1. Пара- діамагнетики та їх застосування.

Парамагнетики - речовини, які намагнічуються у зовнішньому магнітному полі в напрямку зовнішнього магнітного поля. Парамагнетики відносяться до слабомагнітних речовин, магнітна проникність незначно відрізняється від одиниці. Термін «парамагнетизм» ввів в 1845 році Майкл Фарадей, який розділив всі речовини (крім феромагнітних) на діа-і парамагнітні. Атоми (молекули чи іони) парамагнетика володіють власними магнітними моментами, які під дією зовнішніх полів орієнтуються по полю і тим самим створюють результуюче поле, яке перевищує зовнішнє. Парамагнетики втягуються в магнітне поле. Під час відсутності зовнішнього магнітного поля парамагнетик не намагнічене, так як із-за теплового руху власні магнітні моменти атомів орієнтовані зовсім безладно. До парамагнетика відносяться алюміній (Al), платина (Pt), багато інші метали (лужні і лужноземельні метали, а також сплави цих металів), кисень (О2), оксид азоту (NO), оксид марганцю (MnO), хлорне залізо (FeCl2) і ін Парамагнетиками стають феро-і антиферомагнітні речовини при температурах, що перевищують, відповідно, температуру Кюрі або Нееля (температуру фазового переходу в парамагнітне стан).

Парамагнітні речовини втягуються магнітним полем; їх магнітна проникність більша за одиницю. Атоми парамагнетиків мають відмінні від нуля магнітні моменти. Парамагнетики підсилюють зовнішнє магнітне поле. До парамагнетиків належать кисень, марганець, хром, платина, алюміній, вольфрам, усі лужні й лужноземельні метали.

Діамагнетик - речовини, що намагнічує проти напрямку зовнішнього магнітного поля. Під час відсутності зовнішнього магнітного поля Діамагнетик немагнітних.Під дією зовнішнього магнітного поля кожен атом діамагнетика набуває магнітний момент I (а кожен моль речовини - сумарний магнітний момент), пропорційний магнітної індукції B і спрямований назустріч полю. Тому магнітна сприйнятливість χ = I / B у діамагнетиків завжди негативна. За абсолютною величиною діамагнітних сприйнятливість χ мала і слабо залежить як від напруженості магнітного поля, так і від температури.

2. Закон збереження енергії. Центр мас.

Закон збереження енергії  - закон, який стверджує, що повна енергія в ізольованих системах не змінюється з часом. Проте енергія може перетворюватися з одного виду в інший. У термодинаміці закон збереження енергії відомий також під назвою першого закону термодинаміки. Закон збереження енергії є, мабуть, найважливішим із законів збереження, які застосовуються в фізиці.

У механіці, закон збереження енергії твердить, що в замкненій системі часток, повна енергія, що є сумою кінетичної і потенціальної енергії не залежить від часу, тобто є інтегралом руху.

Закон збереження енергії справедливий тільки для замкнених систем, тобто за умови відсутності зовнішніх полів чи взаємодій. Сили взаємодії між тілами, для яких виконується закон збереження механічної енергії називаються консервативними силами. Закон збереження механічної енергії не виконується для сил тертя, оскільки за наявності сил тертя відбувається перетворення механічної енергії в теплову. ЦЕНТР МАС (центр інерції) системи матеріальних точок - умовна (або еквівалентна) точка, що представляє собою одну з геометричних характеристик розподілу мас в системі. Нехай - маса-тої () точки системи, а - радіус-вектор цієї точки в деякій системі координат. Тоді радіус-вектор точки С - центру мас визначається за формулою Поняття центру мас широко використовується в різних розділах механіки.Наприклад, центр мас тіла можна прийняти як центру тяжіння - точки прикладання сумарної сили однорідного поля тяжкості, що діє на тіло. Швидкість центру мас, помножена на сумарну масу системи, - це кількість руху (імпульс) цієї системи. Прискорення центру мас (по теоремі про рух центру мас) визначається сумою зовнішніх по відношенню до системи сил, якщо вважати їх прикладеними до деякої еквівалентної матеріальної точки, яка поміщена в центр мас і має масу. Кількість руху (імпульс) матеріальної точки - векторна динамічна міра К її руху, що дорівнює добутку маси цієї точки на її швидкість V Кількість руху - одне з фундаментальних понять механіки. За другим законом Ньютона швидкість зміни кількості руху матеріальної точки дорівнює силі, що діє на цю точку. Кількість руху системи матеріальних точок - геометрична сума кількостей руху точок цієї системи Кількість руху системи дорівнює кількості руху еквівалентної матеріальної точки, маса якої дорівнює сумі мас точок системи і яка поміщена в центр З мас системи, тому що У застосуванні до абсолютно твердого тіла це дозволяє вважати кількість руху тіла динамічної мірою його поступального руху зі швидкістю центру мас. Рух твердого тіла може бути представлено у вигляді суперпозиції (додавання) двох рухів: поступального руху системи координат OXYZ з початком в деякій точці О тіла та обертального руху тіла навколо точки О щодо системи OXYZ.Тому з точки зору кінематики швидкість кожної точки тіла може бути прийнята в якості характеристики «поступального руху» тіла. Однак з точки зору динаміки вибір точки С - центру мас тіла-краще, тому що саме з її швидкістю пов'язано кількість руху тіла.

Білет №6