Вопрос 12 диа-, и парамагнетики.

Всякое вещ-во является магнетиками т.е способно намагничиватся под действием магнитного поля. Электрон двигающийся по круг. орбите ориентировано произвольна относительна вектора В под некоторым углом вращающегося вокруг вектора В с некоторой угловой скоростью. Такое движение в механике назыв. прецессией. Движение электрона эквивалентно круговому топу т.к этот ток индуцирован внешнем магнитным полем, то по правилу Ленца у атома появл. состовляющ. магнитного поля направленная противоположно внешнему полю. Наведенное составляющие магнитных полей складываются и образуют собственное магнитное поле, ослабляющее внешнее магнитное поле. Этот эффект получ. название диамагнитного эффекта, а вещ-ва намагничивающиеся во внешнем магнитном поле против направления поля назыв. диамагнетиками. В отсутствии внешнего магнитного поля диамагнетик немагнитен.

Парамагнетики - вещ-ва намагничивающиеся во внешнем магнитном поле по направлению поля. Парамагнетик намагничивается создавая собственное магнитное поле, совпадающее по направлению с внешнем полем и усиливающее его этот эффект назыв. парамагнитным. При ослаблении внешнего магнитного поля до нуля, парамагнетик размагничивается.

Намагниченность

НАМАГНИ́ЧЕННОСТЬ, характеристика магнитного состояния макроскопического физического тела. Любое вещество, помещенное в магнитное поле, приобретает некоторый магнитный момент. Намагниченность J – это магнитный момент единицы объема. В случае однородно намагниченного тела намагниченность определяется как:

J = M/V

где М — магнитный момент тела, V — его объем.

В несильных полях намагниченность прямо пропорциональна напряженности поля, вызывающего намагничивание: J =H, где — магнитная восприимчивость вещества.

В случае неоднородно намагниченного тела намагниченность определяется для каждого физически малого объема dV:

J = dM/dV,

где dM — магнитный момент объема dV.

Единица намагниченности в Международной системе единиц — ампер на метр (1 А/м — это такая намагниченность, при которой 1 м³ вещества обладает магнитным моментом 1 Ахм²).

Намагниченность тел зависит от внешнего магнитного поля и температуры.

У ферромагнетиков зависимость J от напряженности внешнего поля Н выражается кривой намагничивания. В изотропных веществах направление J совпадает с направлением Н, в анизотропных направления J и Н в общем случае не совпадают. Связь между M и напряженностью магнитного поля H в диамагнитных и парамагнитных материалах, обычно линейна (по крайней мере, при не слишком больших величинах намагничивающего поля):

где χ_m называют магнитной восприимчивостью

Вопрос 13 ферромагнетики

кроме слабомагнитных в-в сущ-ют сильно магнитные в-ва- ферромагнетики. Они намагничены при отсутствии внешнего магнитного поля. Если для слабо магнитных в-в зависимость Y от Н явл. Линейным, то для ферромагнетиков явл. Сложной. По мере увеличения Н, Y сначала растет быстро, затем медленнее и достигает максимума- это магнитное насыщение. По мере увеличения поля увеличивается число магнитных моментов ориентирующих по полю. Затем начинается замедление т.к все меньше остается неориентированных моментов . когда все моменты ориентированы наступает насыщение. Характер-я способность ферромагнетика состоит в том что для них зависимость Y от Н и В от Н определяется предысторией намагничивания- это явление назыв. магнитным гистерезисом. При Н=0 В≠0, В₀- остановочная индукция. С наличием остаточной индукции связано сущ-е постоянных магнитов. намагничение обращается в 0под действием поля Н_С имеющего направление противоположное полю вызвавшего намагничение. Напряженность Н_с- называется коэрцитивной силой. При действии на ферромагнетик переменного магнитного поля намагниченность изменяется в соответствии с кривой которая называется петлей гистерезиса. Ферромагнетики обладают еще одной особенностью: для каждого ферромагнетика имеется опред-я температура называемая- точкой Кюри. При данной температуре ферромагнетик теряет свои магнитные св-ва при нагревании выше этой температуры он стает парамагнетиком