- •Черенковские детекторы
- •Счетчик Гейгера-Мюллера. Принцип работы
- •3. Эффект Комптона
- •4. Образование электрон-позитронных пар
- •5. Фотоэффект
- •6. Фотоэлектронный умножитель
- •7. Широкий атмосферный ливень
- •8. Сцинтилляционный метод регистрации излучений. Виды сцинтилляторов
- •9. Калориметры – спектрометры полного поглощения
- •10. Пропорциональный счетчик. Принцип работы
- •11. Мягкая и жесткая компоненты космических лучей
- •12. Функциональные и конструкционные материалы в ядерной индустрии
- •13. Термоядерные установки на современном этапе.
- •Топливная система
- •14. Ускорители на встречных пучках. Принцип работы
- •15. Метод ядерных фотоэмульсий
- •16. Люминесцентный метод регистрации излучений
- •17. Вариации космических лучей Вариации космических лучей
- •18. Изготовление мишеней
- •19. Замедление нейтронов
- •20. Ионизационная камера. Принцип действия
- •21. Камера Вильсона. Принцип работы
- •22. Галактические космические лучи
- •23.Солнечные космические лучи Солнечные космические лучи
- •24. Проблемы солнечных нейтрино
- •25. Принцип действия циклотрона
- •26. Принцип действия бетатрона
- •27. Захоронение радиоактивных отходов
- •28. Устройство нейтронного монитора
- •Компоненты нейтронного монитора
- •29. Устройство мюонного телескопа
- •30. Химический метод регистрации излучения
- •31. Реакторы. Типы реакторов
- •32. Обращение с отработавшим топливом
- •33. Взаимодействие гамма-квантов с веществом.
- •34. Ионизационный метод регистрации излучения
- •35. Ядерная физика в медицине
- •36. Методы регистрации нейтронов
- •37. Микротрон
- •38. Масс-спектрометрия
- •39. Синхрофазотрон
- •40. Линейные ускорители
- •41. Большой адронный коллайдер в церНе
- •42. Исследовательские реакторы
- •43. Ядерный топливный цикл. Открытый и закрытый топливный цикл
- •44. Управляемый синтез легких ядер
- •45. Способы измерения ионизирующих излучений
- •46. Пузырьковые камеры. Принцип работы
- •47. Фазотрон
- •Принцип действия
- •48. Полупроводниковые детекторы. Принцип работы
- •49. Метод жесткой фокусировки в ускорителях
- •52. Проблемы реализации управляемого термоядерного синтеза
- •53. Синхротрон
- •54. Движение заряженных частиц в комбинированных полях
- •55. Состав космических лучей
- •56. Генератор Ваан де Граафа
- •57. Радиационные дозы, обусловленные космическим излучением
- •Газовое центрифугирование
- •Дистилляция
- •Электролиз
- •59. Временные вариации солнечных нейтрино
- •60. Эксперименты по определению массы нейтрино
7. Широкий атмосферный ливень
Широкий атмосферный ливень (ШАЛ) — «ливень» вторичных субатомных частиц (преимущественно, электронов), образующийся в результате множественных каскадных реакций в земной атмосфере. Родоначальником ливня является попавшая в атмосферу из космоса первичная частица, вступающая в реакции с ядрами атомов газов, составляющих воздух. Широкие атмосферные ливни являются нормальным явлением, незаметны для человека и регистрируются с помощью специальных детекторов частиц. Ширина ливня у поверхности земли может достигать сотен и тысяч метров, площадь — десятков квадратных километров. Для получения характеристик первичной частицы (в первую очередь, её энергии), которые закодированы в характеристиках вторичных частиц, необходимо разместить детекторы на как можно большей площади.
Источником Ш. а. л. являются электронно-ядерные ливни, порождаемые космич. протонами и болеетяжёлыми ядрами с последующим развитием электронно-фотонного и ядерного каскадов в атмосфере. Углывылета частиц в первом акте взаимодействия адрона, вызывающего Ш.
<а.
<л., малы: q
10-5 рад. Поэтомуразвитие каскада происходит по направлению движения первичной частицы и Ш. а. л. имеет осевуюсимметрию относительно этого направления (небольшие отклонения от осевой симметрии могут возникатьпод влиянием магн. поля Земли). Плотность частиц максимальна около оси и уменьшается с расстоянием. Срасстоянием от оси меняется и состав частиц в ливне. Вблизи оси 98% всех частиц составляют электроны (ифотоны) с небольшой примесью адронов высокой энергии. На расстояниях ~200 м электроны составляютлишь 80% потока, а остальные 20%
-мюоны, к-рые появляются в ливне из-за распада заряж. пионов икаонов. Возникнув на больших высотах, где атмосфера разрежена, мюоны слабо поглощаются придальнейшем движении к поверхности Земли и успевают до уровня наблюдения отойти на значит. расстояниеот оси ливня.
Ш. а. л. можно представить в виде тонкого диска, состоящего из частиц, движущихся со скоростью, близкой кс, по направлению первичной частицы (рис. 1). В центре толщина диска минимальна (~ 1,5 м), а на большихрасстояниях увеличивается и на расстоянии 100 м от оси может достигать 50 м. В переднем фронте дискадвижутся электроны, частицы большей массы запаздывают и населяют "хвост" Ш. а. л. Фронт диска имееткривизну, радиус к-рой на расстоянии
200 м от оси ~ 1,5 км.
В электронно-ядерном ливне, генерированном первичной космич. частицей, часть её энергии передаётсянейтральным пи-мезонам p0. Распадаясь, они дают начало электронно-фотонному каскаду. Заряж. пионыпосле распада образуют мюоны и нейтрино, к-рые достигают поверхности Земли. Ок. половины энергиисохраняется у адрона высокой энергии, к-рый порождает следующий электронно-ядерный ливень. Этотпроцесс повторяется многократно. В земной атмосфере укладывается до десятка пробегов ядерноговзаимодействия l (рис. 2). Совокупность электронно-фотонных каскадов, а также мюонов и др. частиц от всехпоследовательных взаимодействий и образует Ш. а. л.
Прямые данные о ядерном составе космич. лучей и характеристиках элементарного акта взаимодействия вобласти сверхвысоких энергий отсутствуют. Однако сравнение результатов расчёта с экспериментомпозволяет сделать заключения об изменениях характеристик элементарного акта и ядерного состава космич.лучей с ростом энергии.
