- •Первый закон Ньютона
- •Первый закон классической механики - закон инерции Галилея – Ньютона : существуют системы
- •Второй закон Ньютона
- •Введем понятие массы m, определив отношение масс двух различных тел по обратному отношению
- •Произведение массы частицы на ее ускорение m естественно взять за определение силы.
- •Вторая формулировка имеет более общий характер и применима и в случае движения со
- •Третий закон Ньютона
- •В классической механике Ньютона
- •Законы сил в механике
- •1. Гравитационная сила (сила притяжения между двумя частицами) опреде-
- •2.Вес – это вертикальная сила, с которой тело действует на опору или подвес.
- •Следует заметить, что если сила упругости действует на растягиваемое или сжимаемое упругое тело,
- •4. Силы трения. Если лежащее на твердой поверхности тело тянуть вдоль поверхности с
- •Здесь N – нормальная реакция опоры, μ – коэффи- циент трения скольжения, который
- •5. Сила вязкого трения. Когда тело скользит по жидкому слою смазки или движется
- •Все тела обладают свойством инертности. Количественная характеристика (мера) такого свойства называется массой (инертной
- •Первый закон Ньютона постулирует существование особого класса систем отсчета. Вообще говоря, описывать движение
- •Преобразования координат Галилея
- •Третий закон Ньютона : cилы взаимодействия двух частиц равны по величине, противоположны по
- •Решение основной задачи динамики
- •Знак проекции результирующей силы определяет
- •Задача 1.
- •Изобразим все силы, действующие на брусок:
- •В данном случае ,
- •В итоге
- •Проектируя обе части уравнения на подвижные векторы тангенциального и нормального ускорений) и используя
- •Задача 2.
- •Преобразуем первое уравнение к виду, удобному для интегрирования. Воспользовавшись тем, что
- •Отметим, что если правую и левую части полученного уравнения
Решение основной задачи динамики
Основное уравнение динамики частицы:
это дифференциальное уравнение движения частицы, его решение - основная задача динамики материальной точки.
Решение уравнения проводят одним из трех
способов:
1)в векторной форме,
2)в координатах или 3)в проекциях на касательную и нормаль к
траектории в данной точке.
21
Знак проекции результирующей силы определяет
и знак проекции вектора ускорения.
22
Задача 1.
Брусок массы т скользит вниз по наклонной плоскости, составляющей угол α с горизонтом. Коэффициент трения равен μ. Необходимо определить ускорение бруска относительно плоскости, которая может рассматриваться как инерциальная система отсчета.
Скольжение частицы по наклонной плоскости
23
Изобразим все силы, действующие на брусок:
• сила тяжести |
, |
|
• нормальная сила реакции |
со стороны |
|
плоскости, |
|
|
• сила трения |
, направленная в сторону, |
противоположную движению бруска.
Выберем ось х, как показано на рисунке, указав её положительное направление.
Составление уравнений:
слева - произведение массы т бруска на проекцию его ускорения ах и
справа - проекции всех сил на ось x:
24
В данном случае ,
следовательно
Так как тело движется только вдоль оси х, то это значит, что сумма проекций всех сил на любое перпендикулярное оси х направление равна нулю.
Выбрав в качестве такого направления ось у, c учетом закона Кулона-Амонтона, связывающего силу трения и нормальной реакции, получим при условии, что началось скольжение тела:
25
В итоге
Если правая часть этого уравнения окажется положительной, то и а это значит, что направлен вниз по наклонной плоскости. Если же наоборот, то это значит, что сделанное предположение о начале скольжения неверно, и тело будет удерживаться силой трения в покое на наклонной плоскости.
26
Проектируя обе части уравнения на подвижные векторы тангенциального и нормального ускорений) и используя полученные ранее для них выражения, запишем:
Где |
и |
- проекции вектора |
на орты |
и.
Этими уравнениями удобно пользоваться, если заранее известна траектория материальной точки.
27
Задача 2.
Небольшое тело А начинает соскальзывать с вершины гладкой сферы радиуса r. Определим скорость тела в момент отрыва от поверхности сферы. Изобразим силы, действующие на тело А :
•сила тяжести
•нормальная сила реакции
Запишем уравнения движения в проекциях на направления векторов и :
28
Преобразуем первое уравнение к виду, удобному для интегрирования. Воспользовавшись тем, что
где - элементарный путь тела за промежуток времени ; перепишем первое уравнение в виде :
Проинтегрируем левую часть этого выражения от 0 до v, правую- от 0 до , и получим
29
Отметим, что если правую и левую части полученного уравнения
умножить на массу тела А и разделить на 2, то мы получим закон сохранения энергии – кинетическая энергия равна потенциальной.
При отрыве тела от поверхности , поэтому второе исходное уравнение принимает вид
Исключив из последних двух равенств, получим А разделив одно на другое
= 2/3 .
30