- •Введение………………………………………………………….4
- •Введение
- •1. Кинематика Основные формулы
- •Примеры решения задач
- •2. Динамика поступательного движения Основные формулы
- •Примеры решения задач
- •3. Механика твердого тела Основные формулы
- •Примеры решения задач
- •4. Механические колебания и волны Основные формулы
- •Скорость колеблющейся частицы:
- •Периоды колебаний маятников
- •Примеры решения задач
4. Механические колебания и волны Основные формулы
Гармонические колебания происходят по закону:
x = A cos(ωt + φ0),
где x – смещение частицы от положения равновесия, А – амплитуда колебаний, ω – круговая частота, φ0 – начальная фаза, t – время.
Период колебаний T = .
Скорость колеблющейся частицы:
υ = = – A ω sin (ωt + φ0),
ускорение a = = – Aω2 cos (ωt + φ0).
Кинетическая энергия частицы, совершающей колебательное движение: Ek = =sin2(ωt+ φ0).
Потенциальная энергия:
En = cos2(ωt + φ0).
Периоды колебаний маятников
– пружинного T = ,
где m – масса груза, k – коэффициент жесткости пружины,
– математического T = ,
где l – длина подвеса, g – ускорение свободного падения,
– физического T = ,
где I – момент инерции маятника относительно оси, проходящей через точку подвеса, m – масса маятника, l – расстояние от точки подвеса до центра масс.
Приведенная длина физического маятника находится из условия: lnp = ,
обозначения те же, что для физического маятника.
При сложении двух гармонических колебаний одной частоты и одного направления получается гармоническое колебание той же частоты с амплитудой:
A = A12 + A22 + 2A1 A2 cos(φ2 – φ1)
и начальной фазой: φ = arctg .
где А1, A2 – амплитуды, φ1, φ2 – начальные фазы складываемых колебаний.
Траектория результирующего движения при сложении взаимноперпендикулярных колебаний одной частоты:
+ – cos (φ2 – φ1) = sin2 (φ2 – φ1).
Затухающие колебания происходят по закону:
x = A0 e- βt cos(ωt + φ0),
где β – коэффициент затухания, смысл остальных параметров тот же, что для гармонических колебаний, А0 – начальная амплитуда. В момент времени t амплитуда колебаний:
A = A0 e - βt.
Логарифмическим декрементом затухания называют:
λ = ln = βT,
где Т – период колебания: T = .
Добротностью колебательной системы называют:
D = .
Уравнение плоской бегущей волны имеет вид:
y = y0 cos ω(t ± ),
где у – смещение колеблющейся величины от положения равновесия, у0 – амплитуда, ω – круговая частота, t – время, х – координата, вдоль которой распространяется волна, υ – скорость распространения волны.
Знак «+» соответствует волне, распространяющейся против оси X, знак «–» соответствует волне, распространяющейся по оси Х.
Длиной волны называют ее пространственный период:
λ = υT,
где υ–скорость распространения волны, T–период распространяющихся колебаний.
Уравнение волны можно записать:
y = y0 cos 2π (+).
Стоячая волна описывается уравнением:
y = (2y0 cos ) cos ωt.
В скобки заключена амплитуда стоячей волны. Точки с максимальной амплитудой называются пучностями,
xп = n,
точки с нулевой амплитудой – узлами,
xу = (n + ).
Примеры решения задач
Задача 20
Амплитуда гармонических колебаний равна 50 мм, период 4 с и начальная фаза . а) Записать уравнение этого колебания; б) найти смещения колеблющейся точки от положения равновесия при t=0 и при t = 1,5 с; в) начертить график этого движения.
Решение
Уравнение колебания записывается в виде x = a cos(t + 0).
По условию известен период колебаний. Через него можно выразить круговую частоту = . Остальные параметры известны:
а) x = 0,05 cos(t + ).
б) Смещение x при t = 0.
x1 = 0,05 cos= 0,05 = 0,0355 м.
При t = 1,5 c
x2 = 0,05 cos(1,5 + )= 0,05 cos = – 0,05 м.
в) график функцииx=0,05cos (t + ) выглядит следующим образом:
Определим положение нескольких точек. Известны х1(0) и х2(1,5), а также период колебаний. Значит, через t = 4 c значение х повторяется, а через t = 2 c меняет знак. Между максимумом и минимумом посередине – 0 .
Задача 21
Точка совершает гармоническое колебание. Период колебаний 2 с, амплитуда 50 мм, начальная фаза равна нулю. Найти скорость точки в момент времени, когда ее смещение от положения равновесия равно 25 мм.
Решение
1 способ. Записываем уравнение колебания точки:
x = 0,05 cos t, т. к. = =.
Находим скорость в момент времени t:
υ = = – 0,05 cos t.
Находим момент времени, когда смещение равно 0,025 м:
0,025 = 0,05 cos t1,
отсюда cos t1 = , t1 = .Подставляем это значение в выражение для скорости:
υ = – 0,05 sin = – 0,05 = 0,136 м/c.
2 способ. Полная энергия колебательного движения:
E = ,
где а – амплитуда, – круговая частота, m – масса частицы.
В каждый момент времени она складывается из потенциальной и кинетической энергии точки
Ek = , Eп = , но k = m2, значит, Eп = .
Запишем закон сохранения энергии:
= +,
отсюда получаем: a22 = υ 2 + 2x2,
υ = = = 0,136 м/c.
Задача 22
Амплитуда гармонических колебаний материальной точки А = 2 см, полная энергия Е = 3∙10-7 Дж. При каком смещении от положения равновесия на колеблющуюся точку действует сила F = 2,25∙10-5 Н?
Решение
Полная энергия точки, совершающей гармонические колебания, равна: E = . (13)
Модуль упругой силы выражается через смещение точек от положения равновесия x следующим образом:
F = k x (14)
В формулу (13) входят масса m и круговая частота , а в (14) – коэффициент жесткости k. Но круговая частота связана с m и k:
2 = ,
отсюда k = m2 и F = m2x. Выразив m2 из соотношения (13) получим: m2 = , F = x.
Откуда и получаем выражение для смещения x: x = .
Подстановка числовых значений дает:
x = = 1,5∙10-2 м = 1,5 см.
Задача 23
Точка участвует в двух колебаниях с одинаковыми периодами и начальными фазами. Амплитуды колебаний А1 = 3 см и А2 = 4 см. Найти амплитуду результирующего колебания, если: 1) колебания происходят в одном направлении; 2) колебания взаимно перпендикулярны.
Решение
Если колебания происходят в одном направлении, то амплитуда результирующего колебания определится как:
A = ,
где А1 и А2 – амплитуды складываемых колебаний, 1 и 2–начальные фазы. По условию начальные фазы одинаковы, значит 2 – 1 = 0, а cos 0 = 1.
Следовательно:
A = == А1+А2 = 7 см.
Если колебания взаимно перпендикулярны, то уравнение результирующего движения будет:
cos( 2 – 1) = sin2( 2 – 1).
Так как по условию 2 – 1 = 0, cos 0 = 1, sin 0 = 0, то уравнение запишется в виде: =0,
или =0,
или .
Полученное соотношение между x и у можно изобразить на графике. Из графика видно, что результирующим будет колебание точки на прямой MN. Амплитуда этого колебания определится как: A = = 5 см.
Задача 24
Период затухающих колебаний Т=4 с, логарифмический декремент затухания = 1,6 , начальная фаза равна нулю. Смещение точки при t = равно 4,5 см. 1) Написать уравнение этого колебания; 2) Построить график этого движения для двух периодов.
Решение
Уравнение затухающих колебаний с нулевой начальной фазой имеет вид:
x = A0e -t cos2.
Для подстановки числовых значений не хватает величин начальной амплитуды А0 и коэффициента затухания .
Коэффициент затухания можно определить из соотношения для логарифмического декремента затухания:
= Т.
Таким образом = = = 0,4 с-1.
Начальную амплитуду можно определить, подставив второе условие:
4,5 см = A0 cos 2= A0 cos =A0 .
Отсюда находим:
A0 = 4,5∙ (см) = 7,75 см.
Окончательно уравнение движения:
x = 0,0775 cost.
Для построения графика сначала рисуем огибающую x = 0,0775 , а затем колебательную часть.
Задача 25
Чему равен логарифмический декремент затухания математического маятника, если за t = 1 мин амплитуда колебаний уменьшилась в два раза? Длина маятника l = 1 м.
Решение
Логарифмический декремент затухания можно найти из соотношения: = Т,
где – коэффициент затухания, Т – период колебаний. Собственная круговая частота математического маятника:
0 = = 3,13 с-1.
Коэффициент затухания колебаний можно определить из условия: A0 = A0 e-t,
t = ln2 = 0,693 ,
= = 0,0116c-1.
Поскольку << 0, то в формуле = можно пренебречь по сравнению с 0 и период колебаний определить по формуле: T = = 2c.
Подставляем и Т в выражение для логарифмического декремента затухания и получаем:
= T = 0,0116 с-1 ∙ 2 с = 0,0232.
Задача 26
Уравнение незатухающих колебаний дано в виде x = 4 sin600 t см.
Найти смещение от положения равновесия точки, находящейся на расстоянии l = 75 см от источника колебаний, через t = 0,01 с после начала колебаний. Скорость распространения колебаний υ = 300 м/с.
Решение
Запишем уравнение волны, распространяющейся от данного источника: x = 0,04 sin 600 (t – ).
Находим фазу волны в данный момент времени в данном месте:
t – = 0,01 –= 0,0075 ,
600 ∙ 0,0075 = 4,5 ,
sin 4,5 = sin = 1.
Следовательно, смещение точки x = 0,04 м, т.е. на расстоянии l =75 см от источника в момент времени t = 0,01 c смещение точки максимально.
Список литературы
Волькенштейн В.С. Сборник задач по общему курсу физики. – СПб.: СпецЛит, 2001.
Савельев И.В. Сборник вопросов и задач по общей физике. – М.: Наука, 1998.