157. Спектры ά-, ß- и γ-излучений.

1) ά-излучение

При α-распаде дочернее ядро может образоваться не только в нормальном, но и в возбужденном состоянии. Т.к. они принимают дискретные значения, то и значения энергии α-частиц, вылетающих из разных ядер одного и того же радиоактивного в-ва, дискретны(прерывисты). Кинетическая энергия α-частицы при α-распаде ядра имеет вполне определенное значение, т.е. α-излучение имеет линейчатый энергетический спектр.

2) ß-излучение

При электронном распаде энергия β-частиц распределяется между электроном и антинейтрино случайным образом, поэтому энергия β-частиц принимают всевозможные значения от 0 – Е max , спектр энергии сплошной.

При позитронном распаде спектр ß-частиц сплошной. Позитрон образуется в рез-те внутриядерного превращения протона в нейтрон.

Электронный захват сопровождается характеристическим рентгеновским излучением

Спектр энергии γ-частицы - прерывистый (дискретный)

Гамма-излучение граничит с рентгеновским излучением, занимая диапазон более высоких частот и энергий.

Ширина линий γ-излучений чрезвычайно мала. Поскольку

расстояние между уровнями во много раз больше ширины линий, спектр γ-излучения является

линейчатым, т.е. состоит из ряда дискретных линий.

158. Основной закон радиоактивного распада. Активность, единицы измер-я актив-ти.

Радиоактивный распад – статистическое явление.

Основной закон радиоактивного распада: число нераспавшихся радиоактивных ядер убывает со временем по экспоненциальному закону.

N-число нераспавшихся к дан.моменту радиоактивных ядер

- число нераспавшихся ядер в исходный момент

Скорость распада определяется постоянной радиоактивного распада λ, входящей в показатель экспоненеты в формуле, и зависит только от вида ядер. Период полураспада Т – время – распадается половина радиоактивных ядер.

Среднее время жизни τ – промежуток времени, за кот. число нераспавшихся ядер убывает в е раз.

Активность – равна числу актов распада за единицу времени, опред-т скорость распада.

Чем меньше период полураспада, тем выше активность. Со временем убывает по экспоненциальному закону:

Единица активности – беккерель (Бк), кюри(Ки) 1 Ки=3,7 * Бк=3.7 * с-1, резерфорд(Рд). 1Рд= Бк= .

Удельная массовая активность- активность единицы массы радионуклида (Бк/кг).

159. Методы получения радионуклидов. Использование радионуклидов в медицине.

Методы получения радионуклидов:

1.Бомбардировка ядер атомов заряженными элементарными частицами.

Первую р-ию осущ-л Резерфорд:

Для осуществления р-ий их нужно ускорить до высоких энергий, чтобы заряженная ч-ца преодолела силы электростат. отталкивания от ядра и была захвачена ядерными силами.Образующиеся ядра чаще всего неустойчивы и испытывают радиоактивный распад.

2. Нейтронная активация – облучение ядер стабильных эл-тов нейтронами. Ядро- в радионуклид того же эл-та

затем-распад

3. Выделение радионуклидов из отработанных стержней ядерного реактора

После поглощения нейтрона ядром оно делится с испусканием нескольких нейтронов и выделением энергии. Напр. наработка 239 94Pu в урановом реакторе.

Использование в мед.: 1.Методы, использующие радиоактивные индикаторы (меченые атомы) с диагностическими и исследовательскими целями. 2.Применение с лечебными целями.

Метод меченых атомов: в организм вводят радионуклиды и определяют их местонахождение и активности в органах и тканях. Для обнар-я исп. гамма-топограф(сцинтиграф). Можно проследить за обменом в-в, найти объем крови.

Лечение- использование γ-излучения(гамма-терапия): разрушение глубоко расположенных опухолей (меньшее повреждение пов-х органов и тканей)

α – частицы: поток нейтронов против опухоли(в опухоль предварительно вводят эл-ты вступ-е в р-ию с обр-м α – частиц) ; радоновая терапия.