2. Заряженная частица движется перпендикулярно линиям магнитной индукции

сила Лоренца   , сообщаемое ускорение будут постоянны по модулю и перпендикулярны к скор. частицы.

В результате частица будет двигаться по окружности , радиус которой можно найти на основании второго закона Ньютона:

Отношение       — называют удельным зарядом частицы.Период вращения частицы то есть период вращения не зависит от скорости частицы и радиуса траектории.

3. Скорость заряженной частицы направлена под углом  α к вектору  B⃗  (рис. 3).

 R=mvsinαqB.

В результате сложения этих движений возникает движение по винтовой линии, ось которой параллельна магнитному полю. Шаг винтовой линии Направление, в котором закручивается спираль, зависит от знака заряда частицы.

 h=v∥⋅T=vcosα⋅T=2πmvcosαqB

Если на движущуюся заряженную частицу помимо магнитного поля с индукцией  B⃗  действует одновременно и электростатическое поле с напряженностью  E⃗ , F⃗ e=F⃗ L.

20.Если проводник не закреплен, то под действием силы Ампера он будет в магнитном поле перемещаться. Следовательно, магнитное поле совершает работу по перемещению проводника с током.

проводник длиной l с током I ,помещенный в однородное внешнее магнитное поле, перпен­дикулярное плоскости контура. Сила, направление которой опред-ся по правилу левой руки, а значение — по зак Ампера

Под действием этой силы проводник переместится параллельно самому себе на отрезок dx из положения 1 в положение 2. Работа, совершаемая магнитным полем, равна

так как ldx=dS — площадь, пересекаемая проводником при его перемещении в маг­нитном поле, BdS=dФ — поток вектора магнитной индукции, пронизывающий эту площадь., т. е. работа по перемещению проводника с током в магнитном поле равна произведе­нию силы тока на магнитный поток, пересеченный движущимся проводником. Получен­ная формула справедлива и для произвольного направления вектора В.

Вычислим работу по перемещению замкнутого контура с постоянным то­ком I в магнитном поле.

Работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле равна произведению силы тока в контуре на изменение магнитного потока, сцепленного с контуром. Формула ( ) остается справедливой для контура любой формы в про­извольноммагн.

Энергия магнитного поля равна работе, которая затра­чивается током на создание этого поля.энергия магнитного поля, связанного с контуром,

Энергию магнитного поля можно представить как функцию величин, характеризу­ющих это поле в окружающем пространстве.

21.Все магнетики принято делить на три класса:

     1) парамагнетики – вещества, которые слабо намагничиваются в магнитном поле, причем результирующее поле в парамагнетиках сильнее, чем в вакууме, магнитная проницаемость парамагнетиков m > 1; Такими свойствами обладают алюминий, платина, кислород и др.;

     2) диамагнетики – вещества, которые слабо намагничиваются против поля, то есть поле в диамагнетиках слабее, чем в вакууме, магнитная проницаемость m < 1. К диамагнетикам относятся медь, серебро, висмут и др.;

     3) ферромагнетики – вещества, способные сильно намагничиваться в магнитном поле,  (железо, кобальт, никель и некоторые сплавы).Для каждого ферромагн. имеется определ. темпер, назыв.точкой Кюри, при кот.он теряет свои магнитные сво-ва.

При действии на ферромагнетик переменного магнитного поля намагниченность J изменяется в соответствии с кривой 1—2—3—4—5—6—1, которая называется петлей гистерезиса. Гистерезис приводит к тому, что намагничение ферромагнетика не является однозначной функцией Н, т.е. одному и тому же значению Н соответствует несколько значений J.Различные ферромагнетики дают разные гистерезисные петли. Ферромагнетики с малой коэрцитивной силой Нс(с узкой петлей гистерезиса) называются мягкими, с большой коэрцитивной силой (с широкой петлей гистерезиса) — жесткими.

22. Явление электромаг­нитной индукции, в замкнутом проводящем контуре при изменении потока магнитной индукции, охватываемого этим контуром, возникает электрический ток, получивший название индукционного.

Закон электромагнитной индукции Фарадея: какова бы ни была причина изменения потока магнитной индукции, охватываемого замкнутым проводящим кон­туром, возникающая в контуре э. д. с.

Правило Ленца: индукционный ток в контуре имеет всегда такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызва­вшему этот индукционный ток.

23. Электрический ток, текущий в замкнутом контуре, создает вокруг себя магнитное поле, индукция которого, по закону Био — Савара — Лапласа, пропорциональ­на току. Сцепленный с контуром магнитный поток Ф поэтому пропорционален току I в контуре:

где коэффициент пропорциональности L называется индуктивностью контура.

При изменении силы тока в контуре будет изменяться также и сцепленный с ним магнитный поток; следовательно, в контуре будет индуцироваться э.д.с. Возникновение э.д.с. индукции в проводящем контуре при изменении в нем силы тока называется самоиндукцией.

24. Переменный ток – это электрический ток, который изменяется с течением времени по гармоническому закону. i=Im⋅sin(ωt+ c) ,

где φ_c – разность (сдвиг) фаз между колебаниями силы тока и напряжения.

Активное сопротивлениев цепи переменного тока

Электрические устройства, преобразующие электрическую энергию во внутреннюю, называютсяактивными сопротивлениями. Активное сопротивление   ,где р- удельное сопротивление.

Емкостное сопротивление в цепи переменного тока.

 Согласно закону Ома сила тока прямо пропорциональна напряжению, то для максимальных значений тока и напряжения получим:  ,

где   - емкостное сопротивление.

Индуктивное сопротивление в цепи переменного тока

ЭДС самоиндукции — причина индуктивного сопротивления. .зависит от параметров цепи (частоты): чем больше частота переменного тока, тем больше сопротивление, которое ему оказывает катушка.

25.Переменный ток – это электрический ток, который изменяется с течением времени по гармоническому закону. i=Im⋅sin(ωt+ c) ,

где φ_c – разность (сдвиг) фаз между колебаниями силы тока и напряжения.

Действующим  значением силы переменного тока называется сила такого постоянного тока, который, проходя по цепи, выделяет в единицу времени такое же количество теплоты, что и данный переменный ток. Действующее значение силы тока.I_д = I_o/√2 Действующее значение напряженияU_д = U_o/√2.

Закон Ома для переменного токаПолное сопротивление (импеданс) вычисляется по формуле: Z - полное сопротивление, Ом;R - активное сопротивление, Ом;Индуктивное сопротивление (реактивное) обозначается X.

Закон Ома для цепи переменного тока:U=I*Z

26.Колеба́ния — повторяющийся в той или иной степени во времени процесс изменения состояний системы около точки равновесия (при колебаниях в электрическом колебательном контуре повторяются величина и направление тока, текущего через катушку.)

Свободные — это колебания в системе под действием внутренних сил, после того как система выведена из состояния равновесия (в реальных условиях свободные колебания всегда затухающие).

Амплитуда — максимальное отклонение колеблющейся величины от некоторого усреднённого её значения для системы,   (м)

Период — промежуток времени, через который повторяются какие-либо показатели состояния системы (система совершает одно полное колебание),   (с)

Частота — число колебаний в единицу времени,   (Гц, с⁻¹).

Период колебаний   и частота   — обратные величины;  и 

круговая (циклическая) частота   (рад/с, Гц, с⁻¹), показывающая число колебаний за   единиц времени:

Смещение — отклонение тела от положения равновесия. Обозначение Х, Единица измерения — метр.

Фаза колебаний — определяет смещение в любой момент времени, то есть определяет состояние колебательной системыРезонансная частота  формула Томсона: Энергия, запасённая в конденсаторе составляет При  . энергия в катушке, максимальна и равна , где   — индуктивность катушки,   — максимальное значение тока.