6.Вычисления ускорения точки при естественном способе задания точки

Используя определение вектора ускорения (1.6) и формулу (2.1), получаем:

           (а)

Вычислим вектор   . Прежде всего, найдем направление этого вектора. Рассмотрим тождество

Дифференцируя это тождество по скалярному аргументу   , получаем:

 или 

Но   в общем случае вектор   изменяет со временем свое направление, так что   Следовательно, скалярное произведение обратилось в нуль потому, что сомножители взаимно перпендикулярны.

Таким образом, вектор   перпендикулярен касательной, т.е. направлен по нормали к траектории. Ранее было показано, что вектор ускорения лежит в соприкасающейся плоскости. Следовательно, речь идет о главной нормали. Таким образом,

 (б)

Остается вычислить

 Пусть   и   две близкие точки траектории. В точке   проведем главную нормаль   В точке   построим нормаль   , пересекающую в точке   главную нормаль, построенную в точке   (если траектория плоская кривая, то   также будет главной нормалью). Угол между двумя близкими касательными, угол   , называется углом смежности. В силу близости точек   и   угол между нормалями   и   приближенно равен углу   (для плоской кривой это равенство точное). В силу малости дугу   можно считать дугой окружности радиуса   . Тогда   Из равнобедренного треугольника   определяем

Тогда

где   — предельное значение радиуса окружности, дуга которой в бесконечно малой окрестности точки   совпадает с дугой траектории. Эта окружность расположена в соприкасающейся плоскости, построенной для точки   . Ее центр лежит на главной нормали и называется центром кривизны траектории в точке   . Ее радиус   называется радиусом кривизны траектории в точке   .

Окончательно получаем:

 

 

Совокупность приложенных к телу сил называется системой сил.

 

7.Касательное и нормальное ускорения точки . Характер движения точки.

Касательное ускорение точки равно первой производной от модуля скорости или второй производной от расстояния по времени. Касательное ускорение обозначается –   .

 .

Касательное ускорение в данной точке направлено по касательной к траектории движения точки; если движение ускоренное, то направление вектора касательного ускорения совпадает с направлением вектора скорости; если движение замедленное – то направление вектора касательного ускорения противоположно направлению вектора скорости. (рис. 8.5.)

 

Рис. 8.5

 

Нормальным ускорением точки называется величина, равная квадрату скорости, деленному на радиус кривизны.

Вектор нормального ускорения направлен от данной точки к центру кривизны, (рис.8.6.). Нормальное ускорение обозначается   .

 – нормаль к данной точке на траектории движения.

 

Рис. 8.6.

 

 

Полное ускорение точки   определяется из векторного уравнения:

 

Рис. 8.7

Зная направление и модули   и   , по правилу параллелограмма определим ускорение, соответствующее данной точке траектории движения. Тогда модуль ускорения  определим:

 .

 Характер — это такое исполнение движений, при котором у наблюдающих остается впечатление о легкости или грузности, округлости или угловатости, силе или расслабленности, свободе или скованности движений и т. п. Все эти оттенки создаются благодаря своеобразному подбору движений, осуществляющих действие

 8.поступательное движения твердого тела . траектория , скорости и ускорения точек твердого тела при поступательном движении .

Поступательным движением твердого тела называется такое движение, при котором отрезок прямой, соединяющий две любые точки тела, во все время движения остается себе параллельным (например, АВ).

 

 

Теорема. При поступательном движении твердого тела траектории, скорости и ускорения всех его точек одинаковы.

 

Доказательство. Пусть отрезок АВ тела за время перемещается поступательно. Возьмем произвольную точку O и определим в пространстве положение отрезка АВ радиусами-векторами и . Обозначим: – радиус-вектор, определяющий положение точки В относительно точки А:

. (1)

Вектор не изменяется ни по величине, ни по направлению, так как (по определению поступательного движения). Из соотношения (1) видно, что траектория точки В получается из траектории точки А параллельным смещением точек этой траектории на постоянный вектор . Таким образом, траектории точек А и В будут одинаковыми.

Возьмем производную по времени от равенства (1). Тогда

, т.е. ;

или .

Следовательно, при поступательном движении твердого тела скорости и ускорения всех его точек в данный момент времени одинаковы.

 

Отметим, что сам факт поступательного движения не определяет ни закона движения, ни вида траектории. При поступательном движении точки тела могут описывать любые траектории (например, окружности). Но все они будут одинаковы.

Дифференцируя левую и правую части приведенного выше векторного соотношения и учитывая, что dAB/dt=0, получаем drB/dt =drA/dt, или VB = VA. Дифференцируя по времени левую и правую части полученного соотношения для скоростей, находим dVB/dt=dVA/dt, или аB = аА. На основании вышеизложенного можно сделать следующий вывод: чтобы задать движение и определить кинематические характеристики тела, совершающего поступательное движение, достаточно задать движение одной его любой точки (по- люса) и найти ее кинематические характеристики.

Как и материальная точка, тело при его поступательном движении будет иметь одну степень свободы при движении по направляющей, задающей траекторию его точкам; две степени свободы в случае движения на плоскости (при постоянном контакте с ней хотя бы одной точкой) и три степени свободы в общем случае движения в пространстве.

 9. вращения твердого тела вокруг неподвижной оси. Задания движения , угловая скорость и угловая ускорение, скорость и ускорения точек тела.

Вращение твердого тела

Вращением твёрдого тела называется такой вид движения, при котором, по крайней мере, одна точка твёрдого тела остаётся неподвижной. Рассмотрим, однако, более простой случай – вращение АТТ вокруг неподвижной оси.

Закрепим две точки АТТ: . Рассмотрим, как будут двигаться все точки твёрдого тела и научимся определять скорости и ускорения этих точек. Ясно, что точки твёрдого тела, лежащие на прямой, проходящей через две закреплённые точки, двигаться не будут: эту прямую называют неподвижной осью вращения. Движение твёрдого тела, при котором по крайней мере две его точки неподвижны, называют вращением АТТ вокруг неподвижной оси.

Ясно, что точки, не лежащие на оси вращения описывают окружности, центры которых лежат на оси вращения. Плоскости, в которых лежат такие окружности, перпендикулярны оси вращения. Следовательно: нам известны траектории всех точек тела. Это позволяет приступить к нахождению скорости любой точки твёрдого тела.

При естественном способе задания движения точки:

 (2.5)

Выберем неподвижную систему отсчёта, ось 0Z которой совпадает с осью вращения. Угол между неподвижной плоскостью X0Z, проходящей через ось вращения и плоскостью, жёстко связанной с твёрдым телом и проходящей через ось вращения, обозначим через  . В начальный момент времени  . Рассмотрим движение точки М по окружности радиуса R.

;  ; 

Продифференцируем по времени полученное уравнения, учитывая, что величины R, S₀ и  являются постоянными:

 (2.6)

Подставив (2.6) в (2.5) получим:

 (2.7)

Эта формула неудобна, потому что сюда входит единичный вектор  , который зависит от положения точки. Мы привыкли положение точки задавать радиус-вектором  . Он должен входить в формулу для скорости. Для этого проведём следующие преобразования: используя, что  , перепишем соотношение (2.7) в виде

 (2.8)

Обозначим:

– не зависит от выбора рассматриваемой точки М; (2.9)

– вектор, проведенный из центра окружности к точке М. (2.10)

Ясно, что модуль  равен радиусу окружности.

Подставим (2.9) и (2.10) в (2.8):

 (2.11)

Докажем, что   (2.12)

Направления  совпадают с направлением единичного вектора касания  . Следовательно: тождество (2.12) справедливо. Осуществив замену (2.12) уравнение (2.11) запишем в виде:

– линейная скорость точки М.(2.13)

– угловая скорость.(2.14)

Угловая скорость – величина одинаковая для всех точек твердого тела.

Линейная скорость любой точки твёрдого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, равна векторному произведению угловой скорости АТТ на радиус-вектор, проведённый из произвольной точки оси вращения, разложим  по ортам:

. (2.15)

Сравнивая (2.15) и (2.14) получим:  ; модуль  ; единица измерения 

Модуль угловой скорости  связан с частотой вращения  абсолютно твердого тела:

При вращении тела его угловая скорость может изменяться, необходимо уметь определить угловую скорость тела в любой момент времени. Для этого введена величина, которая характеризует изменение угловой скорости с течением времени. Эту величину называют угловым ускорением.

Дадим определение углового ускорения.

Пусть в момент времени t угловая скорость  . А в момент времени t+∆t угловая скорость равна  . Составим отношение изменения угловой скорости к промежутку времени, в течение которого это изменение происходит, и найдём предел этого отношения при ∆t → 0. В механике этот предел называют угловым ускорением тела и обозначают  поэтому:  . Угловое ускорение – величина одинаковая для всех точек твердого тела. Единицей измерения углового ускорения является . Используя (2.13) определим линейное ускорение точки М:

.

Для углового ускорения, его проекции на ось 0Z, модуля углового ускорения справедливы соотношения:

 (2.16)

Перепишем выражение для ускорения точки:

 (2.17)

Тангенциальное ускорение любой точки твёрдого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, равно векторному произведению углового ускорения тела на радиус – вектор этой точки, проведённой из произвольной точки оси вращения.

10.плоское движения твердого тела и движение плоской фигуры в ее плоскости .задания движения , независимость угловой скорости от выбора полюсов.

3.1 Определение. Примеры. Уравнения движения

Плоскопараллельным (плоским) называется такое движение твёрдого тела, при котором все его точки перемещаются параллельно некоторой фиксированной плоскости.

Плоские движения совершают многие части механизмов и машин, например:

 1) катящееся колесо на прямолинейном участке пути:

 

А 

2) шатун АВ в кривошипно- шатунном механизме О В

 

 

3) звено АВ в спарнике   А В

 

О₁ О₂

 

Частным случаем плоскопараллельного движения является вращательное движение твёрдого тела вокруг неподвижной оси.

Рассмотрим сечение S тела плоскостью OXY, параллельной неподвижной плоскости П (рисунок 3.1). При плоскопараллельном движении все точки тела, лежащие на прямой АВ, перпендикулярной сечению S, т.е. плоскости П, движутся тождественно.

 А У

 

S

О Х

 

В

Рисунок 3.1

Таким образом, для изучения движения всего тела достаточно изучить движение плоской фигуры S, поэтому в дальнейшем вместо плоского движения тела будем рассматривать движение плоской фигуры S в её плоскости, т.е в плоскости ОХУ.

Положение плоской фигуры S в плоскости OXY определяется положением какого-нибудь проведённого на этой фигуре отрезка АВ (рисунок 3.2), а положение этого отрезка можно определить, зная координаты X_A и Y_A точки А и угол j, который отрезок АВ образует с осью Х. Точку А, выбранную для определения положения фигуры S, называют полюсом.

 

 

y_А

 

 

O x_А x

Рисунок 3.2

При движении фигуры величины Х_А, У_А, j будут изменяться. Чтобы знать закон движения фигуры S, т.е. её положение в любой момент времени в плоскости ОХУ, надо знать зависимости:

x_А=f₁(t); y_А=f₂(t); j=f₃(t). (3.1)

Уравнения (3.1) являются уравнениями движения плоской фигуры в её плоскости или уравнениями плоскопараллельного движения тела.

3.2 Разложение плоского движения твёрдого тела на простые.

Кинематические характеристики

Рассмотрим движение плоской фигуры (рисунок 3.3); например два её положения – I и II, определяемые положениями отрезка АВ.

Перемещение плоской фигуры из I в II можно заменить двумя простыми плоскими перемещениями - поступательным и вращательным, которые можно выполнять по отдельности или одновременно.

 

   y В₂ В₁

 

 

А А₁

I II

 0 x

Рисунок 3.3

 

Таким образом, плоскопараллельное движение фигуры представляет собой совокупность двух движений, происходящих одновременно: поступательного движения всех точек фигуры вместе с полюсом (например: точка А) и вращательного движения всех точек фигуры вокруг полюса.

Исходя из уравнения (3.1) кинематическими характеристиками плоского движения являются скорость и ускорение поступательного движения, равные скорости и ускорению полюса (     ), а также угловая скорость w и угловое ускорение x вращательного движения вокруг полюса.

Если за полюс выбрать любую другую точку фигуры, то кинематические характеристики поступательного движения изменяются, а кинематические характеристики вращательного движения останутся неизменными, т.е. вращательная часть плоского движения от выбора полюса не зависит.

3.3 Векторная формула для вычисления скоростей точек плоской фигуры

В п. 3.2 было показано, что движение плоской фигуры можно рассматривать как слагающееся из поступательного движения, при котором все точки фигуры движутся со скоростью полюса – Va и из вращательного движения всех точек фигуры вокруг этого полюса.

Покажем, что скорость любой точки В плоской фигуры складывается геометрически из скоростей, которые точка приобретает в каждом из этих движений.

Рассмотрим плоскую фигуру, свяжем радиусами-векторами точки А и В этой фигуры с осями ОХУ:

 

     y 

 В 

V_A

r_B w

 

 

 r_A

 

Рисунок 3.4

 

 – радиус-вектор полюса А;

 – радиус-вектор произвольной точки В.

 – вектор, определяющий положение точки В относительно осей AX₁Y₁, перемещающихся вместе с полюсом А поступательно.   , т.к. фигура твёрдая, тогда   , продифференцировав по времени, получим

 

 или   , (3.2)

 

где   – это скорость, которую приобретает точка В при вращении фигуры вокруг полюса А, поэтому

V_ВА=wAB, ( 3.2^/ )

 , где w – угловая скорость фигуры.

Таким образом, скорость произвольной точки В плоской фигуры геометрически складывается из скорости какой-либо другой точки А, принятой за полюс, и скорости, которую точка В получает при вращении фигуры вокруг этого полюса; т.е.

 . (3.3)

 

В выражении (3.2) присутствуют кинематические характеристики как поступательного, так и вращательного движений, что ещё раз подчеркивает, что плоское движение – это сложное движение, являющееся совокупностью поступательного и вращательного движений.

Модуль и направление   определяются построением соответствующего параллелограмма (рисунок 3.5).

Рассмотрим, например, колесо, катящееся по прямолинейному отрезку пути без скольжения; центр колеса точка С имеет скорость   . Выберем две произвольные точки В и D на ободе колеса и, используя выражение (3.3), запишем их скорости:

Рисунок 3.5

 

 ;   ;

 

   . ( 3.4 )

 

Чтобы вычислить численные значения скоростей точек В и D, используют теорему косинусов, для чего необходимо знать углы между векторами   и   ;   и   .

3.4 Векторная формула для вычисления ускорения точек плоской фигуры

Покажем, что ускорение любой точки В плоской фигуры (так же как и скорость) складывается из ускорений, которые точка получает при поступательном и вращательном движениях этой фигуры.

Рассмотрим плоскую фигуру с полюсом в точке А.

Рисунок 3.6

 

Продифференцируем дважды по времени (3.2) и получим:

 или     (3.5)

или   ,

где   ;   ; (3.6)

или   (3.5^/)

Таким образом, ускорение произвольной точки плоской фигуры В геометрически складывается из ускорения полюса   и ускорения, которое точка В получает при вращении фигуры вокруг этого полюса.

Модуль и ускорение   находятся построением соответствующего параллелограмма (рисунок 3.6).

Однако вычисление   с помощью параллелограмма изображённого на рисунке 3.6, осложняется нахождением угла φ между векторами   и   , поэтому   удобнее заменять его касательной (   ) и нормальной (   ) составляющими, (3.6).

Следует отметить, что   совпадает по направлению с x и     , а       и направлен от точки В к точке А, величины их вычисляются по формулам:

 =АВx;   =АВw². См. рисунок 3.7.

Если полюс А движется не прямолинейно, то его ускорение можно тоже представить как сумму касательной и нормальной составляющей, тогда можно записать:

 (3.7)

Формулы 3.5–3.7 обычно используют при решении задач.

 

Рисунок 3.7

3.5 Определение скоростей точек плоской фигуры с помощью мгновенного

центра скоростей (М.Ц.С)

Другой более простой и наглядный метод определения скоростей точек тела при плоском движении основан на понятии о мгновенном центре скоростей.

М.ц.с- это такая точка в плоскости плоской фигуры, скорость которой в данный момент времени равна нулю. Обозначают её Р. В данный момент времени это единственная точка, скорость, которой равна нулю.

Способы определения м.ц.с:

1) если плоскопараллельное движение осуществляется путём качения без скольжения цилиндрического тела по какой-либо неподвижной поверхности, то точка соприкосновения катящегося тела с поверхностью имеет скорость, равную нулю, следовательно, является м.ц.с. Примером служит качение колеса по рельсу.

 w

 

с 

Плоское движение в полном соответствии с уравнениями представляет собой совокупность поступательного и вращательного движений, причем модель плоского движения тела можно рассматривать как поступательное движение всех точек тела вместе с полюсом и вращение тела относительно полюса.

 

2. Траектории поступательного движения тела зависят от выбора полюса.На рис. 13.3 в рассмотренном случае видим, что в первом способе движения, когда за полюс принимали точку ,траектория поступательного движения  значительно отличается от траектории  для другого полюса В.

 

3. Вращение тела от выбора полюса не зависит. Угол  вращения тела остается постоянным по модулю и направлению вращения. В обоих случаях, рассмотренных на рис. 13.3, вращение произошло против вращения часовой стрелки.

 

 

 

Основными характеристиками тела при плоском движении являются: траектория движения полюса, угол вращения тела вокруг полюса, скорость и ускорения полюса, угловая скорость и угловое ускорение тела. Дополнительные оси  при поступательном движении перемещаются вместе с полюсом А параллельно основным осям Оху по траектории движения полюса.

Скорость полюса плоской фигуры можно определить с помощью производных по времени от уравнений:

 

Аналогично определяют угловые характеристики тела: угловую скорость  ;

 

угловое ускорение

.

 

На рис. в полюсе А показаны проекции вектора скорости  на оси Ох,Оу. Угол вращения тела  , угловая скорость  и угловое ускорение показаны дуговыми стрелками вокруг точки А. В связи с независимостью вращательных характеристик движения от выбора полюса угловые характеристики  , , можно показывать в любой точке плоской фигуры дуговыми стрелками, например в точке В.

 

Для сечения плоской фигуры точка А принята за полюс. Положение полюса определено радиусом-вектором  , проведённым из начала координат в точку А. Требуется установить связь скорости точки М тела с характеристиками плоского движения тела. Отрезок  постоянной длины рассматривается как вектор, определяющий положение точки Мотносительно полюса А.

Запишем векторное равенство  , где  - радиус-вектор полюса А;  - радиус-вектор, определяющий положение точки М относительно полюса А.

 

Вектор скорости точки М

или  .

В полученном уравнении  - скорость точки М, которую она получает при вращении тела вокруг полюса А:

или  ,

где  - угловая скорость вращения тела;  - вектор угловой скорости тела.

 

На рис. угловая скорость  показана дуговой стрелкой, при этом вектор угловой скорости  и перпендикулярен чертежу в точке А и направлен от нас. Таким образом, доказана теорема о сложении скоростей точки плоской фигуры.

11.определение скорости любой точки плоской фигуры путем сложения скорости полюса и скорости этой точки во вращательном движении плоской фигуры вокруг полюса ( формула сложения скоростей ). Теорема о проекции скоростей двух точек плоской фигуры.

Уравнения плоского движения.

Основная теорема

Движение плоской фигуры в своей плоскости складывается из двух движений: поступательного вместе с произвольно выбранной точкой (полюсом), и вращательного вокруг этого полюса.

Положение плоской фигуры на плоскости определяется положением выбранного полюса и углом поворота вокруг этого полюса, поэтому плоское движение описывается тремя уравнениями:

 

 

Первые два уравнения (рис.5) определяют то движение, которое фигура совершала бы при φ = const, очевидно, что это движение будет поступательным, при котором все точки фигуры будут двигаться так же, как полюс А.

Третье уравнение определяет движение, которое фигура совершала бы при х_А = const и у_А = const, т.е. когда полюс А будет неподвижен; это движение будет вращением фигуры вокруг полюса А.

При этом вращательное движение не зависит от выбора полюса, а поступательное движение характеризуется движением полюса.

 Зависимость между скоростями двух точек плоской фигуры.

Рассмотрим две точки А и В плоской фигуры. Положение точкиВ относительно неподвижной системы координат Оху определяется радиусом-вектором r_B (рис.5):

r_B = r_A + ρ,

где r_A - радиус-вектор точки А, ρ = АВ

вектор, определяющий положение точки В

относительно подвижных осей Ах₁у₁, перемещающихся поступательно вместе с полюсом А параллельно неподвижным осям Оху.

Тогда скорость точки В будет равна

 .

В полученном равенстве величина   является скоростью полюса А.

Величина   равна скорости, которую точка В получает при   = соnst, т.е. относительно осей Ах₁у₁ при вращении фигуры вокруг полюса А. Введем для этой скорости обозначение   :

 .

 

Следовательно,   

 

Скорость любой точки В плоской фигуры равна геометрической сумме скорости V_A выбранного полюса А и скорости V_BA точки во вращательном движении вокруг полюса (рис.6): 

 . (2)

Скорость вращательного движения   точки направлена перпендикулярно отрезку АВ и равна

Модуль и направление скорости точки В находится построением соответствующего параллелограмма (рис.6).