5 Способы измерения давления.

Давление как физическая величина определяется в виде энергии вещества (жидкость или газ), отнесенной к единице объема, и является наряду с температурой основным параметром его физического состояния. Воздействие давления вещества на внешний объект проявляется в виде силы F, действующей на единицу площади S, т. е. Р=F/S.

В СИ за единицу давления принят Паскаль (Па). Паскаль давление силы в один Ньютон на площадь в один квадратный метр (Па= 1 Н/м²). Широко применяют единицы кПа и МПа.

При измерениях различают абсолютное, вакуумметрическое и избыточное давления. Под абсолютнымдавлением понимается полное давление, которое равно сумме атмосферного и избыточного Р_абс=Р+Р_атм.  Вакуумметрическое давление ниже атм. Р_В=Р_атм — Р_абс

Приборы давления в зависимости от измеряемой величины разделяют на манометры (для измерения избыточного или абсолютного давления),барометры (для измерения атмосферного давления), вакуумметры (для измерения вакуумметрического давления).Манометры, предназначенные для измерения малых избыточных давлений (до 40 кПа), называют напоромероми, а предназначенные для измерения малых вакуумметрических давлений (до 40 кПа) — тягомерами. Приборы давления, которые имеют двустороннюю шкалу с пределами измерения ±20 кПа, называют тягонапоромерами (значение нуль на шкале соответствует атмосферному давлению). Для измерения разности давлений используют дифференциальные манометры (дифманометры).

6 Давление жидкости на плоские стенки

Рассмотрим жидкость, покоящуюся относительно Земли. Выберем в жидкости горизонтальную площадку . Все точки этой площадки находятся на одинаковой глубине и испытывают одинаковое давление со стороны покоящейся жидкости. Если свободная поверхность жидкости открыта в атмосферу (р₀ = р_ат), то сила избыточного давления на площадку  определяется по формуле:

,

то есть численно равна весу жидкости, заключенной в вертикальной призме основанием  и высотой h.

Сила Р_изб направлена со стороны жидкости перпендикулярно стенке. Линия действия силы пересекает площадку  в центре тяжести, так как давление распределено по площадке равномерно.

При равенстве давлений на свободную поверхность жидкости в сосудах р₀ (рис. 3.18), плотностей , площадей основания  и глубин h независимо от формы сосуда сила давления на горизонтальное дно будет одной и той же (гидростатический парадокс).

Рассмотрим плоскую стен­ку с площадью смоченной час­ти , наклоненную к горизонту под углом  (рис. 3.19). Гидростатическое давление жидкости не остается постоянным в пределах смоченной части стенки. Разбив площадь  на элементарные площадки d и считая в пределах dw давление р неизменным, выразим значение силы давления dР на элементарную площадку как dР = рdw. Вектор dР направлен со стороны жидкости по нормали к площадке. Суммарное воздействие жидкости сведется к равнодействующей силе Р, значение которой определяется по соотношению:

Сила давления покоящейся жидкости на плоскую наклонную стенку равна произведению площади w на давление жидкости в центре тяжести смоченной части стенки. Сила направлена со стороны жидкости по нормали к стенке.

При р₀ = р_ат сила избыточного давления равна:

.

Обычно для расчетов гидротехнических сооружений представляет интерес сила избыточного давления Р (при р₀ = р_ат) и координаты точки ее приложения.

Пусть рассматриваемая площадь  имеет ось симметрии (линия 0l на рис. 3.19). Тогда центр давления D будет расположен на оси симметрии и для определения его положения достаточно найти расстояние от линии уреза жидкости до точки D, то есть l_ц.д.

Воспользуемся теоремой моментов: момент равнодействующей относительно произвольной оси силы равен сумме моментов составляющих сил относительно той же оси. За ось моментов в данном случае примем линию уреза жидкости, то есть ось OY. Тогда

.

Центр давления силы избыточного давления на плоскую наклонную площадку расположен ниже центра тяжести смоченной площади, считая по оси симметрии (по наклону) стенки, на .