18.Политропический режим работы прСа.

Ур-е (т.б) (1)

Для ПРИСа

Тогда

- в диф.-ой форме.

Или

 (2)

Известно, что (3)

Подставим (3) и (2) и проведём преобразование.

(4)

Преобразуем второе слагаемое в правой части. Числитель и знаменатель умножим.

(5)

С учётом, что

. Последнее Ур-е (5) примет вид:

Приняв

Ур-е (4) примет окончательный вид: (6) Ур-е политропического режима ПРИСа.

19. Политропический режим работы РИВ-П.

Нестационарный режим в РИВе наблюдается только перед пуском и остановки. При стационарном режиме работы теплота Qнак=0.

Тогда ур-е (т.б.) в общем виде будет:

(1)

В РИВе поток реакционной смеси движется только в одном направлении, поэтому:

При отсутствии перемешивания коэ-т молекулярной теплопроводимости =0, тогда .

С учётом принятых условий ур-е (т.б.) (1) примет вид: (2)

Если _х = _l и dx=dl, то (3)

С учётом , что (4)

(5) . Ур-е (3) примет вид:

(6) разделить на С_А^Н/d

Получим вид: (7)

Преобразуем последнее слагаемое ур-е (7)

С учётом,что (8)

(9)

,

Где F^/=F/ -поверхность теплообмена на единицу длины реактора. Приняв . Ур-е политропического режима примет вид: (10).

20. Политропический режим работы нрис-п.

Ур-е (т.б.) (1)

В НРИСе отсутствуют градиенты концентрации, а следовательно температуры в пространстве и во времени. Поэтому дифференциальная форма Ур-я т.б. заменяется интегральной. Для НРИС Qнак=0

Тогда (1) будет иметь вид: (2)

(3)

(4)

(5), где

 - скорость подачи реагента.

Подставим (3,4,5) в (2).

(6)

Для НРИС (7)

(8). С учётом (7); (8) (6) будет:

(9) и поделить на С_А^Нּ. Получим: (10) .

С учётом

Ур-е (10) примет вид:

(11)

N_A^H – начальное кол-во реагента А.

- математическое описание или т.б. политропического ПРИСа.

21. Адиабатический режим работы приСа.

Такой режим возможен в реакторе с мешалкой, который теплоизолирован.

- Ур-е теплового баланса в общем виде.

Для адиабатического ПРИСа Qкон.пот.=0; Qвыв.т.=0. Тогда (1) имеет вид: Qх.р.= Qнак.

(2)

С учётом, что

разделить на С_А^Н/d. Получим: (3)

Принимаем, что

Тогда (3) будет:

(4)

Проинтегрируем в пределах изменения параметра.

Х_А от 0 до Х_А

t от t_н до t

всё поделим на С_Р^/ Получим:

Отсюда (5)

- теплота хим.реакции.

При Н=const C_P^/= const

(5) ур-е прямой линии, где . При полном завершении хим.реакции можно принять, что Х_А=1, тогда

, где t_max – максимально возможная температура для данной реакции.

- адиабатическое изменениетемпературы.

22. Адиабатический режим в риВе.

Ур-е т.б.

, т.е. для РИВ адиабатного при стационарном режиме Qнак.=0, Qвыв.т=0 . Тогда Qх.р. = Qкон.пот.(1)

Для РИВ адиабатного

=0, тогда (2)

(3)

Ур-е (1) с учётом (2) и (3) будет: (4)

Известно, что (5)

(6). С учётом (5) и (6) ур-е (4) примет вид: всё разделим на С_А^Н/d. Получим (7)

После интегрирования (7) в пределах измерения параметра Х_А, от Х_А = 0 до Х_А=Х_А^К и измеряя температуры t от t_Н=t_H и до t_Н = t получим:

или всё разделим на (8). Получим:

tag – адиабатическое превращение температуры.

При Х_А=1 , ур-е адиабатного режима в РИВе будет: