Семестр 03 / Шпоры на экзамен / 1

1. Линии напряженности эл. поля и эквип. пов-ти. Связь между напр-ю и потенц-ом. Взаимодействие между покоящимися зарядами осущ-ся через электр. поле. Всякий заряд изменяет св-ва окруж-го его пр-ва - создает в нем электр. поле. Это поле проявляет себя в том, что помещенный в какую-либо его точку заряд оказывается под действием силы. Исследуем с помощью точечного пробного заряда поле, создаваемое неподвижным точечным зарядом q, поместив в точку, положение кот. отн-но q опр-ся вектором . На действует . для всех пробных q будет одним и тем же, поэтому примем это его в качестве хар-ки электр-го поля – напряж-ти . Опыт (Кулона) показывает, что сила, с кот-й система q-ов действует на некоторый не входящий в систему q, равна векторной сумме сил, с которыми на данный q действует каждый из зарядов системы в отдельности. Отсюда вытекает принцип суперпозиции эл. полей: напряж-ть поля системы зарядов = векторной сумме напряж-ей полей, кот-ые создавал бы каждый из q сист-ы в отдельности: . Эл. поле можно описать, указав для каждой точки модуль и напр-е Совок-ть этих векторов образует поле вектора напряж-ти, кот-е можно также описать с помощью линий напряж-ти . Их проводят так, чтобы касательная к ним в каждой точке совпадала с напр-ем Густота линий выбирается так, чтобы число линий, пронизывающих единицу поверхности, перпенд-ую к линиям площадки, было =

Эл-е поле можно описать либо с помощью векторной величины – напряж-и либо с помощью скал-й велич-ы – потенц-ла . Между ними должна связь, напоминающая связь между силой и потенциальной энергией : ; ; вынося const q за знак градиента и сократив его, получим . . Воображаемая пов-ть, все точки кот-ой имеют одинаковый , наз-ся эквипотенц-ой пов-тью, чье ур-ие имеет вид . При перемещении по эквипот-ой пов-ти на потенциал не измен-ся касательная к пов-ти составляющая =0. Значит, в каждой т. направлен по нормали к эквипотенц-ой пов-ти, проходящ. через данную т.