Список литературы

Основная литература:

1. Перегудов В.В., Роговой М.И. Тепловые процессы и установки в технологии строительных изделий и деталей. – М.: Стройиздат, 1983.-416 с.

2. Подгорнов Н.И. Термообработа бетона с использованием солнечной энергии. Науч. изд. - АСВ, 2010

3. Альтшуль А.Д., Животинский Л.С., Иванова Л.П. Гидравлика и аэродинамика М.: Энергоатомиздат, 1987

4 Баженов Ю.М. Технология бетона: Учебное пособие для технолог.спец.строит.вузов. 3-е изд. - М.:

Дополнительная литература:

5. Баженов Ю.М., Комар А.Г. Технология бетонных и железобетонных изделий. М., 1984

6. Марьямов Н.Б. Тепловая обработка изделий на заводах сборного железобетона М.:,1970

7. Композиционные материалы: Справочник /Под.ред. В.В.Васильева, Ю,М,Тарнопольского.-М.:Машиностроение, 1990.

8. Кокшаров В.Н. Тепловые установки завода сборного железобетона: Строиздат, 1980

9. Проектирование промышленных печей и сущильных установок предприятий строительных материалов и изделий Методические указания КазГАСА 2008г.

10. Лариков Н.Н. Теплотехника – М.: Стройиздат, 1985-432 с.

КАЗАХСКАЯ ГОЛОВНАЯ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ

Активный раздаточный материал

Процессы и аппараты II	Факультет строительных технологий, инфраструктуры и менеджмента
3 - кредита	Шестой семестр, 2012-2013 учебный год
ЛЕКЦИЯ № 23. Принципы конструирования и расчета установок для тепловлажностной обработки бетона.	Преподаватель:ассистент профессора Байсариева Анара Мырзакуловна

Краткое содержание лекции

Внешний тепло- и массообмен при нагреве материала. Отложим на оси X (рис. 11.3, а) расстояние от материала до стенки установки, а на оси У, по по­верхности материала,— давление в установке Р. До поступления пара в установке находился воздух, поэто­му давление в ней, если она не полностью герметична, будет равно атмосферному Р_у. Подадим пар в установ­ку (условие неполной герметичности сохраняется). В этом случае общее давление в установке Р_у по-прежне­му должно быть равно атмосферному и будет складываться (см. рис. 4.3, а) из парциального давления водя ного пара Р'п и парциального давления воздуха Р'в:

(11.1)

Поступающий пар, попадая на более холодную по­верхность материала, конденсируется. В силу смачива­ния поверхности на ней образуется пленка конденсата толщиной б, поверхность нагревается и ее температура tn.M возрастает, стремится к температуре паровоздушной смеси t_п.с. Вместе с паром к поверхности, где он кон­денсируется, поступает воздух. Парциальное давление пара у этой поверхности снижается до Р"п при общем неизменном давлении в установке. Парциальное давле­ние воздуха здесь возрастает до Р"в. Это можно опи­сать уравнением

(11.2)

При этом Р_П>Р_П , а Р'_В<Р_В- В соответствии с парциаль­ным давлением пара на поверхности материала Р'_п на стороне пленки, обращенной к паровоздушной смеси (рис. 4.3,6), будет температура t/_ж, приближающаяся к температуре насыщения t_н при парциальном давлении пара Р"_п. При толщине пленки конденсата на поверхности материала δ удельный поток теплоты q_т к материа­лу будет равен

(11.3)

верхности материала в координате времени.