
- •1.Теплопроводность. Закон Фурье
- •2. Дифференциальное уравнение теплопроводности.
- •3.Условия однозначности для процессов теплопроводности:
- •4. Теплопроводность при стационарном режиме:плоская стенка
- •5. Теплопроводность при стационарном режиме: Для многослойной плоской стенки.
- •6. Теплопроводность при стационарном режиме: Цилиндрическая стенка (однослойная).
- •7. Теплопроводность при стационарном режиме: Цилиндрическая стенка (многослойной).
- •8. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •9. Теплопроводность в стержне (ребре) постоянного поперечного сечения.
- •10. Теплопередача через ребристую плоскую стенку
- •11. Нестационарные процессы теплопроводности.
- •12. Регулярный режим охлаждения (нагревания) тел.
- •13. Охлаждение (нагревание) тел конечных размеров.
- •Охлаждение длинного прямоугольного стержня
- •Охлаждение цилиндра конечной длины
- •14. Метод конечных разностей.
- •15. Конвективный теплообмен. Свойства теплоносителей. Теория пограничного слоя. Теория подобия и критериальные уравнения. Коэффициент теплоотдачи.
- •16. Свойства жидкости
- •17. Гидродинамический и тепловой пограничные слои
- •Гидродинамический пограничный слой.
- •Тепловой пограничный слой.
- •18. Теория подобия и критериальные уравнения
- •19. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена (постановка краевых задач конвективного теплообмена)
- •20. Приведение математической формулировки краевой задачи к записи в безразмерных переменных
- •21. Условие подобия физических процессов
- •Следствия из условия подобия
- •22. Получение эмпирических формул
- •23.Теплообмен при вынунужденном продольном оывании плоской поверхности
- •24. Теплоотдача при ламинарном пограничном слое
- •25. Переход ламинарного течения в турбулентное.
- •26. Теплоотдача при турбулентном пограничном слое
- •27. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах
- •28. Теплоотдача при течении жидкости в гладких трубах круглого поперечного сечения
- •1. Теплоотдача при ламинарном режиме
- •29. Теплоотдача при течении жидкостей в трубах некруглого поперечного сечения, в изогнутых и шероховатых трубах
- •30. Теплоотдача при вынужденном обтекании труб и пучков труб Одиночная круглая труба.
- •31. Теплоотдача при свободном движении жидкости.
- •32.Теплообмен при конденсации чистого пара
- •33.Конденсация на горизонтальных трубах
- •34.Т/о при кипении однокомпонентных жидкостей.
- •35. Т/о при пузырьковом кипении жидкости в условиях свободного движения.
- •36. Т/о при пузырьковом кипении в условиях вынужденной конвекции в трубах.
- •37. Теплообмен при пленочном кипении жидкости.
- •38. Теплоперенос излучением. Основные законы лучистого теплообмена. Коэффициент облучённости тел.
- •39. Закон Кирхгофа.
- •40. Закон Стефана-Больцмана.
- •41. Закон Планка.
- •42. Закон Ламберта.
- •43. Лучистый теплообмен между двумя телами в лучепрозрачной среде.
- •44. Лучистый теплообмен между двумя серыми поверхностями определяется по формуле
- •45.Лучистый теплообмен между газами и окружающими их стенками
- •46.Экраны.
- •47. Сложный теплообмен.
- •Теплоотдача
- •Однослойная плоская стенка.
- •48. Теплопередача в теплообменных аппаратах
- •О пределение среднего температурного напора
- •49. Сравнение схем теплообменников.
- •50. Расчет конечной температуры рабочих жидкостей.
27. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах
Процесс теплоотдачи при течении жидкости в трубах является более сложным по сравнению с процессом теплоотдачи при омывании поверхности неограниченным потоком т. к. поперечное сечение трубы имеет конечные размеры. В результате, начиная с некоторого расстояния от входа, жидкость по всему поперечному сечению трубы испытывает тормозящее действие сил вязкости, происходит изменение температуры жидкости как по сечению, так и по длине канала. Уделим основное внимание рассмотрению течения и теплообмена в гладких прямых трубах с неизменным по длине круглым поперечным сечением. О режиме течения в трубах судят по значению числа Рейнольдса Re.
Если
,
то течение является ламинарным
Значение
является нижним критическим значением
числа Рейнольдса. При Re>2000
поток после единичного возмущения уже
не возвращается к ламинарному режиму
течения.
Развитое турбулентное течение в
технических трубах устанавливается
при
.
Течение при
называют переходным. Ему соответствует
и переходный режим теплоотдачи.
Если жидкость поступает в трубу из большого объема и стенки трубы несколько закруглены, то распределение скорости в начальном сечении считают равномерным. При движении у стенок образуется гидродинамический пограничный слой, толщина которого постепенно нарастает. В достаточно длинных трубах на некотором расстоянии от входа пограничный слой заполняет все поперечное сечение. При постоянных физических свойствах жидкости после заполнения устанавливается постоянное распределение скорости, характерное для данного режима течения.
Расстояние, отсчитываемое от входа до сечения, соответствующего слиянию пограничного слоя, называется длиной гидродинамического начального участка или участком гидродинамической стабилизации.
Стабилизирующее течение (
)
не зависит от распределения скоростей
на входе
,
но распределение скоростей как при
,
так и при
может зависеть от процесса теплоотдачи.
Гидродинамический начальный участок наблюдается как при ламинарном, так и при турбулентном течении.
При
практически с самого начала развивается
турбулентный пограничный слой. Если
жидкость втекает из большого объема в
трубу, имеющую острую кромку на входе,
то в начале трубы образуются вихри,
приводящие к быстрому разрушению
ламинарного пограничного слоя.
Длина гидродинамического начального участка и его доли, занятые соответственно ламинарным и турбулентным пограничным слоями, зависят от числа Re, степени турбулентности потока на входе и ряда других факторов.
Если поток гидродинамически стабилизирован (х>lн), скорости по сечению при ламинарном изотермическом движении распределяются по параболе (а).
,
где r0 —
радиус трубы;
-
скорость на оси трубы (при r=0).
Средняя скорость при этом равна:
.
При турбулентном движении почти все сечение трубы заполнено турбулентно текущей жидкостью. У стенки же образуется вязкий подслой. При больших числах Re толщина подслоя составляет ничтожную часть диаметра трубы. Несмотря на это, для малотеплопроводных сред вязкий подслой является основным термическим сопротивлением.
При стабилизированном турбулентном течении жидкости в трубах распределение скорости по поперечному сечению имеет вид усеченной параболы (б).
Распределение скоростей в турбулентной части потока можно описать с помощью универсального логарифмического закона
,
где
;
;
.
Для турбулентного ядра (
)
и
;
для промежутков между турбулентным
ядром и вязким подслоем области
,
и
.
В пределах вязкого подслоя
принимает линейное изменение скорости
или
.
отсюда
распределение скоростей зависит от Re.
Приведенные сведения о распределении
скоростей в турбулентном потоке прежде
всего соответствуют изотермическим
течениям или течениям с практически не
проявляющейся переменностью физических
свойств жидкости.
Участок тепловой стабилизации. По
мере движения жидкости вдоль трубы
наблюдается прогрев или охлаждение
пристенных слоев, если температура
жидкости отлична от температуры трубы.
В начале трубы центральное ядро жидкости
еще имеет температуру, равную температуре
на входе, это ядро в теплообмене не
участвует, все изменение температуры
сосредоточивается в пристенном слое.
Таким образом, у поверхности трубы
в ее начальной части образуется
тепловой пограничный слой, толщина
которого по мере удаления от входа
увеличивается. На некотором расстоянии
от входа, равном
тепловой
пограничный слой заполняет все сечение
трубы; в дальнейшем вся жидкость участвует
в теплообмене, причем интенсивность
теплообмена уже не зависит от распределения
скорости и температуры на входе.
Участок трубы длиной , называют начальным тепловым участком или участком термической стабилизации.
Если при х> закон задания граничных условий на стенке не изменяется, то такой теплообмен называют стабилизированным. В отличие от эпюр скорости эпюры температур при х> даже в случае постоянных физических свойств жидкости не остаются неизмененными (рис.).
В случае постоянных физических, свойств
жидкости и при простейших граничных
условиях (например, tc
= const, qc
= const) коэффициент
теплоотдачи при стабилизированном
теплообмене является величиной
постоянной. Производная
и
при
убывают вдоль трубы с одинаковой
скоростью, если
.
На начальном участке производная
убывает гораздо быстрее температурного
напора. В результате, как следует из
уравнения теплоотдачи,
на участке термической стабилизации резко падает и при стабилизированном теплообмене становится постоянной величиной.
Изменение местного и среднего по длине трубы.
Если на начальном участке изменяется режим течения, то изменение коэффициента теплоотдачи по длине трубы будет иным (рис. б). Коэффициент теплоотдачи уменьшается на участке ламинарного течения и растет при его разрушении. Затем происходит стабилизация теплообмена при турбулентном течении.
Длина начального теплового участка зависит от большого количества факторов, например от коэффициента теплопроводности жидкости, наличия гидродинамической стабилизации, числа Рейнольдса, распределения температур на входе и т. п.
Теория показывает, что при ламинарном течении жидкости с постоянными физическими параметрами и однородной температурой на входе в случае tc = const
и в случае qc = const