
- •Глава 7. Полупроводниковые приборы свч
- •7.1 Элементы полупроводниковой электроники.
- •7.1.1 Энергетический спектр электронов в полупроводнике.
- •7.1.2 Эффективная масса носителей заряда.
- •7.1.3 Понятие дрейфовой скорости.
- •7.1.4 Ударная ионизация.
- •7.1.5 Основные уравнения полупроводниковой электроники.
- •7.2 Лавинно-пролетный диод.
- •7.2.2 Работа лпд в пролетном режиме.
- •7.2.2.1 Конструкция и статические характеристики лпд.
- •7.2.2.2 Возникновение отрицательного сопротивления в лпд.
- •7.2.2.3 Эквивалентная схема генератора.
- •7.2.2.4 Условия возбуждения автогенератора.
- •7.2.2.5 Работа глпд в режиме большего сигнала.
- •7.2.2.5 Основные характеристики глпд в impatt-режиме.
- •7.2.3 Работа глпд в режиме захваченной плазмы.
- •7.2.3.1 Конструкция и принцип действия.
- •7.2.4 Основные параметры глпд и область применения.
- •7.3 Диод Ганна.
- •7.3.1 Механизм возникновения эффекта Ганна.
- •7.3.2 Механизм возникновения объемных неустойчивостей.
- •7.3.3 Виды неустойчивости в образце с отрицательной дифференциальной подвижностью.
- •7.3.4 Генератор на диоде ганна. Режимы работы
- •7.3.4.1 Вольт-амперная характеристика образца с доменом
- •7.3.4.2 Пролетный режим
- •7.3.4.3 Режим с задержкой образования домена
- •7.3.4.5 Гибридный режим.
- •7.3.4.6 Режим ограниченного накопления объемного заряда (оноз).
- •7.3.5 Эквивалентная схема и метод расчета генератора на диоде ганна
- •7.3.5 Область применения дг и конструкция гдг.
7.2.4 Основные параметры глпд и область применения.
На
рис.7.32 и 7.33 представлены выходная
мощность и к.п.д. ГЛПД, работающих в
IMPATT
и TRAPATT
режимах. Видно, что генераторы в TRAPATT
режиме работают на частотах не более
20 ГГц и могут создавать мощности 100 Вт
с к.п.д. достигающим 45%. Генераторы,
работающие в IMPATT
режиме более, более высокочастотны
(рабочие частоты до 300ГГц). Однако выходные
мощности и к.п.д. значительно хуже, чем
в TRAPATT
режиме. В мм-диапазоне выходные мощности
и к. п. д. значительно лучше, чем у
генераторов, созданных на основе диодов
Ганна и полевых транзисторов. На частотах
около 30 ГГц выходные мощности
могут достигать 10 Вт при к.п.д. до 20%. На
частотах 94 ГГц
100 мВт при к.п.д. до 10%. Поэтому в настоящее
время их широко используют в качестве
маломощных передатчиков мм-диапазона
спутниковой, радиорелейной связи, а
также радиолокации. Основной недостаток
ГЛПД – высокий уровень шумов за счет
лавинного пробоя преодолевается
использованием их в качестве
синхронизированных генераторов.
Теоретически и экспериментально
показано, что ГЛПД, изготовленные на
основе таких материалов, как арсенид
галлия
и фосфида индия
,
обладают значительно меньшими шумами,
чем кремниевые ГЛПД. Поэтому при создании
малошумящих передатчиков обычно
используют
и
ЛПД. Для повышения выходной мощности и
к.п.д. часто используют диоды с двумя
дрейфовыми областями (см. рис.7.34).
Преимущества диодов с двумя дрейфовыми
областями обусловлены тем, что в этих
диодах электроны и дырки, генерируемые
в лавине, пролетая соответствующие
дрейфовые области, совершают работу
против сил высокочастотного электрического
поля. В диодах с одной дрейфовой областью
используется лишь один тип носителей.
Р
ис.7.32.
Характеристики современных ЛПД. Рядом
е экспериментальными точками указаны
значения к. п. д. в процентах . SD
- одна
область дрейфа; DD-
две области дрейфа.
Рис. 7.34. Выходная мощность (а) и к. п. д. (б) для Si-ЛПД с одной (SD) и двумя (DD) областями дрейфа при 50 ГГц. Значения к. п. д. приведены для четырех диодов каждого типа.
7.3 Диод Ганна.
Приборы на диодах Ганна являются в настоящее время одними из наиболее распространенных полупроводниковых генераторов СВЧ малой мощности. Они работают в диапазоне рабочих частот от 1 ГГц до более 100 ГГц, обеспечивая мощность генерации в непрерывном режиме до нескольких ватт и КПД до 10 %. Генераторы имеют широкую полосу перестройки, малые шумы, высокую скорость включения в импульсном режиме, ожидаемый срок службы порядка 10 лет. Их отличают простота конструкции и низкая стоимость.
В основе работы этих приборов лежит эффект Ганна, открытый Дж. Ганном в 1963 г. Исследуя высокочастотные шумы в однородных образцах из арсенида галлия GaAs и фосфида индия InP, он наблюдал самопроизвольные периодические колебания тока i, возникающие при напряжениях на полупроводнике U0, больших порогового значения Ut (рис.7.35). Период колебаний равнялся
Рис. 7.35
времени
движения электронов в образце
,
где L
– длина образца;
– дрейфовая скорость электронов. В
экспериментах Ганна
см,
см/с,
что соответствует частоте колебаний
Гц.
Кремер (1964 г.) показал, что наблюдавшиеся
Ганном колебания тока объясняются
описанным Ридли, Уоткинсом, Хилсумом
механизмом возникновения объемного
отрицательного дифференциального
сопротивления. Эффект получил название
эффекта Ганна, а диоды, принцип действия
которых основан на этом эффекте,
называются диодами Ганна.