Достаточно часто используют коаксиальные резонаторы, у которых кри значит: .

Н E

Как показывают расчеты, у коаксиальных резонаторов из меди собственная добротность на волнах до 10см достигает нескольких тысяч и быстро падает с уменьшением 

.

Их широко используют в волномерах в качестве фильтров, колебательных контуров в РПДУ. Для уменьшения геометрической длины КР (это важно прим) между центральным проводником и короткозамкнутой пластиной оставляют зазор.

t d

Ширина зазора выбирается много меньше длины волны, чтобы концентрация Е в зазоре была максимальна.

Чтобы получить резонатор надо, чтобы коротко замкнутый отрезок линии длиной t имел индуктивное сопротивление, то есть t .

Резонансной будет частота, на которой и определяется из равенства:

,

где ZB-волновое сопротивление КЛ.

Добротность у такого резонатора меньше, чем у обычного.

Добротность нагруженного резонатора на практике проще определить из формулы: .

Время затухания колебаний: t (за это время энергия уменьшится в 100 раз).

*(рассказать о проходном резонаторе)*

Все рассмотренные резонаторы широко используются на практике, однако их колебания не могут эффективно взаимодействовать с электронным потоком, т.к. период колебаний Т составляет малую часть времени пролета электрона, т.е. электрон то ускоряется, то замедляется, а в среднем обмена энергией нет.

Уменьшение длины пробега электрона приводит к уменьшению добротности.

Чтобы решить эту проблему надо создать дополнительные резервуары энергии, например, тороидальный квазистационарный резонатор:

h

d

Характерная особенность квазистационарных резонаторов – четко выраженное разделение электрических и магнитных полей.

Это позволяет рассматривать такие резонаторы как колебательные контуры с сосредоточенными параметрами: .

Для тороида: , , .

Это приближенно, так как не учитывается искривление поля на краю: , , .

Магнитронный резонатор

Для ячейки магнитронного резонатора: .

Резонатор бегущей волны

Существуют резонаторы, в которых явление резонанса имеет место в режиме бегущей волны (свёрнутая в кольцо линия передачи её длина должна быть кратна числу ).

Элементы свч трактов Волноводные тройники

Н – плоскостное разветвление на эквивалентной схеме представляется параллельным соединением линий, так как продольные токи на широких стенках в месте соединения разветвляются на два направления.

2 3

1

W X W

4

2 3

1

W

W B W

2 3

Направление электрического вектора не меняется.

В то же время, разветвление представляет собой неоднородность и, следовательно, здесь будут возбуждаться поля высших типов - реактивное сопротивление (Х), в зависимости от соотношения между и а в, может быть, индуктивного или ёмкостного характера.

Т - образное разветвление в плоскости Е имеет то свойство, что при переходе энергии из плеча 1 в 2-3, фазы в них противоположны, но мощность делиться пополам (нагрузки согласованные).

При подаче мощности в любое другое плечо, она в общем делиться не поровну за счёт неоднородности и, чтобы обеспечить симметрию, надо использовать либо диафрагмы, либо штыри, либо ступенчатые трансформаторы.

В

А Б

Г

Из сравнения Н и Е тройников следует, что у Н – больше Р , а у Е шире полоса частот, но при этом они оба узкополосные.