
- •1. Основные понятия и законы
- •1.1. Электрическая цепь
- •1.2. Электрический ток и напряжение
- •1.3. Мгновенная мощность и энергия
- •1.4. Электрические схемы замещения
- •1.5. Основы топологии электрических схем
- •1.6. Законы Кирхгофа – топологические уравнения
- •1.7. Схемы замещения элементов эц
- •2. Основы анализа схем с источниками гармонического сигнала
- •2.1. Понятие о гармонических функциях
- •2.2. Среднее и действующее значения гармонических токов и
- •2.3. Операции с комплексными числами
- •2.4. Представление гармонической функции на комплексной плоскости
- •2.5. Комплексное сопротивление и проводимость участка схемы
- •2.6. Закон Ома в комплексной форме
- •2.7. Реакция пассивных элементов на гармоническое воздействие
- •2.8. Комплексные схемы замещения
- •2.9. Законы Кирхгофа в комплексной форме
- •2.10. Энергетические процессы в цепях с источниками гармонического сигнала
- •2.11. Качественное построение вд в простых схемах
- •3. Анализ простых схем замещения с источниками гармонического сигнала
- •3.1. Последовательное соединение элементов
- •3.2. Параллельное соединение элементов r, l, c
- •3.3. Измерительные приборы в схемах
- •3.4. Метод эквивалентных преобразований в простых схемах
- •3.5. Измерение мощности
- •3.6. Резонанс в электрических схемах с источниками гармонического сигнала
- •4. Методы расчета сложных схем
- •4.1. Расчет электрических схем по законам Кирхгофа
- •4.2. Особенности составления систем уравнений по законам Кирхгофа для схем с управляемыми источниками
- •4.3. Метод узловых потенциалов
- •4.4. Особенности составления системы по муп в схемах с управляемыми источниками
- •4.5. Метод контурных токов
- •4.6. Особенности составления системы уравнений мкт в схемах с управляемыми источниками
- •5. Переходные процессы в линейных электрических схемах
- •5.1. Основные понятия. Законы коммутации
- •5.2. Классический метод анализа переходных процессов
- •5.3. Начальные условия. Независимые начальные условия
- •5.4. Зависимые начальные условия
- •5.5. Составление характеристического уравнения и определение его корней
- •5.6. Принужденная составляющая
- •5.7. Определение постоянной интегрирования
- •5.8. Построение графика найденной функции I(t) или u(t)
- •5.9. Алгоритм решения задачи классическим методом
- •5.10. Особенности расчета переходных процессов в схемах второго
- •5.11. Переходная характеристика
- •5.12. Анализ переходных процессов в линейных схемах
- •6. Метод наложения
- •7. Теорема взаимности
- •8. Расчет линейных схем с источниками периодического негармонического сигнала
- •8.1. Представление функции в виде ряда Фурье
- •8.2. Расчет схем с источниками негармонического
- •8.3. Амплитудно-частотный и фазочастотный спектры
- •8.4. Расчет мощности в схемах с источниками
- •9. Расчет схем с индуктивными связями
- •9.1. Основные определения
- •9.2. Расчет комплексных схем со взаимно–индуктивными связями
- •10. Обзор методов анализа схем
3.4. Метод эквивалентных преобразований в простых схемах
Два участка электрической схемы называются эквивалентными, если в результате замены одного другим токи и напряжения остальной части схемы не изменятся.
Преобразования схем называют эквивалентными, если некоторые участки этих схем заменяются эквивалентными.
Суть
метода эквивалентных преобразований
заключается в том, что исходная схема
с помощью эквивалентных преобразований
участков последовательного и параллельного
соединений элементов сводится к
одноконтурной, если в исходной схеме
находится источник э.д.с (рис. 3.33,а), или
к двухконтурной, если в исходной схеме
источник тока (рис. 3.33,б):
а) б)
Рис. 3.33
В полученной одноконтурной схеме ток определяется на основании ΙΙ закона Кирхгофа. В схеме с источниками тока токи ветвей определяются на основании формулы разброса, которая гласит: ток в одной из двух параллельных ветвей равен току, подходящему к узлу, умноженному на сопротивление смежной ветви и деленному на сумму сопротивлений ветвей, включенных параллельно.
Таким образом, алгоритм решения задачи следующий.
1. Переходим к комплексной схеме замещения.
2. Сворачиваем схему к эквивалентной, начиная с ветвей, наиболее удаленных от источника.
3. Определяем ток ветви с источником.
4. Определяем токи остальных ветвей.
Рассмотрим схему с источником э.д.с. (рис. 3.34)
Рис. 3.34
В соответствии с алгоритмом переходим к комплексной схеме замещения (рис. 3.35):
Рис. 3.35
Параметры комплексной схемы:
Начнем эквивалентные
преобразования ветвей с
,
а также с
и
(рис.
3.36).
1
Рис. 3.36
1
включены параллельно, поэтому схему
можно преобразовать к виду (рис. 3.37):
Рис. 3.37
В полученной схеме
включены последовательно, поэтому схему
можно привести к окончательному виду
(рис. 3.38):
Рис. 3.38
В полученной схеме
ток
определяется по ΙΙ закону Кирхгофа:
По формуле разброса
из схемы с
Формула разброса справедлива при указанных направлениях токов.
Пример 23. Дана схема (рис. 3.39).
Рис. 3.39
Переходим к комплексной схеме замещения (рис. 3.40):
Рис. 3.40
=
R1
= 100 Ом ;
Ом
;
Ом
;
=
R4
= 100 Ом ;
Ом
.
Комплексное действующее значение тока источника определится:
А.
Для определения напряжения, к которому подключен вольтметр, выберем контур, в который входит это напряжение, и составим для него уравнение по
ΙΙ закону Кирхгофа:
Для определения
показания вольтметра предварительно
нужно найти токи
.
Для
этого от исходной схемы переходим к
эквивалентной (рис. 3.41):
Рис. 3.41
j200·(–j100)·(j200
– j100)-1
= –j200 Ом.
Следующим этапом эквивалентных преобразований сворачиваем последовательное соединение (рис. 3.42):
Рис. 3.42
= –j200 + 100 –j100 = 100
– j300 = 316·е–j0,4π.
В полученной схеме
можно определить
по формуле разброса:
А
А
А .
Определяем показания вольтметра: