
тры сферических |
поверхностей, |
которые |
|||||||||||
0 |
|
|
|
0 |
главная |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ограничивают |
линзу, называют главной |
||||||||
побочная |
|
|
|
|
|
R 2 |
оптическая |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
ось |
оптической осью. |
|
|
|
|
|
|||||||||||
оптическая |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
ось |
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
Точку 0 называют оптическим цен- |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тром линзы. Луч света проходит через нее, |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
Рис.3 |
|
|
|
не преломляясь. |
|
|
|
|
|
|
||||||||
Любую другую прямую, проходящую через оптический центр линзы назы- |
||||||||||||||||||||||
вают побочной оптической осью. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
Лучи, падающие параллельно собираются |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
в точке называемой главным фокусом линзы, |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
т.е. это место схождения лучей параллельных |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
главной оси. Расстояние от линзы до фокуса |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
называется фокусным расстоянием Плоскость, |
|
F |
0 |
|
F |
|||||||||||||||||
проходящая через фокус перпендикулярно глав- |
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
ной оптической оси называется фокальной |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
плоскостью. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис.4 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ОБЩАЯ ФОРМУЛА ЛИНЗЫ |
|
|
|
|
|
||||||||
Пусть 010 = d; 020 = f. Из законов прелом- |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
ления на сферической поверхности: |
|
R 2 |
|
|
|
|
||||||||||||||||
1 |
|
1 |
1 |
|
n |
1 |
|
1 |
|
|
|
|
R1 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
F |
|
f |
|
d |
( |
n1 |
1) ( |
R1 |
|
R2 |
) , |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
01 |
n1 n |
0 |
02 |
|
|
||||||
где n – абсолютный показатель преломления |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
линзы, а n1 – среды. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Это общая формула для линз выпуклых и вогнутых. Ее называют так же уравнением «шлифовщика» так как связывает фокусное расстояние с показателем преломления линзы.
Фокусные расстояния линзы равны по величине и противоположны по знаку, т.е. лежат по разные стороны от линзы:
F1 F2 .
Если фокусы действительны, т.е. параллельные лучи после преломления сходятся, то линза называется собирательной или положительной.
4
При мнимых фокусах параллельные лучи после |
|
|
|
преломления в линзе становятся расходящимися. По- |
|
|
|
этому такие линзы называют рассеивающими или |
|
|
|
отрицательными. Величину, обратную фокусному |
F |
0 |
|
расстоянию называют оптической силой линзы, ее |
|||
|
|
||
обозначают: |
|
|
|
D 1 . |
|
|
|
F |
|
|
Чем ближе к линзе лежит ее фокус, |
|
|
f |
|
тем сильнее линза преломляет лучи (со- |
|
|
||
|
|
4F |
||
бирая или рассеивая), тем больше абсо- |
|
|
||
|
|
3F |
||
лютное значение оптической силы. Вы- |
|
|
||
|
|
|
||
ражают в диоптриях (дптр); 1 дптр – лин- |
|
|
2F |
|
|
|
|
||
за с фокусным расстоянием 1 м. Введя ве- |
|
|
F |
|
личину фокусного расстояния, придадим |
|
|
d |
|
- 4F - 3F |
- 2F - F |
F 2F 3F 4F |
||
формуле линзы вид: |
||||
|
|
|
1f d1 ( ) F1 ,
где F F2 F1 .
Зависимость между f и d приведена на рисунке.
Линейным увеличением называют отношение линейного размера изображения к линейному размеру предмета:
|
|
|
|
Г |
|
H |
|
|
f |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Свойства линзы определяются расположением ее фокусов. |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
Из школьного курса физики Вы знаете, что: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для собирающей линзы: |
|||||||||||||
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
1 |
|
|
1 |
. |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
F |
|
F |
A |
|
|
|
|
|
|
f |
d |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
F |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
A |
|
0 |
f |
|
|
|
|
|
|
Для рассеивающей: |
||||||||||||||
|
|
d |
|
H |
|
|
|
|
|
1 |
1 |
1 |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f |
d |
F |
S
ТАКИМ ОБРАЗОМ, расстояние от предмета до линзы (d), от линзы до изображения (f) и фокусное расстояние (F) связаны формулой тонкой линзы:
F1 d1 1f .
ПРАВИЛА ЗНАКОВ:
“+” ставится перед F собирающей линзы, расстояниями до действительного источника и действительного изображения;
“ ” ставится перед фокусным расстоянием F рассеивающей линзы, расстояниями до мнимого предмета и мнимого изображения
5