48. Перечислить методы наблюдения доменной структуры.

В настоящее время для наблюдения доменных структур используются магнитооптический метод, метод электронной микроскопии, рентгенографический и нейтронографический методы. С их помощью удается получать хорошие картины магнитных доменов как на поверхности образца, так и в объеме. Домены в ферромагнетиках теперь можно непосредственно наблюдать и фотографировать. Таким образом, в настоящее время существование доменов в ферромагнетиках является установленным фактом.

Первая детальная количественная теория, позволяющая доказать существование доменов и описать их размеры и форму, была построена в 1935 году в классической работе Л.Д. Ландау и Е.М. Лифшица. В ней содержались практически все представления, на которых базируется современная теория доменов. Согласно этой теории, намагниченность в доменах практически однородна. Различные домены отделены один от другого переходным слоем - доменной границей. Толщина доменной границы значительно больше межатомного расстояния, то есть граница имеет макроскопические размеры.

56. Написать схему электронных уровней атома Fe.

Атомный номер 26, атомная масса 55,85, электронная структура:

57. Выразить геометрическое соотношение между b, L и касательным τ для винтовой дислокации.

Д ля винтовой дислокации (b || L)| n, где n – нормаль к плоскости сдвига. Так как напряжение касательное, то τ | n (т.е. параллелен плоскости сдвига). Получается, что b|| L || τ. (не забываем над каждой буковкой поставить вектор).

58. Выразить геометрическое соотношение между b, L и касательным τ для краевой дислокации.

Для краевой дислокации (b | L)| n, где n – нормаль к плоскости сдвига. Так как напряжение касательное, то τ | | n (т.е. перпендикулярен плоскости сдвига). Получается, что b|L || τ. (не забываем над каждой буковкой поставить вектор).

59. Написать выражение для определения энергии винтовой дислокации.

В этом выражении: — модуль сдвига; — вектор Бюргерса дислокации; — ее длина;r0— радиус ядра дислокации (несколько межатомных расстояний);r1— расстояние, на которое распространяется упругая деформация от дислокации.

Теоретически, если размер кристалла r1 стремится к бесконечности, то энергия дислокации по логарифмическому закону также стремится к бесконечности. При оценке величины Е_д в реальных кристаллах значение r1 принимают равным половине среднего расстояния между соседними дислокациями. От величины r0 логарифм в формуле (19) мало зависит. Для наиболее типичных значений r1 и r0 выражение (19) можно записать в очень удобном для многих расчетов виде:

где α = 0,5÷1,0.

Вполне естественно, что энергия дислокации зависит от вектора Бюргерса, характеризующего степень искаженности решетки, и от модуля сдвига, являющегося характеристикой сил межатомной связи. Чем больше G, тем сильнее межатомные силы сопротив­ляются смещениям атомов, т.е. больше накапливается упругая энергия искажений решетки.

60. Написать выражение для определения энергии краевой дислокации: