1.2. Гетеропереходы первого и второго типов.

Рассмотрим одиночный гетеропереход между двумя полупроводни­ками A и B, имеющими в общем случае различную ширину запре­щенной зоны и . Принято различать гетеропереходы 1-го и 2-го типов, в зависимости от расположения на зонной диаграмме дна зоны проводимости и потолка валентной зоны материала А по отношению к аналогичным величинам материала В. Взаимное расположение этих уровней энергии определяется как положением их относительно уровня энергии вакуума, общего для обоих материалов, так и соотношением между и . На рис. 1.1 представлены зонные диаграммы гетеро- переходов 1-го типа для случая, когда разрыв зоны проводимости Е_С больше разрыва валентной зоны Е_ (а) и наоборот Е_С < Е_ (б).

Рис. 1.1. Гетеропереходы первого типа: а — ЕС >Е, б — ЕС >Е, ЕС < Е, и - энергетические уровни, соответствующие дну зоны проводимости и потолку валентной зоны материалов А и В, Ес, - разрывы зон на интерфейсе.

В обоих случаях запрещенная зона материала В располагается внутри запрещенной зоны материала А, а движение электронов и дырок из материала В в материал А ограничено потенциальными барьерами, высота которых соответственно равна Е_С и Е_. В таких гетероструктурах электроны и дырки локализуются в одной области пространства — в слое В.

Зонная диаграмма гетеропереходов 2-го типа представлена на рис. 1.2. Для гетеропереходов этого типа характерно, что запрещенные зоны материалов А и В либо частично перекрываются, либо вообще не перекрываются.

Рис. 1.2. Гетеропереходы второго типа: а, б — с перекрывающимися, в, г — с неперекрывающимися запрещенными зонами (а, в - ЕС >Е, б, г –ЕС < Е).

В первом случае (рис. 1.2,а и 1.2,б) электроны или дырки локализуются в различных областях пространства (соот­ветственно в слое В и А (рис. 1.2,а) или в А и В (рис. 1.2,б)). В случае гетеропереходов с неперекрывающимися запрещенными зо­нами электроны валентной зоны одного материала будут беспрепят­ственно переходить в зону проводимости другого материала (из А-слоя в В-слой на рис. 1.2,в, из В-слоя в А-слой на рис. 1.2,г). Возникающее в результате этого электростатическое поле исказит зонную диаграмму, а сам гетеропереход будет эквивалентен гетеропереходу полуметалл-полупроводник.

Известно, что энергия носителей заряда в объемном полупроводни­ке характеризуется тремя непрерывными квантовыми числами (компо­нентами волнового вектора k) k₁, k₂, k₃ и в простейшем случае имеет вид

.

Ограничение движения носителей заряда в направлении х_i , (i = 1,2,3) приводит к трансформации непрерывного квантового числа k_i в дискретное квантовое число n_i (n_i = 1, 2, 3...) ¹⁾, нумерующее энергию размерного квантования. В остальных направлениях движение остается инфинитным и будет характеризоваться оставшимися компо­нентами волнового вектора.